Процесс адиабатический баротропный

Четыре уравнения связывают пять величин Ох, ау, р, р, зависящих от переменных X, у, г, I. Для замыкания системы уравнений следует добавить еще одно уравнение, характеризующее процесс, связанный с движением газа. Наиболее часто встречающимся процессом является баротропный процесс, при котором давление есть функция только плотности, т. е. р = / (р). Типичным баротропным процессом является адиабатический процесс, при котором р = Ср , где С — константа, а и = Ср/Св — показатель адиабаты, зависящий от теплоемкостей газа при постоянных давлении Су н объеме Су. [c.559]

Адиабатическое (или изэнтропическое) течение идеального (без трения) совершенного (подчиняющегося уравнению Клапейрона) газа представляет собой баротропное течение и описывается уравнением р=Ср, где С и к — постоянные, причем = /с " — отношение теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. Найти зависимости между температурой и плотностью, а также между температурой и давлением для данного процесса. [c.236]

В частном случае для адиабатического процесса баротропное соотношение записывается в виде р = Ср или р = где С, [c.145]

Профиль Жуковского, обтекаемый хорошо 225 чочевицеобразный 201 Процесс адиабатический 108 --- баротропный 118 [c.901]

Если при адиабатическом процессе энтропия s у всех частиц одинакова, s = onst, то из уравнений состояния (6.2) следует, что давление р и температура Т зависят только от р, т. е. процесс является баротропным, и система механических уравнений оказывается замкнутой, когда функция U (р, s) известна. Полная система уравне- сли независимыми термодинамически-НИЙ движения идеального МИ переменными будут р и Г, то для оп-газа в случае изотермиче- ределения модели сплошной среды Выгодских процессов но задавать свободную энергию F p,T) = = и — Ts. Уравнения состояния в этом случае будут иметь вид (6.5). Они также справедливы для любых процессов, но их вид особенно удобен при изучении изотермических процессов. [c.254]

Уравнение (6-68) можно проинтегрировать, если лсид-кость баротропна, т. е. если плотность ее может быть выражена как функция давления. Наиболее обычными примерами выполнения этого требования являются изотермические и адиабатические процессы изменения состояния газа -(см. гл. 1). На основе уравнения (6-68) в гл. 14 дается анализ некоторых видов течений сжимаемой среды. [c.137]

В предыдущем параграфе мы видели, что в несжимаемой жидкости адиабатические возмущения поля скорости могут возрастать лишь за счет кинетической энергии основного течения (см. уравнение энергии (2.14)). Такая неустойчивость называется баротропной, так как она свойственна вообще баротропным жидкостям, т. е. жидкостям, у которых р есть функция только от р (поскольку в это случае баротропная потенциальная энергия, возникающая из-за двумерной сжимаемости, очень мала). В бароклйнных же жидкостях, у которых р зависит не только от р, но также и от Г и от концентрации имеющихся примесей, становится возможной также так называемая бароклинная неустойчивость — рост возмущений за счет доступной потенциальной энергии основного состояния. Эта неустойчивость играет большую роль, в частности, в формировании синоптических процессов в земной атмосфере и в Мировом океане. [c.88]

Функция V монотонно убывает при уменьшении давления или плотности. При адиабатических движениях нормального газа она остается ограниченной по модулю при обращении давления и плотности в нуль (при этом обращается в нуль и скорость звука). Для таких движений, как и при других баротропных процессах, обладающих этими свойствами, удовлетворить условию u = u i) при x = X t) можно только, если Ып(01 не превосходит некоторого предельного значения Ыщах при котором давление и плотность газа у поршня обращаются в нуль. [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...