Процесс адиабатический

П. Лаплас в 1810 г. предположил, что распространение звука в газе есть процесс адиабатический, т. е. что давление и плотность связаны уравнением адиабаты [c.588]

Изложенные методы расчетов и экспериментальных оценок ракетных двигателей являются, конечно, идеализированными Если в ракетном топливе используются металлы или их соеда не-ния, то в процессе адиабатического расширения возможна конден сация некоторых продуктов сгорания. При конденсации выделяется тепло и уменьшается число молей газа. Из-за высокой скорости потока условия равновесия не выполняются. Для определения различных видов потерь в дополнение к обусловленным запаздыванием по температуре и скорости требуется знать скорость образования зародышей, конденсации (разд. 3.2) и химических реакций (разд. 3.3). Однако для веществ, образующихся при работе ракетного двигателя, и условий его работы указанные-скорости в общем случае неизвестны. В этом состоит основная трудность сравнения расчетных и действительных характеристик ракетного двигателя. [c.335]

Проводимость переходная 531 Пространство абсолютное 10, 445 Процесс адиабатический 153 [c.639]

Таким образом, можно заключить, что нри расширении в области, где рабочее вещество близко к критической точке (или когда производится расширение жидкости), или при расширении между сравнительно высокими давлениями процесс дросселирования высокоэффективен и вследствие простоты он столь же удобен, как и процесс адиабатического расширения в детандере. Однако в тех случаях, когда падение давления при расширении велико или происходит от сравнительно высоких температур, адиабатическое расширение предпочтительнее, несмотря на технические сложности его осуш ествления. [c.79]

К максимально возможному в процессе адиабатического расширения в детандере с одинаковым механическим к. п. д. [c.88]

Процесс адиабатического размагничивания. Приведенные выше рассуждения вполне справедливы для газон. В этом случае внешним параметром является давление, W—точка кипения, а пику теплоемкости соответствует теплота испарения. Энтропия уменьшается с увеличением давления, так что охлаждение получается в результате изотермического сжатия, за которым следует адиабатическое расширение. [c.423]

Приведенная длина трубы 186, 261 Процесс адиабатический идеальный 30, [c.595]

Работа адиабатического процесса. Адиабатический процесс происходит без передачи теплоты от других тел окружающей среды к телу и обратно. В каждой точке адиабатического процесса dq = 0, и поэтому согласно уравнениям (2.7) и (2.8) [c.170]

Обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс. Адиабатическое изменение состояния тела можно осуществить обратимым образом, если поместить тело в теплоизолирующую оболочку, а внещнее давление при изменении состояния тела поддерживать строго равным давлению самого тела. Наиболее простым примером обратимого адиабатического процесса является расширение (или сжатие) газа, находящегося в теплоизолированном цилиндре, при достаточно медленном перемещении нагруженного поршня. [c.170]

Рис. 5,11. Процесс адиабатического дросселирования

Если процесс адиабатического расширения газа отклоняется от обратимого, то производимая газом полезная внешняя работа уменьшается на величину работы сил трения, которая превращается в теплоту и идет на нагревание газа. Соответственно этому охлаждение газа уменьшается. С увеличением степени необратимости процесс адиабатического расширения приближается к адиабатическому дросселированию и стремится к [c.178]

Необратимость процесса адиабатического смешения приводит к потере работоспособности тем большей, чем больше приращение энтропии А8. [c.188]

Рис. 16.25. Процесс адиабатического (п = к) сжатия в многоступенчатом компрессоре

На рис. 16.25 и 16.26 изображены Т—5-диаграммы обратимых процессов адиабатического и политропического сжатия газа в трехступенчатом компрессоре. [c.545]

Процесс адиабатического расширения рабочего тела в такой установке осуществляется последовательно в нескольких ступенях турбины, причем после расширения в каждой из ступеней рабочее тело подается в промежуточ- [c.558]

