Крокко интеграл

Переходя к размерным величинам, можем этот, носящий имя итальянского аэродинамика Л. Крокко интеграл переписать в виде [c.666]

При е = г=1 уравнение (2-3-6) переходит в известный интеграл Крокко (2-3-2). [c.38]

Предполагая Le = Рг = 1, из приведенных выше основных уравнений получаем интеграл Крокко для уравнения энергии, т. е. для Ue = Uj (х) [c.152]

Это хорошо известный интеграл Крокко для течения вязкого газа с Рг = 1. [c.182]

Дан приближенный метод расчета турбулентного нограничного слоя нри наличии градиента давления во внешнем потоке и теплообмене между потоком и обтекаемой стенкой. Для профиля скоростей принимается степенной закон с постоянным показателем п. Для распределения температур торможения используется интеграл Крокко. [c.174]

Рассмотрим далее систему (7.100) в случае, когда а = 1. Тогда имеет место интеграл Крокко до = По. Вводя По (А) = (р где штрих обозначает производную по А, и считая, что (р (0) = О, из уравнения неразрывности после интегрирования получаем [c.370]

Этот интеграл (интеграл Крокко), вводя новые постоянные а, и можно переписать в форме [7] [c.526]

Случай произвольной зависимости коэффициента вязкости от температуры. Число а = 1. Как было показано в 6, при произвольной зависимости коэффициента вязкости от температуры и при значении числа Прандтля о= 1 существует, при обтекании пластины, линейная связь между температурой торможения в пограничном слое и скоростью, так называемый интеграл Крокко. Для того чтобы определить распределение температур, необходимо, следовательно, предварительно определить распределение скоростей из уравнения (8.13) при граничных условиях [c.542]

Этот интеграл является частным случаем интеграла Крокко. [c.52]

Если вышеприведенные условия не выполняются, полезность уравнений (4.99) и (4.100) снижается, так как тогда точные уравнения не приводятся к обыкновенным дифференциальным уравнениям. Вообще маловероятно, что эти условия удовлетворяются вдали от точки торможения. Однако посмотрим, нельзя ли построить приемлемые приближенные решения для этого случая. Исследуем сначала решение уравнений (4.99) и (4.100) в том случае, когда они переходят в обыкновенные дифференциальные уравнения. Рассмотрим, к примеру, специальный случай, когда Рг=1 и С=1. Тогда, поскольку Ре/Р = 7 /Ге, интеграл Крокко [уравнение (2.106)] дает [c.132]

Считая, что число Прандтля отличается от единицы незначительно, для оценки зависимости профиля температуры от скорости можно воспользоваться соотношением, вытекающим из интеграла Крокко [c.58]

Последнее соотношение (интеграл Стодола-Крокко) часто применяют в более общих случаях, хотя оно справедливо только для пластины (U = onst), у которой Т, = onst во всех точках. [c.687]

Для ТОНКОГО тела расчеты производились для высоты 45,7 км и скорости набегающего потока 7,2 км/с. Начальные условия, условия на границе ядра и условия полета те же самые, что и в табл. 2. Так как применим интеграл Крокко для уравнения энергии (416), в расчетах можно учесть начальные отклонения значений полной энтальпии. Предполагается, что Яос = 0,38Я и начало координат (ж = 0) расположено немного ниже горла следа, откуда следует, что = 0,1иоо. [c.168]

ИЗ уравнения (2-71) сразу следует известный интеграл Крокко 7 о = onst. Этот интеграл соответствует условию отсутствия теплообмена на стенке, так как он удовлетворяет [c.64]

В случае плоской пластины (прп др/дх = 0) сравненпе уравнения (11) и уравнения количества движения (3) показывает, что между температурой торможения и скоростью сугцествует линейная зависимость. С учетом граничных условий (6) получается известный интеграл Крокко [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...