Связь с Уравнения Генки

Следовательно, гео.метрический смысл уравнения Бернулли заключается в том, что при установившемся движении идеальной жидкости сумма трех высот напоров) — геометрической, пьезометрической и обусловленной скоростным напором — есть величина постоянная вдоль потока. В связи с этим линия полного напора будет параллельна плоскости сравнения (рис. 22.9). [c.280]

В связи с узким диапазоном изменения показателя степени политропы в реальных процессах (1,05 < ге < 1,36) его влияние существенно лишь для давлений и пренебрежимо мало для температур [2, 3]. Последнее следует из анализа уравнения политропы [c.117]

Таким образом, дополняя системы уравнений выпарных установок, например систему уравнений (111,1), соответствующими уравнениями связи, например уравнениями (111,2), (П1,3), а также уравнениями, связывающими коэффициенты теплоотдачи и другие величины с соответствующими режимными параметрами, можно получить полную систему уравнений, описывающую установившиеся и переходные процессы в многоступенчатых выпарных установках. Однако эта система нелинейных уравнений при ге ]> 2 ступеней выпаривания очень громоздка. Поэтому при расчетах в первом при ближении можно рассматривать коэффициенты уравнений постоянными. Если же возникает необходимость в учете переменности коэффициентов, то описанная выше методика дает возможность составить -равнения для учета этих зависимостей. [c.69]

Для сплошного тела на оси симметрии Oz имеем = Это условие нередко предполагается справедливым всюду (см. работу Генки [ ]), что приводит к существенным математическим упрощениям и статически определимым задачам (при заданных на контуре напряжениях). При этом система уравнений будет гиперболического типа. На основе таких уравнений А. Ю. Ишлинский исследовал задачу о вдавливании жесткого шара в пластическую среду эта задача интересна, в частности, в связи с известным методом Бринеля испытания твердости материалов. [c.236]

Подобная проблема стоит и при исследовании течений бингамовских сред с применением уравнений Г. Генки (1925 г.). Это связано с тем, что модель данной среды содержит в себе модели вязкой и пластической сред [16]. Далее излагается один из возможных способов получения уравнений для исследования течений бингамовских сред, в которых вышеназванная проблема решается. [c.55]

Уравнения (14.51) представляют собой уравнения связи между главными линейными деформациями ползучести и главными напряжениями в условиях установившейся ползучести по теории пластичности Генки. Дифференцируя по времени уравнения (14.51) и принимая, что напряжения постоянны, находим уравнения связи между главными скоростями деформаций ползучести и главными напряжениями, которые полностью совпадают с уравнениями (14,44) Следовательно, в условиях установившейся ползучести при постоянных напряжениях применение к ползучести теории течения или тео рии пластичности Генки дает одинаковые результаты [171, Исполь [c.394]

А. Хааром и Т. Карманом, получил определяющие уравнения для идеально пластического тела в виде конечных соотношений связи тензоров напряжения и деформаций. А. Надаи обобщил эти уравнения Генки на случай изотропного тела с упрочнением. Как и в работе Генки, границы применимости конечных уравнений связи тензоров напряжения и деформации для описания пластичности при этом четко не определялись. Ясность в этом вопросе была достигнута позднее, после появления в сороковых годах ряда работ А. А. Ильюшина (см. п. 2.5.). [c.81]

При решении разнообразных инженерных задач часто используется гипотеза полной пластичности, т. е. принимается условие равенства двух главных напряжений. Тогда, как показал в 1923 г. Г. Генки, задача становится статически определимой и система уравнений (3.18), (3.19) для компонент напряжения будет гиперболической. Характеристики совпадают с линиями скольжения в плоскости г, 2. С помощью приемов, аналогичных приемам, применяемым в случае плоской деформации, можно рассматривать различные частные задачи. Поле скоростей, если исходить из соотношений Мизеса, построить, вообще говоря, нельзя из-за избытка уравнений. В связи с этим подобные решения трудно оценить, поскольку обычно их не удается отнести ни к статически возможным, ни к кинематически возможным решениям. [c.108]

Первые два уравнения (2.1) и уравнения (2.2) снова дают Ог = гЕ = 0, Нх = Ну = О, одпако электромагнитные поля другой поляризации (Ех, Еу, Н ) теперь связаны с упругими колебаниями. Считая, что все величины пропорциональны ехр Дкг — юО, приходим к следующ,им уравнениям для амплитуд [c.19]

Волны, описываемые этим уравнением, носят имя шведского гео- физика Россби первым оценившим их роль в формировании погоды в атмосфере и океанах. В последнее время интерес к этим волнам возрос в связи с попытками моделирования различных физических явлений ринги Гольфстрима [1.14], атмосферная блокировка [1.15], Большое Красное Пятно Юпитера [1.16]. [c.28]

