Торможение в пограничном сло

Если задана постоянная температура пластины, то а = = g 0) = 8m, g °°) = gv,+ Ь = I. Поэтому расиределение температуры торможения в пограничном слое описывается формулой [c.294]

То — температура торможения в пограничном слое [2/( /Т(.т/7 г+0] Тст — температура стенки температура восстановления Фм [c.473]

Результирующий перепад энтальпий торможения в пограничном слое можно представить в виде суммы отдельных составляющих, учитывая тем самым в явном виде концентрации отдельных компонент на поверхности и в набегающем потоке [c.263]

Рис. 6.2. Амплитуды пульсаций давления торможения в пограничном слое и ядре течения в суживающемся сопле при переходе через состояние насыщения.

Локальную температуру торможения в пограничном слое определяли из уравнения (1) после введения в измеренные значения температуры небольших поправок, учитывающих потери теплопроводностью и излучением. Коэффициент восстановления принимали постоянным и равным значению, полученному в невозмущенном потоке аэродинамической трубы. [c.402]

Сопоставим полученные расчетные данные с экспериментальными. Вначале рассмотрим процессы конденсации на поверхностях рабочих лопаток, где пар может оказаться переохлажденным по параметрам торможения. Это связано с тем, что рабочая решетка совершает работу, и течение пара в каналах не изо-энергетическое. Поэтому энтальпия полного торможения в пограничном слое при определенных условиях становится меньше энтальпии насыщения. [c.33]

Здесь АТ — средняя величина разности температуры лопатки (или пленки, образующейся при конденсации пара) и температуры торможения в пограничном слое, АГ= = Ts—Гп.о а — средний коэффициент теплоотдачи S2 — периметр лопатки. [c.34]

При расчетах используют также температуру торможения в пограничном слое, которая по аналогии с (Х1-4) может быть представлена в виде [c.223]

Полученное уравнение написано для параметров пограничного слоя, а величина в скобках в левой его части представляет собой температуру торможения в пограничном слое (см. уравнение ХМЗ). [c.226]

Та — температура торможения в пограничном слое, Го, оо — температура торможения свободного потока [c.262]

Для расчета необходимо знать профили скорости и температуры, а также распределение температуры торможения в пограничном слое. Хотя это уравнение дает удовлетворительные результаты [c.27]

Профиль относительных избыточных температур торможения в пограничном слое струй может [c.94]

Рис. 2-8. Распределение температуры торможения в пограничном слое на теплоизолированной поверхности при М1 = = 4,93. Кривая построена по уравнению (2-87) опытные данные заимствованы из [Л. 19].

В табл. 6-1 приведены данные по распределению скорости и энтальпии торможения в пограничном слое, а также по трению и теплообмену при р = 0,286 и 0,4 (ускоренное движение газа) в случаях 7 /Гю=0 0,6 и 1,0. Видно, что в рассматриваемых условиях с усилением охлаждения обтекаемой поверхности уменьшается коэффициент трения, что объясняется уменьшением и ди ду)п, а следовательно, и / "(0) с понижением температуры поверхности по сравнению с температурой торможения внешнего потока. Рост градиента давления внешнего потока вызывает большее заполнение профилей скорости и температуры торможения в пограничном слое. [c.198]

Таблица 6-3 Распределение скорости и энтальпии торможения в пограничном слое

Уравнения (8-48) и (8-49) представляют собой интегральные уравнения количества движения и энергии, для ламинарного пограничного слоя газа в рассматриваемых условиях. Решить эти уравнения. можно, если известны аналитические выражения для распределения скорости и энтальпии торможения в пограничном слое. [c.281]

TO из соотношения (6.10) получим зависимость между температурой торможения в пограничном слое Го и скоростью в форме [c.526]

Случай произвольной зависимости коэффициента вязкости от температуры. Число а = 1. Как было показано в 6, при произвольной зависимости коэффициента вязкости от температуры и при значении числа Прандтля о= 1 существует, при обтекании пластины, линейная связь между температурой торможения в пограничном слое и скоростью, так называемый интеграл Крокко. Для того чтобы определить распределение температур, необходимо, следовательно, предварительно определить распределение скоростей из уравнения (8.13) при граничных условиях [c.542]

Как выглядит распределение скорости, статической температуры и температуры торможения в пограничном слое при высоких скоростях газового потока [c.148]

Как видно, статическая температура при торможении в пограничном слое растет в силу преобразования кинетической энергии в тепловую, достигая максимального значения вблизи стенки в ламинарном подслое. Непосредственно у стенки температура падает и <7ш > О, так как тепло идет в стенку, хотя температура стенки больше, чем температура внешнего потока. [c.162]

Рис. 6.15. Экспериментальное распределение температуры торможения в пограничном слое на теплоизолированной поверхности (М = 2,8)

