Показатель адиабатического процесса

Показатель адиабатического процесса (к) может быть определен непосредственно из основного выражения первого начала термодинамики (5я = би + рбу = бЬ - убр = О отсюда 51= рбу = - би 5 у = — убр = бЬ) [c.32]

Показатель адиабатического процесса для идеальных газов принимает вид [c.62]

В общем случае показатель адиабатического процесса может быть найден из решения системы уравнений, описывающей движение двухфазной среды, что является довольно сложной задачей. Поэтому представляется целесообразным записать для произвольного процесса баланс энергии в виде [c.73]

Показатели адиабатического (к = п ) и изотермического (п<) процессов — величины положительные, причем показатель адиабатического процесса больше показателя изотермического процесса [c.77]

Показатель адиабатического процесса 211 [c.777]

Применительно к ЖРД это означало бы, что реакции рекомбинации в сопле не происходят и по соплу Течет газ постоянного состава такого же, как в камере сгорания. Показатель этого процесса, как и показатель адиабатического процесса, протекающего в инертном газе,, будет определяться показателем адиабаты к, вычисленным по составу продуктов в камере. Так как то работа расширения в [c.73]

Четыре уравнения связывают пять величин Ох, ау, р, р, зависящих от переменных X, у, г, I. Для замыкания системы уравнений следует добавить еще одно уравнение, характеризующее процесс, связанный с движением газа. Наиболее часто встречающимся процессом является баротропный процесс, при котором давление есть функция только плотности, т. е. р = / (р). Типичным баротропным процессом является адиабатический процесс, при котором р = Ср , где С — константа, а и = Ср/Св — показатель адиабаты, зависящий от теплоемкостей газа при постоянных давлении Су н объеме Су. [c.559]

При адиабатическом процессе движение газа описывается теми же основными уравнениями, но при этом показатель политропы п заменяется показателем адиабаты k, поэтому при адиабатическом процессе уравнение Бернулли будет записано в виде [c.110]

Для определения скорости истечения при адиабатическом процессе в уравнении (Х.32) показатель политропы п должен быть заменен на показатель адиабаты k. [c.179]

Температура газов на входе в компрессор То = 300 К показатель степени в адиабатическом процессе сжатия газа в компрессоре = 0,25 произведение к. п. д. компрессора и электродвигателя т]к Пд = 0,7 давление газа на входе в компрессор Р х = Ю Па коэффициент трения газа о стенки трубы, р = = 0,03 удельные затраты на 1 кВт мощности компрессора Сд = 38 руб/кВт-год постоянный коэффициент, характеризующий теплофизические свойства газа, А =- 7,55 показатель степени критерия Рейнольдса г — 0,8 коэффициенты, характеризующие загрязнение поверхности нагрева Шз = 0,021 == 0,75- 10 [c.214]

Приведение процесса истечения в нулевую точку (Ро, Со = 0) осуществляется по кривой основного обратимого процесса (показатель политропы п). Обычно параметры нулевой точки (Ро, Vo, to) называются параметрами адиабатически заторможенного потока , однако такое определение допустимо лишь в отношении обратимых адиабатических процессов истечения в горизонтальных каналах на этом основании в дальнейшем применяется более общий термин приведенные параметры (Ро, Vq, to). [c.89]

Это условие говорит о том, что теплоемкость в адиабатическом процессе равна нулю, т. е. Сад = 0. Воспользовавшись этим обстоятельством, определим, чему же должен быть равен показатель п политропного процесса, чтобы его уравнение соответствовало случаю адиабатного изменения состояния газа. Это можно определить, воспользовавшись ранее приведенным выражением для п [c.60]

Для исследования термически изолированной системы, в которой протекает адиабатический процесс, очень удобно использовать уравнение (17.3). При этом следует помнить, что для реального газа показатель адиабаты не является постоянной величиной вследствие изменения теплоемкостей газа в зависимости от давления и температуры. Любой реальный процесс в газовой системе сопровождается потерями энергии. Так, при конечной разности температур между системой и внешней средой существует теплообмен, являющийся следствием реальных теплоизолирующих свойств разделяющей поверхности. Помимо этого имеются энергетические потери на трение и диффузию. В результате термомеханическая система оказывается неравновесной и без изменений во внешней среде процесс провести нельзя. В таком случае без затраты внешней работы система не может быть возвращена в начальное состояние и, следовательно, реальные газовые процессы необратимы. Второй закон термодинамики постулирует это правило для идеального и реального газов. Поэтому неопределенно долгое действие тепловой машины становится возможным только при работе термомеханической системы по круговому циклу с несовпадающими процессами прямого и возвратного ходов. [c.394]

