Высота температурная

Фиг. 221. Выемка в оребрении головки с ребрами большой высоты (температурный шов).

Предел работы прибора на высоте. . . Температурный интервал работы [c.474]

Определить, до какого значения температурного напора в условиях задачи 8-17 ламинарное течение пленки конденсата сохранится по всей высоте трубы. [c.166]

Определить необходимый температурный напор, если теплообменник выполнен из =50 труб диаметром d=22 мм и высотой Н= = 1.5 м. [c.166]

Для расчета коэффициента теплоотдачи к внешней поверхности трубки при конденсации пара необходимо знать температуру внешней поверхности стенки t i и высоту трубки Н. Так как значения этих величин неизвестны, то расчет проводим методом последовательных приближений. Определяем среднелогарифмический температурный напор [c.226]

Практически при расчетах рекомендуется назначать минимальное давление значительно больше, во всяком случае для воды не менее 0,2—0,3 ата при стандартных температурных условиях. Указанному значению, как это следует из уравнения (6.30), отвечает наибольшая возможная высота расположения наивысшей точки сифона над свободной поверхностью жидкости в верхнем сосуде (так называемая высота всасывания), равная примерно 7 м. [c.240]

Найти прогиб посередине / и угол поворота фл на опоре простой балки постоянного сечения длиной / при нагреве снизу на t°. Считать, что температура по высоте сечения балки уменьшается по линейному закону. Коэффициент температурного расширения материала а. [c.132]

Теория пленочной конденсации Нуссельта основывается на следующих основных предпосылках течение конденсата ламинарное напряжение трения на поверхности пленки пренебрежимо мало перенос теплоты лимитируется термическим сопротивлением пленки конденсата физические параметры конденсата постоянны. Для обеспечения лучшего согласия с экспериментом вводят поправки на интенсифицирующее воздействие волнового движения пленки (ву) и изменение физических параметров в зависимости от температуры (е<). Формулы для расчета среднего коэффициента а на вертикальной стенке высотой Н записываются в различных модификациях. Если задан температурный напор то определяющим критерием является приведенная высота поверхности 7 [c.58]

Если температурные удлинения кольца и конуса одинаковы, высота h, очевидно, меняться не будет. [c.105]

Температурные поправки на каждые 5 С отклонения температуры воздуха от расчетной (О °С) приведены в гипсометрической таблице (табл. 7-3). Поправка зависит от высоты ртутного столба, поэтому в таблице даны значения поправки для различных отсчетов Др по манометру. Если температура окружающего воздуха (температура ртути) выше нуля, поправку берут со знаком минус (вычитают из показаний манометра), если ниже — со знаком плюс. [c.146]

Схема рис. 14-12, а обеспечивает равномерность температурного поля по высоте и высокий КПД индуктора. Схема рис. 14-12, б характеризуется перегревом [c.241]

Рассмотрим стержень произвольного поперечного сечения, в котором температура, а значит и модуль упругости изменяются только по высоте. Температурные напряжения в таком элементе можно определить приближенно на основе гипотезы плоских сечений [И], если только его длина много больше высоты и ширииы (см. 3). [c.134]

Исследования локального коэффициента теплоотдачи прово-. лились в трех плоскостях в горизонтальной — пр налитеи шести точек контакта с шарами-имитаторами в вертикальной — при наличии четырех точек касания (две в нижней чаепр и- две-в горизонтальной плоскости) и во второй вертикальнсир плоскости, расположенной под углом 90 к первой, где имелись только две точки касания, расположенные в лобовой части электрокалориметра. Специальным фиксатором шар поворачивался в горизонтальной либо вер габ льной плоскостях с интервалом через 7°30 по центральному углу. Тепловой поток в столбике подсчитывался по измеренным термопарами температурам в двух сечениях по высоте столбика, а локальный коэффициент — по тепловому потоку и температурному напору между поверхностью и газом на расстоянии 10 мм от поверхности. [c.83]

Для большинства технических применений в земных условиях отношение местного ускорения силы тяжести к постоянной перевода размерности должно быть взято равным единице. Кромь того, чтобы изменение потенциальной энергии было более 1 брит. тепл. ед./фунт-моль (0,55кауг/л оль), необходимо изменение в высоте более 778 футов (237 м), так что обычно изменение вел11-чины потенциальной энергии сравнительно невелико в пр( -цессах, сопровождающихся значительным количеством перенесенной теплоты или большим температурным изменением. При тех же самых условиях величина кинетической энергии также часто незначительна, поскольку необходимо изменение в линейной скорости от нуля до 100 фут/сек (30,5 м/сек), чтобы обусловить изменение кинетической энергии приблизительно на 0,2 брит, тепл, ед /фунт-моль (0,11 кал моль). [c.56]

