Главные максимумы излучения

Главные максимумы излучения 225 [c.348]

Угловая ширина главного максимума излучения как для пластинки гребенчатого профиля с любым числом выступов, так и для клина равна примерно Яд/ , т. е. определяется поперечным размером излучателей в плоскости г, ф и не зависит от второго размера 2Ь, 2А). Экспериментальная ширина главного максимума для клинового излучателя несколько больше, по-видимому, из-за расхождения пучка продольных волн в клине. Отметим, что в случае 26, 2А которого мы не касались, такое положение может нарушаться. [c.124]

В этом опыте проявляется также следующая характерная зависимость чем меньше d (постоянная решетки), тем больше угловое расстояние между главными максимумами. Способность дифракционной решетки развести излучение двух определенных длин волн на некоторый угол также служит ее важной характеристикой (дисперсией), которую тоже следует ввести при количественном описании (см. 6.6). [c.295]

При вычислении разрешающей силы дифракционной решетки будем исходить из соотношений, полученных в 6.4. Рассмотрим два максимума радиации, выделенных дифракционной решеткой с числом штрихов, равным N. Максимуму излучения длины волны соответствует угол дифракции Ф акс, а максиму -му излучения длины волны /-2 — угол ф макс. Условия возникновения главных максимумов т-го порядка имеют вид [c.320]

Легко сообразить, под каким углом будет наблюдаться первый минимум излучения порядка т для длины волны /-2. Известно, что между двумя главными максимумами монохроматического излучения располагается N — минимум. Поэтому для условия возникновения первого минимума имеем [c.320]

Рис. 9.17 наглядно показывает уменьшение ширины главных максимумов (увеличение их резкости) по мере роста N. В хороших решетках N достигает 10 , благодаря чему спектр, изображаемый такой решеткой, состоит из очень резких линий, если источник испускает достаточно монохроматическое излучение. [c.199]

Достижение максимальной чувствительности пьезопреобразователя. Цель решения задачи об излучении и приеме акустических волн — определить условия достижения максимальных значений амплитуд излученного и принятого сигналов, а главное — максимума двойного преобразования, поскольку при всех методах активного контроля применяют излучение и прием акустических волн. Кроме того, ставят задачу достижения максимальной широкополосности, что важно для сокращения длительности импульсов и возможности изменения частоты колебаний (см. подразд. 3.4). [c.66]

Результаты расчета показывают, что, если медленно увеличивать угол падения в закритическую область, значение максимума лепестка вблизи поверхности быстро уменьшается. Когда угол преломления приблизительно соответствует минимуму диаграммы направленности, максимум излучения скачком переходит на значение, приблизительно соответствующее максимуму следующего лепестка диаграммы направленности, т. е. главным в отношении наибольшей амплитуды становится первый боковой лепесток. [c.89]

Вопросы нагрева излучением поверхностей, окрашенных различными красками, надо решать, учитывая не только отражательную способность краски, но и излучательную способность образца, главным образом в той части спектра, где лежит максимум излучения поверхности, в данном конкретном случае, т. е. для температур, указанных в табл. 29, в области 8—10 мкм (Прим. ред. перевода). [c.114]

При дальнейшем увеличении появится второй максимум излучения, величина которого еще меньше, чем первого. На рис. 99 внизу представлена характеристика направленности для случая кг =-Ы, (Х = 0,4г ) она имеет, кроме главного максимума, еще три боковых лепестка. Картина максимумов и минимумов, расположенных по кольцам вокруг осевого направления, в точности соответствует картине фраунгоферовой дифракции круглого отверстия при прохождении через него света. [c.330]

График этой функции приведен на рис. 1.21,6. Он дает представление о контуре спектральной линии рассматриваемого излучения. Максимум спектральной плотности соответствует значению О) = 0)0. Большая часть энергии цуга приходится на монохроматические составляющие, лежащие в пределах этого главного максимума, т. е. между частотами, отстоящими от (оо на 2я/т. [c.51]

