Процесс адиабатический изменение температур

Согласно этому уравнению работа. адиабатического процесса пропорциональна изменению температуры, а также теплоемкости при постоянном объеме. Последнее обстоятельство показывает, что при одном и том же перепаде температур работа тем больше,, чем больше теплоемкости газа. [c.38]

Равновесное излучение внезапно выпускается из объема V с идеально отражающими жесткими стенками в пустой объем с такими же стенками, совершая, таким образом, необратимый адиабатический процесс. Вычислить изменение температуры и энтропии, если общий объем обеих полостей равен V. [c.94]

Выше под и понималась неопределенная величина или запасенная энергия системы, или изменение этой энергии. Эта неопределенность вынужденная, поскольку не всегда очевидно, с какой формой энергии мы имеем дело. Это может быть изменение температуры системы, изменение ее химического состава либо фазового состояния, например затвердевание жидкости, и т. п. Прямое определение MJ является довольно сложной задачей в каждой конкретной системе оно зависит от физического механизма протекающих процессов. Однако известно, что (3.9) во всех случаях остается справедливым и что в адиабатическом процессе оно принимает вид (3.15). В дальнейшем будем называть U внутренней энергией системы. [c.50]

Однако еще не определялся коэффициент изменения температуры с высотой, а он должен иметь вид dT/dz. Для этого примем одно допущение, а именно предположим, что процесс перехода элемента воздушного столба на другую высоту протекает адиабатически. В таком случае (см. гл. 3) [c.324]

Адиабатический модуль объемной упругости (этот модуль называют иногда динамическим, или изоэнтропийным) определяют в условиях постоянной энтропии, т. е. принимают во внимание нагрев, вызванный сжатием. При адиабатическом сжатии допускается изменение температуры и давления. Данное явление имеет место при быстропротекающих (динамических) процессах, т. е. когда отсутствует теплообмен из-за инерционности тепловых свойств рабочей жидкости. [c.17]

Если процесс расширения организовать таким образом, чтобы газ мог совершать полезную работу за счет уменьшения своей внутренней энергии (без притока тепла извне), то температура газа неизбежно должна уменьшаться. Определим изменение температуры газа в результате обратимого адиабатического процесса расширения, [c.104]

Если изменение температуры вещества в процессе адиабатического дросселирования происходит при большом перепаде давлений, то такой процесс называется интегральным дроссель-эффектом. При адиабатном дросселировании Q = 0 и уравнение [c.122]

Найдем, наконец, изменение температуры при адиабатическом процессе в плазме. Согласно формуле (11.12) [c.103]

В натуральном состоянии 5 = 0, а в адиабатическом процессе она остается равной нулю. Поэтому изменение температуры упругого тела в этом процессе оказывается равным [см. также [c.121]

В том случае, когда в процессе адиабатической деформации можно пренебречь изменением температуры и считать, что = = Tq, на основании соотношения (7.34) приходим к известному закону линейного суммирования повреждаемостей . [c.226]

Теперь, следуя работе [32], выведем из энтропийного критерия длительной прочности параметрическую зависимость типа зависимости Ларсона—Миллера. По-прежнему будем пренебрегать охрупчиванием материала, изменением температуры в процессе, адиабатического деформирования и считать, что физические свойства описываются уравнениями (3.87). - [c.226]

В общем виде здесь будут исследоваться только однородные напряженные или деформированные состояния. В этой главе мы будем интересоваться в первую очередь влиянием температуры на упругие свойства тел позже будут рассмотрены влияние температуры на пластичность, вязкость или скорость изменения деформаций со временем. Так же как и в термодинамической теории идеальных газов, удобно выделить специальные виды процессов деформирования и нагружения твердого тела и описать, например, те из них, при которых изменения температуры вследствие нагревания или охлаждения тела происходят при поддерживаемой на заданном уровне деформации или напряжении. Удобно также различать изотермические и адиабатические изменения состояния как специальные виды процессов нагружения. При изотермическом изменении состояния температура поддерживается постоянной. [c.15]

