Ньютона оптический

Современник Ньютона Гюйгенс выступил с другой теорией света ( Трактат о свете , написан в 1678 г., издан в 1690 г.). Он исходил из аналогии между многими акустическими и оптическими явлениями и полагал, что световое возбуждение следует рассматривать как упругие импульсы, распространяющиеся в особой среде — в эфире, заполняющем все пространство как внутри материальных тел, так и между ними. Огромная скорость распространения света обусловливается свойствами эфира (его упругостью и плотностью) и не предполагает быстрых перемещений частиц эфира. Из наблюдений над распространением волн по поверхности воды было известно, что сравнительно медленные движения частиц вверх и вниз метут давать начало волнам, быстро распространяющимся по поверхности воды. [c.18]

Необходимый профиль киноформа можно изготовить искусственно с помощью ЭВМ либо посредством фотографирования колец Ньютона, когда во время экспозиции производят программированное передвижение оптических деталей, которые образуют интерференционную картину 60 [c.60]

Следует отметить, что из учения Гюйгенса вытекало важное следствие скорость света в оптически более плотной среде меньше, чем в среде менее плотной. Так была внесена существенная поправка в теорию Ньютона, который допустил ошибку, сделав противоположное заключение. [c.25]

При этом методе определение разности главных напряжений осуществляется непосредственно по цветной картине изохром, полученной при белом источнике света. Полученные на модели цвета изохром сопоставляются с интерференционными цветами колец Ньютона, которые представлены в табл. i. В этой таблице приводятся численные значения оптической разности хода, соответствующие интерференционным цветам в порядке их появления при постепенном увеличении напряжений в исследуемой модели [10]. [c.30]

Специальная теория относительности. Релятивистская механика. В основе спец. теории относительности—физ. теории о пространстве и времени при отсутствии полей тяготения—лежат два постулата принцип относительности и независимость скорости света от движения источника. Согласно принципу относительности Эйнштейна, любые физ. явления—механические, оптические, тепловые и т. д. во всех инерциальных системах отсчёта при одинаковых нач. условиях протекают одинаково. Это означает, что равномерное и прямолинейное движение системы не влияет на ход процессов в ней. Все инерциальные системы отсчёта равноправны (не существует выделенной, абсолютно покоящейся системы отсчёта, как не существует абс. пространства и времени — исходных представлений Ньютона о пространстве и времени). Согласно второму постулату, скорость света в вакууме во всех инерциальных системах отсчёта одинакова. Из этих двух постулатов вы- [c.315]

Для каждой притирочной плиты применяется порошок только одного размера. После каждого порошка производится тщательная промывка деталей в трех ваннах в бензине Б-70. Окончательная притирка производится на чугунной плите без абразива, со слабой смазкой керосином. Поверхность обработанных деталей контролируется под микроскопом. Контроль плоскостности притертых поверхностей производится оптическим методом с помощью стеклянных пластин типа ПИ (ГОСТ 2923—59). При наложении пластины на контролируемую поверхность (чистота обработки должна быть не ниже VlO) возникают интерференционные кольца Ньютона, окрашенные при освещении дневным Светом в радужные цвета. Каждое кольцо соответствует отклонению от плоскостности =< 0,3 мкм. [c.187]

Общую теорию относительности можно резюмировать следующим образом. Ньютон разъяснил, что если наблюдатель находится в состоянии равномерного и прямолинейного движения, то нет ни одного механического опыта, с помощью которого он мог бы отличить свое состояние от состояния покоя. Специальная теория относительности распространила это заключение на оптические опыты. Общая теория является обобщением специальной теории на неравномерное движение. Она утверждает, что ни один эксперимент, какого бы вида он ни был, не поможет наблюдателю, в каком бы движении тот ни находился, равномерном или неравномерном, отличить свое состояние от состояния покоя. [c.44]

Традиционные методы контроля качества оптических вогнутых и выпуклых поверхностей основаны на сравнении эталонной и контролируемой поверхностей с помощью колец Ньютона. Этот метод обычно считается быстрым и удобным, но необходимость физического контакта между двумя поверхностями может привести к царапинам и деформации поверхности. Кроме того, контролируемая стеклянная поверхность должна быть не только тщательно отполирована, но и иметь товарный вид. Поэтому дефекты, вызываемые процессом контактной проверки, делают этот метод слишком дорогостоящим. [c.359]

Необходимый профиль киноформа можно изготовить искусственно с помощью электронной вычислительной машины либо посредством фотографирования ньютоновых полос равной толщины, когда во время экспозиции производят программированное передвижение оптических деталей, которые образуют кольца Ньютона таким образом, чтобы получалась необходимая зависимость почернения. [c.171]

