Метрическая сдвига

Учет деформаций поперечных сдвигов и изменения метрических характеристик [c.226]

Для толстых многослойных оболочек, расчет которых проводится с учетом изменения метрических характеристик по толщине пакета и с учетом деформаций поперечных сдвигов, получим аналогично (5.74). [c.255]

Основные методы, применяемые при обработке вибрационных сигналов, можно условно разделить на две группы. К первой группе относятся так называемые метрические методы, основанные на измерении тех или иных параметров вибрации и сравнении их с эталонными или предельными значениями характерными для исправного или предельно допустимого состояния. В зависимости от спектрального состава, распределения уровней вибрации во всем диапазоне частот и во времени, а также от нормирования допустимого уровня измеряют амплитудные, средние или среднеквадратические значения. Основным преимуществом измерения среднеквадратических значений является независимость этих значений от сдвигов фаз между отдельными составляющими спектров измеряемой вибрации. [c.49]

Устойчивость и колебания многослойных оболочек с учетом деформаций поперечного сдвига и изменения метрических характеристик. Исходными данными для получения разрешающей системы (4.55) будут матрицы щ, Цп (4.47) матрица приведенных жесткостных характеристик 3) (4.45) матрицы связи Сх, С, (4.41) матрицы Ящ, п (4.62) матрицы Рщ, Рт [c.387]

Устойчивость и колебания 385 — Устойчивость и колебания с учетом деформаций поперечного сдвига и изменения метрических характеристик 387 — Учет деформаций поперечного сдвига 282, 283 — Учет изменений метрических характеристик 383—385 [c.506]

Вариационный принцип (теорема 4.5.3) говорит нам, что топологическая энтропия равна верхней грани метрических энтропий. Мы знаем также, что для разделяющих отображений эта верхняя грань достигается (теорема 4.5.4). Таким образом, естественно попытаться исследовать эти специальные меры, энтропия которых максимальна. Для линейного растягивающего отображения окр ности и топологического сдвига Бернулли меры максимальной энтропии определялись очевидным образом, а для гиперболических автоморфизмов тора мы установили, что мера Лебега обладает максимальной энтропией (4.4.7). В предложении 4.4.2 мы показали, что специальная марковская мера /X[j, так называемая мера Перри, обладает максимальной энтропией для любой топологической цепи Маркова. Кроме того, упражнение 4.4.2 позволяет утверждать, что эту меру можно рассматривать как предельное распределение периодических орбит. То же, очевидно, верно для меры Лебега в случае линейного растягивающего отображения. Теперь мы покажем, что при наличии свойства спецификации [c.616]

Скорость распространения волн деформации, входящая в уравнения (2.92), равна скорости распространения волн сдвига, входящей в компоненты метрического тензора (2.24). [c.43]

О полученной ДС в G (каскаде или потоке) говорят, что это ДС групповых сдвигов (точнее, левых сдвигов. Можно брать и правые сдвиги). Когда G — метрический компакт, все движения этой ДС оказываются почти периодическим . [c.223]

Если ДС (в полном метрическом пространстве) имеет почти периодическое движение, то ее ограничение на замыкание траектории последнего топологически изоморфно (гл. 1, п. 1.5) некоторой ДС групповых сдвигов (причем соответствующие G и а или а(0 имеют указанные выше свойства). Еще одио эквивалентное свойство такого движения замыкание А его траектории компактно и ДС fi" И равностепенно непрерывна (как семейство преобразований, зависящих от параметра t), т. е. для любого е>0 существует такое o>0, что при любых I6R, уел из p(j , у)<Ь следует p(g x, g y)[c.223]

Тот факт, что метрический тензор инвариантен относительно пространственно-временных сдвигов (а ), означает однородность пространства-времени, а тот факт, что этот тензор инвариантен относительно пространственно-временных поворотов (Л/ ), истолковывается как изотропность пространства-времени. [c.108]

Как и в случае автоморфизмов, для любой счетной подгруппы Лс Я можно построить поток Р с чисто точечным спектром, у которого Лй( 7 )=Л и который состоит из сдвигов на группе характеров группы Л. Поэтому всякий эргодический поток с чисто точечным спектром метрически изоморфен потоку, порожденному групповыми сдвигами вдоль некоторой однопараметрической подгруппы группы характеров спектра. [c.39]

