Распределение амплитуд напряжений Описание

Рамы сварные — Запас прочности 388 Раскрытие трещины — Определение 245 Распределение амплитуд напряжений — Описание 296 Расчет на прочность детерминистический 170 [c.485]

Рассмотрим случай описания распределения амплитуд напряжений с помощью обобщенного трехпараметрического гамма-распределения с плотностью [c.139]

Описанная выше методика оценки нагруженности конструкций может быть использована для полигонных и стендовых ресурсных испытаний. Таким испытаниям подвергаются практически все модели металлоконструкций транспортных машин типа автомобилей и тракторов [34, 45]. Число нагружений регистрируется либо в виде числа переездов препятствий на полигонах, либо в виде часов работы на стендах. Использование мультипликаторов в этих случаях становится излишним. Непосредственно из уравнений (17.6) или (17.8) при заданном значении Л о определяется параметр распределения амплитуд напряжений а, по которому можно сделать сравнительную оценку долговечности испытываемых конструкций. [c.182]

Иногда для описания распределения амплитуд напряжений удобно использовать правую ветвь нормального закона. [c.196]

Феноменологическая трактовка усталостного пронесся как постепенного накопления повреждений в свете кинетики деформационных явлений рассматривалась выше (см. 5). Для описания этого процесса как случайного В. В. Болотиным, В. П. Когаевым и X. Б. Кор-донским привлекается теория марковских процессов. Эта теория позволяет моделировать переход нагруженного элемента от состояния к состоянию по мере накопления повреждения с использованием представлений об интенсивностях вероятности перехода, приводящих к системе дифференциальных уравнений А. Н. Колмогорова. Решение этой системы (с введением в нее экспериментально обоснованных функций интенсивностей перехода) осуществляется вычислениями на ЭВМ и позволяет получить функции распределения разрушающих чисел циклов при стационарных (с постоянной амплитудой напряжений) и нестационарных (с меняющейся амплитудой) условиях циклического нагружения. [c.111]

В последних формулах дс и o относятся к основному распределению. Часто нормальное распределение используется для описания распределения положительных случайных величин (например, амплитуд переменных напряжений и т. п.). [c.226]

Таким образом, при однопараметрической систематизации (когда учитываются только амплитуды отдельных полу-циклов напряжений) в результате обработки получают величину vg ч. функцию распределения амплитуд Ф (сГд), описанную некоторым законом распределения или заданную в табличной форме в относительных величинах, как показано в табл. 2. [c.288]

Для описания функции плотности распределения амплитуд эксплуатационных напряжений / (т) используются различные законы распределения нормальный, логарифмически нормальный, Вейбулла, Пирсона и т. д. [c.86]

Многочисленными исследованиями установлено, что для описания функции плотности распределения амплитуд динамических напряжений в упругих элементах подвесок может быть принят нормальный закон [формула (IV. 18) ]. Характеристики распределения могут быть вычислены аналитически по вероятностным характеристикам микропрофиля дороги и колебательным параметрам автомобиля. Они могут быть получены также -на основе статистической обработки экспериментальных данных [c.340]

Тестовые расчеты. Для определения точности развитой в начале главы методики расчета трехмерного динамического НДС были проведены тестовые расчеты. Исследовалась волновая картина, возникающая в толстостенном бесконечном полом цилиндре под действием импульса внешнего давления амплитудой 200 МПа, распределенного по верхней половине внешней боковой поверхности по косинусоидальному закону. Эпюра нагрузки по времени имела вид равнобедренного треугольника, длительность ее составляла 4 10" с. Рассматривались однослойный (сталь) и двухслойный (внутри сталь — снаружи алюминий) цилиндры. Результаты расчетов напряжений, возникающих в окрестности сечения ф = О в достаточно широком диапазоне времени хорошо согласовались с данными расчетов, выполненных по первому алгоритму, описанному в начале этого параграфа. [c.242]

Распределения вероятностей играют в описании хаотических колебаний столь же полезную роль, что и для случайных колебаний (см., например, [176] или [112]). Если удалось определить распределение вероятностей хаотической системы, то можно найти среднеквадратичную амплитуду, среднее время между пересечениями нуля я вероятности того, нто смещение, электрическое или механическое напряжение превысят некое критическое значение. Однако в этой области многое еще предстоит сделать как с математической, так и с экспериментальной стороны. [c.159]

Диаграмму 8.1 а обычно связывают с ростом числа подвижных дислокаций на начальной стадии пластического деформирования. При последовательном увеличении напряжения (и деформации) сначала активируется большое число дислокационных сегментов малой длины. Затем увеличивается характерная длина сегментов и их распределение становится таким, что упругая энергия, излучаемая освобождающимися дислокациями, достигает максимума. Дальнейший рост деформации приводит к уменьшению длины сегментов из-за их многочисленности и к соответствующему уменьшению амплитуды возникающих АЭ-сигналов. Предпринимались попытки количественного описания связи [c.169]