Спектр. Термин спектр был введен Ньютоном для названия того изображения, которое появляется на белом экране при разложении солнечного света на составляющие цвета. Позже под этим сугубо оптическим понятием стали подразумевать изменение интенсивности светового излучения с длиной волны. Иногда эта зависимость представляется в виде линейчатого спектра, т. е. в виде последовательности спектральных зон, между которыми интенсивность излучения практически равна нулю. Таким образом, если по оси интенсивностей в оптических спектрах всегда откладывается непрерывная величина, то по оси частот возможна и дискретная шкала. С этой точки зрения линейчатые оптические спектры мало чем отличаются от частотных спектров, получаемых при разложении периодических функций в ряды Фурье, а непрерывные оптические спектры оказываются аналогичными спектрами разложения Фурье непериодических функций. [c.7]

Пришедшая на смену старой волновой теории электромагнитная теория света практически не внесла ничего нового в постановку этого вопроса. Рассматривая свет как частный вид электромагнитных волн, она позволила обойтись без противоречивых механических представлений об эфире, но не затронула предположения о возможности определять движение тел относительно эфира. Считалось, что уравнения Максвелла справедливы в определенной системе отсчета, за которой и сохранилось название эфира. Задача экспериментального обнаружения этой привилегированной системы отсчета по-прежнему оставалась актуальной. Предполагалось, что при переходе к другой инерциальной системе отсчета уравнения Максвелла в отличие от уравнений механики Ньютона должны изменить свой вид. Другими словами, считалось, что принцип относительности, т. е. утверждение об эквивалентности всех инерциаль-ных систем отсчета, выполняется только для механических явлений и не справедлив для электромагнитных и оптических явлений. [c.392]

Интерферометр Физо. Этот интерферометр применяют преимущественно для измерений длин концевых мер, а также для контроля плоскостности оптических поверхностей. Оптическая система интерферометра и его эксплуатация достаточно просты (рис. 3.5.9). Он работает на принципе, который близок к методу колец Ньютона, предназначенному для контроля качества поверхностей различной формы. [c.153]

В этом случае в поле зрения интерферометра будут наблюдаться кольца равной толщины (типа колец Ньютона), центрированные относительно оптической оси (рис. 3.5.20, а). Однако [c.164]

Оси вращения соответствуют нулевая разность хода и интерференционная полоса нулевого порядка. При использовании же белого света полосы, соответствующие не нулевой разности хода, окрашены в последовательности, соответствующей цветовой шкале Ньютона, т. е. аналогично последовательности изменения цветов в случае полосы бесконечной ширины при увеличении сдвига фазы, поскольку разность оптических путей в клине возрастает при удалении от ребра клина — оси вращения. Формирование цветных полос иллюстрируется рис. 3.6.2, а. [c.172]

Так как зрачки ,, и разведены вдоль оптической оси, то наблюдаются кольца Ньютона. По формуле (П1.25) [c.194]

Весьма важную роль сыграло в развитии оптических приборов открытие Ньютоном явления дисперсии им была доказана невозможность ахроматизации простых линз (что Ньютон необоснованно распространил и на систему из двух или нескольких линз), и это заставило Ньютона обратиться к использованию в качестве объективов зрительных труб (телескопов) сферических или параболических зеркал. [c.168]

Спустя несколько лет после создания Ньютоном корпускулярной теории известн1,1й ученый X. Гюйгенс, опираясь на аналогию оптических и акустических явлений, выдвинул волновую теорию света. [c.4]

Дополнительную разность хода >./2, возникающую вследствие изменения фазь при отражении волны от оптически более плотной среды, необходимо учитывать при рассмотрении конкретных экспериментов (см., например, вопрос о кольцах Ньютона). [c.211]

Электромагнитная теория света, ра.чвитая Максвеллом и его последователями, — это стройная сисге.ма, основанная на представлениях и законах классической физики. Она объединяет классическую механику и )л( ктродннамыку, шслючаюи1,ую в себя теорию оптических и электрических процессов. Как известно, механика зиждется на законах Ньютона, а основой электродинамики служат уравнения Максвелла. При исследо- [c.363]

Основное свойство света — прямолинейное распространение, — по-видимому, заставило ьютона (конец XVII века) держаться теории истечения световых частиц, летящих прямолинейно, согласно законам механики (закон инерции). Громадные успехи, достигнутые Ньютоном в механике, оказали коренное влияние на его взгляды на оптические явления. Отражение света понималось аналогично отражению упругого шарика при ударе о плоскость, где соблюдается закон .I = I. Преломление Ньютон объяс- [c.16]

При рассмотрении оптики движущихся сред прежде всего необходимо выяснить, как отразится прямолинейное и равномерное движение среды, в которой происходят те или иные физические процессы, на описание их с помошью уравнений Ньютона и Максвелла. Иными словами, нужно выяснить, равноправны ли две инерциальные системы при описании оптических явлений в рамках классической физики. Напо.мним, что основной закон классической механики, а также его следствия имеют одинаковый вид во всех инерциальных системах отсчета, т. е. системах, движущихся равномерно и прямолинейно друг относительно друга. Это положение носит название принципа относительности Галилея. [c.204]