Указание. Так как по условиям задачи температурный напор неизвестен, то нельзя непосредственно определить приведенную длину труб Z и установить режим течения пленки конденсата на наружной поверхности труб теплообменника. В связи с этим следует произвести предварительный расчет, предполагая, что режим течения конденсата ламинарный по всей высоте труб. После иахождения значения Д/ необходимо проверить режим течения конденсата. [c.166]

При расчете принять дав [сние пара и температурный напор неизменными по высоте иучка. [c.171]

При Т > 1650 К, когда любая конвективная схема недостаточно эффективна для охлаждения кромки, может быть рекомендована лопатка оптимизированной комбинированной конструкции, входная кромка пера которой защищена пленочной завесой о) адителя, выпускаемого из переднего дефлекторного канала (С =3,3%). Второй и третий каналы выполнены в виде камер энергоразделения со встречным подводом охладителя (С= 3,6%), что обеспечивает снижение температурной неравномерности по высоте средней части пера и минимальные потери давления при подаче охлажденных потоков в дефлектор канала выходной кромки. Нагретые потоки выпускаются через перфорацию выпуклой и торцевой поверхностей на периферии и у корня лопатки в области газового потока, где = 0,9. [c.376]

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

Спираль I заливается из литниковой чаши 2 со стояком 3. Для создания постоянного ферростатического напора и одинаковых температурных условий в литниковой чаше поддерживается определенный уровень жидкого чугуна. С этой целью с боковой стороны литниковой чаши на определенной высоте сделан канал 4, по которому металл может стекать в специальное углубление 5 в литейной форме. [c.103]

Исследованиями доказано, что в стержне и оболочке разность температуры при заливке металлом достигает по толщине стержня 60°С по ширине 250°С по высоте - 200°С между температурой стержня и оболочки разность составляет 300°С. Такая разность температуры в форме достаточна в ряде случаев для возникновения коробления элементов оболочковой формы (прежде всего, стержня). Таким образом, экспериментальными исследованиями установлено, что в 4юрме при прокаливании и зхпивке ее металлом возникают значительные температурные перепады (Л/), явл5пощи- [c.407]

Были, однако, случаи при некоторых температурах и определенных градиентах, когда уровень жидкости в сосуде явно поднимался выше уровня в ванне. С точки зрения температурной зависимости упругости пара это должно было бы означать, что при выделешги в резервуаре тепла температура содержащегося в нем голпя понижается, что совершенно абсурдно. Поэтому опыт был изменен теперь верх сосуда оставался открытым и, следовательно, не существовало разницы в давлении пара. Повторение того же самого эксперимента с протеканием тепла через капилляр в новых условиях (фиг. 8) дало поразительные результаты, а именно при выделении тепла уровень жидкости в резервуаре поднимался выше уровня в ванне. Авторам удалось значительно усилить этот эффект, нагревая светом трубку, плотно забитую наждачным порошком. Верхняя часть трубки оканчивалась узким соплом, выступающим из гелиевой ванны. В этих условиях свободная струя жидкого гелия поднималась на высоту 30 сл1 над уровнем жидкости в ванне. [c.791]

В вертикальных каналах характер циркуляции зависит от расстояния между стенками б и их высоты Н. Если значение б велико (Я/б < 3), то восходящий и пн xoд, UJ,ий потоки движутся, не мешая друг другу (рнс. 17.11, а). В этом случае теплоотдача рассчитывается, как для стенок, находящихся в неограниченном объеме. При Я/б > 3 вследствие взаимных помех меладу пластинами возникают циркуляционные контуры, высота h которых зависит от б и температурного перепада (рис. 17.11, б). При очень малых расстояниях б жидкость в щели оказывается неподвижной, так как восходящий и нисходящий токи затормаживают друг друга (рис, 17,11, б), [c.98]