Обычно температуру торможения в пограничном слое измеряют с помощью термоприемника, конструкция которого определяется условиями эксперимента, величинами измеряемой температуры, скорости и давления, а также допустимой погрешностью измерений. Температура обтекаемой поверхности тела может быть измерена термопарой, вмонтированной в стенку этого тела (см. 2.3). [c.332]

Предполагая, что теплообмен между потоком и стенкой отсутствует или пренебрежимо мал, а температура торможения в пограничном слое мало отличается от соответствующего значения для свободного потока, скорость в слое можно определить по следующей зависимости [c.332]

Вследствие вязкости жидкости и ее прилипания к стенкам происходит резкое падение скорости до нуля в непосредственной близости к стенкам, т. е. образуется тонкий пограничный (пристеночный) слой, толщина которого возрастает с удалением от входного сечения (рис. 1.2, а—в). Так как количество протекающей жидкости остается неизменным, торможение потока в пограничном слое обусловливает соответствующее повышение [c.18]

Характер турбулентного течения в пограничном слое смеси можно выявить, рассматривая, например, течение в сопле (разд. 7.4). На теневых фотографиях виден плотный слой твердых частиц (толщина которого составляет доли миллиметра), движущийся вдоль стенок сопла [731]. Типичные результаты представлены на фиг. 8.10, где экспериментальные данные сравниваются с результатами расчетов (по одномерной схеме) для смеси воздуха со стеклянными частицами при заданном законе изменения сечения (Л/). (Скорость потока и рассчитывалась по давлению Р, скорость частиц Ыр — по скорости потока и и отношению массовых концентраций частиц и газа тг, индекс 1 означает условия на входе или условия торможения.) На расстоянии приблизительно до 50 мм от входа экспериментальные значения Пр и совпадают с расчетными (это означает, что коэффициент сопротивления твердых частиц выбран правильно). За этим сечением измеряемая концентрация частиц в ядре потока остается неизменной, но концентрация твердых частиц у стенки начинает резко возрастать (кривая А/тг ш показывает этот рост). Хотя теневая съемка не позволяет точно определить толщину этого движущегося слоя, значения на фиг. 8.10 показывают, что при х = 63,5 мм [c.365]

Заметное повышение температуры газа в пограничном слое вследствие торможения появляется при дозвуковых скоростях движения. При М = 0,2 абсолютная температура торможения превышает температуру потока на 0,8%, при М = 0,5 — на 5% при М = 1 — на 20%. [c.380]

Этот же вывод можно получить на основе анализа температурных полей при теплоотдаче. При небольшой скорости движения теплоносителя теплообмен потока со стенкой возможен при условии Тf ф При большой скорости течения газа и Рг = 1 теплообмен возможен при Т) Ф Т , а в общем случае при Т ,. Поэтому при скоростях течения, когда разогрев газа в пограничном слое вследствие его торможения становится уже заметным, в формуле Ньютона для теплоотдачи термодинамическую температуру потока следует заменить на адиабатную температуру стенки. Обобщенная формула Ньютона имеет вид [c.382]

В главе VI на основе теории пограничного слоя были получены формулы для расчета теплоотдачи при обтекании плоских поверхностей теплоносителем с небольшой скоростью движения. Если влияние изменения физических параметров в пограничном слое, обусловленное торможением высокоскоростного потока, на интенсивность теплоотдачи учесть выбором определяющей температуры, а влияние химических реакций — множителем Le [c.384]

Уравнение движения жидкости в пограничном слое. В пограничном слое скорость жидкости быстро убывает по мере приближения к неподвижной твердой стенке, становясь равной нулю на стенке. В скоростном пограничном слое, особенно в нижней его части, прилегающей к твердой стенке, особое значение имеют силы вязкости, обусловливающие быстрое торможение жидкости вблизи твердых стенок. Соответственно этому величина гидродинамического сопротивления полностью определяется процессами, происходящими в пограничном слое. [c.370]

В пограничном слое в зависимости от положения линии тока вдоль нее может происходить или ускорение, или торможение течения, сопровождаемое диссипацией механической энергии. В связи с этим вдоль произвольной линии тока, проходящей хотя бы частично в пределах пограничного слоя, перепад —р расходуется не только на изменение кинетической энергии, но и на преодоление сил трения. В частности, формулу (8.118) можно рассматривать как энергетическое уравнение для той линии тока, вдоль которой кинетическая энергия не изменяется и весь перепад давления расходуется на преодоление сил трения. [c.356]

Физический эффект от отсоса и сдува одинаков и состоит в увеличении кинетической энергии частиц в пограничном слое, благодаря чему уменьшается нх торможение. При этом в первом случае такой эффект достигается в основном за счет повышения скорости, а во втором — также и за счет увеличения массы воздуха, протекающей через пограничный слой. [c.103]

