Ползучесть Теория упрочнения

При у" = о, что соответствует затвердеванию жидкости в элементе 2 вязкого трения (см.рис.4.5.6), скорости деформации ползучести при неизменных <5у уменьшаются по абсолютному значению по мере упрочнения материала, а после разгрузки отдых материала сопровождается обратной ползучестью. Если к тому же элемент сухого трения 4 в механическом аналоге на рис.4.5.6 оказывается неподвижным относительно направляющих, то мгновенные пластические деформации не возникают, а поведение материала описывается одним из вариантов технической теории ползучести - теорией упрочнения в виде соотношения (4.5.79), причем компоненты ру [c.245]

При f" = О, что соответствует затвердеванию жидкости в элементе 2 вязкого трения (см. рис. 3.5, а), скорости деформации ползучести при неизменных падают по абсолютному значению по мере упрочнения материала, а после разгрузки отдых материала сопровождается обратной ползучестью. Если к тому же элемент 4 сухого трения в механическом аналоге (см. рис. 3.5, а) оказывается неподвижным относительно направляющих, то мгновенные пластические деформации не возникают, а поведение материала описывается одним из вариантов технической теории ползучести — теорией упрочнения в виде (3.33), причем компоненты являются однозначными функциями ejf и Т. После разгрузки в результате обратной ползучести неупругие деформации постепенно исчезают, т. е. материал ведет себя как нелинейное вязкоупругое тело. [c.139]

Для анализа НДС при ползучести используется теория упрочнения или уравнение Нортона в сочетании с концепцией истинных напряжений [10, 93] [c.172]

Теория упрочнения. Теория устанавливает зависимость между скоростью деформации ползучести, деформацией ползучести и напряжением [c.309]

Уравнение (14.20) показывает, что кривые ползучести геометрически подобны. Теория упрочнения хорошо подтверждается экспериментально. [c.309]

Теория упрочнения. Простейшее и наиболее, может быть, естественное предположение о характере упрочнения состоит в том, что за меру упрочнения принимается просто величина накопленной деформации ползучести qi = р. Теперь основное определяющее уравнение имеет следующий вид [c.621]

Теория упрочнения — второй вариант. Вместо того чтобы принимать за меру упрочнения величину деформации ползучести, можно определить параметр упрочнения q как работу, рассеянную вследствие ползучести [c.622]

Уравнение (18.5.1) записан для изотермических условий, температуру можно ввести в правую часть в качестве третьего аргумента. Единственное достоинство столь примитивной теории состоит в ее простоте, но это достоинство нельзя сбрасывать со счета. Кривые ползучести многих конструкционных материалов оказываются весьма причудливыми, особенно если процесс ползучести сопровождается фазовыми переходами. Описать эти кривые при помощи какой-либо логически безупречной теории, например теории упрочнения, в том или ином варианте было бы чрезвычайно сложно. С другой стороны, гипотеза упрочнения, принимающая материал однопараметрическим и меняющим структурное состояние (но не фазовый состав) только вследствие деформации, к таким сложным материалам просто непригодна для них следует строить кинетическое уравнение по типу (18.3.1) и [c.624]

Формула (18.6.3) определяет время релаксации ют напряжения Оо до напряжения о. Очевидно, что и при других видах функции /(о) задача решается квадратурами, которые ни при одном из принятых законов ползучести не выражаются через элементарные функции. При втором варианте теории упрочнения, чтобы получить тот же закон ползучести при постоянном напряжении, необходимо заменить уравнение (18.6.2) следующим [c.627]

Законы ползучести типа течения (в некоторых формулировках) и упрочнения (в классической формулировке) имеют известные особенности в начальный момент времени (г"=0). Поэтому при решении конкретных задач с использованием теории течения численное исследование ползучести оболочки проводим не с нулевого момента времени, а с момента, близкого к нулю. При использовании теории упрочнения применяем ее моди- [c.33]

В случае изотропной ползучести теории течения и упрочнения могут быть представлены в виде [c.45]

В качестве теории ползучести используем теорию упрочнения в виде [c.62]

Согласно теории наклепа и рекристаллизации начальная стадия процесса ползучести обусловлена тем, что еще не все зерна металла включились в процесс упрочнения и разупрочнения. По мере распространения процесса на большее количество зерен скорость ползучести затухает. Упрочнение преобладает над разупрочнением. [c.69]

