Момент взаимный

По мере развития процесса кристаллизации в нем участвует все большее и большее число кристаллов. Поэтому процесс вначале ускоряется, пока в какой-то момент взаимное столкновение растущих кристаллов не начинает заметно препятствовать их росту рост кристаллов замедляется, тем более что и жидкости, в которой образуются новые кристаллы, становится все меньше. [c.47]

Однако существуют такие точки твердого тела, для которых эти ускорения в данный момент взаимно перпендикулярны. Геометрическим местом этих точек в твердом теле, проходящая через векторы со и [c.471]

Отсюда непосредственно вытекает, что для двух взаимных движений при общем полюсе соответственные характеристические векторы в один и тот же момент взаимно противоположны. [c.201]

Это означает, что в областях G и G2 приведенный момент сил сопротивления превосходит приведенный момент М р движущих сил в области G , напротив, момент М р оказывается меньше движущего момента М Р моменты взаимно уравновешиваются на ветвях Xj (г) и (1)= Т2 (t) инерциальной кривой [c.281]

Отсюда следует, что ротор будет уравновешен, если к существующим на нем неуравновешенным системам сил и моментов добавить такие системы сил и моментов, чтобы их главные векторы и моменты взаимно уничтожались, или нужно устранить влияние опор. [c.95]

В соответствии с усилиями запрессовки и выпрессовки (фиг. 30) при опытах и расчётах оперируют следующими коэфициентами трения (сцепления) / —коэфициент запрессовки /а — коэфициент выпрессовки, соответствующий начальному моменту взаимного смещения (сдвига) деталей, и/—коэфи-циент выпрессовки при установившемся процессе смещения. [c.165]

Теперь обратимся к условию равенства нулю результирующей пары сил, приложенных к кубу. Вычисляя моменты относительно грани (рис. 3.2), найдем, что р 1 = рй - Другие составляющие напряжения либо дают относительно грани ез момент, равный нулю, либо образуют моменты, взаимно уничтожающиеся. Аналогично, поочередным вычислением моментов относительно граней е и б2, придем к равенствам / 2з = Рз2 и рм=р г- Полученные результаты можно объединить в одной записи [c.79]

Нужно прежде всего иметь в виду, что при установившемся движении все моменты взаимно уравновешены и потому говорить об их воздействии на самолет не приходится. Можно говорить о воздействии дополнительных моментов, возникших по тем или иным причинам. [c.279]

Числитель.левой части этого неравенства представляет собой равнодействующий момент, которым заменяются изгибающий момент А1 и крутящий момент М/, так как векторы этих моментов взаимно перпендикулярны, то [c.310]

В момент взаимной компенсации этих двух напряжений чувствительное реле 5 замыкает электрическую цепь с источником высокого напряжения Е через воздушный промежуток между регистрирующим органом и бумагой 2. Пробой воздушного промежутка электрической искрой оставляет на бумаге заметный для глаза след. [c.206]

В соответствии с усилиями запрессовки и выпрессовки при опытах и расчетах пользуются следующими коэффициентами трения (сцепления) / — коэффициент запрессовки fe — коэффициент выпрессовки, соответствующий начальному моменту взаимного смещения (сдвига) деталей [c.73]

Диамагнетизм возникает во все.х металлах как результат взаимодействия электронных орбит атомов с изменяющимся по величине намагничивающим полем, но в парамагнитных металлах диамагнетизм перекрывается магнитными моментами (спинами) электронов, если последние взаимно не компенсируются. Ферромагнетизм металлов вызывается наличием некомпенсированных магнитных моментов электронов, если они принадлежат к группе недостроенных внутренних уровней (например, уровня М для железа, кобальта и никеля). В ферромагнитных металлах магнитные моменты образуют отдельные области самопроизвольного намагничивания (домены), в которых моменты взаимно параллельны. В отличие от парамагнитных металлов, в которых намагничивание состоит в постепенном повороте отдельных магнитных моментов в направлении внешнего поля, в ферромагнитных металлах намагничивание состоит в росте областей, имеющих результирующий магнитный момент, параллельный направлению внешнего поля, за счет областей с другим направлением результирующего магнитного момента. [c.179]