Степень эффективности ребра. Рассмотрим ребро, расположенное на плоской поверхности, толщина которого 6 значительно меньше его высоты h и длины I (рис. 19.5, а). Ребро омывается более холодной жидкостью с температурой Т,,,. Коэффициент теплоотдачи, определяемый условиями обтекания, в перво.м приближении постоянен и равен а,, . Рхли температура ребра у осповапия То,.,,, то температура торца ребра 7., .,,р меньше, чем у основания, вследствие того, что ребро имеет конечную теплопроводность, а тепловой поток по оси х (по высоте ребра) уменьшается за счет отвода теплоты от боковых поверхностей. Происходит уменьшение средней температуры ребра по его высоте /г от значения ДО 7"тор (рис. 19.5, б). При Г.,,, = onst температурный перепад между ребром и жидкостью 0р = Гр — 7 ,,, также будет изменяться по высоте, уменьшаясь от 0,)с == — 7 до 0.ГОР = Гтор — Вследствие этого уменьшается по высоте и плотность теплового потока, передаваемого элементами поверхности ребра. Средняя температура ребра [c.237]

Рассмотрим теперь стержень конечной высоты h, например призматическое ребро прямоугольного поперечио1 0 сечения (рис. 23.6). Дифференциальное уравнение, описывающее температурное поле в стержне, и его интеграл (23.30) остаются теми же, что и для стержня бесконечной высоты. Отличие будет лишь в граничном условии на свободном торце стержня. Пренебрегаем теплоотдачей на торце стержня. [c.301]

Характерной особенностью врдо-водяных парогенераторов АЭС является наличие тепловой неравномерности объема. Появление ее связано с переменным температурным напором по длине труб теплообменной поверхности и неодинаковым расходом теплоносителя в трубах (ввиду различия сопротивления труб разной длины). Различие в тепловыделении приводит к неравномерности парообразования в пучке, а следовательно, к неравномерности скорости пара в отдельных частях парогенератора, повышению влажности пара. В конструкции парогенератора предусматривается ряд мер по борьбе с тепловой неравномерностью. Так, питательная вода, как более холодная по сравнению с внутрикор-пусной, подается через систему раздающих труб на более горячую часть теплообменного пучка. Этим достигается частичное выравнивание нагрузки по сечению парогенератора. Кроме того, для выравнивания скорости выхода пара по поверхности зеркала испарения под уровнем воды располагают дырчатый лист с опущенными вниз бортами высотой около 200 мм, с площадью отверстий, составляющей примерно 5 % площади листа. Такой лист создает определенное гидравлическое сопротивление, благодаря чему под ним образуется паровая подушка, перераспределяющая пар по зеркалу испарения. [c.249]

Распределение коэффициента теплоотдачи по высоте трубы оказывается качественно одинаковым как при электрическом, так и Т1 рн конденса Ционном обогреве. Однако при электрообогреве вследствие большой тепловой нагрузки в зоне подогрева жидкость быстрее нагревается и закипает. Поэтому в этом случае область однофазного потока меньше, чем при конденсационном обогреве. Верхняя часть трубы, наоборот, при конденсационном обогреве отличается большей интенсивностью теплообмена, чем при электрическом, за счет больших тепловых потоков. В области подогрева температурные напоры между нагреваемой жидкостью и поверхностью трубы падают. В области кипения жидкости лри конденсационном обогреве температурный напор увеличивается по высоте трубы. Это происходит за счет увеличения теплового потока со стороны конденсирующегося пара вследствие повышения интенсивности теплообмена конденсирующегося пара и кипящей воды. Наоборот, при электрическом обогреве, вследствие повышения интен-сивиости теплоотдачи в области кипения жидкости температурный напор между стенкой трубы и кипящей жидкостью уменьшается. В результате указанного характера изменения местного коэффициента теплоотдачи по высоте трубы средняя теплоотдача при электрическом и паро вом обогреве может приниматься практически одинаковой. [c.316]

При оптимальных температурных условиях литья повышение механического давления приводит к измельчению структуры как в периферийных (1), так и в центральных (2) участках слитков (рис. 10). Слитки диаметром 50 мм и высотой ПО мм изготовляли из латуни ЛМцАА57-3-1 в металлических формах, температура перегрева составляла 50—60° С. [c.26]

Прогиб наружной поверхности Де связан с условиями затвердевания отливки под механическим давлением, обусловливающим образование термического центра примерно на половине высоты заготовки. Максимальная усадка наблюдается в сечении, где внутренние слои жидкого металла затвердевают последними — на расстоянии Ям от нижнего торца отливки. Поэтому одним из путей, способствующих уменьшению прогиба, является уменьшение температурного перепада по высоте и сечению отливки. Увеличение давления и времени прессования в некоторой степени способствует этому, но увеличивать их не всегда рационально вследствие быстрого износа элементов прессформ. В некоторых случаях можно уменьшить прогиб за счет введения переменной конусности по высоте прессующей части пуансона меньшая конусность внизу и большая у верхнего торца отливки. [c.104]