Так как в бинарном цикле количества ртутного и водяного пара неодинаковы, то при изображении цикла на Т—з-диаграмме (см. рис. 18.29) нижнюю ступень цикла строят для 1 кг водяного пара, а верхнюю — для т кг ртутного пара и притом так, чтобы процесс адиабатического расширения ртути проходил над точкой, соответствующей состоянию сухого насыщенного водяного пара. Площадь верхней ступени цикла численно равна работе, производимой т кг ртути, площадь нижней ступени — работе 1 кг водяного пара (индекс р относится к ртути, а индекс в — к воде). [c.586]

Из рис. 20.4 ясно, что внешнюю необратимость воздушного холодильного цикла можно понизить (и, следовательно, повысить холодильный коэффициент цикла), уменьшив при заданных температурах источников теплоты температуру конца процесса адиабатического сжатия Тт. е. понизив степень увеличения давления в компрессоре. [c.618]

Если процесс адиабатического расширения газа отклоняется от обратимого, то производимая газом полезная внешняя работа уменьшается на величину работы о г Т,к сил трения, которая превращается [c.295]

Рабочий цикл любого теплового двигателя вследствие наличия ограниченного числа (двух или более) источников теплоты обязательно включает в себя процессы адиабатического расширения и сжатия, так как переход от одной температуры к другой может быть осуществлен только адиабатически. Очевидно, что число адиабатических процессов в цикле зависит от числа используемых источников тепла. [c.509]

Полезная работа производится в большинстве тепловых двигателей в процессе адиабатического расширения. Она равна убыли энтальпии рабочего тела при расширении от начального до конечного давления, т, е. 1а = = ija — i2a, где индекс 1а означает начало адиабатического процесса, а индекс 2а — окончание его. Отношение действительной работы адиабатического процесса к теоретической работе этого процесса называют внутренним относительным КПД, причем [c.511]

При изображении цикла на Т — s-диаграмме нижнюю ступень цикла строят для 1 кг водяного пара, а верхнюю — для т кг ртутного пара таким образом, чтобы процесс адиабатического расширения ртути проходил над точкой, соответствуюш,ей состоянию сухого насыщенного водяного пара. Площадь верхней ступени цикла численно равна работе, производимой т кг ртути, площадь нижней ступени — работе 1 кг водяного пара. [c.547]

ПРЕДЕЛЬНО НЕОБРАТИМЫЙ АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС (АДИАБАТИЧЕСКОЕ ДРОССЕЛИРОВАНИЕ) [c.165]

Вследствие необратимого характера процесса адиабатического смешения энтропия смеси возрастает на положительную величину [c.186]

Прирост энтропии системы вследствие необратимости процесса адиабатического расширения рабочего тела з ступенях турбины равняется разности энтропии рабочего тела в конечной и начальной точках процесса и легко может быть определен по величине внутреннего относительного к. п. д. элемента установки (например, турбины), в которой осуществляется этот процесс. [c.354]

Процесс адиабатического расширения рабочего тела в такой установке осуществляется последовательно в нескольких ступенях турбины, причем после расширения в каждой из ступеней рабочее тело подается в промежуточные камеры сгорания, где его температура за счет дополнительного сжигания топлива доводится до первоначальной. [c.403]

Формула Лапласа для скорости звука дает значения, хорошо согласуюгциеся с опытными данными. Таким образом, распространение звука и любых других малых возмущений есть процесс адиабатический. [c.588]

В процессе адиабатического дросселирования нагретой жидкости сквозь пористый материал удается реализовать двухфазный поток в чистом виде без усложняющих его явлений, вызванных внутрипоро-вым теплообменом между структурой и потоком. Типичный пример этого представлен на рис. 4.1. Бронзовый цилиндрический образец пористостью 0 51 изготовлен спеканием в форме свободно засыпанного порошка сферических частиц фракции 63...100 мкм. Начало оси Z совпадает с входной поверхностью. Внутри образца установлено 7 термопар [c.77]

Расщепление, связанное со сверхтонкой структурой (взаимодействие с магнитным моментом ядра или с его электрическим кнадрупольным моментом), обычно имеет меньший порядок величины, чем расщепление, связанное с эффектом Штарка оно не влияет на пригодность соли для процесса адиабатического размагничивания, но определяет нижний предел температур, которые могут быть ири этом достигнуты. [c.427]

