Волновых чисел разность

Разность энергий верхних термов Еп+1—Еп равна разности волновых чисел v - -I—v линий, испускаемых с уровней п+1 и п на общий нижний уровень серии и, следовательно, может быть подсчитана, поскольку длины волн линий известны. Аналитическое ре-щение уравнения (2.30) относительно п довольно сложно. Поэтому для отыскания п применяют графический метод. По оси абсцисс откладывают значения п, а по оси ординат — величины [c.65]

Несущая волна перемещается с фазовой скоростью Уф = Oq/ q, а огибающая группы волн (х,/) распространяется с другой скоростью, определяемой отношением разности частот к разности волновых чисел [c.300]

Здесь Afe есть разность волновых чисел для средних частот. Для квадрата модуля напряженности поля [fig(и, 2)1 = = Л2(о), 2) р второй гармоники (пропорционального интенсивности) получим [c.281]

Если условие (8.19) не выполняется, то спектрограф не разрешит сигналы с разностью волновых чисел bk. Разрешающая способность спектроскопа определяется выражением [c.417]

Совокупность величин Яо, Я, Я, . .. составляет арифметическую прогрессию с общей разностью. Это соотношение применяется для измерения длин волн, а также при измерении разности длин волн или волновых чисел. [c.194]

Гипотезы Колмогорова позволяют сформулировать ряд конкретных выводов о статистических характеристиках мелкомасштабных компонент турбулентности. Наиболее важным из них является выведенный Колмогоровым закон двух третей средний квадрат разности скоростей турбулентного течения в двух точках на расстоянии г друг от друга при г в инерционном интервале масштабов равен С ггу где С — универсальная числовая постоянная. Другой формой этого утверждения, впервые указанной Обуховым (1941), является так называемый закон пяти третей плотность распределения кинетической энергии по спектру волновых чисел к турбулентных неоднородностей в инерционном интервале имеет вид где С — другая числовая постоянная (просто связанная с С). [c.18]

Таким образом, по формуле (3.3.15) разность порядков интерференции р пропорциональна разности волновых чисел о при этом коэффициент пропорциональности равен 2t. Если построить зависимость р = 1 о), то наклон этой прямой будет количественно определять абсолютное значение 1 с большей точностью, чем при однократном счете полос. [c.132]

Следует отметить, что при этом процессе присутствующая в общих уравнениях [см. уравнение (1.32-22)] во множителе разность волновых чисел обращается в нуль таким образом, никакого ограничения фазовой когерентной длины 1к, как при генерации второй гармоники, здесь не возникает. [c.207]

Важной характеристикой спектрального прибора, тесно связанной с его аппаратной функцией, является предел разрешения, определяемый как наименьшая разность волновых чисел или длин ВОЛН бЯ двух монохроматических спектральных линий равной интенсивности, которые разрешаются, т. е. наблюдаются раздельно. Принято различать теоретический и реальный пределы разрешения. [c.336]

Определение волновых чисел. Непосредственными характеристиками состояния атомов и молекул являются волновые числа V в вакууме и их разности. Измеряемые в воздухе длины волн Яд, 5д связаны с соотношением (сл 1) = [c.36]

НИХ или верхних состояний этих прогрессий. Разности волновых чисел соответствующих полос в двух прогрессиях v[, О—0,0 и их, 0—а, Ъ, а также в прогрессиях 0,0 — р, О и с, ё, — р", О должны быть в точности одинаковыми [c.146]

Часто бывает, что в спектре хорошо разрешены не все три ветви и не во всех подполосах при этом может быть получено лишь небольшое число комбинационных разностей A F (/, К). Тогда можно воспользоваться комбинационными разностями AfF (/, К), если разрешены ( -ветвь и одна из двух других ветвей. Однако это возможно лишь для таких подполос, для которых асимметрическое удвоение невелико. Если пользоваться средними значениями волновых чисел дублетов и пренебречь членами, учитывающими влияние асимметрии, то [c.256]

Покажите, что можно получить приблизительно одинаковые значения волновых чисел Ка- и /Ср-линий, если взять разности волновых чисел краев К, Ь и М поглощения (пренебрегая тонкой структурой). [c.364]

Если разности волновых чисел и частот малы по сравнению с самими волновыми числами и частотами, то групповую скорость можно записать в виде [c.82]