Многоканальные ионизационные камеры высокого давления выполняются из ориентируемых на выбранное фокусное расстояние пластин. На одну часть пластин подается напряжение питания, а другие рядом расположенные служат собирающими электродами. Они соединяются с измерительными электродами, изолированными от корпуса. Сигналы этих электродов подаются непосредственно на входы предусилителей. Расстояние между пластинами составляет 1—3 мм, высота 20- 40 мм, длина 50-Н100 мм, количество измерительных электродов достигает 256- - 030. Пластины изготовляют из тантала или вольфрама, чем обеспечивается коллимация излучения непосредственно в матрице. Изолирующие пластины изготовляют из специальных сортов керамики, имеющих согласованные с другими материалами температурные коэффициенты расширения. В качестве газовой среды используют чистый ксенон или в смеси с аргоном под давлением до нескольких десятков атмосфер с целью обеспечения максимального поглощения квантов ионизирующего излучения (Т1 = 0,5- 0,9). [c.469]

Наиболее эффективным и надежным способом интенсификации теплообмена при кипении является применение пористых металлических покрытий. При этом пористая структура образуется либо в результате покрытия поверхности трубы тонкими металлическими сетками, либо нанесением на нее металлического порошка определенной зернистости. При этом образуется пористый слой с разветвленной системой сообщающихся между собой капиллярных каналов, через которые происходят эвакуация пара и подпитка пористой структуры жидкостью, подтекающей сюда под действием сил поверхностного натяжения. Кипение происходит как внутри пористого покрытия, так и на его поверхности. Высокая ннтен-сивность теплообмена свидетельствует о том, что пористая структура создает весьма благоприятные условия для зарождения и роста паровых пузырей. Например, авторы работы [137] указывают, что при кипении н-бутана (р= 1,27-10 Па) на гладкой трубе образование паровых пузырей по всей ее поверхности наблюдалось только при = 35 кВт/м2, а дд трубе с пористым покрытием вся поверхность трубы была занята паровыми пузырями уже при 7=1,5 кВт/м . Эти и многие другие опыты показали, что устойчивое развитое кипение на поверхностях с пористыми покрытиями устанавливается при весьма незначительных температурных напорах (перегревах жидкости). Основной причиной этого является то, что в данном случае поверхности раздела фаз возникают внутри пористого слоя [54, 130, 146]. При выбросе паровой фазы из пористой структуры в последней всегда остаются паровые включения, в которые испаряется тонкая пленка жидкости, обволакивающая стенки капиллярных каналов [54, 130]. В соответствии с моделью автора [14G] испарение микропленки происходит по всей поверхности капиллярного канала, высота которого равна толщине пористого покрытия. Таким образом, элементы пористой структуры сами являются центрами зарождения паровой фазы. Так как диаметр капиллярных каналов (10- —10 м) больше критического диаметра обычного центра парообразования, то испарение пленки в паровые включения или с поверхности капилляра требует значительно меньшего перегрева жидкости. Не менее важное значение имеет и то, что в пористой структуре перегрев поступающей в капилляры жидкости происходит в условиях весьма высокой интенсивности теплообмена. Действительно, при таких малых диаметрах капилляров движение жидкости в них всегда ламинарное. В этом случае значение коэффициента теплоотдачи определяется из условия (ас ) Д = 3,65. При диаметре капилляров 10- —10 м значение а получается равным 5-103—5-Ю Вт/(м2-К). В условиях сильно развитой поверхности пористого слоя только за счет подогрева жидкости можно отводить от стенки весьма большие тепловые потоки. Снижение необходимого перегрева, а также интенсивный подогрев жидкости существенно уменьшают время молчания центров парообразования, что также способствует интенсификации теплообмена на трубах с пористыми структурами. [c.219]

Смотреть страницы где упоминается термин Высота температурная : [c.140] [c.172] [c.46] [c.125] [c.167] [c.173] [c.42] [c.75] [c.13] [c.321] [c.324] [c.371] [c.131] [c.24] [c.147] [c.166] [c.222] [c.182] [c.316] [c.286] [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...