Активно исследуя оптические явления, ученые XVII в., естественно, проявляли большой интерес к вопросам, связанным с природой света. По этим вопросам между учеными возникла дискуссия, затянувшаяся на многие годы. Участников дискуссии принято делить на два лагеря. В одном находились сторонники теории истечения световых корпускул, предложенной Ньютоном. В другом были сторонники концепции упругого эфира, в котором распространяются световые волны (или световые импульсы)-, лидерами здесь являлись Гук и Гюйгенс. Обе концепции — и корпускулярная, и волновая — являлись механистическими. Огромные успехи механики XVII в. невольно инициировали механистический подход к оптическим явлениям. [c.18]

Световые корпускулы Ньютона не обладали осевой симметрией, но имели четыре разные стороны . Представим, что корпускула поворачивается вокруг оси (вокруг направления ее движения) последовательно на 90, 180, 270, 360 при этом она всякий раз будет повернута к наблюдателю новой стороной. Вывод об отсутствии осевой симметрии у световых лучей был сделан Ньютоном на основе опытов Гюйгенса по двойному лучепреломлению в двух последовательно расположенных кристаллах (мы упоминали об этих опытах в вводной беседе). В своей книге Оптика , вышедшей в 1704 г., Ньютон писал Не существует двух сортов лучей, отличаюш,ихся по своей природе один от другого так, что один постоянно при всех положениях преломляется обыкновенным способом, другой же постоянно во всех положениях — необыкновенным способом. Разница между двумя сортами лучей в опыте, указанном в 25-м вопросе (имеется в виду опыт Гюйгенса с двумя кристаллами.—Авт.), была только в положениях сторон лучей относительно плоскостей перпендикулярного преломления. Ибо один и тот же луч преломляется здесь иногда обыкновенно, иногда необыкновенно — сообразно положению его сторон относительно кристалла . Здесь содержится в неявном виде открытие поляризации света. Различным положениям сторон ньютоновских корпускул в современной оптике соответствуют различные ориентации плоскости поляризации плоскопо-ляризованного света, рассматриваемые относительно плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и направление светового луча. [c.19]

Этот закон впервые был выведен Лоренцом в 1904 г. при весьма специальных предположениях (деформируемый электрон) вышеприведенный вывод из принципа относительности делает подобные специальные предположения излишними. Справедливость уравнения (2.20) подтверждена многочисленными точными опытами с быстрыми электронами вместе с оптическими опытами, особенно с опытом Майкельсона, они являются тем фундаментом, на котором покоится теория относительности. Если мы в нашем изложении, следуя в обратной последовательности и исходя из принципа относительности, пришли к уравнению (2.20) очень формальным путем, то логически это допустимо и способствует краткости наших вводных пояснений. В 4 мы рассмотрим, какие изменения в применениях законов движения Ньютона вытекают из зависимости массы от скорости. [c.28]

С самого начала своего развития техническая оптика отделилась от физической Ученый мир Европы XVII и XVIII вв.,— писал С. И. Вавилов,— с усердием занимался искусством шлифовки и полировки линз и зеркал, конструкцией оптических систем, их расчетом и усовершенствованием. Прямо или косвенно именно практические запросы заставили увлечься оптикой Декарта, Ньютона, Гюйгенса, Эйлера, Ломоносова. Эта оптотехническая линия, по современной терминологии, неуклонно и последовательно простирается от Галилея до нашего времени, проходя через такие этапы, как построение 48-дюймового телескопа Гершеля в 1799 г., микроскопа Аббе в конце XIX в. и колоссальный рост военной оптики со времени мировой войны. Вокруг этого стержня путанными зигзагами развивается физическая оптика, учение о свете, приобретая только в XIX в., наряду с теоретическим, и некоторые практическое значение... [43]. [c.365]

Почти одновременно с Ньютоном, также в конце XVII в., Гюйгенс выступил с волновой теорией света, согласно которой свет трактовался как распространение упругих волн в особой среде — эфире, заполняющем все окружающее пространство. Эти представления позволили Гюйгенсу сформулировать важный принцип геометрической оптики, согласно которому каждая колеблющаяся точка волнового поля становится источником вторичных волн, и дать объяснение ряду оптических явлений.. [c.10]

Использование Корню в 1869 г. интерференционных колец Ньютона и использование Грюнайзеном в 1906 г. интерферометра продемонстрировали обширные возможности применения интерс -ренционной оптики в изучении деформаций твердых тел. При совершенно ином подходе, но также основанном на оптической интерференции, новый эксперимент в 1956 г. успешно разрешил проблему вековой давности в ударных испытаниях, позволив провести непосредственные и точные измерения профилей волн конечных деформаций в микросекундных интервалах времени (Bell [1956], [c.243]

