Адиабатические процессы в газах

Если воспользоваться известными зависимостями между плотностью, температурой и давлением при адиабатическом процессе в газах, то условия наличия аналогии между двухмерным движением газа и движением жидкости в прямоугольном канале могут быть представлены величинами, которые приводятся ниже [c.480]

Адиабатические процессы в газах 29 [c.29]

Для адиабатического процесса в газе в качестве уравнения состояния может служить уравнение Пуассона (11.24) [c.70]

Выделим в сверхзвуковом потоке газа струйку, проходящую сквозь отсоединенный скачок в точке О (фиг. 174) и набегающую на тело в критической точке А. Между точками О и А имеет место дозвуковое адиабатическое движение газа. Поэтому к участку ОА рассматриваемой струйки можно применить уравнение Берну лли, которое было выведено для адиабатического процесса в газе. Обозначив давление в критической точке через ршах, мы имеем [c.430]

Искажение формы волны в газах и жидкостях. Уравнение состояния для адиабатического процесса в газах (а таким процессом, как мы знаем, и является распространение звука) представляет собой уравнение адиабаты [c.375]

Подставив соотношение (3.1.6) в зависимости (3.1.2) и (2.1.1), после линеаризации найдем уравнения емкости с адиабатическим процессом в газе, записанные в размерных и безразмерных вариациях, [c.151]

Следует иметь в виду, что последняя частная производная берется при постоянной энтропии смеси s, а не газа s . При этом в силу того, что теплоемкость газовой фазы с х мала по сравнению с теплое.мкостью жидкой фазы (из-за a i С а ,, с ), равновесные адиабатические процессы в смеси идут практически при постоянной температуре Т. Действительно, за счет тепла, выделяющегося прп сжатии газа, температура смеси практически не повысится. Поэтому [c.51]

Но в отсутствие трения и теплообмена в газе осуществляется идеальный адиабатический процесс, в связи с чем вместо уравнения энергии можно использовать уравнение идеальной адиабаты [c.91]

В ядре постоянного полного давления, заполняющем большую часть поперечного сечения заданного сопла, скорость газа определяется уравнением (5). По этому значению скорости, пользуясь известной формулой (72) гл. I, отвечающей идеальному адиабатическому процессу в газовом потоке, можно найти статическое давление в соответствующем поперечном сечении заданного сопла [c.436]

При адиабатическом процессе движение газа описывается теми же основными уравнениями, но при этом показатель политропы п заменяется показателем адиабаты k, поэтому при адиабатическом процессе уравнение Бернулли будет записано в виде [c.110]

ДЛЯ адиабатических процессов в совершенном газе. [c.398]

Математические модели изучаемых систем запишем при обычно делаемом допущении о квазистационарности адиабатических процессов течения газа в дросселях и изотермическому изменению параметров состояния газа в камерах при полной потере кинетической энергии газа в них. [c.100]

Температура газов на входе в компрессор То = 300 К показатель степени в адиабатическом процессе сжатия газа в компрессоре = 0,25 произведение к. п. д. компрессора и электродвигателя т]к Пд = 0,7 давление газа на входе в компрессор Р х = Ю Па коэффициент трения газа о стенки трубы, р = = 0,03 удельные затраты на 1 кВт мощности компрессора Сд = 38 руб/кВт-год постоянный коэффициент, характеризующий теплофизические свойства газа, А =- 7,55 показатель степени критерия Рейнольдса г — 0,8 коэффициенты, характеризующие загрязнение поверхности нагрева Шз = 0,021 == 0,75- 10 [c.214]

На рис. 4-4 представлен адиабатический процесс расширения газа в системе pv как уже сказано, адиабата круче изотермы. [c.86]

Для того чтобы найти значение интеграла от dP/q, нужно знать зависимость между давлением и плотностью. Для случая адиабатического процесса в идеальном газе без трения известно, что P= q , где С — константа, а k — отношение удельных теплоемкостей при постоянных давлении и объеме. Поэтому [c.78]