Рассмотрим картину течения перед затупленным телом с центральной иглой. Если длина такой иглы не превышает расстояния до криволинейного отошедшего скачка уплотнения (рис. 6.1.1,а), то ее влияние распространяется лишь на течение за этим скачком и оказывается несущественным. Выдвижение острия иглы 9 за пределы криволинейного скачка уплотнения (рис. 6.1.1,6) приводит к перестройке структуры возмущенного потока, которая характеризуется новой системой скачков уплотнения. Это обусловлено отрывом потока от поверхности иглы, который обычно происходит вблизи основания конического острия (излома). Такой отрыв вызывается большим положительным градиентом давления в пограничном слое на поверхности иглы, обусловленным торможением потока перед телом. В результате отрыва возникает застойная зона 1 с возвратным течением. Оторвавшийся пограничный слой смешивается в зоне 2 с внешним возмущенным течением и присоединяется к обтекаемой затупленной поверхности в области 3. Разделяющие линии тока 8 в зоне смешения образуют поверхность, близкую к конической, пересекающуюся с головной частью в точках Л и 5. В месте присоединения сверхзвуковой поток претерпевает поворот, который [c.383]

При допущении Рг==1 в любой точке пограничного слоя на изолированной поверхности тела, омываемого потоком газа высокой скорости, возникает температура торможения (11.11), а не температура восстановления (11.14), как это должно было бы быть в реальных условиях для Рг4 1. Таким образом, допущение Рг==1 значительно упрощает физическую обстановку в пограничном слое, а следовательно, и уравнение (11.25), описывающее эту обстановку. [c.205]

Го, Г , -температуры торможения соответственно в пограничном слое и невозмущенного потока) [c.222]

Температуры торможения и восстановления в пограничном слое вычисляют по следующим формулам [c.341]

Рис. 6.1. Амплитуды пульсаций давления торможения в пограничном слое и ядре течения в суживающемс сопле при переходе через состояние насыщения при М, = 0,65 Rei = 2,34-10 p = p2/pi = 2200 степень турбулентности т=4 % частота пульсаций / = 5390 Гц (опыты В. М. Леонова, МЭИ)
Результаты исследования пульсаций давления торможения в пограничном слое и ядре течения в виде зависимостей A o (Sso) представлены на рис. 6.1 для частоты /=5390 Гц. Здесь (см. гл. 3) Ара =Apo i/(Pa--pi)—относительная амплитуда пульсаций давления торможения Аро — абсолютная амплитуда ро — давление торможения перед соплом pi — статическое давление за соплом hso=hsfho, hs — энтальпия в точке пересечения изоэнтропы с линией насыщения Ло—энтальпия торможения перед соплом. [c.196]

Частичная конденсация в зазоре между сопловым аппаратом и рабочей решеткой, как показано в гл. 11, возможна, однако время пребывания частичек пара в зазоре мало. Наиболее вероятным участком конденсации, по мнению В. Траупеля [Л. 155, 239], являются поверхности рабочих лопаток. Вследствие того что рабочая решетка совершает работу и течение пара не изоэнергетическое, энтальпия полного торможения в пограничном слое у поверхностей лопаток может оказаться меньше энтальпии насыщения (inпограничном слое (из-за малых скоростей), можно согласиться с возможностью возникновения пленочной конденсации в пограничном слое. [c.321]

При сильном нагревании обтекаемой поверхности местные значения скорости в пограничном слое могут превышать скорость внешнего потока. Это видно из табл. 6-3, в которой показано распределение скорости и энтальпии торможения в пограничном слое при Тгл1Ты= = 4 р = 0,4. В этом случае / "(0) = 1,58 [c.203]

Для измерения тем1перат1уры торможения в пограничном слое и, в потоках с малым живым сечением может с успехом применяться термонасадок в, однако изготовление насадка столь малых размеров представляет определенные трудности. [c.632]

Величина адиабатной температуры стенки зависит от результирующего эффекта двух параллельно протекающих процессов выделения теплоты, обусловленное торможением газа в пограничном слое, которое вызвано силами вязкости отвода теплоты в поток, который осуществляется в основном путем теплопроводности благодаря температурному градиенту в пограничном слое. При Рг = 1 эти эффекты уравновешиваются и г = 1, а, = Т). При Рг < 1 коэффициент восстановления те1мпературы также меньше единш1ы. [c.377]

Смотреть страницы где упоминается термин Торможение в пограничном сло : [c.22] [c.237] [c.33] [c.572] [c.64] [c.163] [c.674]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.194 ]

ПОИСК

5.206— 211 — Торможени

Измерение давления и температуры торможения в пограничном слое

Торможение

Торможение пограничного слоя

Торможение потока пограничное

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...