Сила сопротивления пластинки

Интегрирование упрощенных уравнений Навье — Стокса для ламинарного пограничного слоя около плоской пластинки, обтекаемой плоскопараллельным потоком вязкой жидкости, позволяет определить силу сопротивления пластинки [c.144]

В результате сила сопротивления пластинки, как это ни парадоксально на первый взгляд, направлена против пластинка стремится [c.75]

Зная легко вычислить общую силу сопротивления пластинки R, которая будет нормальной к плоскости пластины. Напомним, что при дозвуковых скоростях результирующая сил давления, согласно теореме Жуковского, перпендикулярна направлению набегающего потока. Давление Др на элемент пластины будет нормальным к ее поверхности и, очевидно, равным [c.250]

Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной скорости. Сила сопротивления движению равна /еаФ Н, где й = 0,001, V — скорость в м/с, Ф — магнитный поток между полюсами Л/ и S. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута. Удлинение ее на 1 м получается при статическом действии силы в 19,6 Н, приложенной в точке В. Определить движение пластинки в том случае, когда Ф — 10 V6 Вб (вебер — единица магнитного потока в СИ). [c.246]

На движущуюся пластинку в положении М действуют силы сила тяжести G, сила упругости пружины Р, проекция которой на ось г/ определяется выражением Ру = — (/ t + / i и сила сопротивления R = — [у.Ф хГ, имеющая проекцию на ось у. Яу = —]1ф у. [c.42]

Полная сила сопротивления, действующая на пластинку, равна [c.101]

Задача 93. Пластинка веса Р= 100 Г, подвешенная на вертикальной пружине в неподвижной точке, движется между полюсами N -ц 8 магнита (рис. 311). Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной первой степени скорости. Сила сопротивления движению равна R=fФ v дин, где /=10 , V — скорость в сж/се/с, а Ф — магнитный поток между полюсами УУ и 5. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута жест- [c.528]

Решение. Возьмем начало координат в начальном положении пластинки и направим ось х вертикально вниз. Во время колебания пластинки, принимаемой нами за материальную точку, на нее действуют следующие силы Р — вес пластинки,/ — сила упругости пружины и — сила сопротивления движению. При этом проекции этих сил на ось х [c.528]

Силы сопротивления среды могут быть гораздо больше сил трения например, при продольном движении тонкой пластинки (т. е. в каком-либо направлении, лежащем в плоскости пластинки) возникающие [c.193]

Как уже известно, молекулярные движения в жидкостях и газах обусловливают сопротивление этих сред сдвигающим усилиям. Наличие силы сопротивления при сдвиге можно обнаружить из опыта (рис. 1.2). На неподвижной нижней пластинке находится слой жидкости толщиной г/о, на свободной поверхности — легкая пластинка площадью 5. Если к пластинке приложить силу F, она начнет перемещаться. После некоторого разгонного интервала времени установится равномерное движение пластинки с некоторой скоростью о- Это означает, что за время разгона возникает приложенная к пластинке сила = = —F. Она может быть только силой сопротивления жидкости (сопротивление воздуха мало и во внимание не принимается). [c.14]

Механизм возникновения силы сопротивления можно представить следующим образом. Слой жидкости, прилегающей к пластинке, прилипает к [c.15]

Как уже известно из 1, молекулярные движения в жидкостях и газах обусловливают сопротивление этих сред сдвигающим усилиям. Наличие силы сопротивления при сдвиге можно обнаружить опытом, схема которого приведена на рис. 4. На неподвижной нижней пластинке — слой жидкости толщиной у о, на свободной поверхности — легкая пластинка площадью 5. Если [c.17]

Механизм возникновения силы сопротивления можно представить следующим образом. Слой жидкости, прилегающий к пластинке, прилипает к ней и движется вместе с пластинкой со скоростью о- Вследствие молекулярных связей этот слой увлекает за собой следующий и т. д. Поскольку нижний слой примыкает к неподвижной пластинке, его скорость равна нулю. Таким образом, в жидкости возникает слоистое движение с некоторым распределением скоростей по высоте и = / (у). [c.17]

Найдите распределение давления, подъемную силу, сопротивление и мо мент, а также соответствующие аэродинамические коэффициенты для плоского тре угольного крыла в виде тонкой пластинки (рис. 8.5), обтекаемой сверхзвуковым [c.216]