Члены высших порядков по отношению к малой разности волновых чисел к—ко опущены. Вызванная опусканием второго члена ошибка в фазе составляющих за время Т не превысит [c.85]

Разность волновых чисел компонент а и Ь [c.449]

При малой разности Аг чисел зубьев центрального колеса с внутренними зубьями и сателлита можно получить большое передаточное отношение. Обычно в таком механизме (табл. 14.1, п. 5) входным звеном при неподвижном звене 3 является водило. й, а выходным — звено /, связанное с осью сателлита 2 двойной муфтой. Однако конструировать и изготовлять такую передачу при малой разности зубьев колес сложно из-за несоосности колес 3 и 2. Эти трудности устраняются при использовании волнового зацепления (см. гл. 2). В таком механизме, называемом волновым (табл. 14.1, п. 6), сателлит 2 выполняют в виде тонкого деформируемого стакана, связанного со звеном 1. Под воздействием генератора волн, установленного на водиле /г, зубья на стакане входят в зацепление с зубьями центрального колеса 3. КПД волновой передачи, в отличие от передач с жесткими звеньями, может быть одинаково высок [c.165]

Передаточное отношение. В волновой фрикционной передаче передаточное отношение зависит от разности диаметров жесткого и гибкого колес и равно отношению диаметра ведомого колеса к разности диаметров колес. Заменяя отношение диаметров колес отношением чисел их зубьев, получим передаточное отношение и для волновой зубчатой передачи при ведомом жестком колесе [c.188]

Какова разность чисел зубьев жесткого и гибкого колес волновой передачи Какой применяется профиль зубьев [c.198]

Отсюда следует, что из эмпирических закономерностей, которым подчиняется распределение линий в спектрах, можно сделать следующий основной вывод вместо того, чтобы характеризовать спектр какого-нибудь эле мента длинами волн его линий или их волновыми числами v, его можно охарактеризовать с помош.ью меньшего числа других величин—спектральных термов Т. являющихся функциями от целых чисел п. Разности термов согласно формуле (4) дают волновые числа v наблюдаемых линий спектра. [c.14]

Если исключить среднюю компоненту, то четыре остающихся обнаруживают две постоянные разности волновых чисел Av = 0,203 и 0,395 см и легко объясняются расщеплением каждого из термов 6 и 5 на два, откуда следует IДля того чтобы объяснить наличие пятой лишней" компоненты, Шюлер и Брюк в совместной работе сделали предположение, что у некоторых из шести изотопов кадмия ядерный момент /=72 в то время как остальная часть не имеет моментов, отличных от нуля, и, следовательно, дает простую линию. Такое предположение оправдывается и на остальных линиях d. Атомные веса изотопов кадмия равны ПО, 111, 112, 113 и 116. Остается решить, каким из этих изотопов приписать I а аким — [c.529]

Под А. с. в узком смысле слова понимают оптич. спектры атомов, т. е. спектры, лежащие в видимой, близкой ПК- (до неск. нм) и УФ-областях спектра и соответствующие переходам между уровнями bh hi. электронов с типичными разностями энергий порядка неск. эВ (в шкале волновых чисел порядка десятков тысяч см 1). К А. с. в широком смысле относятся также и характеристич. рентгеновские спектры атомов, соответствующие переходам между уровнями внутр. электронов атомов с разностями энергий 10 эВ, и спектры в области радиочастот, возникающие при переходах между уровнями тонкой структуры и сверхтонкой структуры (см. также Радиоспектроскопия) и при переходах между очень высокими возбуждёнными уровнями атомов (такие переходы наблюдаются методами радиоастрономии). [c.153]

Рассмотренные переходы (см. рис. 1.15) называются однофотонными (или одноквантоБыми), так как в каждом из них принимает участие только один квант света. Каждому переходу между двумя состояниями соответсгв -ст определенный испущенный или поглощенный квант энергии. Следует заметить, что вынужденные переходы относятся к однофотонным. Поглощенные кванты определяются по тому, насколько уменьшается интенсивность падающего на вещество излучения, представляющего последовательность квантов с мало отличающейся энергией (непрерывный спектр). Совокупность такнх квантов, прошедших через спектральный прибор, разлагающий электромагнитное излучение по длинам волн, образует спектральную линию поглощения (рис. 1.16). Ее ширина (разность волновых чисел на высоте 1/2 интенсивности) зависит от ширины энергетических состояний (см. 7), теплового движения молекул (эффект Доиплера), столкновений молекул, напряженности электрических и магнитных полей н т. д. При увеличении температуры и давления ширина линий растет. Минимальная ширина спектральной линии, связанная с шириной энергетических состояний, называется естественной шириной (пунктирный контур на рис. 1.16) и составляет величину порядка Дл=10 А. [c.43]