Таблицы длин волн, хорошо известные в наше время всем, изучающим физику, в то время не были распространены кроме того Нейманн, применяя белый свет, считал более удобным сравнение с широко известной последовательностью цветов, известной под именем колец Ньютона таблица Ньютона для толщин слоя воздуха, дающего данный цвет при интерференции света, отраженного от двух поверхностей воздушной пленки, позволила ему непосредственно получать относительное отставание для данной чувствительной окраски. Попутно мы можей заметить, что это сравнение в скрытой форме предполагало, что оптический коэффициент деформации для всех цветов является одним и тем же (что впоследствии оказалось не совсем точным). [c.171]

Большая заслуга Томаса Юнга состоит в том, что он, следуя Ньютону, снова привлек идеи волнового распространения для объяснения корпускулярной теории оптических явлений. Действительно, в трех бейкеровских лекциях, прочитанных им в Королевском Обществе в 1801—1803 годах, он ввел принцип интерференции, который применительно к волнам, сопутствующим постулированным Ньютоном кор- [c.246]

Выражения (24), (25), (27) и (28), полученные для двухко понентной панкратической системы, справедливы для оптических с стем всех типов (линзовых, зеркальных и зеркально-линзовых). К известно [2], формула Ньютона для зеркального компонента име вид =хх, следовательно, отрицательные значения величин [c.20]

Поскольку при выводе формулы смещения плоскости изобра-ния Д использовалось уравнение Ньютона в виде хх =- Р, отрицательным значениям величин соответствует формула ютона для зеркальных систем [2]. Следовательно, если прн рас-е величин /р / , /3 по формулам (54) получается отрицатель-1 величина, то это значит, что данный компонент должен быть жальным, если положительная, то линзовым. Для построения жальных и зеркально-линзовых оптических систем переменного сличения необходимо исследовать области положительных и шцательных значений величин /р /2 и /3 в зависимости от )ффициентов 4 4 > 4 0 выражения (52) и пере- [c.73]

Ошибочное мнение Ньютона о невозможности ахроматизации линзовых систем, состоящих из двух или большего числа линз, в середине XVIII в. было теоретически опровергнуто Эйлером в 1755 г. Доллонду удалось практически осуществить двухлинзовые ахроматические объективы — основной конструктивный элемент для множества современных оптических приборов (зрительных труб, микроскопов и др.). [c.168]

НЬЮТОНА КОЛЬЦА — интерференционные полосы равной толщины, возникающие в проходящем или отраженном свете в окрестности соприкосновения выпуклой (напр., сферической) поверхности с плоскостью. Интерференция происходит в тонком воздушном зазоре, разделяющем соприкасающиеся тела. При монохроматнч. освещении наблюдается система светлых и темных колец, обрисовывающих линии постоянной оптической, а следовательно, и геометрической толщины, т, к. показатель преломления воздуха близок к 1. В проходящем свете максимумы яркости располагаются при t = т — а) Х/2, где т — целое число, t — толщина зазора, X — длина волны, а — сумма фазовых сдвигов при отражении света от обеих поверхностей, деленная на 2я. При тех же значениях t наблюдаются минимумы яркости в отраженном свете. Т. к. расстояние между полосами соответствует изменению толщины зазора на Х/2, И. к. используются Д.ЛЯ измерения радиусов кривизны поверхностей линз и контроля правильности формы сферических и плоских поверхностей. Радиус кривизны сферич. поверхности можно вычислить по ф-ле р == (r —r )IX n—m) [c.450]

Из предыдущего ясно, что наблюдения за изменением видности полос в зависимости от оптической ра.чног,ги хода в соответствующих интерференционных опытах должны содержать информацию о спектральном распределении интенсивности используемого света. Первые наблюдения такого рода былн выполнены Физо [17]. Осветив свой интерферометр ( i. н. 7.5.2) желтым светом натриевой лампы, он получил кольца Ньютона и наблюдал за ihimh при увеличении расстояния между линзой и пластинкой. Физо нашел, что при контакте линзы с пластипкой кольца были четкими, почти исчезли вблизи 490-го кольца и снова приобретали приблизительно первоначальную четкость около 980-го кольца. Он смог цроследигь периодическое изменение видности полос в 52 периодах из 980 колец каждый. Отсюда Физо сделал правильный вывод, чч-о желтый свет натрия состоит из двух компонент приблизительно равной интенсивности. Максимумы видности полос наблюдались там, где разность хода равнялась целому кратно.му длины волны каждой компоненты и, следовательно, эти длины волн относились примерно, как 981/980. Физо удалось подтвердить свое заключение прямым наблюдением с призменным спектроскопом. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...