Составляющая ускорения конвективная

Первое слагаемое правой части равенства выражает изменение скорости во времени в некоторой фиксированной точке пространства, т. е. местное изменение, и поэтому называется локальной составляющей ускорения. Второе слагаемое характеризует изменение скорости частицы при ее перемещении и называется конвективной составляющей ускорения. [c.38]

Первые слагаемые правой части (2.11) называются локальными составляюш,ими, а остальные — конвективными составляющими ускорения. [c.75]

В уравнении (1-23) первое слагаемое правой части дает изменение скорости во времени в определенной точке, т. е. это локальная составляющая ускорения. Второе слагаемое показывает изменение скорости по длине — это конвективная составляющая ускорения. [c.21]

Первое слагаемое правой части уравнения (3,3) выражает изменение скорости в фиксированной точке пространства во времени и может быть названо локальной составляющей ускорения второе слагаемое характеризует изменение скорости частицы при ее перемещении и может быть названо конвективной составляющей ускорения. [c.24]

Таким образом, при установившемся течении проявляется конвективная составляющая ускорения жидкости. [c.30]

Совокупность уравнений (22) представляет замкнутую нелинейную систему четырех уравнений в частных производных второго порядка с четырьмя неизвестными функциями и, V, юж р величины риг являются заданными постоянными, а проекции объемной силы Ру, Рг (силы веса, инерционные центробежные или кориолисовы силы) — заданными функциями координат и скоростей. Нелинейность системы обусловлена наличием конвективной составляющей ускорения в левой части уравнений (22). [c.364]

Плоская стенка, внезапно приведенная в движение (первая задача Стокса). Рассмотрим теперь некоторые нестационарные слоистые течения. Так как при таких течениях члены с конвективными составляющими ускорения тождественно равны нулю, то в уравнениях Навье — Стокса остаются только члены с локальными составляющими ускорения и с силами трения. Простейшими течениями такого рода являются так называемые разгонные течения, т. е. такие, которые возникают из состояния покоя. Пусть, например, плоская стенка, ранее покоившаяся, внезапно начинает двигаться 8 своей собственной плоскости с постоянной скоростью и . Выясним, какое [c.91]

Приведенная выше математическая формулировка задачи соответствует подходу Уилкинса [196], при котором изучается движение элементарных объемов тела относительно эйлеровых координат. Это позволяет пренебрегать конвективными составляющими ускорения, а тензоры скоростей деформаций и напряжений считать зависящими от переменных Эйлера. Такое определение исходных соотношений удобно при численном интегрировании динамических задач, когда в процессе решения можно прослеживать положение движущегося тела относительно неподвижной сетки и на каждом шаге по времени выражать координаты Лагранжа через эйлеровы. [c.164]

Теперь можно записать для вертикальных труб формулу для полного изменения давления при учете всех составляющих потерь давления (гидравлические, нивелирные, от локального и конвективного ускорения) пу- [c.117]

Поэтому рассматриваемые в настоящей монографии теоретические вопросы, относящиеся к механизму протекания электрохимических реакций в тонких слоях электролитов, конвективной диффузии, адсорбции поверхностно-активных веществ, влиянию составляющих сплавов и атмосферы, а также роли омического сопротивления и поляризации представляют не только самостоятельный научный интерес, но и имеют принципиальное значение для разработки противокоррозионной защиты и методов ускоренных коррозионных испытаний металлов. [c.5]

Поле ускорений. Разложение ускорения частицы на локальную и конвективную составляющие [c.53]

Далее, примем, что величина локального ускорения du/dt имеет такой же порядок, как и величина конвективного ускорения и ди/дх. Это означает,, что очень внезапные ускорения, например подобные тем, которые возникают при сильных волнах давления, исключаются из рассмотрения. Члены,, зависящие от вязкости, входят в уравнения (7.1) и (7.2) с малым множителем l/Re. Тем не менее некоторые из этих членов должны быть, на основании предыдущих рассуждений, по своей величине одного порядка с инерционными членами по крайней мере в непосредственной близости от стенки. Следовательно, в близком к стенке слое жидкости некоторые из вторых производных скорости должны быть очень велики. Согласно сказанному выше такими производными могут быть только д и/ду и d v/dy . Так как составляющая скорости, параллельная стенке, изменяется в тонком слое,, имеющем толщину б, от нуля на стенке до единицы на границе с внешним течением, то [c.126]

Для определения конвективной составляющей сложного теплового потока можно использовать решение, полученное для области ускоренного течения (3.121) при значении г=0 и N—0 [c.94]

Схема исследования нестационарных задач, изложенная в 13, связана с пренебрежением конвективными составляющими в ускорениях. Важной проблемой в теории нестационарных задач является нахождение прямой вариа- [c.196]

Наличие нелинейного конвективного слагаемого в выражении для ускорения жидкой частицы в пространственных координатах является одним из принципиальных моментов, вносящих огромную сложность в решение задач гидродинамики. И только когда этим членом можно пренебречь ввиду либо его малости (линеаризация), либо в силу некоторых условий симметрии, задачи существенно упрощаются и допускают аналитическое решение. Ряд общих свойств вектора ускорения и его конвективной составляющей даны в [250]. Используя соотношение (1.20), получаем кинематическую теорему В.Томсона [c.22]

Конвективная составляющая ускорения может быть как при нестационарном (неустановившемся), так и при стационарном (установившемся) движении, а ло-кадьное - только при нестационарном, [c.24]