С понятием устойчивости центрально сжатого стержня читатель знаком из курса сопротивления материалов. Аналогичные явления происходят при сжатии пластинки силами, действующими в ее срединной плоскости. При малых значениях сил пластинка будет сжиматься, оставаясь плоской. Если пластинку слегка изогнуть, а затем отпустить, то она будет совершать колебания относительно первоначального положения. Эти колебания в реальных условиях очень быстро затухают из-за действия различного рода сил сопротивления. [c.178]

В действительности сила сопротивления глиссированию увеличивается почти вдвое за счет силы вязкого трения, возникающей на обтекаемой поверхности пластинки. Силы вязкого трения при малых а оказывают пренебрежимо малое влияние на подъемную силу А. Выше мы пренебрегли весомостью жидкости. Можно показать, что при больших скоростях глиссирования влияние весомости жидкости вообще очень мало ). [c.60]

При сверхзвуковых скоростях коэффициенты волнового сопротивления и подъемной силы для пластинки, расположенной под углом атаки а, будет [c.145]

Снижение силы сопротивления в случае тел конечного удлинения происходит благодаря снижению давления вблизи боковых кромок тела. Например, для квадратной пластинки, перпендикулярной по- [c.407]

По соображениям, приведенным в 2 и 3, ясно, что растягивающие силы 5 повышают сопротивление пластинки, противодействуя изгибу, производимому поперечной нагрузкой. Это их влияние сказывается в тем большей мере, чем больше прогиб. Дальнейшее уменьшение максимального напряжения может быть осуществлено приданием пластинке надлежащей началь- [c.39]

Действительно, при отсутствии трения нормальные к поверхности пластинки силы давления должны дать главный вектор, направленный также по перпендикуляру к плоскости пластинки, а не к скорости на бесконечности, как этого требует теорема Жуковского. При этом, наряду с подъемной силой, имелась бы и сила сопротивления. Этот парадокс был разъяснен Жуковским во второй из ранее цитированных статей. При действительном обтекании пластинки передний ее край представляет собою па самом деле некоторую поверхность очень малого радиуса кривизны, на которой возникает значительное разрежение, приводящее к направленной против течения подсасывающей силе, уничтожающей сопротивление. [c.284]

Таким образом, силу сопротивления (трение жидкости об обе стороны пластинки длиной I, измеряемой от передней кромки) получим, удваивая написанное выше выражение и интегрируя его от О до / [c.563]

При больших скоростях фильтрации изгиб индикаторных линий может свидетельствовать также об отклонениях от линейного закона Дарси из-за проявления инерционных сил сопротивления потоку. В этом случае (также вполне реальном для скважин, вскрывающих трещиноватый пласт) закон фильтрации можно представить в виде [c.307]

Умножая обе части равенства (2.15) на 2(1х и проводя интегрирование в пределах от нуля до /, получим следующую формулу для силы сопротивления трения обеих сторон пластинки длины I и ширины, равной единице [c.262]

Пример 5. К пружине АВ с коэф( )ицие 1том жесткости 10 сН/см, закрепленч пой неподвижно концом А, прикреплена железная пластинка массой т — 50 г, находящаяся между полюсами магнита (рис. 32). Магнитный поток между его полюсами равен Ф = 2.10 вебер. Появление токов Фуко вызывает сопротивление движению пластинки в магнитном поле. Сила сопротивления R = ньютонов, где х=10 , и —скорость в м/с, а Ф —магнитный поток между полюсами магнита. [c.42]

О,пример 9. Прямоугольная пластинка оесом G = 0,5 Н, помещенная в сосуд с вязкой жидкостью, прикреплена к концу В упругой пружины АВ, коэффициент жесткости которой с = 0,25 Н/см. В некоторый момент ползунок А, к которому прикреплен верхний конец пружины, начинает совершать вертикальные колебания согласно уравнению у = Ь sin pt, где 6 = 2 см и р=15 с". Сила сопротивления движению пластинки [c.60]

