Сверхзвуковое обтекание пластинки

Рис. 10.23. Схема сверхзвукового обтекания пластинки под углом атаки 1

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ПЛАСТИНКИ [c.317]

Сверхзвуковое обтекание пластинки [c.317]

Сила X, возникающая при сверхзвуковом обтекании пластинки и вызванная образованием ударных волн и простых волн возмущения, называется волновым сопротивлением, а соответствующая величина с — коэффициентом волнового сопротивления. Это сопротивление не равно нулю даже в случае идеальной (невязкой) среды. [c.269]

Рис. 3. Схема сверхзвукового обтекания пластинки Гд > 1, рд Р , VuРГ, Рз<Рн-

Изложенное в предшествующих параграфах позволяет исследовать также обтекание пластинки АВ (рис. 189) плоскопараллельным сверхзвуковым потоком газа, так как этот случай можно свести к косым скачкам уплотнения и обтеканию тупого угла. [c.317]

Ма ( й ш + бб /бд )—местный параметр гиперзвукового подобия, а — местный угол наклона поверхности тела к оси. Таким образом, слабые взаимодействия реализуются при обтекании тонких клиньев с малыми углами атаки при больших числах Рейнольдса и Маха или при умеренных сверхзвуковых числах Маха и малых числах Рейнольдса. В частности, слабое взаимодействие реализуется для достаточно больших значений х при гиперзвуковом обтекании пластинки. [c.383]

Рис. 4. Схема обтекания пластинки сверхзвуковым потоком.

Рис. 2.11. Сверхзвуковое обтекание плоской пластинки

Рассмотрим теперь возникновение подъемной силы при сверхзвуковом обтекании. На рис. 2.11 показано обтекание сверхзвуковым потоком тонкой плоской пластинки. Нижняя поверхность пластинки составляет с невозмущенным потоком положительный угол атаки а, а верхняя—такой же отрицательный угол. [c.53]

Приведем вывод формулы для приближенного теоретического расчета Су плоской пластинки при сверхзвуковом обтекании (рис. 2.11). Воспользуемся формулой (2.05), причем учтем, что на нижней поверхности S = а, а на верхней поверхности S = —а тогда [c.54]

Формулы (2. 14) и (2. 15) справедливы и для индуктивного сопротивления волнового характера, возникающего при сверхзвуковом обтекании. Например, при таком обтекании плоской пластинки (рис. 2.11 и 2.20) [c.65]

Можно показать (мы этого делать не будем), что формула (2.16) справедлива для сверхзвукового обтекания не только тонкой пластинки, но и крыльев ромбовидного, чечевицеобразного и других профилей. Однако при ее выводе не учитывались некоторые факторы, в частности уменьшение подъемной силы вблизи концов крыла поэтому она дает заниженные результаты (на 10—15%). При числах М менее 1,4—1,5 формула становится малонадежной, так как обтекание может получиться не сверхзвуковым, а смешанным. [c.65]

Аналогичные явления происходят и при внешнем обтекании профилей. На рис. 131 для примера показана схема обтекания идеальным сверхзвуковым потоком пластинки, образующей с направлением потока конечный угол атаки. [c.386]

Но, пожалуй, самой большой трудностью явится то, что мы вынуждены будем обратиться здесь к исследованию движений, происхо-ДЯШ.ИХ в одной части плоскости с дозвуковыми, а в другой со сверхзвуковыми скоростями, в самом деле, если обтекаемый контур ограничен в направлении оси Оу [например, если речь идёт об обтекании пластинки (рис. 38)], то можно ожидать, что его возмущающее влияние на больших расстояниях пропадает и после прохождения разрыва скорость на некотором расстоянии от контура останется сверхзвуковой. В 19, 20, 21 мы изложим некоторые работы, относящиеся сюда. [c.104]

Рассмотрим простейший профиль крыла в виде бесконечно тонкой пластинки, установленной в сверхзвуковом потоке под углом атаки а. Схема обтекания такой пластинки показана на рис. 7.4.1. У ее передней кромки сверхзвуковой поток разделяется на две части—верхнюю (над пластинкой) и нижнюю (пол нею), не влияющие друг на друга. Поэтому сверхзвуковое обтекание каждой стороны можно исследовать независимо. [c.264]

Рассмотрим теперь обтекание простейшего сверхзвукового профиля — плоской пластинки под заданным ненулевым углом атаки (рис. 10.23). [c.44]

На теории Прандтля — Майера основано исследование течений не только около носка снаряда, но и в сопле Лаваля и около профиля крыла с передней кромкой в виде идеально острого клина. Укажем, например, на работу Я. Аккерета (1925) , в которой рассматривается обтекание сверхзвуковым потоком плоской пластинки при мал ом угле атаки а. [c.316]

Рис. 254. Обтекание сверхзвуковым потоком наклоненной пластинки

Вернемся вновь к задачам обтекания плоской пластинки под углом атаки. При большой сверхзвуковой скорости потока (рис. 3.23.9, а) между пластинкой и ударной волной образуется слой сильно сжатого и движущегося с постоянной скоростью газа. Над пластинкой образуется зона с газом пониженной плотности или, при достаточно больших значениях числа Маха,—область вакуума. [c.413]

ЛИНЕАРИЗОВАННАЯ ТЕОРИЯ ОБТЕКАНИЯ ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНКИ СВЕРХЗВУКОВЫМ ПОТОКОМ [c.448]