Сообразно с введенным разложением индивидуальной производной по времени на локальную и конвективную части назовем первое слагаемое dVIdt ускорения в формуле (39) локальной составляющей ускорения или, короче, локальным ускорением, второе слагаемое (F V) V конвективной составляющей ускорения или конвективным ускорением. [c.51]

В 1980-х гг. появилась гипотеза о круговороте плазмы в. магнитосфере Земли. Эксперим. подтверждение этой гипотезы получено при измерениях ионного состава Р. п.— среди энергичных частиц зарегистрирована значит, доля ионосферных ионов (ионов кислорода и молекулярных ионов). Хотя мн. аспекты процессов ускорения и переноса частиц в магнитосфере недостаточно ясны, в первом приближении Р. п. можно считать промежуточным резервуаром накопления энергичных частиц, перемещающихся по энергетич. шкале в процессе круговорота . Предполагается, что круговорот плазмы в магнитосфере Земли происходит по следующей схеме. В полярных областях вдоль открытых силовых линий геомагн. поля, уходящих в удалённые области магнитосферы, ионосферные ионы и электроны с энергией неск. эВ (превышающей их тепловую энергию) испаряются из плотных слоёв атмосферы, преодолевая гравитац. притяжение Земли (т, и. полярный ветер). Попадая в плазменный слой хвоста магнитосферы, эти частицы ускоряются до энергий порядка неск, кэВ и вовлекаются в конвективное движение плазмы к Земле, На внеш. границе Р. п. (на геоцентрич. расстояниях 6—10 На, Нд — радиус Земли) большие квазистационарные электрич. поля и сильно неоднородные магн. поля увеличивают энергию частиц ещё на один-два порядка. Далее, перемещаясь ближе к Земле, в район максимума потоков частиц Р, п. (2—5 На), в результате, рассеяния на колебаниях электрич. и магн. полей, частицы попадают в область всё более сильного магн. поля, испытывая индукд, ускорение вплоть до энергий в сотни МэВ. Те же процессы рассеяния, к-рые приводят к радиальному перемещению частиц к Земле, обусловливают их попадание в конус потерь (см. Магнитные ловушки). Он определяется соотношением между полем в вершине силовой линии (в экваториальной плоскости) и нолем вблизи торца геомагн. ловушки (в верх, слоях атмосферы). Частицы, у к-рых достаточно велика продольная (по отношению к магн. полю) компонента скорости при движении вдоль силовой линии, попадают в плотные слои атмосферы. Здесь они сталкиваются с ионами или нейтральными атомами и тормозятся, теряясь среди тепловых ионов. После переноса в полярные области заряж. частицы готовы вновь стать полярным ветром и начать новый цикл, Помимо высыпания в верх, атмосферу др. механизмом потерь является перезарядка энергичных частиц (см. Перезарядка ионов) на нейтральных атомах экзосферы. Этот процесс особенно важен для долгоживущих энергичных частиц. В целом различия в механизмах ускорения и потерь разных составляющих Р. п.— электронов, протонов и др. частиц — настолько [c.208]

Видно, что в общем случае полное ускорение складывается из локального ускореиия, определяемого частными производными du/di, dv/dt, dw/dt, и изменения скорости, обусловленного перемещением частпцы в пространстве (члены, заключенные в прямоугольник). Эти составляющие полного ускорения называют конвективными. [c.22]

Добавив к этим датчикам еще два аналогичных датчика и ориентировав их нужным образом, можно в принципе построить измеритель низкочастотной составляющей векторов линейного микроускорения и углового ускорения. Построенные по описанному принципу конвективные акселерометры могут применяться в мониторинге микрогравитационной обстановки на борту космических аппаратов для оценки условий выполнения космических технологических экспериментов. [c.614]

Здесь to—вектор скорости фильтрации в данной точке, определенный как предел отношения секундного расхода жидкости через площадку, перпендикулярную к направлению максимального расхода, к величине площадки, когда эта величина стремится к нулю. В круглой скобке стоит известный по гл. III трехчлен Бернулли (V 2 + pjyz), который в данном случае выродился в двухчлен, так как скорость движения сквозь поры, как правило, имеет порядок нескольких миллиметров в секунду, а иногда и ме 1ьше. При этом квадратом скорости можно пренебречь по сравнению с остальными слагаемыми пьезометрической высотой ply и нивелировочной высотой Z. Вместе с тем малая скорость или, точнее, малые рейнольдсовы числа протекания вязкой жидкости сквозь поры позволяют пренебрегать конвективными ускорениями, вызываемыми кривизной пор и переменностью площади нх сечений. Эти особенности пористой среды при малых числах Рейнольдса незначительно сказываются на среднем сопротивлении пор, а тем самым и на расходной составляющей фильтрационной скорости. Вот в чем заключается причина столь глубокого сходства закона Дарси (156), выведенного на основании обработки опытных материалов и представляющего по существу результат пространственного осреднения движений вязкой жидкости по случайно ориентированным и разнообразным по геометрической форме порам фильтрующей среды, и законами строго определенных движений той же жидкости в тонкой щели между параллельными плоскостями. [c.506]

Ц110НН0Й схемы, подобной указанной в 13, учитывающей конвективные составляющие в ускорениях, использующей гпециальную структуру квадратичных выражений в ускорениях и такой, чтобы в рамках этой схемы допускали исследование, например, уравнения Эйлера для идеальной несжимаемой жидкости. [c.197]

Известно, что в эйлеровых переменных полное ускорение А = = dVIdt складывается из двух составляющих локального местного ускорения и конвективного (или переносного) ускорения [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...