ОВФ-фазировка составных пучков имеет свои особенности, которые мы рассмотри.м на примере фазирования двух световых пучков в схеме опыта Юпга (рис. 4.22а) или интерферометре Майкельсона (рис. 4.226). Для первого пучка набег фазы на два прохода равен (/г,.Л1+ф1)—ф1, где 1, — оптическая длина пути, Л/г=/г —/г ,—До)/с=2лЛт (Лv в см ) — разность волновых чисел прямой и обратной волн, ф, — фаза, вносимая ОВФ-зеркалом. Аналогично набег фазы для второго пучка равен —фг, и разность фаз между двумя лучами определяется следующим выражение ем [c.182]

Оередатечное чнсло- В волновой передаче разность чисел зубьев колес должна быть ранкой или кратной числу волн С (как в планетарной передаче — числу сателлитов) [c.121]

Эталон Фабри — Перо широко применяется при исследованиях тонкой и сверхтонкой структуры спектральных линий, т. е. дх я определения разностей длин волн (и волновых чисел), меньших области дисперсии (постоянной) эталона V j2t. Разность длин волп ЛЯ , ь двух компонент а и (рис. 3) опредэ-ляется с большой точностью из соотношения [c.36]

Если же сравнить между собой прогрессии О 0,0 и г , я 0,0, то можно обнаружить, что разность волновых чисел соответствующих полос слегка меняется с ростом v[ из-за члена Xy,v[v в формуле для энергии. В нервом приближении это изменение пропорционально в первой стенени и, конечно, весьма невелико, так как < oi. Таким путем может быть определена постоянная ангармоничности Xi - В качестве примера на фиг. 52 приводятся разности волновых чисел полос прогрессий 1у 0—ООО и Оу О—ООО системы А — X молекулы D N. Легко видеть, что зависимость линейная. [c.147]

Определение вращательных постоянных в верхнем и нижнем состояниях при линейно-изогнутых переходах производится почти точно так же, как и при изогнуто-линейных переходах. Так, эффективное значение В для нижнего состояния равно по существу /з (5 + С), а из удвоения К-тжаа. (при К" = 1) легко получить значение 2 В — С) с соответствующими поправками для молекулы типа сильно асимметричного волчка (гл. I, разд. 3,г). Поскольку у всех колебательных уровней нижнего состояния имеются подуровни со всеми значениями К", определять значения вращательных постоянных А1 несколько легче, чем в случае изогнуто-линейных переходов, наблюдаемых при поглощении. Для этого необходимо составить разность волновых чисел начал подполос Vo [К — К"). Например, если пренебречь центробежным растяжением и членами более высокой степени, которые учитывают влияние асимметрии (фиг. 90, б), то [c.212]

Вместо выражений (11,111) для нулевых линий подполос можно также использовать разности волновых чисел соответствующих линий в подполосах. Если при вычпсле- [c.255]

Методом наименьших квадратов или обычными графическими способами можно получить значения коэффициентов перед 4 (/ -f V2) и 8 (/ -[-в выражении (11,113), которые представляют собой эффективные значения В я D. Эффективное значение В отличается от 1/2 (В -f- С) на небольшую поправку на асимметрию ABgtt и на величину — Dj K . Если комбинационные разности A F (/, К) получены для различных значений К, то из наклона графика зависимости эффективных значений В от можно найти постоянную центробежного растяжения Dj . Ее значение должно, конечно, совпадать со значением, полученным описанным выше путем с использованием комбинационных разностей AfA. Поправочный член А5ен не зависит от К, если пользоваться средними значениями волновых чисел компонент асимметрических дублетов. [См. равенства (1,147) — (1,152).] В первом достаточно хорошем приближении значение поправочного члена дается выражением [c.256]