Если бы потери в насосе отсутствовали, то процесс в насосе был бы адиабатическим (рассматриваем насос, теплоизолированный от окружающей среды). Адиабатический процесс изображается в координатах p—v линией 1—2 (см. рис. 2,75). При наличии потерь процесс сжатия политропический — линия 1—2 на рис, 2,75 (линия 1—2 на рис, 2,74 характеризует процесс повышения давления несжимаемой жидкости). Показатель политропы сжатия зависит от потерь в насосе, С уменьшением потерь политропа приближается к адиабате (с увеличением потерь удельный объем увеличивается). [c.350]

Отношение теплоемкостей представляет собой показатель степени адиабатического процесса [c.10]

На рис. 2 адиабата А В отвечает ударной волне, бегущей в газе р — давление, V — объём) и не вызывающей хим. реакции СО — адиабата, построенная в предположении, что хим. реакция завершилась. При Д. сначала происходит ударный переход 1—2 (адиабатический процесс), затем хим. реакция переводит в-во из состояния 2 в состояние 3 по прямой, касающейся адиабаты СП. Дальнейшее расширение в-ва идёт по адиабате СВ. Скорость V газовой Д. выражается через тепловой эффект д реакции (на 1 г в-ва) и показатель адиабаты у [c.152]

При с1р = бр истечение из сосуда в сосуд закончится, и если сосуды адиабатически изолированы, то показатели процессов истечения после завершения смешения газов можно определить на основе рассмотрения следующих соотношений [c.84]

На рис. 1.16 в координатах р—v приведены различные политропические кривые идеального газа, соответствующие значениям показателя от п = О до л = оо. Изотермический процесс соответствует значению га = 1, адиабатический п k, изохорический п = оо, а изобарический п = 0. [c.50]

Такт сжатия протекает при закрытых впускных и выпускных клапанах. Поршень движется от нижней к верхней мертвой точке. При этом происходит подготовка топлива к сгоранию. Процесс сжатия в двигателе вследствие теплообмена горючей смеси со стенками цилиндра не может быть адиабатическим и протекает по политропе с постоянным средним показателем i = 1,3 ч- 1,36. Давление в конце такта сжатия достигает 4—12 бар у карбюраторных двигателей и 30—40 бар у дизелей, температура соответственно 650—700 и 800—900 К. [c.159]

А —показатель адиабатического процесса, принимаемый для идеальног цикла постоянным и равным 1,4. [c.18]

Сравнивая полученное выражение (II. 64) с показателем адиабатического процесса в газах постояииого состава [c.72]

Во многих машинах, реализуюгцих нестационарные процессы, понижение температуры происходит вследствие близкого к адиабатическому расширения газа, остающемуся в сосуде при истечении, подобно тому понижению температуры, которое наблюдается в физическом опыте Клемана—Дезорма. В этом опыте, который ставится для довольно точного определения показателя адиабаты к, происходит неравновесное истечение газа из одного сосуда в другой, в результате которого в первом сосуде, где давление более высокое, происходит процесс изменения состояния, довольно близкий к адиабатическому процессу расширения. [c.126]

Последним проанализируем адиабатический (или адиабатный) процесс. Он протекает без теплообмена с окружающей средой. При адиабатическом процессе показатель политропы п равен показателю адиабаты к, а для расчетов используются формулы (8.10)... (8.12) при п = к. Линия адиабатического процесса (адиабата) на ри>-да-аграмме (см. рис. 8.6, а) представляет собой криволинейную зависимость со значительным изменением давления, а на ЛУ-диаграмме — вертикальную прямую (см. рис. 8.6, б). [c.101]

Адиабатический процесс в системе pv представлен на рис. 9-4 и 9-5 пл. аЬЬ"а" (рис. 9-4) дает величину располагаемой работы, эквивалентной теплопадению (h — /2), в то время как пл. abb a под адиабатой (рис. 9-5) дает работу расширения, эквивалентную уменьшению внутренней энергии (ui— 2) первая б ольше второй в k раз, где й—показатель адиабаты. [c.203]