В случае, когда необходим учет первой стадии кривых ползучести для существенно переменных режимов нагружения, используют теорию упрочнения. В соотношениях теории упрочнения изменение скорости деформации ползучести в процессе деформирования при постоянном напряжении учитывают введением вместо явного времени t накопленной деформации ползучести. Это соотношение можно записать в виде [c.113]

Уравнение (2.6.57) является вариантом теории упрочнения (2.6.11), распространенной на случай стареющих материалов (правая часть явно зависит от времени). На рис. 2.6.6 схематически показан случай, когда введение деформации д является необходимым в зависимости от того, когда приложено напряжение ао (при ==0 или при /=гЬ), получаются неодинаковые кривые ползучести (линии J и 2). [c.119]

Считается, что теория упрочнения дает результаты более близкие к экспериментальным данным, чем теория течения. Ползучесть в реальных конструкциях происходит обычно при достаточно низком уровне напряжений, когда пластичность материал не проявляется. В рассматриваемом случае для расчета может быть использовано решение п. 10.1.5. Нагружение разбивается на этапы, и дополнительная деформация в равенствах (10.3.37) - (10.1.39) определяется формулами (10.3.44) - (10.3.46). [c.254]

Ограничениями являются лишь требования (2.4), гарантирующие отсутствие поворотных точек в программе нагружения. При выполнении этих ограничений формула (3.23) может рассматриваться как уравнение состояния. По своей структуре последнее отвечает теории упрочнения при ползучести. [c.53]

Теория идеальной пластичности и идеальной вязкости могут рассматриваться но отношению к данной модели как ее простейшие частные случаи (число подэлементов равно единице) аналогично частным случаем является и модель А. Ю. Ишлинского [36], отражающая линейный закон упрочнения (число подэлементов равно двум, один из них является идеально упругим). В структурной модели находит также отражение (и получает развитие) концепция деформационного типа о существовании термомеханической поверхности [5]. Определенная гибкость структурной модели состоит также в том, что, используя различные аппроксимации реологической функции, можно представить поведение материала как чисто склерономное, чисто реономное или смешанное , которому присущи оба вида неупругой деформации. Отсюда следует ее связь не только с классическими теориями пластичности, но и с наиболее обоснованными теориями ползучести, в частности, с теорией упрочнения (см. 26) и ее обобщением, в котором используется конечное число параметров состояния. [c.142]

Для сопоставления результатов был произведен расчет рассматриваемого диска по методике, в которой ползучесть описывается теорией упрочнения и взаимное влияние обоих видов необратимой деформации не учитывается (пластические свойства материала сохранялись прежними). При таком расчете размах необратимой деформации за цикл оказался меньше почти на порядок (на рис. 10.6 штриховая линия). Существенно различаются и величины односторонне накопленной деформации. Долговечность диска, подвержен- [c.237]

Приращения деформаций ползучести. Из наиболее разработанных теорий, описывающих процессы ползучести при изменяющихся нагрузках и температуре во времени, наиболее близкие к эксперименту результаты дает теория упрочнения [52, 89, 102]. Теория ползучести подобно теории пластического течения связывает на основе феноменологических данных скорости деформаций ползучести с напряжениями через скалярный коэффициент. Этот коэффициент в свою очередь является функцией накопленной деформации ползучести и температуры. Таким образом, теория упрочнения инвариантна к отсчету времени. Закон ползучести [c.89]

I = ё( >, причем I больше значения скорости оо ( 2) на установившейся стадии при напряжении С течением времени постепенно падает и стремится к значению оо ((Та) (штриховая линия на рис. 2.35). Теория упрочнения (см. 1.5) в момент изменения а дает для значение ( 2) скорости ползучести в точке А, когда накопленная деформация ползучести 8 в а кривая ползучести после скачка напряжения может быть получена параллельным горизонтальным переносом участка кривой АС (штрих-пунктирная линия на рис. 2.35). [c.112]

При резком снижении а экспериментально и с помощью модели поликристалла можно получить участок обратной ползучести, когда < О (сплошная кривая на рис. 2.35 для д/оу = 0,28). Такое поведение материала вообще не может быть описано теорией упрочнения и объясняется влиянием внутренних напряжений в системах скольжения. Возникающие при о/оу = 1,32 внутренние напряжения после резкого снижения а преодолевают действие малых по абсолютному значению т в системах скольжения, что приводит к смене знака Уп. Аналогичным образом объясняется возрастание по абсолютному значению скорости ползучести при смене знака а (штриховая линия на рис. 2.35 для д/Оу = —1,32), что также согласуется с известными экспериментальными данными [39, 48]. [c.112]