Заметим, что в зависимости от угла скольжения X и числа М возможны два случая обтекания скользящей пластинки (крыла) сверхзвуковым потоком. [c.463]

Рассмотрим расчет сопротивления стреловидных крыльев с до-звуковыми передними кромками, обтекаемых сверхзвуковым потоком под углом атаки. Как известно из предыдущего, по своим свойствам возмущенный поток около таких крыльев в направлении нормали к передней кромке является дозвуковым. Такое обтекание сопровождается перетеканием газа нз области повышенного давления в область, где оно меньше (с нижней стороны на верхнюю или обратно) и является причиной соответствующего силового воздействия на крыло. Для определения этого воздействия можно воспользоваться результатами исследования возмущенного движения несжимаемой жидкости около профиля в виде плоской пластинки, расположенной в потоке под углом атаки (см, 6,3). [c.363]

Обтекание пластинки сверхзвуковым потоком, расположенной под углом атаки (рис. 5.21,в), приводит к возникновению скачка AKi снизу (поворот потока на вогнутый угол) и волны разрежения Amim2 сверху (обтекание выпуклого угла) на передней кромке. Так как р2>рз, то пластинка испытывает воздействие подъемной силы и силы сопротивления. Отсоединенная кормовая ударная волна иллюстрируется при обтекании пятиугольника. Для нахождения точки Е (рис. 5,21,г) следует найти угол отклонения в волнах разрежения От2 Щ или Ditn tn ) и построить граничные линии тока DE и D E, определив точку их встречи. [c.141]

Обратимся теперь к специальному рассмотрению обтекания тонких тел при больших сверхзвуковых скоростях. На примере обтекания пластинки ( 14) мы уже видели, что простая линеаризация уравнений по отношению к основному потоку в случае, когда Мсо 1. не даёт удовлетворительных результатов. Мы видели, что характерным параметром задачи является, в случае пластинки, величина M ol-Для общего случая обтекания тонких тел при Моо 1 были открыты специальные законы подобия. Это было сделано Цзянем для безвихревых движений и обобщено Хэйсом на случай движений выхре-вык 2). [c.208]

В рамках классической теории пограничного слоя [Prandtl L., 1904] задача об асимптотическом состоянии вязкого течения около твердого тела при больших числах Рейнольдса приводит к исследованию областей внешнего невязкого потока и пограничного слоя. Пограничный слой описывается системой уравнений параболического типа, а внешний поток при сверхзвуковых скоростях — системой гиперболического типа. Решения краевых задач для таких систем обладают тем свойством, что распределение искомых функций в некоторой области пространства определяется краевыми условиями на границе, лежащей вверх по потоку от этой области. Такая ситуация имеет место, например, при обтекании тонкого тела потоком с умеренной сверхзвуковой скоростью или в случае гиперзвукового обтекания, если только взаимодействие пограничного слоя с внешним потоком является слабым. Однако если краевые условия заранее неизвестны и подлежат определению при совместном решении задач для обеих областей, то ситуация будет иной. Это относится, в частности, к течению со свободным взаимодействием в области, расположенной перед точкой отрыва потока [Нейланд В. Я., 1969, а глава 1] или перед донным срезом тела [Матвеева Н.С., Нейланд В.Я., 1967 глава 3], а также к гиперзвуковому обтеканию пластинки конечной длины [Нейланд В. Я., 1970] и течению около треугольного крыла при сильном взаимодействии [Козлова И.Г., Михайлов В.В, 1970]. В таких задачах внешнее течение, а значит, и давление в пограничном слое, определяется распределением толщины вытеснения пограничного слоя, которое выражается интегральным образом через искомые функции этого слоя. Следствием интегро-дифференциального характера задачи является то, что возмущения, задаваемые в плоскости симметрии треугольного крыла, могут распространяться по потоку вплоть до его передних кромок. [c.187]

Передняя кромка сверхзвуковая. Обтекание крыла можно рассчитывать по формулам, полученным для тонкой пластинки неограниченного размаха при условий, что скорость на6егаюгц го потока 1 ясо= 1 os к>д , а соответствующее число соьх>1. [c.286]

Определим параметры сверхзвукового подобия для пластинок / i = = Моо -а = 0,5 /Сз = Мсюгсс = 2. Эти параметры отличаются значительно. Первый из них соответствует линеаризованному, а второй — гиперзвуковому обтеканию. В случае линеаризованного обтекания аэродинамические коэффициенты определяются по следующим формулам [c.185]

Рассмотрим решение этого уравнения в случае обтекания тонкой пластинки сверхзвуковым потоком при малом угле атаки (рис. VIII.9). На верхней поверхности пластины из-за расширения потока сверхзвуковая скорость увеличивается по сравнению со скоростью на бесконечности, а Давление падает по сравнению с дав- [c.198]

К. т. встречается при обтекании нн. тел, используемых в авиации, артиллерии, ракетной технике, напр, остроконечных артиллерийских снарядов, носовых частей фюзеляжей сверхзвуковых самолётов, центр, тел воздухозаборников воздушно-реактивных двигателей. Области К. т. образуются и при обтекании нек-рых др. тел, ыапр, треугольной пластинки под углом атаки, клиновидного тела конечного размаха, конич. поверхностей Еекруглого, в т. ч. звездообразного , поперечного сечения. [c.441]

При набегании сверхзвукового потока на наклонную пластинку или на клин возникает плоский скачок уплотнения. При обтекании конуса ф°ронт скачка имеет коническую поверхность. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...