Символическая динамика. Символическое представление гладкой динамической системы означает, что почти каждая (в топологическом или метрическом смысле) траектория кодируется посредством конечного или счетного алфавита в бесконечную последовательность, так что динамическая система оказывается ассоциированной (сопряженной) со сдвигом в подмножестве пространства двусторонних последовательностей. Хорошая кодировка — это такая, при которой возникающее подмножество последовательностей устроено достаточно просто. Она требует специальных разбиений. [c.144]

Если кажущаяся вискозиметрическая вязкость реальной жидкости измеряется в диапазоне значений скорости сдвига, составляющем несколько порядков, то обычно наблюдается поведение, проиллюстрированное на рис. 2-1. Ньютоновское поведение (т. е. постоянное значение т]) наблюдается как для очень малых, так и для очень больших скоростей сдвига. Предельные значения По и Tioo называются нижним и верхним предельными вискози-метрическими вязкостями и часто различаются на несколько порядков величины. [c.57]

В процессе циклического нагружения образца в результате сдвига фаз между указанными сигналами на экране осщишографа образуется петля гистерезиса, площадь которой пропорциональна рассеянной энергии в образце за цикл деформирвания. Для исключения аппаратурного сдвига фаз между поступающими на каналы осциллографа электрическими сигналами перед регистрацией петли гистерезиса на оба канала осциллографа с помощью переключателя 5 подаются сигналы от двух тензорезисторов 3, наклеенных на динамометр. Возможное образование петли, обусловленное в этом случае сдвигом фаз в тензо-метрической аппаратуре, устраняется фазовращателями 7 и до получения на экране одной линии. Затем с помощью того же переключателя J на вход горизонтального канала осциллографа подается сигнал от тензоре-зистора на образце. [c.325]

Эффективная вязкость и индекс расплава лищь приблизительно характеризуют поведение ПВХ-пластикатов в условиях переработки на червячных прессах. Основная причина заключается в неодинаковых условиях вискози-метрических измерений и реальной экструзии. При переработке ПВХ-пластикатов на червячных прессах напряжение и скорости сдвига значительно превышают те, при которых проводятся изменения эффективной вязкости и индекса расплава. [c.105]

Значительный интерес представляет также одностороннее крепление [23], показанное на рис. 69, а и б. Кренеж силентблок (рис. 69) состоит из болта с гайкой 1 и втулки с внутренней метрической резьбой. Хвостовик болта выполнен в виде загнутой металлической пластинки 2, на которую надета пружина, снабженная на конце штырем 3. Пластинку со штырем вводят в отверстие, после чего до отказа завинчивают гайку на свободном конце болта, плотно прижимая втулку к сопрягаемым деталям. Это крепление позволяет быстро фиксировать листы при образовании также клее-заклепочных соединений по жидкому клею, исключая сдвиг деталей в процессе образования последуюнщх отверстий. Крепеж выпускается английской промышленностью для отверстий 2,4 3,2 4 и 4,8 мм. [c.221]

Трассировка соединений в однослойных печатных платах для планарных моделей схем осложняется метрически.ми ограничениями, поэтому ее целесообразно проводить итерационно предварительная трассировка переразмещение (сдвиг элементов, поворот элементов) окончательная трассировка. Непосредственная реализа- [c.184]

Машинная графика решает задачи, связанные с универсальными преобразованиями графической информации, не зависящими от прикладной специфики САПР, и включает в себя средства отображения графической информации и средства гео.метрического моделирования. Геометрическое моделирование основано на получении, преобразовании и использовании геометрических моделей. Геометрическая модель — это математическое или информационное описание геометрических свойств и параметров объекта моделирования. В зависимости от способов описания геометрических объектов (на плоскости или в пространстве) различают двухмерную и трехмерную машинную графику. Базовыми преобразованиями графической информации являются элементарные операции с геометрическим объектом сдвиг, поворот, масштабирование, мультиплицирование (размножение изображения объекта), выделение окна (выделение фрагмента изображения для работы только с этим фрагментом). Более сложные преобразования графической информации связаны с построением проекций, сечений, удалением невидимых линий и др. В общем случае геометрическое моделирование применяется для описания геометрических свойств объекта проектирования (формы, расположения в пространстве) и решения различных геометрических задач — позиционных и метрических. Позиционные задачи связаны с определением принадлежности заданной точки замкнутой плоской или трехмерной области, пересечения или касания плоских или объемных фигур, оценкой минимального или максимального расстояния между геометрическими объектами и др. Такие задачи возникают, например, при контроле топологии БИС. Метрические задачи связаны с определением площадей, объемов, масс, моментов инерции, центров масс н др. [c.228]