Наряду со ступенчатой формой представления функций распределения амплитуд напряжений для их описания применяют аналитические выражения известных законов распределения случайных величин (нормального, экспоненциального, Рэлея, лога-рифмически-нормального и др.). [c.158]

Из-за ряда нерегламентн-руемых факторов (различные дорожные ситуации, состояние погоды, квалификация водителя и манера его езды, вариации профиля дороги в пределах дорог данного типа и проч.) величина должна рассматриваться как случайная. По результатам нескольких заездов в одних и тех же дорожных условиях находят нараметрь распределения этой случайной величины ее среднее значение 5 и коэффициент вариации При этом закон распределения величины как показывают опытные данные, близок к нормальному. При описании функции распределения амплитуд напряжений правой ветвью закона нормального распределения предельный коэффициент нагруженности Пр определяется как отношение [c.233]

Описанные выше методы схематизации случайного процесса нагружен-, ности основаны на однопараметриче-,ской систематизации, в результате которой принимается во внимание только один параметр — амплитуда напряжений. Более полной является двухпараметрическая систематизация, в результате которой получается корреляционная таблица, характеризующая двухмерную плотность распределения амплитуд и средних наг -ряже-ний цикла (рис. 27). В этом случае для учета асимметрии цикла целесообразно перейти к функции распределения эквивалентных амплитуд, приведенных к симметричному циклу по соотношению [c.288]

Входные зксплуатационные воздействия отражаются в первую очередь на амплитуде, частоте, форме, симметрии напряжения, а также й на температуре, давлении, перегрузке и пр. Часть из них может иметь и систематическую составляющую во времени (например, изменение момента трения в подшипниках по мере выработки их ресурса). Но всем им присущи одновременно шумы , случайные отклонения от номинального уровня. По своему характеру зти параметры должны быть отнесены к категории случайных функций времени, в общем случае нестационарных. Однако известно, что распределение вероятностей случайного процесса х, ( ) можно задавать совокупными распределениями вероятностей случайных величин х . ( ,),. .., Х (1к), , эг,( ), отвечающих любому конечному набору значений, 1 , , Это позволяет проводить исследования нестабильности в некоторых сечениях периода эксплуатации (причем продолжительность их во времени такова, что параметры распределения случайных значений эксплуатационных входных факторов не претерпевают существенных изменений и их можно принять постоянными), и при описании поведения этих факторов заменить нестационарные случайные функции стационарными. Это в совокупности с выполнением условий взаимной независимости параметров делает принципиально возможным проводить эксплуатационные испытания стохастической модели по общей схеме [22]. Сами же вероятностные распределения эксплуатационных факторов также могут быть обычно приняты нормальными - см., например, рис. 5.10, б. [c.134]

При выполнении динамических расчетов использовалась распределенная по элементу масса элементов. Интегрирование конечноэлементной системы уравнений выполнялось методом Ньюмарка, описанным в предьщущем разделе. Шаг по времени равнялся 10 мкс. Сетка элементов была такой же, как и в статических расчетах. Зависимости коэффициента интенсивности напряжений от времени и длины в ссылочной задаче представлены на рис. 3.9. Предполагается, что имеет место аппроксимация (3.87) (сплошные кривые на рис. 3.10), причем величины j([) можно рассчитать по амплитуде осцилляций. Соответствующие данные приводятся ниже (в случае / = О они соответствуют балке без трещины). [c.68]

Хотя названные предельные случаи могут служить некоторыми отправными пунктами, для достаточно точного описания эффектов необходимо анализировать излучение реального лазера. Полуклассическое описание реального лазера содержится в разд. 3.12, в котором для учета квантовой природы процессов были введены флуктуационные силы. Эта нелинейная теория, позволяющая описать выходную мощность и ширину линии, оказывается весьма плодотворной также и для описания статистических свойств. Результатом этой теории было получение уравнения (3.12-32) для определения зависящей от времени компоненты напряженности поля в резонаторе. В принципе из этого уравнения можно вывести статистические свойства напряженности поля и различные корреляционные функции. Однако при заданной форме уравнения (3.12-32) или (3.12-27) и при заданных характеристиках появляющихся флуктуационных сил оказывается более целесообразным для расчета перейти к уравнению Фоккера — Планка. В данном случае речь идет о дифференциальном уравнении в частных производных для вероятности найти в момент времени I комплексную нормированную амплитуду на пряженности поля а в определенном интервале значе ний [3.3-4,1.-6]. Путем подходящего выбора единиц для координат можно добиться того, чтобы в дифференци альное уравнение входил только безразмерный пара метр накачки р, заданный уравнением (3.12-40) В стационарном случае как важный результат полу чается распределение интенсивности / лазерного из лучения. Функция WlQ однозначно зависит от нормиро ванной интенсивности = ///о и от параметра накач ки р, где /о — средняя интенсивность у порога (р = 0) если Я < О, то 1 = 0. Следует различать три области Достаточно далеко ппжс порога р < 2) имеем в хо [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...