Согласно теории упрочнения предполагается, что при заданной температуре между скоростью деформации ползучести, напряжением и деформацией ползучести существует определенная зависимость [c.22]

Построение кривой ползучести при ступенчатом нагружении производится аналогично тому, как это было сделано по теории упрочнения. Отличие заключается в том, что согласно рассматриваемой теории после возрастания напряжения от сг до (рис. 1.14) скорость деформации ползучести определяется углом наклона касательной в точке В к кривой ползучести при напряжении Координата точки определяется из условия [c.25]

Как следует из анализа (рис. 1.17), предварительная ползучесть сильно замедляет релаксацию, а кратковременный наклеп почти не сказывается на релаксации. Это говорит о различиях протекания процессов ползучести и кратковременной пластической деформации. Из сопоставления экспериментальных 1 3 ж теоретических 2 v. 4 кривых релаксации также следует, что теория упрочнения хорошо подтверждается экспериментально. [c.27]

Рис. 1.19. Сопоставление экспериментальной (сплошная линия) и теоретической по теории упрочнения (штрихпунктирная линия) кривых ползучести при ступенчатом нагружении для образцов

Кривая, построенная по этому уравнению, изображена на рис. 1.1, 2 пунктирной линией. Постоянные а, р и V получены на основе обработки начальных участков кривых ползучести до деформации 4 %. Величины их равны Р = 0,765 V = 4,64 а = = 3,62-10 с (при а =10 МПа). Как следует [из рис. 1.1, г, луч-шее согласование с опытом дает теория упрочнения. Однако теория течения тоже неплохо описывает деформирование материала в этих условиях. В случае линейности начального участка кривой ползучести (рис. 1.1, а—в), как следует из (1.22), Р = О, и (2.8) и (2.5) совпадают, т. е. в этом случае теории течения и упрочнения дают один и тот же результат, что справедливо не только при степенной, но при произвольной зависимости скорости деформации от напряжения. Поэтому на рис. 1.1, а—в пунктирные линии совпадают со штриховыми. [c.46]

Теоретические зависимости эквивалентной логарифмической деформации ползучести от времени могут быть получены по теориям ползучести. Так,, по теории течения (для алюминиевого сплава, у которого начальный участок кривой течения линейный, теория течения совпадает с теорией упрочнения), согласно (1.19) t t [c.48]

На рис. 2.3 изображены графики зависимости времени вязкого разрушения от начального напряжения для алюминиевого сплава при температуре 3D0 °С, полученные по различным теориям точки отражают результаты экспериментов [6]. Кривые ползучести этого сплава приведены на рис. 2.4, а функция Q при = 10 МПа на рис. 2.5. Постоянные п, 1тш а, р и v (при = 10 МПа) в (1.2) и (1.29), полученные в результате обработки начальных участков кривых ползучести, равны п = 12,6, min и= = 2,24 X X 10- 1/с, а = 1,ЗЫ0-1 1/с, р - 0,18, v = 9,78. Как следует из рис. 2.3, с экспериментом лучше всего согласуется расчет, выполненный по теории упрочнения. Однако с увеличением напряжения кривые сближаются, так как при этом начальный участок [c.49]

Наиболее распространенными теориями ползучести являются теория старения, теория течения (следует отличать от теории пластического течения) и теория упрочнения [120, 157, 194, 309]. Теория старения малопригодна для описания деформирования материала при нестационарном во времени т нагружении, когда o(T) onst [10, 194]. Теория упрочнения при нестационарном нагружения во многих случаях имеет приоритет по отношению к теории течения, так как дает более близкие к эксперименту результаты [10, 194]. [c.13]

На рис. 1.6 для сравнения представлены кривые ползучести при статическам и ступенчатом нагружениях, рассчитанные по различным теориям ползучести. Из рисунка видно, что лучшее описание процесса ползучести при нестационарном нагружении дает теория анизотропного упрочнения. В случае циклического нагружения материала, работающего при высоких температурах, теория изотропного упрочнения (обычно именуемая просто теорией упрочнения) будет давать заниженные значения накопленной деформации ползучести (при расчете по теории упрочнения использовали зависимость Sf = где и гпс — эмпирические константы). [c.37]