Теперь мы используем предыдущие формулы для вычисления малых изменений температуры, которые наблюдаются в твердом теле, когда его нагружают мгновенно, т. е. адиабатически, и одинаково во всех направлениях от некоторого начального состояния ei = a Qi — 0о), а1 = 0, 01 до напряжения а. В адиабатическом процессе теплообмен между данным телом и окружающими его телами отсутствует. Используя уравнение [c.58]

Отметим, что волновой процесс в трубопроводе нельзя рассматривать как изотермический. Из-за того, что теплообмен в газе происходит достаточно медленно, колебания давления и расхода сопровождаются локальными изменениями температуры, и тепло, выделяющееся при этом, не успевает отводиться от частиц среды, колебательный процесс происходит практически в адиабатических условиях [36]. [c.96]

В равновесных процессах изменения состояния термически сопряженных тей / и // каждое тело выполняет определенную (положительную или отрицательную) термодинамическую работу (б/. -Ь б л= бL). На отдельных участках равновесных процессов изменения состояния тел / и //, разделяющая эти тела теплопроводящая перегородка может быть заменена адиабатической (бQJ = 0 ВСц= 0), однако каждое из тел в этом случае проходит общий для обоих тел интервал изменения температуры, так что в момент восстановления теплообмена между телами / и // эти тела неизменно оказываются в состоянии теплового равновесия. [c.56]

При дальнейшем увеличении скорости возрастает температура поверхностного слоя, а следовательно, будет возрастать и коэффициент трения. Такая закономерность нарушается при тех значениях скорости, при которых процесс изменения температуры поверхностного слоя будет совершаться адиабатически. При этой скорости коэффициент трения достигает второго наибольшего значения. [c.107]

Добавочное изменение упругости воздуха при сжатии может, конечно, получиться только в том случае, если сжатие происходит быстро, так что выделившееся тепло не успевает уйти. Точно так же, если быстро произвести разрежение, получившаяся разность в температуре не успеет выравняться. Такой процесс, при котором температура не успевает выравниваться с температурой окружающей среды, называется адиабатическим процессом. Когда выравнивание температуры происходит (т. е. когда температура постоянна), процесс называется изотермическим. [c.60]

Таким образом, скорость звука увеличивается благодаря изменениям в температуре, производимым самой звуковой волной, и процесс распространения звука есть процесс адиабатический. Эти изменения температуры очень малы они не влияют на среднюю температуру воздуха, так как в сгущениях температура несколько возрастает, но зато в разрежениях понижается. [c.61]

Определяющие уравнения состояния при упруго-пластпческом. деформировании описывают функциональную связь процессов нагружения и деформирования с учетом влияния температуры для локального объема материала, т. е. связь составляющих тензоров напряжений ац, деформаций гц и температуры Т с учетом их изменения от начального to до заданного t момента времени F[Oij(t), sij(t), T(t)]=0. Конкретные формы такой связи, представленные в литературе, основаны на упрощающих допущениях, применение которых экспериментально обосновано для ограниченного диапазона режимов нагружения. Учитывая кратковременность процессов импульсного нагружения, в большинстве случаев процессами теплопередачи можно пренебречь и с достаточной для практических целей точностью принять процесс адиабатическим. Изменение температуры материала в процессе нагружения в этом случае определяется адиабатическим объемным сжатием (изменением объема в зависимости от давления), переходом механической энергии в тепловую в необратимом процессе пластического деформирования и повышением энтропии на фронте интенсивных ударных волн (специфический процесс перехода в тепло части механической энергии при прохождении по материалу волны с крутым передним фронтом, в результате которого кривая ударного сжатия не совпадает с адиабатой [9, И, 163]). [c.10]

Папомним, что так как мы рассматриваем адиабатические, т. е. теплоизолированные, процессы, то изменение температуры торможения происходит только в колесе [c.508]