Р, а по условиям построения лучей т]) — а = —фЧ-а, откуда 2а= ф-Ьф, или а=( ф-Ьф)/2. Главный максимум интенсивности излучения, дифрагированного на одном отдельном элементе, располагается в направлении р — направлении зеркального отражения от отдельного элемента решетки. При заданном угле падения т]), изменяя угол профиля а, можем изменять направле- [c.349]

Длительность импульсов излучения можно оценить как половину временного интервала между нулями функции F(i), прилегающими справа и слева к главному максимуму [c.43]

Как и следовало ожидать, для Л а, Ь, I рассеяния па достаточно большие углы не происходит, так как в этом случае решение (V.2.17) стремится к нулю при Л 0. Эффект носит дифракционный характер и заметен при длинах волн Л, сравнимых с размерами области взаимодействия. Рассеянное излучение имеет направленность зависимость р <2) от углов ср, -ф описывается множителями типа (sin )/Н, заключенными в решении (V.2.17) в фигурные скобки. Главный максимум рассеянного звука соответствует ф = О, т. е. приходится на направление оси X. [c.120]

В направлениях, определяемых этим условием, получаются максимумы, интенсивность которых в раз превосходит интенсивность волны от одной щели в том же направлении. Они называются главными максимумами. Целое число т называют порядком главного максимума или порядком спектра. Условие (46.4) определяет направления, в которых излучения от всех щелей решетки приходят в точку наблюдения в одинаковых фазах, а потому усиливают друг друга. В таких направлениях при отдельных значениях т могут и не возникнуть максимумы. Это будет, когда /х = О, т. е. в направлениях на дифракционные минимумы от одной щели. Например, если a = b,io все главные максимумы четных порядков не появятся. Действительно, условие появления главного максимума порядка 2п имеет вид d sin = 2п к. При d = 2Ь оно переходит в 6 sin = = nk, т. е. в условие дифракционного минимума на щели. Таким образом, в рассматриваемом направлении ни одна щель, а потому и решетка в целом не излучают. [c.304]

I Л (со) 1 do) для излучения, выходящего из решетки под углом . Теперь дифрагированное излучение, распространяющееся от решетки в определенном направлении, состоит не из одной монохроматической волны, как было в случае неограниченной решетки, а непрерывно распределено по спектру частот. Главные максимумы в этом распределении приходятся на частоты, при которых знаменатель в выражении (50.4) обращается в нуль, т. е. сох/2 = тл. Это приводит к соотношению (50.2). Главные максимумы не появятся, если F (ю) = О, т. е. когда в падающем импульсе, не представлено излучение соответствующей частоты. Ближайший минимум в распределении интенсивности по частотам приходится на частоту, определяемую условием сот/2 = Nmx + я, так как при такой частоте числитель в с х)рмуле (50.4) обращается в нуль. Величина [c.329]

Различают следующие основные области и параметры, характеризующие Н. главный и добавочные максимумы (лепестки), ширина главного максимума по первым нулям (по направлениям нулевого излучения), наз. также шириной характеристики Н., и по уровню 0,707 (т. е. по направлениям, соответствующим уровню 0,5 по мощности), а также величина добавочных максимумов (по отношению к главному). [c.222]

Мы рассмотрели лишь случай, когда падающая волна распространяется параллельно оси г. Легко обобщить наши вычисления на случай произвольного направления падающего излучения. При этом также имеет место только что указанное свойство—существование трехкратных главных максимумов при дискретной группе значений X оно является, таким образом, характерным для трехмерной решетки. [c.351]

Пусть на бесконечную неоднородную пластину падает звуковая волна, излучаемая плоским поршнем А больших волновых размеров. В результате рассеяния звука на неоднородностях пластины как на дифракционной решетке в дальнем поле (во фраунгоферовой зоне) возникает ряд пространственных спектров (рис. 102). Главным из них является нулевой спектр, определяющий излучение звука в направлении, совпадающем с направлением главного максимума поршня. Амплитуда рассеяния в нулевом спектре за пластиной определяет снижение звукового давления на оси поршня, обусловленное влиянием пластины. [c.262]

Главный максимум диаграммы направленности конечного цилиндра при излучении звука боковой поверхностью и жестких торцах может [c.102]

