Наблюдаемая интенсивность и поляризация

С целью более достоверного заключения о наличии того или иного компонента в смеси следует отождествлять две-три и больше характерных частот для данного вещества с табличными данными. Немаловажное значение для качественного анализа имеют также оценка относительной интенсивности наблюдаемых линий и сведения о поляризации и ширине линий. Но, к сожалению, эти характеристики, в особенности последние две (поляризация и ширина линий), не всегда имеются в литературе. [c.789]

Картина, наблюдаемая поперек и вдоль магнитного поля, представлена схематически на рис. 313. Предполагается, что в случае продольного эффекта свет распространяется вдоль магнитного поля, направленного к читателю. Относительные интенсивности линий показаны их толщиной, поляризация л-компоненты — штри- [c.565]

Другие представления, которые господствуют в настоящее время, появились в основном в связи с двумя обстоятельствами. 1) Наблюдаемая степень поляризации зодиакального света в главном конусе (от 30 до 60° от Солнца) выше, чем это можно объяснить с помощью одних только твердых частиц. Приблизительно половина наблюдаемой интенсивности может быть обусловлена рассеянием на свободных электронах. 2) Не находит подтверждения предположение о то.м, что увеличение яркости с у.меньшением углового расстояния от Солнца обусловлено исключительно пространственным увеличением плотности с уменьшением расстояния от Солнца. Существенную часть этого увеличения следует приписать эффекту Ми (преимущественное рассеяние вперед). При углах меньше 5°, т. е. в Р-ко-роне. ббльшая часть света обусловлена частицами с диаметрами 2а порядка 10 жк и больше этот эффект достаточно хорошо описывается классической формулой дифракции Фраунгофера (разд. 8.31 и 12.32). Для углов более 30° следует применять полные формулы Ми. Во всяком случае, диаграммы рассеяния, изображенные на рис. 25, дают достаточно данных для обсуждения этой проблемы. Широкий спектр размеров частиц делает дифракционные кольца неразличимыми. Наблюдаемое распре- [c.518]

Важной характеристикой решеточных монохроматоров является зависимость эффективности пропускания от поляризации света, показанная на рис. 2.6 для плоской и вогнутой решеток. Вследствие этого наблюдаемые интенсивности флуоресценции могут зависеть от поляризации испускаемой флуоресценции. Кроме того, спектр испускания образца может быть сдвинут по длинам волн и иметь измененную форму в зависимости от того, при каких условиях поляризации произведена запись. Рассмотрим, например, спектр испускания, записанный с одним и тем же типом решетки, но с помощью поляризатора, ориентированного вертикально (II) и горизонтально [c.37]

В общем случае эллиптически поляризованной плоской волны эллипс поляризации непрерывно поворачивается (прецессирует) при распространении волны по нелинейной среде. Если же распределение интенсивности по сечению неоднородно, т. е. в волне присутствуют возмущения, то и угол поворота эллипса (даже очень малого) будет зависеть от точки на сечении пучка, что приводит к деполяризации излучения, наблюдаемой в эксперименте [34, 35]. [c.257]

Т. е. для объяснения двух экспериментально наблюдаемых полос при каждой поляризации ( II Сд и ХСд) необходимо учитывать понижение симметрии Сзи -> Сд, обусловленное как статическим искажением кислородного октаэдра, так и динамическим. Для вычисления интенсивностей компонент II, /J . У ц и У 1 необходимо произвести квантовомеханический расчет, учитывая, что физической причиной появления квантовых переходов на рассматриваемые уровни является примешивание состояний ближайшей нечетной конфигурации (3(1 4р) за счет влияния нечетной части тригонального поля [13], либо локальных колебаний, для которых отсутствует центр инверсии [181]. [c.62]

Магнитные моды, в связи с чем их обозначают как ТЕМ пд ). Теоретические основания для описания мод числами тип изложены в гл. 6.) Число изменений направления поля (т. е. число областей нулевой интенсивности или узлов) на наблюдаемой картине обозначается буквой т вдоль оси х и буквой п вдоль оси у плоскость поляризации проходит через ось у. ТЕМ пд-моды являются [c.117]

Вандерваальсовские взаимодействия проявляются в электронных спектрах жидкостей и растворов достаточно разнообразно. Об этом свидетельствуют изменения практически всех параметров спектров (области поглощения и испускания, абсолютной интенсивности и формы, поляризации, числа полос и т. д.), наблюдаемые экспериментально при переходе от газовой фазы к конденсированной. Естественно предположить, что вандерваальсовские взаимодействия приводят к искажению спектроскопических микрохарактеристик молекул, непосредственно связанных с перечисленными выше параметрами спектральных полос. [c.93]

Рассмотрим волновое поле, образованное протяженным полихроматическим источником а. Вначале пренебрежем эффектами поляризации и будем считать световое возмущение вещественной скалярной функцией положения и времени У ЦР, (). Функции У- Р, I) поставим в соответствие аналитический сигнал У Р, 1). Конечно, невозможно наблюдать, как эти величины меняются со временем, поскольку любой детектор регистрирует лишь средние значения за промежутки времени, в течение которых возмущение очень много раз меняет знак. Наблюдаемая интенсивность I (Р) пропорциональна среднему значению (у(л1 следовательно, с точностью до несущественной посгояннои [c.458]

Границы зерен, появляющиеся в рельефе, часто дают ложное впечатление анизотропии. Если образец сперва был исследован Б плоскополяризованном свете без анализатора, то наблюдаемые цвет и интенсивность не будут изменяться при повороте образца, за исключением того случая, когда он содержит включения, которые можно обнаружить по изменению их цвета (составляющие структуры, которые отражают свет, так что длина волны его зависит от ориентации кристалла относительно плоскости поляризации, называются нлеохроматически отражающими составляющими). В таком случае образец вращают после возвращения анализатора в положение полного гашения. [c.13]

Законы поверхностного рассеяния отличны от законов объемного рассеяния. Так, интенсивность поверхностно рассеянного света обратно пропорциональна второй степени длины волны (а не четвертой) своеобразны также и условия поляризации рассеянного света. Полная молекулярная теория этих явлений при молекулярных шероховатостях, еще малых по сравнению с длиной волны, находится в согласии с наблюдаемыми на опыте закономерностями (Ф. С. Барышанская, 1936 г.). [c.584]

Не менее совершенная формулировка теории квант дана Гейзенбергом, Бором, Иорданом и Дираком. Эта теория оперирует только с наблюдаемыми величинами (часто-та.ми световых колебаний, поляризацией, интенсивностью), исключая чисто гипотетические понятия о положении электронов в атоме и об орбитальных скоростях. Этот вариант теории квант по существу эквивалентен волновой механике Шредингера, но математически более сложен и абстрактен—в основе его лежит исчис.пение матриц. [c.38]

Для полного описания электромагнитного поля необходимо знать величины векторов поля, а также их направления (поляризацию) как функции положения и времени. Но в оитическом ноле вследствие его очень высокой частоты (порядка сек ) измеряются не мгновенные значения этих величин, а лишь значения, усредненные по времени в интервале, большом по сравнению с периодом световых колебаний. Более того, обычно имеют дело с естественным светом, где в наблюдаемом (макроскопическом) поле нет преимущественных направлений поляризации. В этом случае первостепенное значение имеет интенсивность I, уже определенная в п. 1,1.4 как средняя повремени энергия, протекающая в единицу времени через единицу площади, содержащую электрический и магнитный векторы, т. е. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...