Чтобы найти изменение температуры при адиабатическом расширении в пустоту, предположим, что переход из состояния 1 в состояние 2 осуществлен по воображаемому обратимому пути при постоянном значении и. В соответствии со сказанным ранее в 5.1 изменение температуры должно быть таким же, как и в действительном процессе. Но при обратимом процессе, характеризующемся условием и = onst, согласно уравнениям (2.78) и (3.52) [c.169]

Вследствие отсутствия источников тепла промежуточной температуры изменение температуры рабочего тела от температуры теплоот-датчика до температуры теплоприемника может происходить только адиабатически, причем, для того чтобы этот процесс был обратимым, необходимо, чтобы он протекал сравнительно медленно, т. е. квазистатически. [c.326]

Энтропия. В термодинамике процессы разделяют на обратимые и необратимые. К числу обратимых относятся изотермические и адиабатические изменения состояния идеального газа. Однако идеально обратимые процессы на практике неосуществимы. Все процессы, сопровождающиеся трением, теплообменом, диффузией и т.п. не могут бьггь полностью проведены в обратом направлении. Статистическая физика связывает эту необратимость с переходом системы от менее вероятного к более вероятному распределению элементов, образующих систему. В качестве примера можно рассмотреть процесс смешения двух газов, разделенных вначале в некотором сосуде перегородкой, после того как перегородка будет удалена. Другим примером может служить выравнивание температур нескольких соприкасающихся тел, имевших вначале различные температуры. [c.197]

Первый из этих экспериментов был поставлен Гей-Люссаком. Газ из сосуда А (рис. 23) в результате открывания крана В вырывается в сосуд С, который первоначально был откачан, причем весь процесс происходит в условиях теплоизоляции. По прошествии некоторого времени (большего, чем время релаксации давления, но меньшего характерного времени теплопроводности сквозь теплоизолируюшие стенки) в сосудах установится термодинамическое равновесие и может быть измерено изменение температуры 72 — Т). В опытах Гей-Люссака в пределах погрешности опыта оказалось, что 72 = Т. Легко видеть, что отсюда следует независимость внутренней энергии от объема. Действительно, поскольку процесс Гей-Люссака адиабатический и протекает без совершения работы против внешних сил (газ расширяется в пустоту), то внутренняя энергия остается постоянной [c.60]

Отсюда, благодаря тому, что Т 1 = 72, приходим к выводу о независимости внутренней энергии от объема. Посмотрим, каким изменением температуры должен на самом деле сопровождаться процесс Гей-Люс-сака в реальном газе. Заметим прежде всего, что этот процесс является необратимым адиабатическим процессом и, строго говоря, лежит вне рамок развитых до сих пор представлений. В частности, мы не можем утверждать, что в процессе Гей-Люссака энтропия остается постоянной как мы увидим несколько позже в 23, при необратимых адиабатических процессах энтропия возрастает. Мы можем, однако, расширить круг решаемых нами задач и включить в него процесс Гей-Люссака с помошыо следуюшего, часто используемого в термодинамике рассуждения. [c.60]

В дальнейшем мы будем рассматривать адиабатический процесс деформации при Г 300° К (по абсолютной шкале). При этом предположении изменение температуры в процессе деформации будет пренебрежимо мало по сравнению с начальной тем пературой, поэтому с хорошим Приближением можно принять 7 onst, а следовательно, Ограничимся рассмотрением [c.213]

Таким образом, нелинейный параметр может быть найден по измерению завяоимости скорости звука от давления. Трудность, иногда ошибочно не принимаемая во внимание, заключается в том, что давление при этом должно изменяться адиабатически. В адиабатическом процессе изменение скорости происходит как за счет изотермического изменения давления, так и за счет изобарическо1Го изменения температуры, что дает [39] [c.164]