В системах Тз и з процесс изображается отрезком вертикали, так как для обратимого адиабатического процесса 5 = сопз1, а в системе рю — гиперболической кривой, которая с известным приближением может быть выражена уравнением / a = onst, где к — чисто эмпирический показатель, причем его значения различны для перегретого и насыщенного пара, а именно для водяного пара приближенно в среднем в области перегрева (адиабата 1-С) й=1,3, а в области насыщения (адиабата С-2) 1,135, 2 и т. е. ветвь кривой 1-С несколько круче ветви С-2 и, следовательно, адиабата 1-2 имеет излом в точке С на верхней пограничной кривой. Необходимо иметь в виду, что эти значения показателя являются средними и приближенными, так что при точных расчетах пользоваться ими нельзя. [c.278]

Как известно, это уравнение при показателе политропы п = onst справедливо как для совершенного так и для реального газа. Полную суммарную работу, необходимую для сжатия 1 кг воздуха, определяют по аналогии с адиабатическим процессом по формуле [c.310]

Из всех возможных типов компрессорных процессов наименьших затрат энергии требует изотермический процесс (п = 1). Максимальная работа сжатия в компрессоре имеет место при адиабатическом процессе. В связи с этим следует стремиться к осушеетвлению изотермического процесса сжатия воздуха, что требует охлаждения компрессора. Однако, при воздушном или водяном охлаждении компрессора отводится не вся выделяюшаяся при сжатии воздуха теплота, процесс сжатия в реальных компрессорах всегда идет по политропе. В зависимости от эффективности охлаждения показатель политропы обычно находится в пределах/1 = 1,2. .. 1,3. Путем сравнения с идеальным изотермическим процессом сжатия производится оценка эффективности работы компрессора. [c.311]

Показатель нзоэнтропы такого процесса определяется аналогично адиабатическому процессу расширения смеси постоянного состава отношением теплоемкостей при постоянно М давлении и ПОСТОЯ1ИЮМ объеме. Однако в данном случае прн определении теплоемкостей химическая энергия газовой смеси должна быть вклю-чсна во внутреннюю энергию и теплосодержание ее. Вследствие ЛОГО указанные выше теплоемкости, которые обозначим через с/ и с/, должны учитывать полное изменение энергии газовой смеси, включая и изменение химической энергии в зависимости от изменения температуры. [c.71]

Адиабатический процесс с показателем адиабаты к есть частный случай изоэнтропического процесса в химически ниертиом газе. [c.72]

Уравнение (III. 12), как и все предыдущие, относится к тече-1 иию химически активного реагирующего газа. Если происходит течение газа постоянного состава, то адиабатический процесс в h nJ характеризуется показателем адиабаты k и скорость истеченп5 нужно вычислять по формуле [c.78]

АДИАБАТА (от греч. adiabatos — не переходимый), линия на термодина-мич. диаграмме состояния, изображающая равновесный адиабатический процесс. А. имеет простейший вид для идеальных газов )l V= onst, где р — давление газа, V — его уд. объём, у — показатель А., равный отношению уд. теплоёмкостей газа с и с , опре-постоянных давле-Для одноат. газов [c.12]

На рис. 2.7 изображен в координатах р — v ход различных политропи-ческн.х кривых идеального газа, соответствующих значениям показателя от п О до п = oQ. Изотермический процесс соответствует значению п 1, адиабатический п = к, изохорический п = оо, изобарический п = 0. [c.41]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Как указывалось, многоступенчатое адиабатически-изобарическое расширение применяется для приближения процесса подвода теплоты к изотермическому. При этом сжиганию топлива соответствуют изобарные участки, а расширению продуктов сгорания (например, в многоступенчатой газовой турбине) — адиабатические участки. Для того чтобы учесть хотя бы приближенно потери работы на трение при адиабатическом расширении, будем считать, что состояние рабочего тела, которое предполагается идеальным газом, изменяется при этом по политроперо" = onste показателем политропы п <С k. [c.530]

Строго говоря, скорость звука есть функция состояния тела, и она не зависит от вида термодинамического процесса. Введение под радикалом показателя адиабаты свидетельствует лишь о том, что температура среды при истечении изменяется по закону, близкому к адиабатическому. Одновременно, запись скорости звука в форме (1.144а) позволяет сделать вывод, что для несжимаемых жидкостей [c.81]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

На рис. 2-12 изображен в координг.тах p—v ход различных политропических кривых идеального газа, соответствующих значениям показателя от п = 0 до п= оо. Изотермический процесс соответствует значению п=, адиабатический n = k, иаохорический и= оо, изобарический n = Q. [c.51]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Процесс изменения состояния воздуха происходит без подвода тепла (Q = onst). Этот процесс адиабатический. В этом случае п = к, где k — показатель адиабаты, [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...