Законы Чарльза и Гей-Люссака, объединенные с гипотезой Авогадро, дали газовый закон = ЫКТ, который явился, возможно, первой важной корреляцией свойств. Отклонения от закона идеального газа, часто очень малые, были связаны с природой молекул. Уравнение Ван-дер-Ваальса, вириальное уравнение, а также другие уравнения состояния, которые количественно выражают эти отклонения, сильно повлияли на прогресс в развитии фундаментальной молекулярной теории. [c.12]

Этот результат не является неожиданным. Из электродинамического определения энергии поля видно, что величина е /(8т1) является не энергией, а свободной энергией поля в диэлектрике. Как показывают соотношения (10.25), она как раз совпадает со свободной энергией поляризованного диэлектрика. Внутренняя же энергия поля в термодинамическом смысле совпадает с внутренней энергией диэлектрика в поле (10.27). Легко видеть, что интегрирование уравнения (10.22) для dU при заданных энтропии и объеме не дает для изменения энергии диэлектрика с линейной связью П = гЕ величины D /(8ne) [c.192]

Компоненты перемещений (8.126) должны также удовлетворять восьми граничным условиям (для каждого из концов а = 0 и а = 1Ш имеются четыре условия). Эти условия устанавливая связь между м, о и ге> и их производными, приводят к линейным и однородным уравнениям относительно А), Bj, С,-. С помощью уравнений (8.127), (8.128) можно исключить Л,-, Bj и получить систему восьми однородных уравнений относительно С). Для того чтобы эта система имела решения, отличные Ьт нулевого, приравняем определитель системы нулю. При этом получим уравнение относительно неизвестных г з и Xj. Величина X) может быть определена из соотношения (8.129) и граничных условий, затем исключена из уравнения, которое получается в результате приравнивания нулю указанного выше определителя. [c.363]

Возвратимся теперь к общей формуле (15.17). Как уже отмечалось в начале этого параграфа, фигурирующие в ней функции и Ге относятся к равновесной системе, и в кинетических задачах их формально можно считать известными. Фактически функцию Грина надлежит определять из уравнений 9, 10 с другой стороны, замкнутое уравнение для вершинной части, как мы сейчас покажем, можно сформулировать только приближенно. Будем рассматривать систему заряженных частиц, взаимодействующих с медленно меняющимся классическим электромагнитным внешним полем и, кроме того, с неким квантовым бозевским полем, характеризуемым потенциалом Ф (х) и константой связи g (именно это последнее взаимодействие и обусловливает процессы релаксации, приводящие к конечной электропроводности). Причинную функцию Грина для этого поля, как и раньше, обозначим через массовый оператор, описывающий взаимодействие электронов с ним, — через М, вершинную часть — через Г (в отличие от электромагнитной вершинной части Г ). Задача о движении электронов в поле Ф считается решенной, т. е. функции и Г известны. Уравнение движения для Ос(х, х ) в данном случае имеет вид (ср. (9.7)) [c.151]

В работах Генки, Мазинга, Хоффа, Милейко, Кадашевича и Новожилова и др. (более полно развитие данного подхода изложено в обзорах [1, 2]) структурные модели использовались для качественной иллюстрации различных особенностей деформационного поведения материалов. Однако уже начиная с исследований Н. Н. Афанасьева, Дж. Бесселинга, В. С. Зарубина они рассматриваются как определенные математические модели в непосредственной связи с проблемой расчета конструкций, изготовленных из конкретных материалов и подверженных соответствующим воздействиям. Отсюда, в частности, возникает задача надлежащего экспериментального определения функций, содержащихся в уравнениях состояния (задача идентификации структурной модели по отношению к конкретному материалу). Весьма существенным преимуществом предлагаемого варианта модели циклически стабильной среды является наличие в уравнениях состояния всего лишь двух определяющих функций. Одна из них характеризует физические свойства подэлементов (реологическая функция), в то [c.169]

В связи с теорией камеры Вильсона и т. д. Как мы видим, на кривой имеется серия максимумов н минимумов, и с увеличением радиуса сферы сечснпе экстинкции в согласии с уравнением (114) стремится к удвоенному значению гео- [c.610]