Коэффициент концентрации и сопротивление излучения. Вычислим теперь коэффициент концентрации В связи с тем, что главный максимум может быть направлен в разные точки пространства, будем полагать, что [c.179]

Звуковое поле, отраженное пластиной, складывается из поля, отраженного поверхностью, и поля, дифрагированного на краях. Если точки излучения и приема лежат вблизи нормали к пластине (т. е. в области главного максимума диаграммы рассеяния), то вклад первого слагаемого будет определяющим и поле, дифрагированное на краях, можно не учитывать. Это дает возможность не решать точную дифракционную задачу, а воспользоваться приближением Кирхгофа. [c.201]

В непосредственной близи от решетки волновое поле имеет очень сложный вид. На расстояниях 1/х поле становится более простым, поскольку из него выпадают неоднородные волны. Однако картина поля все ещё довольно сложна, так как однородные волны, из которых оно состоит, накладываются друг на друга. При удалении от решетки па некоторое минимальное расстояние плоские волны различных порядков пространственно разделяются. На сравнительно малых расстояниях от решетки к пространственно разделенным волнам различных порядков можно применять геометрическую оптику. Направления на главные максимумы излучения определяются требованием, чтобы все волны, исходящие из различных щелей решетки, при интерференции усиливали друг друга. При этом явно или неявно всегда имеется в виду, что интерференция происходит либо в фокусе собирающей лйнзы, либо на бесконечном расстоянии от решетки. Однако, поскольку дифрагированное поле всюду представляется суперпозицией плоских волн, условие интерференционного усиления определяет также направление распространения таких плоских волн на любых расстояниях от решетки. [c.338]

Антенны рассматриваемого типа могут быть хорошо согласованы с питающей линией в весьма узкой полосе частот. Действительно, так как каждая щель отдельно не согласована с волноводом, то все отраженные от щелей волны складываются на входе антенны синфазно и коэффициент отражения системы становится большим. Очевидно, что это рассогласование можно компенсировать на входе антенны за счет какого-нибудь элемента настройки, но так как уже при малых изменениях частоты согласование нарушается, то антенна остается узкополосной. Поэтому в большинстве случаев отказываются от синфазного возбуждения отдельных щелей и выбирают расстояние между ними /, не равное А-в/2. Характерной особенностью получаемой таким образом перезопапспой аптеппы является более широкая полоса частот, в пределах которой имеет место хорошее согласование, так как отдельные отражения нри большом числе излучателей приблизительно компенсируются. Однако отличие расстояния между щелями от А-в/2 приводит к песипфазпому возбуждению щелей падающей волной и направление главного максимума излучения отклоняется от нормали к оси антенны. [c.59]

Интенсивность света в т-м максимуме существенно зависит от отношения b/d. Действительно, при (b/d)m = т, где т — целое число, выражение (6.53) обращается в нуль, так как sinnm = О. Отсюда следует, что интенсивность света в этом главном максимуме равна нулю. Вспоминая, что условие возникновения минимума излучения при дифракции на одной щели имело вид Ьз1Пф = тХ, замечаем, что данный случай соответствует совпадению условий возникновения главного максимума дифракционной картины на N щелях и минимума дифракции на каждой щели. Так, например, при b/d = 1/4 выпадает каждый четвертый максимум в дифракционной картине (рис. 6.37). [c.296]

Пусть на такую систему двух дифракционных решеток падает плоская волна. Обозначим через ао.Ро.Уо углы между нормгшью к падающей волне и осями X,Y,Z. Рассмотрим самый простой случай нормального падения (ад = я/2 Ро == Tt/2 уо = 0). Условия возникновения главных максимумов для излучения с какой-то произвольной длиной волны к имеют вид [c.345]