Предварительно сделаем одно замечание по исходным предпосылкам, которые привели к уравнению (2.61). Оно выведено на основании использования уравнения состояния для газа, в частности, применения уравнения Пуассона для адиабатического процесса и связи универсальной газовой постоянной с удельными теплоемкостями Ср и Су. Эти соображения для жидкости неприменимы, более того, для жидкости отсутствует выражение, аналогичное уравнению состояния. В связи с этим Тэт, в частности, экспериментально установил, что при адиабатических процессах, в диапазоне давлений р<2-10 атм, для воды справедливы уравнения [15] [c.58]

Уравнение квазистатического адиабатического процесса идеального газа в условиях независимости от температуры Ср и Су (см. С2.3) — уравнение адиабаты Пуассона [c.63]

Решение. Уравнение адиабатического процесса в идеальном газе имеет вид [c.10]

Для совершенного газа, с учетом адиабатического процесса, в 22 [c.22]

Примером адиабатного процесса может служить весьма быстрое расширение в атмосферу газа, помещенного в теплоизолированный сосуд, при быстром открывании крана. Адиабатный процесс должен происходить настолько быстро, чтобы при открывании крана А не успел произойти теплообмен газа с атмосферой (рис. П.3.6). Адиабатический процесс расширения газа может происходить только за счет убыли внутренней энергии газа (П.4.5.4°). При этом резко падает давление газа и происходит понижение его температуры. [c.131]

Турбина. Адиабатический процесс расширения газов в турбине в координатах энтальпия 1 — энтропия 5 изображен на рис. ИЗ адиабатой 1 —2. Начальное состояние газа на входе в турбину характеризуется давлением р и температурой по заторможенному потоку. Статические параметры газа на входе Рь Т. Конечное состояние газа в статических параметрах соответствует давлению р2 и температуре Т . На рис. 113 также показаны изобары р и Ри р2- [c.187]

Другой возможный предельный вариант процесса в емкости имеет место при быстром изменении параметров газа, когда теплообмен между газом и стенками практически не успевает происходить. В этом случае процесс в газе адиабатический, т. е. и = и, где и — показатель адиабаты, и параметры связаны между собой уравнением адиабаты [c.151]

С учетом запаздывания на время пребывания газа на рассматриваемом участке тракта условие протекания адиабатического процесса в виде условия сохранения энтропии для каждой порции газа, запишется в виде [c.157]

Уравнения, описывающие динамику участка газового тракта при двух предельных вариантах процесса в газе — адиабатическом и с полным мгновенным перемешиванием, по своей форме отличаются от уравнений емкостного (апериодического) звена первого порядка, обычно используемых в теории автоматического регулирования [5 ] для описания динамики процесса в объектах типа газовых емкостей. Действительно, если проанализировать структуру уравнения сохранения массы (3.2.8), то обнаружится, что только при вариации давления за сопротивлением на выходе из тракта форма этого уравнения близка к форме уравнения апериодического звена. При этом, если пренебречь относительно малыми членами с коэффициентом (и—1)/(2и), уравнение (3.2.8) при возмущении совпадает с [c.177]

Процессы такого типа называются адиабатическими. Они широко распространены в природе и технике, особенно в связи с тем, что многие процессы в газах совершаются настолько быстро, что за время их протекания теплообмен газа со стенками и через стенки с окружающей средой пренебрежимо мал. [c.54]

Адиабатические процессы в идеальном газе [c.58]

В адиабатическом процессе состояние газа меняется без какого-либо обмена теплотой. Используя соотношение ди = — раУ, можно записать, что [c.58]

Мы видим, что первое начало термодинамики дает соотношения (2.3.11) и (2.3.12), характеризующие адиабатический процесс в идеальном газе. Значения 7 приведены в табл. 2.2. [c.59]