Решение. Поступательное движение пластинки рассматриваем как движение материальной точки М. Направим ось у вертикально вниз по траектории точки М. Совместим начало координат О с положением покоя точки М, соответствующим статическому удлинению /ст пружины, при условии, что ползунок А, удерживающий пружину, занимает свое среднее положенно Oi (рис. 51,6). На движу1цуюся пластинку УК, имеющую координату у (рис. 51, в), действуют ipii силы сила тяжести С, сила упругости пружины Р и сила сопротивления жидкости R. [c.60]

Решение. Так как силы сопротивления, ириложенные к пластинке, зависят от скорости, то для решения задачи следует воспользоваться уравнением (226) [c.363]

Рассмотрим вначале случай обтекания потоком жидкости пластинки, установленной перпендикулярно скорости потока (рис. XIV.1). Струйки жидкости, встречаясь с пластинкой, оказывают дополнительное давление, обусловливаемое изменением направления течения, па поверхность пластинки, обращенную навстречу потоку. Со стороны пласт шки на жидкость действует сила сопротивления, равная по вел 1чине добавочной силе давления на пластинку. [c.227]

Непосредственно за пластинкой в результате отрыва струи от пластинки образуется область беспорядочного вихреиого дви> ения. В этой области давление оказывается пониженным, в результате чего возникает дополнительная сила сопротивления, также направленная навстр( чу потоку поскольку эта сила зависит от формы тела, ее назыкают сопротивлением формы. [c.228]

По методу Кановца скорость отверждения определяется временем, необходимым для получения термостабильного состояния материала на специальном пласто-мере. Принцип действия пластометра основан на измерении силы сопротивления сдвигу во время отверждения пластической массы. [c.299]

Обтекание пластинки сверхзвуковым потоком, расположенной под углом атаки (рис. 5.21,в), приводит к возникновению скачка AKi снизу (поворот потока на вогнутый угол) и волны разрежения Amim2 сверху (обтекание выпуклого угла) на передней кромке. Так как р2>рз, то пластинка испытывает воздействие подъемной силы и силы сопротивления. Отсоединенная кормовая ударная волна иллюстрируется при обтекании пятиугольника. Для нахождения точки Е (рис. 5,21,г) следует найти угол отклонения в волнах разрежения От2 Щ или Ditn tn ) и построить граничные линии тока DE и D E, определив точку их встречи. [c.141]

Для выработок указанного типа сила, вызывающая горный удар, описывается коэффициентами интенсивности напряжений промежуточной асимптотики, которые определяются из решения соответствующей упругой задачи при h = 0. Они зависят от размеров выработки в плане, от положения точки на контуре соответствующего разреза, от положения выработки в массиве, от приложенных внешних нагрузок и т. п., но не зависят от h. Сила сопротивления горному удару определяется, наоборот, деталями структуры породы и пласта вблизи рассматриваемой точки контура (т. е. в некоторой окрестности края выработки порядка h). Однако независимо от этих деталей и механизма разрушения локальный критерий безопасности запишется так [c.215]

Суммируя напряжение трения по обеим ст0] )0нал1 пластинки ндоль всей ее длины, получим полную силу сопротивления трения 8у(,21-1 — смоченная поверхность, — коэффициенг соиротииления грення) [c.535]

Экспериментальное определение сопротивления пластинки, пограничный слой которой полностью ламинарен, нредсгавляет большие трудности, связанные с невозможност]>ю создания достаточно тонкой пластинки с острыми носиком и хвостиком, необходимостью измерения малой силы, малых скоростей и др. Наиболее точные экспериментальные значения коэффициента сопротивления пластинки оказываются близкими к теоретическому (72"). [c.535]

Если движение жидкости ламинарное, то определение момента сопротивления, возникающего при вращении диска, возможно выполнить теоретическим путем. Прежде чем перейти к изложению полученных результатов, остановимся на простом приближенном рассмотрении поставленной задачи. Пусть направление, в котором вдоль диска скользит поток и которое параллельно касательному напряжению на стенке Тст, образует с направлением кругового движения угол (р. Радиальная составляющая касательного напряжения, равная Гст должна уравновешиваться с центробежной силой отбрасываемого пластинкой потока, следовательно, она пропорциональна ргш З, где 6 есть толщина увлекаемого слоя жидкости. С другой стороны, трансверсальная составляющая касательного напряжения, равная ТстСОЗ пропорциональна М Исключая из соотношений [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...