Обе эти ДН сложных А. имеют лепестковую структуру, обусловленную интерференцией волн, излучаемы х и рассеиваемых разл. элементами А. Там, где синфазно складываются поля всех элементов, формируется максимум, наз. главным. ДН (f (0, ф) и F в, ф) обычно изображают в виде объёмной , рельефной картины, контурной карты с линиями равных уровней либо с помощью отдельных плоских сечений, чаще всего двух ортогональных плоских сечений, проходящих через направление гл. максимума и векторы JS и Н (рис. 13). Т. к, осн. часть мощности, излучаемой А., сосредоточена в гл. лепестке, направленность излучения характе-ри.чуется его щирпнои, обычно по уровню половинной мощности Д0о,в1 иногда — углом между ближайшими нулями. Величина Д9ц,г, определяет угловое разрешение А. и может быть приближённо оценена (в радианах) как А д,-, k/D <1 (D — размер А. в измеряемом сечении ДН) для остронаправленЕых А. с максимумом излучения, ориентированным перпендикулярно плоскости излучающего раскрыва (А. с поперечным излучением). Это соотношение совпадает с Рэлея критерием, используемым в оптике для оценки разрешающей способности F(B) [c.96]

Двухкаскадное преобразование инфракрасного излучения реализовано экспериментально в [59, 60]. Такая методика позволяет использовать кристаллы с большой нелинейностью в сочетании с удобными для эксперимента лазерами накачки (например, AgGaS2 и YAG для перевода достаточно длинноволнового (А-1Г 10 мкм) излучения в видимую область. В [58] рассчитана функция разброса двухкаскадного преобразователя изображения. Разрешающая способность преобразователя определяется кристаллом с меньшей угловой шириной синхронизма. В оптимальном случае равных ширин разрешение двухкаскадной схемы, рассчитанное по полуширине функции разброса, оказалось выше для двухкаскадной схемы по сравнению с однокаскадной, существенно уменьшается и отношение амплитуд побочного и главного максимума. Сказанное объясняется тем, что фактор sin(двухкаскадный вариант) не имеет отрицательных областей и не меняет фазы подынтегрального выражения в (3.50) в отличие от однокаскадного фактора sin -pL. [c.83]

Анализ полученных в расчетах дифракционных картин указывает на то, что распространение коллимированного гауссова пучка на вертикальной трассе сопровождается теми же эффектами, что и на горизонтальной, и не имеет существенных отличий. Что касается фокусированного пучка, то в его поведении наблюдается существенное отличие. Если на горизонтальной трассе мощность вторичного максимума фокального пятна, который расположен вблизи начала координат, составляет 3—5 % от полной мощности пучка, то на вертикальной трассе происходит перераспределение энергии излучения из главного максимума во вторичный по мере увеличения начальной мощности пучка. Результаты расчетов показывают, что переход от горизонтальных трасс к вертикальным сопровождается увеличением более чем на порядок максимальной, передаваемой через атмосферу интенсивности как в колимирован-ных, так и в сфокусированных пучках во столько же раз увеличивается оптимальная мощность лазерного передатчика. [c.81]

В направлении угла 1 излучение отсутствует. При — 5,33 возникает максимум р ) (с обратной фазой по отношению к центральному максимуму). Амплитуда этого максимума составляет 13Уо от главного максимума, а интенсивность звука — 0,017 от осевой (т. е. в 59 раз меньше). [c.329]

Наклон диффузора относительно оси, параллельной направлению полос, на угол i приводит к уменьшению эффективного расстояния бЬэф = 6L osi (рис. 3.11), и картина медленно деформируется, — полосы расширяются в соответствии с (3.2), сохраняя практически неизменным свой ход. По завершению опыта с двойным диффузором, в лазерный пучок последовательно вводят тройной диффузор и диффузоры более высокой кратности экспозиции (iV > 3) и демонстрируют основные закономерности перехода от двухлучевой ко многолучевой интерференции от N синфазных и равноудаленных в пространстве в направлении перпендикулярном к освещающему пучку точечных источников равной интенсивности, пространственное распределение излучения каждого из которых задается индикатрисой рассеяния. Демонстрация подтверждает, что при увеличении N положение главных максимумов сохраняется, т. е. расстояние между соседними главными максимумами как и при N = 2 определяется формулой (3.2), но они сужаются, причём ширина главных максимумов изменяется пропорционально 1 /N, а в областях между соседними главными максимумами появляется слабые вторичные максимумы, число которых — N — 2. [c.102]

