Бернулли при адиабатическом процессе

Для газа уравнение Бернулли (59) широко используется для адиабатических процессов, для которых / // о = (р/Ро) -Преобразуем уравнение Бернулли в дифференциальной форме для газа так, чтобы можно было ввести число М. Имеем [c.590]

При адиабатическом процессе уравнение Бернулли в такой же краткой форме, (т. е. полагая Az=0, а также пренебрегая величиной gK, 2) будет записываться в виде [c.107]

При адиабатическом процессе движение газа описывается теми же основными уравнениями, но при этом показатель политропы п заменяется показателем адиабаты k, поэтому при адиабатическом процессе уравнение Бернулли будет записано в виде [c.110]

Запишем уравнение Бернулли (при адиабатическом процессе) для сечений / и 2, временно пренебрегая потерями [c.302]

Здесь h — теплосодержание V — модуль скорости Н — полная энтальпия. Соотношение (1.57) есть обобщение интеграла Бернулли на случай установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями (равновесными или неравновесными). В соответствии с равенством (1.57) полная энтальпия постоянна вдоль линии тока, но на каждой линии тока эта константа может быть различной. В случае адиабатического процесса (Q = 0) уравнение энергии из системы (1.56) можно записать в виде [c.30]

Уравнения (VI. 13)—(VI. 17) далеко не исчерпывают всех возможных видов интеграла Бернулли для адиабатического процесса движущегося газа, но указанных форм достаточно для понимания последующего материала. [c.133]

Постоянную интеграла Бернулли можно определить и по значению его левой части в любой другой характерной точке, имеющейся на линии тока в действительности или вводимой мысленно с помощью некоторого идеального процесса, например в точке, отвечающей состоянию полного разгона в адиабатическом процессе до нулевого давления р = О и нулевой плотности [c.38]

Сопротивление входа дросселя. Выразим каждое из полных давлений и Ро2 через параметры одноименных сечений входа дросселя, воспользовавшись известными зависимостями [1, 3], следуюш,ими из уравнения Бернулли для адиабатического процесса [c.189]

Уравнение Бернулли для идеального газа при адиабатическом процессе записывается [c.520]

Давление р р в критической точке находим из уравнения Бернулли для адиабатического процесса [c.96]

В частном случае, когда внешнее тепло не подводится к струйке и не отводится от нее, dQ=0 интегрируя в этом случае последнее уравнение, получаем уравнение Бернулли для струйки идеального газа при адиабатическом процессе [c.93]

Из предыдущего известно (глава И, 9), что при адиабатическом процессе скорость движения газа в данной точке связана уравнением Бернулли с местной скоростью распространения звука [c.345]

Последние два уравнения по форме совпадают с уравнением Бернулли для струйки газа при адиабатическом процессе. Но следует иметь в виду, что эти уравнения являются несколько более общими, нежели упомянутое уравнение Бернулли. Они относятся не только к случаю, когда процесс адиабатический на всем протяжении струйки, но и к рассматриваемому случаю, когда процесс можно считать адиабатическим по обе стороны от поверхности скачка уплотнения, однако для каждой из сторон может иметь место своя адиабата. [c.418]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остаётся неизменной, т. 0. такой процесс является идеальным термодинамическим— изоэнтропическим—процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если движение газа совершается в горизонтальной плоскости (2 =2 ) и нет технической работы (Ь=0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании (54) н (64) имеет следующий вид [c.27]

Величины 11 и 1 соответствуют адиабатическому процессу и удовлетворяют уравнению Бернулли, величина 12 — есть изменение полной энтальпии газа за счет излучения. [c.670]

Воспользуемся теперь уравнением Д. Бернулли в дифференциальной форме (уравнение 12). Предположим, что процесс — адиабатический dQ — 0), силы трения в газе отсутствуют жидкость идеальная) и движение газа горизонтальное dz — 0) тогда уравнение (12) примет вид [c.90]

Для газа уравнение Бернулли (59) итироко используется для адиабатических процессов, для которых р/ро = (р/ро) - [c.569]

Потеря давления в камере сгорания Арк вызывается не только гидравлическими сопротивлениями, но и процессом подвода тепла. В этом можно убедиться, если рассмотреть частный пример такого процесса подвода тепла, в котором гидравлические потери отсутствуют, но имеется падение давления. В этом случае торможение газового потока на выходе из камеры сгорания от скорости сз до скорости сг не дает полного восстановления давления, и давление рз оказывается меньшим, чем р2-Это видно из построения, сделанного на рис. 2, где линия 2-3 изображает процесс сгорания, сопровождающийся падением давления, а линия 3-3" — процесс адиабатического торможения газа от скорости сз до С2-Площади В23С и ВЗ"3С должны быть равными по величине, так как по уравнению Бернулли для камеры сгорания при отсутствии потерь [c.142]

Рассмотрим частные случаи теоремы Бернулли, относящиеся к отдельным, простейшим баротропическим процессам 1) несжимаемому движению, 2) изотермическому движению и 3) адиабатическому, а следовательно, по предыдущему, и изэнтропическому движению. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...