Для выполнения условия вещественности фазовой скорости необходимо, чтобы д/к(р- )/р+1>р/ф+1У-(и-и1У или к< д(р - 1)/р и -Чем больше разность скоростей (С/ - С/,), тем при меньпшх значениях волновых чисел к удовлетворяется последнее неравенство. Если С/, = [7= [/(,, то из (6.43) получаем [c.201]

Итак разрешающая сила интерферометра пропорциональна резкости и оптическому расстоянию между пластинами, В качестве примера возьмем Г = 30 ( 4 0,9), величину легко достижимую при работе в видимом спектре, и 7г — Амм тогда разрешающая сила для Я — 5000 Л примерно равна Г>-10 , т. е. имеет тот же порядок, что и разрешающая сила наиболыпих штрт[ховых дифракционных решеток. Для спектроскопических целей удобно также ввести нг(тер-вал Дко спектроскопических волновых чисел (/Со= 1/ ч))> соответствуюш,ий наименьшей разрешаемой разности длин волн АЯ и определяемый как [c.307]

Изложенные гипотезы Колмогорова позволяют сформулировать ряд конкретных выводов о статистических характеристиках мелкомасштабных компонент турбулентности. Наиболее важным из них является выведенный Колмогоровым закон двух третей , согласно которому средний квадрат разности кopo feй турбулентного течения в двух точках на расстоянии г друг от друга при г, принадлежащем инерционному интервалу масштабов, равен С(егу1 где С — универсальная числовая постоянная. Другой формой этого утверждения (впервые указанной Обуховым (1941)) является так называемый закон пяти третей , согласно которому плотность распределения кинетической энергии по спектру волновых чисел к турбулентных неоднородностей в инерционном интервале имеет вид где С1 —новая числовая постоянная (просто связанная с С). Имеется также много других следствий из рассматриваемых гипотез, на которых мы здесь уже не будем задержи-вг ться. [c.24]

Малая величина деформации Wy определяет малую разницу делительных радиусов жесткого колеса и гибкого колеса до деформации и ма.чую разность чисел зубьев колес, а соотношение величин Wq и (i соответствует большому числу зубьев. При таких соотношениях величин Wq, z,, Zj зазоры между зубьями в зоне верплины волны деформации малы и в значительной степени исчезают при нагружении и даже при сборке передачи. Благодаря этому в волновой передаче очень болыпое число пар зубьев (до 40%) одновременно находится в зацеплении. [c.430]

Рис. 3.195. Волновая зубчатая передача, применяемая для преобразования частоты вращения. Ведущим звеном является генератор колебани11 — кулачок 1 эллиптической формы. Ведомым звеном может бьпь гибкое тонкое кольцо 2 с наружными зубьями при неподвижном жестком кольце 3 с зубьями на внутреннем венце. Разность чисел зубьев и должна соответствовать числу волн деформации (по с.чеме рис, 3.195, а z - z ,= 2).

Аналогия (2) с суперпозицией волн может быть рас-. простралена далее. Между преломлённой и отражённой волнами существует разность фаз, определяемая условиями на границе двух сред. Она является наблюдав- мой величиной и может 6i.iTb измерена, если посредством к,-л. устройства осуществить интерференцию этих волн (или их интерференцию с падающей нолногг). Для того чтобы при корпускулярном описании сохранились фазовые соотношения между соответствующими волнами, необходимо в качестве коэф. i, j в соотношении (2) использовать комплексные числа и считать, что физ. смысл имеет разность фаз этпх комплексных чисел. Т. о., для полного описания волнового явления ца корпускулярном языке необходимо приписать физ. смысл не только вероятностям i , но и самим [c.277]

Для обеспечения си.мметрии нагружения передачи обьино используют четное число зубьев колес. Разность чисел зубьев сопряженных колес для рис. 10.2.26, б - г равна 2. Независимо от конструкции генератора волн гибкое колесо при его нагружении изменяет свою начальную форк(у в соответствии с формой генератора волн и жесткого колеса, как показано. например, на рис. 10.2.26, г, благодаря чему в зацеплении участвует большое число пар зубьев (зона ц/ь), а угол давления а/, уменьшается с увеличением нагрузки. Волновая зубчатая передача позволяет получать передаточные отношения 80-400 при стальных гибких колесах. [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...