Формула (9.8) указывает, что при угле падения 0(, решетка периода d дает такое же угловое расхождение главных максимумов разных порядков, как в случае нормального падения (0о = О) решетка с меньшим периодом d = d osQ . В случае скользяш,его падения (0q близко к тс/2) d гораздо меньше, чем d. Поэтому при скользяш,ем падении получаются сильно рас-ходяш,иеся дифрагированные пучки даже от таких решеток, период которых очень велик по сравнению с длиной волны. Удается наблюдать, применяя очень косое падение, дифракцию рентгеновского излучения (X порядка 10 см) на оптической дифракционной решетке d порядка 10" см). [c.362]

Практически значимыми являются спектральные свойства рептеток, которые позволяют использовать их наряду с преломляющими призмами и уже рассмотренными интерференционными устройствами для спектральной селекции. Дифракционные решетки обладают диспергирующими свойствами, разводя лучи, соответствующие различным длинам волн, в различных направлениях. Это связано с угловой зависимостью главных максимумов от длины волны излучения чем больше длина волны, тем больше угол дифракции, соответствующий данно-.му порядку т (рис. 9.4). [c.153]

Дополнительные замечания о методе стационарной фазы. Метод стационарной фазы позволяет находить простые решения задач об излучении и дифракции звука поверхностями, размеры которых велики по сравнению с длиной звуковой волны. Однако далеко не все задачи подобного типа могут быть решены указанным методом. Для того чтобы этот метод был применим, необходимо, чтобы в области интегрирования фазовая функция изменялась на большое количество, длин волн. Поэтому методом стационарной фазы нельзя, например, вычислить диаграмму направленности излучателя, помещенного в фокусе (или вблизи фокуса) параболического рефлектора. В этом случае сумма расстояний г, + в пределах рефлектора будет постоянной (или слабо меняющейся) величиной. Кроме того, метод нельзя использовать для определения диаграммы остронаправленного излучателя, поскольку в направлении главного максимума диаграммы волны, приходящие в точку наблюдения из различных участков поверхности, будут складываться практически синфазно. Для направлений, далеких от оси главного максимума, волны, приходящие в точку наблюдения, имеют большие фазовые сдвиги. Однако точка стационарной фазы будет находиться вне излучающей поверхности и в приближении, определяемом методом стационарной фазьи в указанном диапазоне углов поле будет равно нулю. Таким образом метод не позволяет находить дифракционную картину добавочных максимумов диаграмм направленности. [c.57]

В этом случае главные максимумы оказываются направленными под углами 18 и 54°.ДляЛГ=6 (рис. 3.14, д) при а < максимумы излучения в направлении 30° формируются парами граней 3—6, 1-4 и т. д., максимумы приа >Х формируются также в направлении 30° согласно схеме. [c.179]

Для осуществления излучения антенны но нормали к ее плоскости необходимо согласовать каждый щелевой излучатель с волноводом. Применение согласованных щелей позволяет уменьшить эффект нормали , т.е. избежать резкого увеличения КСВ нри совпадении направления главного максимума с нормалью к плоскости аптеппы. [c.55]

Коэффициентом осевой концентрации антенны Кк го) называется отношение нтенсивностей, создаваемых ею и ненаправленным излучателем в дальнем поле а одном и том же расстоянии го в направлении главного максимума характе-истики направленности антенны при излучении антенной и ненаправленн ш из-учателем одинаковых активных мощностей [c.15]

Таким образом, эшелон может работать только при очень монохроматическом излучении. Расстояние между главными дифракционными максимумами соседних порядков, т. е. изменение ф при изменении т на единицу, очень невелико. Из формулы (49.1) имеем бф = X/s. Все эти дифракционные максимумы имеют заметную интенсивность только в пределах центрального максимума, обусловленного одной щелью (ср. 44 и 46). Угловая ширина этого максимума есть Аф = 2X/S, ибо ширина щели равна s. Таким образом, в пределах поля заметной яркости шириной Аф может укладываться только один или два максимума соседних порядков, ибо расстояние между ними бф = ИгАф (рис. 9.26). [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...