Основоположниками теоретической газовой динамики следует считать немецкого математика Б. Римана (1826 1866), впервые давшего теорию явления образования и распространения сильного разрыва в решениях дифференциальных уравнений газовой динамики, и замечательного русского учепого-механика С. А. Чаплыгина (1869-1942), разработавшего носящий ныне его имя метод исследования установившихся течений газа. Важные экспериментальные данные по эффектам сжимаемости при течении газа, послужившие основой для последующих теоретических обобщений, были получены еще в XIX веке многими исследователями, в частности, французскими учеными-инженерами Сен-Венаном, Гюгонио и Жу-ге, русским ученым-артиллеристом Н. В. Маиевским, австрийским физиком Э. Махом. Развитие теоретической газовой динамики в текущем столетии связано с целым рядом имен выдающихся ученых, математиков и. механиков, таких как Л. Прапдтль, Т. Карман, А. Буземан, Г. Гудерлей, К. Фридрихе, М. А. Лаврентьев, Л. И. Седов, С. А. Христианович, М. В. Келдыш, А. А. Дородницын, Ф.И.Франкль и. многих других, внесших признанный вклад в методологию исследования и конструкгивные подходы к решению актуальных газодинамических задач. [c.10]

В связя с эти.ч дможно напомнить о так называе.чом методе Тима для подсчета к. В этом случае, применяя I ервоначальную интерпретацию Лю-пюи значений /г в уравнении (3) как фактических высот жидкости (см. гл. VI, п. 17, в котором приведено более подробное рассмотрение этого вопроса) и беря любые две точки г . Г Г1, г ) в песчаном пласте с соответствующими высотами жидкости Нх и / , можно рассматривать выражение как сомножители (/ хЧ-Лз) (/ 1 —или произведение двойной средней мощности насыщения на разность депрессии при снижении уровня ниже его ненарушенного состояния между г г к г Связывая независимое установление первого сомножителя, с замером второго, определяют затем значения к для данного дебита откачки в двух пробных скважинах, пробуренных на расстоянии Г1 и г, от эксплоатационной. Однако в свете со.мнительной справедливости интерпретации Дюпюи величин /г как высот жидкости и большой стоимости таких определений явствует, что предложенная здесь процедура, несмотря на ее ограничения, должна быть в целом более приемлема и более практична см. также гл. VI. п. 18 краткий обзор применения этого метода в полевых опытах, описанный Ь. К. еп(ге ). [c.93]

Следующим моментом, который необходимо отметить в связи с применением вышеуказанных формул при определении к в полевых экспериментах, будет то, что формулы, выведенные для строго радиального течения, могут безопасно применяться, даже когда течение не является больше строго радиальным. Так, для случая, представленного уравнениями (1) и (2), можно совершенно строго доказать (гл. IV, п. 5), что если даже давления по всей поверхности кругового контура радиусом Ге далеки от постоянства, полученные гравнения остаются справедливыми. Это возможно при условии, что для пластового давления Ре будет принято его среднее значение, которое фактически может иметь место по всей поверхности контура. Соответственно, если скважина не находится в центре кругового контура, выражения для радиального течения все же остаются справедливыми, хотя бы местоположение скважины находилось на очень небольшом расстоянии от контура (гл. IV, п. 6). [c.95]

Оптические свойства газа свободных электронов впервые были сформулированы Друде еще в начале нашего века. Проблема состоит в решении уравнения движения свободного электрона, колеблюш егося в электрическом поле электромагнитной волны. Таким путем можно связать оптические свойства металла с его электрическими свойствами [27] ). Шульц [37] установил, что при характерных для металлов значениях концентрации электронов N и электропроводности а теория Друде применима лишь в области длин волн от 0,3 до 100 мк. В этой области х > ге, где лих соответственно действительная и мнимая части комплексного показателя преломления п, п = ге — гх, хД — таким образом, измеряя величну х, можно определить эффективную массу носителей (электронов). Однако циклотронный резонанс при подходящих условиях дает более надежные результаты. [c.112]

ЖРД с дожиганием топлива по сравнению с ЖРД без дожигания характеризую гея более глубокими взаимными связями между параметрами агрегатов и систем. Поагрегатный расчет с последующей стыковкой параметров агрегатов в схеме двигателя, применяемый при проектировании ЖРД без дожигания, требует для ЖРД с дожиганием большого числа последовательных приближений, что в значительной степени осложняет процесс проектирования двигателя. Выбор и расчет параметров ЖРД с дожиганием топлива выполняются на основании уравнения энергетического баланса. Под уравнением энергетического баланса понимается уравнение, характеризующее равенство потребляемых и располагаемых мощностей в системе подачи. Это уравнение включает в себя все основные параметры двигателя (давление в камере сгорания, температуру и перепад давления газа на турбине, гидравлические сопротивления охлаждающих трактов и элементов смесеобразования) и отражает влияние различных способов регулирования на эти параметры. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...