В дальнейшем предполагается, что поток ft Х- Х перемешивает. Гиббсовская мера цо, отвечающая функции ф s О, называется мерой максимальной энтропии. Эта мера единственна, и динамическая система (X, f/, fio) при каждом t метрически сопряжена сдвигу Бернуллн (см. [Б4], [37], [3]). Как и в случае дискретного времени, периодические траектории потока [X,fi) равномерно распределены относительно меры Но, а топологичеекая энтропия вычисляется через асимптотику их числа. [c.234]

Докажите, что если а условиях предыдущего упражнения h T) = log к, то преобразование Т метрически изоморфно полному к-сдвигу с равномерной бернуллиевской мерой (1/. ..., 1/к) [c.182]

Исследование асимптотических свойств (как топологических, так и метрических) описанных выше классов алгебраических динамических систем (сдвигов, потоков, эндоморфизмов, аффинных преобразований) является хорошо развитой областью, где общие методы эргодической теории, тополо- [c.241]

Инвариантная мера для топологических цепей Маркова, заданная уравнениями (4.4.5) и (4.4.6), была введена Перри в [244]. Она использовалась Адлером и Венссом при доказательстве того факта, что автоморфизмы двумерного тора с равной энтропией ме-гоически изоморфны. Доказательство опирается на марковское разбиение, описанное в 2.5. Хотя этот факт теперь может быть доказан с помощью теории изоморфизмов Орнстейна, он предшествовал работе Орнстейна об изоморфизмах сдвигов Бернулли и был одним из ранних нетривиальных примеров метрического изоморфизма в динамике. [c.726]

Если имеется N связанных состояний с некоторым значением углового момента, то остается свобода в выборе их энергий, и поэтому существует Л -пара-метрическое семейство эквивалентных потенциалов, каждый из которых соответствует заданным сдвигу фаз для всех энергий и набору связанных состояний. Другими словами, отвлекаясь от связи между фазовыми сдвигами п числом связанных состояний с тем же угловым моментом, которая следует из теоремы Левинсона, можно считать, что связанные состояния совершенно не зависят от характеристик рассеяния. В принципе невозможно получить информацию о связанных состояниях с помошью характеристик рассеяния, и наоборот ). Аналогично, как мы увидим ниже, каждому набору фазовых сдвигов для данной энергии соответствует однопараметрическое семейство потенциалов. [c.560]

Теорема 2.1 в сочетании с этим утверждением означает, что всякий эргодический автоморфизм пространства Лебега с чисто точечным спектром метрически изоморфен групповому сдвигу на группе характеров спектра. В случае непрерывного времени (для потоков) имеет место аналогичное зтверждение. [c.38]

Определение 4.8. Автоморфизмы сдвига Т , Гг называются финитарно изоморфными, если они метрически изоморфны и отображения Фг=ФгЧ задающие их [c.61]

Общая конструкция Орнстейна для доказательства изоморфизма автоморфизмов Бернулли с одинаковой энтропией приводит к нефинитарному изоморфизму. Имеются примеры метрически изоморфных сдвигов в пространстве последовательно- стей, не являющихся финитарно изоморфными. Тем не менее, справедлива следующая [c.61]

Унитарное представление группы О имеет по определению чисто точечный, или дискретный, спектр, если оно есть прямая сумма конечномерных неприводимых представлений. Для группы 2 это определение совпадает с обычным определением чисто точечного спектра (ограничение на конечность кратности отсутствует). Теорема Неймана утверждает, что для 0 = 2 и эргодического действия собственные числа (спектр) образуют счетную подгруппу в 5, кроме того, по спектру действие восстанавливается однозначно с точностью до метрического изоморфизма и может быть реализовано сдвигом на коммутативной компактной группе, а именно, на группе характеров спектра. Тем самьш любая счетная подгруппа может быть спектром некоторой динамической системы (см. гл. 2, 2). Обобщение Макки состоит в следующем. [c.84]

Теорема 3.3. Пусть О — сепарабельная локально компактная группа, эргодически действующая на пространстве Лебега (М, Ж, г) с инвариантной мерой, и спектр О дискретен. Тогда существуют компактная группа/С, гомоморфизм ф 0-5- С на плотную в К подгруппу и замкнутая подгруппа H zK такие, что действие С на М, Ж, д.) метрически изоморфно действию О сдвигами на элементы ф(0) в однородном пространстве К/В правых классов смежности, снабженном образом меры Хаара на К. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...