Теория упрочнения. Запишем уравнение ползучести (18.4.2) при степенной за(висимосги /(а) следующим образом [c.627]

Модели ползучести, основанные па теории течения и теории упрочнения. На рис. 5.19 показана кривая чистой ползучести при одноосном растяжении — зависимость деформации иолзучестя бц [c.134]

Для расчета напряжений и деформаций деталей (во времени) при бегают к теории ползучести. При этом предполагают, что для данны> металлов известны некоторые константы и другие опытные данные Естественно, что наиболее приемлемой является такая теория, которая меньше искажает опытные данные и основывается непосредственно на опытных кривых. При этом очень важно, чтобы пользование этой теорией не приводило к таким математическим трудностям, которые не позволят использовать эту теорию в практике инженерных расчетов деталей паровых турбин. Главные из теорий ползучести — теория течения, тео-рия старения, теория упрочнения и теория пластической наследственности. Имеются различные варианты, и формулировки этих теорий. Ряд теоретических работ и экспериментов показал, что наиболее проверенной (кроме того и доступной для инженерной практики), является теория старения. Первоначально она была сформулирована Зодербергом, далее развита академиком Ю. Н. Работ-новым [104]. Теория не универсальна, [c.17]

Помимо достаточно точной интерполяции диаграмм растяжения по температурам и кривых простого последействия по температурам и напряжениям структурная модель в хорошем согласии с результатами опытов описывает поведение материала в процессе ползучести при переменных напряжениях и температурах, а также отражает взаимное влияние мгновенной пластической деформации и деформации ползучести. При скачкообразном изменении напряжения (ступенчатое нагружение) наиболее близкое к реальному описанию поведения материала дает теория упрочнения [59]. Однако во многих экспериментах [78, 79] подмечено, что по сравнению с опытными данньпии из этой теории следуют заниженные скорости ползучести при переходе от меньшего напряжения к большему и, наоборот, завышенные - при переходе от большего к меньшему напряжению. Структурная модель лучше описывает для этого случая опытные данные, чем теория упрочнения. Хорошее согласие с экспериментальными данными дает структурная модель и в случае ползучести при знакопеременных напряжениях. [c.238]

Если бы внутренние напряжения в системах скольжения не ре-лаксировали, то теории упрочнения и модель поликристалла описывали ползучесть при скачкообразном изменении сг одинаковым образом. Однако процесс релаксации частично снимает достигнутое упрочнение, и модель обеспечивает большее значение . Характерно, что результаты известных экспериментов по ползучести при ступенчатом возрастании а [39] описываются кривыми, лежащими выше кривых, которые следуют из теории упрочнения. По той же причине отличие от теории упрочнения и лучшее согласование с экспериментом дает модель поликристалла и при ступенчатом уменьшении а. В этом случае кривая ползучести по теории упрочнения (штрих-пунктирная линия на рис. 2.35 для а/оу = 0,83) проходит выше штриховой линии, которая получается из расчета по данной модели. [c.112]

Рассмотрим описание ползучести при ступенчатом нагружении по теории упрочнения. Отличие от аналогичного исследования по теории течения заключается в том, что согласно теории упрочнения скорость деформации ползучести является функцией напряжения и деформации ползучести и от времени не зависит. Поэтому начальная стсорость деформации ползучести после возрастания напряжения от величины сг до определяется углом наклона касательной в точке G к кривой ползучести при напряжении (см. рис. 1.14). Точка G является точкой пересечения горизонтальной линии, проведенной через точку А, с кривой ползучести при напряжении При t деформация ползучести нарастает по закону, изображенному линией AD , представляющей собой часть кривой ползучести при напряжении сГз от точки G. [c.24]

При t деформация ползучести нарастает по закону, изображаемому линией v4Dg, представляющей часть кривой ползучести при напряжении (у , взятой от точки Е. Ввиду того, что скорость деформации ползучести при по рассматриваемой теории больше, чем по теории упрочнения, кривая ползучести по ней расположится выше кривой ползучести по теории упрочнения. [c.25]

Рассмотрим распространение одной из простейших теорий ползучести — теории течения на случай ортотропного тела. Этому вопросу посвящены работы Л. М. Качанова [46] и О. В. Сос-нина [123, 124]. В работе О. В. Соснина [125] разобран вопрос об использовании теории упрочнения для описания ползучести анизотропных материалов. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...