Изменение энтропии в процессе адиабатического дросселирования от равновесного состояния 1 до равновесного состояния 2 может быть найдено из рассмотрения воображаемого обратимого перехода из / в 2, удовлетворяющего условию (5.32). В частности, приняв за этот воображаемый переход обратимый изоэнтальпический процесс 1—2, получим [c.173]

Процесс адиабатического дросселирования в координатах Т—s условно изображается штриховой линией, совпадающей в начальной и конечной точках с изоэнтальпой i (рис. 5.11). По- [c.174]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Цикл паросиловой установки с насыщенным паром в р—о- и Т—s-диаграммах представлен на рис. 18.5 и 18.6. Точка 1 соответствует состоянию сухого насыщенного пара, образующегося в котле при давлении р . Адиабатический процесс 12 соответствует расширению пара в турбине до давления в конденсаторе р . Отвод теплоты в конденсаторе при р = onst изображается изобарой 22. В результате отвода теплоты отработавший пар полностью конденсируется, а образовавшийся конденсат водяным насосом подается в котел. Так как изменением объема воды при ее сжатии можно пренебречь, то процесс адиабатического сжатия воды в насосе происходит практически при постоянном объеме воды и на р—о-днаграмме может быть представлен изохорой 2 3. [c.573]

Вынося за скобки — и считая процесс адиабатическим и изэн-Ро [c.136]

Первый случай, когда в среде распространяются колебания давлений малой амплитуды. Это — звуковые колебания. Здесь можно допустить отсутствие подвода тепла извне и считать рассматриваемый процесс адиабатическим. Тогда зависимость плотности газа от давления будет р/р = сопз1. Малые колебания давления приведут к малым изменениям плотности [c.114]

Процесс адиабатического дросселирования в координатах T-S условно изображен штриховой линией, совпадающей между начальной и конечной точками с изоэнтальпией i = (рис. 4.6). Потеря полезной внешней [c.288]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

Из рис. 8.41, б ясно, что внешнюю необратимость BOSAyoJHoro холодильного цикла можно понизить (и, следовательно, повысить холодильный коэффициент цикла), уменьшив при заданных температурах источников теплоты температуру конца процесса адиабатического сжатия т. е. понизив степень увеличения давления в компрессоре. При этом некоторому оптимальному значению температуры Га будет соответствовать максимальное значение действительного холодильного коэффициента. [c.556]

Процесс адиабатического дрооселирования усл0В Н0 изображается на Т—S диаграмме пунктирной линией, совпадающей в начальной и конечной точках с изоэнтальпой i — i (рис, 5-4). Потеря полезной внешней работы при дросселировании составляет согласно (5-4) г г—in, или, так как по соотношению (5-27) iz=iu то потеря полезной внешней работы Al =ii—12, равняется всей располагаемой работе. На рис. 5-4 потеря полезной внешней работы изображается площадью 2 2Ьа потеря работоспособности равна M o=T s2—.Si) и изображается заштрихованной площадью а Ь Ьа. [c.166]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Потеря работоопоообности -в результате рассматриваемого процесса адиабатического смешения будет равна согласно (5-5) [c.187]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.153 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.57 ]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.398 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.279 , c.288 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.150 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.29 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.86 ]

Термодинамика равновесных процессов (1983) -- [ c.22 , c.56 , c.58 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.26 , c.275 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.16 , c.255 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.69 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.254 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.17 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.53 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.53 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.108 ]

Теория сварочных процессов Издание 2 (1976) -- [ c.106 ]

Расчет пневмоприводов (1975) -- [ c.24 , c.25 , c.26 , c.29 , c.51 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.203 , c.221 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.418 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.121 , c.126 , c.134 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.220 , c.254 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.63 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.131 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.58 , c.59 , c.86 , c.109 , c.158 ]

Пьезоэлектрические резонаторы на объемных и поверхностных акустических волнах (1990) -- [ c.22 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...