А(/(т )е — моменты взаимной корреляционной [c.162]

Рассмотрим плоский канал из двух параллельно поставленных пластинок. Расстояние между пластинками и длину канала выберем таким образом, чтобы пограничная область распространялась на всю поверхность обеих пластинок. Если к моменту взаимного перемешивания обеих пограничных слоев они еще не перешли в турбулентное состояние, то в дальнейшем на всем своем протяжении поток остается ламинарным. Предположим, что после [c.528]

Первый способ применим к многоцилиндровым двигателям, в которых силы инерции и их моменты взаимно уравновешиваются силами инерци-и и возникающими от них моментами других цилиндров. [c.297]

Рекомендуемые значения коэффициента трения / при сборке под прессом (начальный момент взаимного смещения деталей) [c.225]

Заметим, что при статическом действии возмущающей силы S (т. е. в предположении, что силы, приложенные к системе, в каждый данный момент взаимно уравновешиваются) мы имели бы [c.407]

В абсолютном движении угловая скорость вращения томсоновских конфигураций при увеличении момента (взаимных расстояний) монотонно уменьшается (см. рис. 17), а угол наклона нормали треугольника к оси вращения монотонно возрастает от нуля (как для плоскости) до значения тг/2 (при О = <1т) в момент слияния томсоновских и коллинеарных конфигураций (рис. 16) за исключением случая равных интенсивностей, когда наклон оси вообще не изменяется (а = 7г/2). [c.77]

Возьмем поводковую передачу, у которой оси вращения поводков ЛЛ и ВВ расположены перпендикулярно друг другу, поводки перпендикулярны к своим осям вращения и в начальный момент взаимно перпендикулярны. Допустим, что при отклонении ведущего поводка С на угол ведомый поводок О отклонится на угол а. При малых перемещениях соприкасающиеся [c.104]

Дополнение к требованию 4. Упругие элементы должны поддерживать кузов в местах его наибольшего нагружения под серединой двигателя, под задним сиденьем и под багажником, либо между задним сиденьем и багажником, что необходимо для снижения напряжений, действующих в элементах кузова, и для его облегчения (см. рис. 3.2.4, а). Малое соотношение между величиной перемещения точки контакта колеса с дорогой и величиной перемещения точек подвески, связанных с упругими элементами, амортизаторами и буферами (в некоторых случаях передаточное отношение iy < 1), уменьшает силы, действующие на кузов, и упрощает изоляцию его от дорожных шумов. При поперечном расположении торсионных валов может возникнуть необходимость в восприятии изгибающего момента в местах заделки торсионных валов (см. рис. 3.9.4), если же торсионные валы расположены продольно, то при равностороннем ходе подвески возникающие изгибающие моменты взаимно уравновешиваются (см. рис. 3.4.16). [c.90]

Для этого следует найти приведенную силу Fa или приведенный момент Ма, предполагая их приложенными к тому же звену, к которому приложены сила Ру и момент Му. При этом должны быть учтены все силы, действующие на механизм, в том числе и силы инерции, а линия действия силы Fy должна совпадать с линией действия силы Fa- Тогда силы/ ц и/у будут как бы приложены к одной общей точке звена, как правило ведущего, и будут направлены во взаимно противоположных направлениях, т. е. будут иметь место условия [c.330]

Кроме того, силы действия и противодействия попарно принадлежат одной прямой и противоположны. Поэтому их моменты взаимно уничтож аются. [c.385]

Дальнейшее рассмотрение велич ины спинов и магнитных моментов ядер приводит к выводу, что нейтроны и лротоны в ядре располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно компенсируются. Действительно, максимальный спин ядра не превышает нескольких единиц, т. е. гораздо меньше Л/2, чему он должен был бы равняться, если бы спины всех нуклонов складывались. Также обстоит дело и с магнитными моментами. [c.83]

Наиболее ярко компенсация спинов проявляется у ядра гНе , имеющего нулевые спин и магнитный момент. В этом ядре обе пары однотипных нуклонов располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно ком пенсируются и дают в сумме нуль. [c.84]