Быстрота вариаций звукового давления почти полностью исключает теплообмен между звучащим телом и объемом воздуха, находящимся под воздействием вариаций давления. Термодинамически распространение звука представляет собой адиабатический процесс. В первом приближении можно предположить, что уравнение идеального газа пригодно для описания столь быстрых изменений давления. Из курса общей физики известно, что скорость звука Сзв в среде зависит от объемного модуля упругости В и плотности р [c.60]

При истечении газа через отверстие в тонкой стенке или сопло процесс его расширения происходит быстро без теплообмена с окружающей средой. В таком адиабатическом процессе плотность газа изменяется в соответствии с уравнением [c.488]

Сравнивая полученное выражение (II. 64) с показателем адиабатического процесса в газах постояииого состава [c.72]

В этом случае, если не использовать допущения р = р, интегрирование уравнения (6.55) даст точное соотношение для адиабатического процесса в смеси, образованной мелкими частицами, находяпщмися в равновесии с газом [c.289]

После рассмотрения принципа работы газотурбинного двигателя изучим его диаграмму. Термодинамический цикл начинается в компрессоре 2, где происходит адиабатическое сжатие воздуха, поступившего из окружающей среды. На гу-диаграмме этот процесс отображается адиабатой АС (рис. 9.4, а). Далее в камере 3 при сгорании происходит подвод теплоты. В двигателях с подводом теплоты Q, при постоянном давлении (цикл Брайтона) это осуществляется по изобаре Z], а в двигателях с подводом теплоты Q, ( при постоянном объеме (цикл Гемфри) — по изохоре Z . Затем в турбине происходят адиабатический процесс расширения газа по линии Z E (или ZiE) и условный изобарический процесс отвода теплоты Q,i — выброс газовой смеси продуктов сгорания (линия ЕА на рис. 9.4, а). [c.112]

Частными примерами теплоемкостей являются теплоемкости при постоянном давлении Ср и при постоянном объеме Су- Адиабатическому процессу в силу условия 6Q = О соответствует и теплоемкость равная нулю, Q = 0. Наконец, мы можем условно приписать теплоемкость Сг = 00 изотермическому процессу Т = onst), рассматривая его как предельный случай процесса, в котором температура чрезвычайно медленно повышается или понижается при подводе тепла (6Q > >0, дТ= , - 0). Так как условия нагревания газа можно бесконечно варьировать (так что постоянными будут оставаться не Р, V, S, Т, а произвольные функции от Р viV), то существует бесконечное мно- [c.30]

Теоретический интерес к изучению волновых процессов в газах привел к открытию в середине XIX в. ударных волн. Нарушение симметрии акустических волн большой амплитуды отмечалось еще Стоксом (1848), который занялся впервые и вопросом о скачках плотности в потоке (1851). Вплотную к уравнениям на скачках подошел С. Ирншоу , но первое математическое gQ обоснование возможности возникновения скачков в потоке принадлежит Б. Риману , который обнаружил существование двух семейств волн (инварианты Римана) и использовал условия сохранения массы и количества движения на скачке. Однако Риман допустил олибку, приняв для газа при прохождении ударной волны адиабатическую зависимость р(р), что повлекло нарушение условия сохранения энергии на скачке. Вполне строгий (хотя и не очень четко изложенный) термодинамический подход к из5П1ению ударных волн дан В. Ренкином который получил полное решение задачи о скачках. В его работе отсутствуют, впрочем, некоторые важные следствия, которые, по сути дела, вытекают из его рассуждений и уравнений. Так, например, он ссылается на устное указание В. Томсона о неустойчивости ударной волны разрежения и не замечает, что из наложенного им условия баланса тепла в ударной волне следует при помощи очевидных термодинамических соображений невозможность существования ударных волн разрежения — факт, окончательно установленный только в 1904—1905 гг< Г. Цем-пленом. [c.80]