При нагружении модели давлением азота из баллона необходимо учитывать в объеме модели его нагрев или охлавдение при сбросе нагрузки. Оба эти процесса вслёдствие низкой теплопроводности органического стекла близки к адиабатическому сжатию и расширению. На рис, 4 в качестве примера приведены измерения температуры Ai среды (термопара Тр1) и поверхности модели (термопара Тр2) по отношению к их первоначальной температуре при нагружении модели давлением р = А атм и при сбросе давления. Термопара Тр2 погружена на половину спая в тело модели и закрыта сверху слоем тонкой бумаги 2. Это позволяет считать, что спай термопары находится в тех же температурных услоййях, что и решетка тензорезистора. Температура среды в начальный момент нагружения и разгрузки может соответственно повышаться на 20° С или понижаться на 30° С (участки кривых, дающие наибольшие изменения температуры среды, на рис. 4 [c.35]

Пьер Симон маркиз де Лаплас (1794-1827) [3] исправил вычисления Ньютона. Основное обстоятельство, изменившее результат, было следующим. Давление р так называемого идеального газа пропорционально его плотности р в изотермическом процессе, т. е., когда изменение происходит при постоянной температуре. С другой стороны, если газ сжимается в так называемом адиабатическом процессе, то он нагревается, а если он расширяется, то он охлаждается. Мы называем процесс адиабатическим, если нет возможности подводить тепло в газ извне и наоборот. В этом случаем мы можем доказать, что давление р пропорционально определенной степени плотности р" , где 7 — всегда больше единицы и зависит от количества атомов в молекуле, или точнее, количества степеней свободы, на которых молек)ша может накапливать энергию. Для воздуха 7 равно примерно 1,4, так что производная dp/dp в 1,4 раза больше, чем она была бы, если р пропорционально р, как предполагал Ньютон. Процесс, включающий распростра-непие звука, можно считать с хорошим приближением адиабатическим, потому что теплопроводность пренебрежимо мала. [c.110]

Для упрощения интегрирования примем, что /е не зависит от температуры. Это предположение будет выполняться с достаточной степенью точности в том случае, если изменение температуры в результате адиабатического процесса не очень значительно. Произведя интегрирование уравнения (2-39) в предположении k = onst, получим [c.42]

Вследствие отсутствия других источ ников тепла, кроме теплоотдатчика теплоприемника, изменение температуры рабочего тела от температуры одного источника тепла до температурь[ другого источника тепла может проис ходить только адиабатически, приче для того, чтобы этот процесс был обра тимым, необходимо, чтобы он пpoтeкaJ сравнительно медленно, т. е. квазиста тически. [c.55]

Для того чтобы измерить отношение абсолютны температур любых двух тел, достаточно осуществить между ними обратимый цикл с каким-либо произвольным рабочим телом и измерить количество полученного и отданного рабочим телом тепла Qi и Q2 величина Q1/Q2 даст искомое отношение абсолютных температур обоих тел Т1/Т2. Действительно, указанный цикл будет состоять из изотермического участка аЬ, соответствующего температуре T l, адиабатического перехода Ьс от температуры Тх к Т2, изотермического процесса d при температуре Т2 и обратного адиабатического перехода da к температуре Тх. Так как при обратимом адиабатическом процессе энтропия не меняется, то изменение энтроции в обоих изотермических процессах будет одинаково по абсолютной величине и равно AS и —А5. Соответственно этому количества тепла Qi и 1Q2 будут равны Tx S и TaAS, откуда и следует, что [c.44]

Задача 12.2. Найти зависимость температуры от давления в идеальном газе при адиабатическом процессе. На основании этого закона, считая процесс охлаждения воздуха при подъеме в верхние слои атмосферы адиабатическим (окружающий воздух — плохой проводник тепла), а изменение давления dp с подъемом на высоту dz равным dp = —pgdz (g — ускорение силы тяжести), найти изменение температуры при подъеме на 1 км. [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...