Это уравнение представляет собой закон сохранения момента импульса для случая вращения тела вокруг неподвижной оси. В более общем случае этот закон относится к замкнутой системе тел. Для замкнутой системы тел, по аналогии с законом сохранения импульса, при суммировании уравнений моментов взаимно компенси- [c.65]

Тема предложенной задачи та же, что и задачи 131. В исходном состоянии моменты взаимно уравновешены, и стержень ненапряжен. Однако при отклонении системы моменты ведут себя по-разному. При изгибе в плоскости хг (рис. 357) плоскость момента поворачивается вместе с торцевым сечением. Плоскость же момента остается неизменной. При изгибе в плоскости ху плоскость М., не меняется, а поворачивается плоскость действия момента [c.253]

Износостойкость MoSa в значительной мере зависит и от шероховатости поверхности контртела. Шероховатость поверхностей трущихся деталей значительно уменьшает фактическую площадь соприкосновения твердых тел. В момент взаимного смещения деталей усилие, приложенное к уменьшенной поверх ности, вызывает высокие напряжения, вследствие чего происходит сильный нагрев поверхности, достаточный для образования точечных спаек между трущимися телами. Для предотвращения этого необходимо обеспечить высокую адгезию частиц M0S2 к металлическим поверхностям. Адгезионная способность порошкообразного M0S2 повышается с ростом температуры. [c.30]

Учитываются только изменения. сил или моментов при переходе от поперечного сечения на одной стороне к сечению на противоположной стороне, главные части сил и моментов взаимно уничтожаются например, в уравнение 2/z = 0 будут вклю- чаться слагаемые dF ,Jdx)dx dy и (dFyJdy)dx dy. Тот факт, что векторы сил и моментов в действительности направлены под некоторыми малыми углами к направлению, относительно которого рассматривается условие равновесия, из-за поворота сечений, в которых они действуют, можно игнорировать, так как разности между косинусами этих углов и единицей являются малыми величинами высшего порядка. [c.224]

Кристаллическая структура и свойства элементов определяются строением их атомов и в первую очередь строением электронных оболочек, которое полностью определяется зарядом ядра, равным атомному номеру I. Существенным является не только число электронов во внешних оболочках, но и распределение их по энергетическим уровням, обусловливающее взаимо- .ействие внешних электронов. Стремление спариваться так, чтобы магнитные моменты взаимно компенсировались, обеспечивая прочную связь, характерно не только для электронов внутри атомов, но и для внешних электронов соседних атомов. [c.396]

Итак, трехиндексные восприимчивости и равновесные моменты взаимно однозначно связаны друг с другом согласно формулам [c.72]

Поскольку система тел и связанное с ними пространство, опре-деляюш,ее систему отсчета, взаимно неподвижны, относительное движение двух систем отсчета может быть только жестким. Следовательно, в любой момент времени это движение можно представить как суперпозицию переноса и вращения. [c.37]

Как взаимно расположены плоскость суммарного изгибающего момента (силовал плоскость и нейтральная линия р сечении [c.104]

С. Г. Телетов в результате получает системы уравнений, которые учитывают силы взаимного сопротивления компонентов и фазовый переход одного компонента в другой. Однако в [Л. 123] отмечается, что временное осреднение не позволяет получить строгие уравнения дисперсоида. При этом показано, что и способ осреднения Франкля нуждается в улучшениях. Метод последовательного осреднения физических величин, предложенный в [Л. 123], заключается в том, что в каждый момент величины осредняются по объемам компонентов, а затем используется временное осреднение по промежуткам времени, соизмеримым с периодом характерных турбулентных пульсаций. В [Л. 113] осреднение фактически выполняется по объемам компонентов, составляющих объем элементарной ячейки потока AVn AVt = = РлАУп ДКт= (1—Рл)А п. При этом справедливо отмечается, что идея условного континуума лишь тогда может иметь физический смысл, если при этом хотя бы приближенно [Л. 113] отражаются особенности дисперсных лотоков (наличие подвижных внутренних границ, рассредоточенность по элементарным ячейкам сил межкомпонентного взаимодействия). Особый интерес представляет предложение Б. А. Фидмана дополнить пространственно-временное осреднение Франкля вероятностным осреднением основных величин дисперсных потоков [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...