При установившемся движении в криволинейном канале поток энтропии S может изменяться только из-за притока тепла извне и из-за потерь, вызываемых действием вязкости, теплопроводности, наличием скачков уплотнения и т.д. При обратимом адиабатическом процессе в любых криволинейных каналах поток энтропии S при движении газа вдоль трубки тока сохраняется dS/dl = 0 5" = onst. [c.26]

Наконец, ввиду больших скоростей теплообмен между соседними участками газа не успевает происходить, так как теплопроводность воздуха невелика. Следовательно, процесс является адиабатическим, т.е. da/dt О. Это соотношение можно записать в другой форме, если вспомнить, что для адиабатического процесса в идеальном газе V , где 7/5 - отношение теплоёмкости при постоянной давлении к теплоёмкости при постоянном сбъёие. Следовательно, это уравнение принииает вид [c.76]

Если при некоторой начальной скорости Со действительные параметры газа poVo, то, пользуясь формулой (5-7), всегда можно предположить, что его начальные параметры были р г/ при скорости с = 0. В результате же адиабатического процесса расширения газа значение его параметров от Ро Г о изменились до значений ро о и приобретенная кинетическая энергия соответствует начальной скорости, не равной нулю (со) [c.105]

Рассмотрим некоторые частные случаи, когда значении получаются постоянными. При этом соотношение между i[- и п равно выражению (1.35). Пусть происходит истечение сжатого воздуха dW , = 0 dW + 0) из полости постоянного объема (dL = 0) при отсутствии теплообмена с окружающей средой dQ = 0). Тогда из формулы (1.43) получим я[) = О, а из выражения (1.35) п — к. Следовательно, в этом случае имеет место адиабатический процесс, который сохраняется и при переменном объеме dL =h 0). В случае наполнения (dW Ф 0 dW = 0) постоянного объема (L = 0) при отсутствии теплообмена с окружающей средой (dQ = 0) из формулы (1.43) получим ij =р= 0. Следовательно, адиабатический процесс может иметь место только при = uk или = k T (Т = Г), т. е. когда температура газа в магистрали Т , откуда он поступает в полость, в каждый данный момент равна температуре газа в полости Т. Но в действительности температура газа в магистрали постоянна, а в наполняемой полости она все время повышается. Отсюда можно сделать следующий вывод при обычных условиях адиабатический процесс в наполняемой из магистрали полости невозможно осуществить. Для его получения (т. е. для изменения состояния газа в полости по закону ри = onst) необходимо дополнительно подвести к ней тепло. [c.29]

Заметим еще, что, в отличие от всех рассмотренных ранее частных случаев, процесс прохождения газа через турбину ие является (в идеальном варианте турбины) диссипатиэ-ным запустив ее в обратную сторону (т. е. превратив турбину в насос), мы обратим изо-энтропический процесс, превратив его в адиабатический процесс сжатия газа под действием внешнего устройства, совершающего над ним работу. [c.219]

Пользуясь элементарной молекулярной кинетической теорией, вывести уравнение Пуассона pV = onst для квазистатического адиабатического процесса в идеальном газе. Указание. Обратить особое внимание на ту роль, которую играют межмоле-кулярные столкновения.) [c.77]

При адиабатическом процессе генераторный газ, поступающий через форсунки из газовода в камеру сгорания, имеет то же соотношение компонентов, которое он имел в момент образования, т. е. около головки газогенератора. Учитывая время преобразования жидкости в газ в газогенераторе и время пребывания рассматриваемой порции в трактах газогенератора XI и газовода Тг до форсунок камеры сгорания, запишем условие сохранения соотношения компонентов в порции в следующей форме [c.172]

Уравнение (III. 12), как и все предыдущие, относится к тече-1 иию химически активного реагирующего газа. Если происходит течение газа постоянного состава, то адиабатический процесс в h nJ характеризуется показателем адиабаты k и скорость истеченп5 нужно вычислять по формуле [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...