Дисперсии обращенные

Пластинка в четверть волны, осуществленная в виде параллелепипеда Френеля, конечно, менее удобна Б обращении, чем соответствующие кристаллические пластинки. Она может, однако, иметь преимущество в том отнощении, что сообщаемая ею разность фаз меньше зависит от длины волны, чем в случае обычных пластинок в четверть волны из слюды. Для этого нужно только в качестве материала выбрать стекло с малой дисперсией (легкий крон), где я мало зависит от [c.486]

Обращение показателя преломления в бесконечность не имеет физического смысла и получилось в результате упрощенного предположения об отсутствии сопротивления движению (g = 0), обусловливающего затухание. Если принять это сопротивление в расчет, то ход кривой будет иным (рис. 28.10, сплошная кривая) (см. упражнение 208). Область АШ — область аномальной дисперсии, где п убывает при возрастании частоты оз. [c.554]

Из формулы (21.12) видно, что в области от о) = 0 до (о = соо показатель преломления г>1 и возрастает с возрастанием со. В области от о) = соо до со==оо показатель преломления и<1 и возрастает от —оо до 1 (рис. 21.10). В обоих случаях имеем нормальную дисперсию. При со = (оо показатель преломления п= оо. Обращение показателя преломления в бесконечность не имеет физического смысла и возникло в результате упрощенного предположения об отсутствии затухания. [c.92]

Обращение фаз и обращенные дисперсии [c.230]

В некоторых гетерогенных полимерных композициях может произойти обращение (инверсия) фаз и дисперсная фаза станет непрерывной матрицей. Такие композиции называют системами с обращенными фазами, или обращенными дисперсиями. К ним могут быть отнесены некоторые пенопласты, полимер-полимерные смеси, блок-сополимеры. Теоретические уравнения для модулей упругости композиций часто дают не конкретное значение модуля, а его верхний и нижний пределы. Хотя верхний и нижний пределы модуля упругости, рассчитанные из этих уравнений, не обязательно действительно относятся к нормальной й обращенной дисперсиям, на практике так оно обычно и бывает. [c.230]

Для обращенной дисперсии уравнение (7.12) принимает вид 1331 [c.230]

Величина В, определяется этим выражением и для частиц несферической формы. Уравнения (7.14) и (7.15) также применимы для расчета коэс ициента обращенных дисперсий, если заменить на Ф щ — объемную долю дисперсной фазы при ее максимально плотной упаковке в обращенной дисперсии. В этих уравнениях индексы 1 и 2 по-прежнему относятся к непрерывной и дисперсной фазам соответственно, но уже в обращенной дисперсии. [c.230]

В некоторых гетерогенных композициях (таких, как смеси полимеров, привитые и блок-сополимеры), состоящих из эластичной и жесткой фаз, инверсия фаз происходит при соотношении компонентов, близком к 1 1. Точный состав композиций, при котором может наступить инверсия фаз, зависит от условий перемешивания, присутствия растворителя и т. п. [34—36]. В общем случае в таких композициях имеется определенный интервал концентраций компонентов, в котором обе фазы являются частично непрерывными и в котором модуль упругости композиции особенно резко изменяется с изменением ее состава. Эта область взаимного проникновения непрерывных фаз лежит в интервале между (1 — Фт) обращенной дисперсии (жесткая фаза в эластичной матрице) и Ф, нормальной др персии (эластичная фаза в жесткой [c.230]

В этих уравнениях Ф — доля низкомодульного (эластичного) компонента в обращенной дисперсии при максимально плотной упаковке его частиц Ф — доля жесткого компонента в нормальной дисперсии при максимально плотной упаковке его частиц Фу + Фх, = 1- При Фт = Фт = 1 показатель Фх, — объемная доля жесткого компонента, а Фу — объемная доля эластичного компонента при любом значении Ф . [c.231]

Существует симметрия уравнений для нормальной и обращенной дисперсий. Уравнение для нормальной дисперсии с коэффициентом А и уравнение для обращенной дисперсии с А,- = 1/Л дают одну и ту же кривую в координатах 6/61—Ф . Часто удобно связать А с A через отнощение модулей компонентов Л = = (б /бх) (1/Л,). Это выражение соответствует вращению на 180° [c.231]

Помимо концентрации эластичной фазы заметное влияние на свойства полимер-полимерных композиций и других подобных двухфазных систем оказывает их морфология [38, 103, 104]. Морфология двухфазных композиций определяется не только размером и формой частиц дисперсной фазы, но и структурой этих частиц, которые в свою очередь могут быть гетерогенными и содержать включения жесткой фазы. Такие композиции могут быть нормальными или обращенными дисперсиями или образуют взаимопроникающие структуры в области инверсии фаз. Структура и свойства композиции часто сильно зависят от метода и условий получения, например при механическом смешении. Свойства пленок, полученных из растворов в разных растворителях, резко различаются вследствие различия в степени разделения фаз и даже обращения фаз [34, 35, 105—108]. Большое значение имеет также характер межфазной зоны. [c.241]

Выше мы исследовали движение электронов по замкнутым орбитам без учета их взаимодействия с фононами и нерегулярностями кристаллической решетки (примесями, вакансиями и т. д.). Циклический характер движения электрона проявится Б кристалле в том случае, когда период обращения электронов меньше времени между двумя столкновениями с примесями или фононами. Другими словами, циклическое движение электронов проявится при условии, когда длина свободного пробега электронов между двумя столкновениями значительно превышает диаметр замкнутой траектории. Эти условия могут быть выполнены при использовании при низких температурах монокристаллов очень высокой чистоты в полях достаточно большой напряженности. Увеличивая напряженность магнитного поля, можно сократить размеры орбиты и период обращения. Верхний предел напряженности поля определяется условием, чтобы размер орбиты значительно превышал постоянную решетки и само поле не должно изменять изоэнергетических поверхностей, т. е. законов дисперсии Е к). [c.170]

Из последнего соотношения следует частотная зависимость скорости распространения волны Ь трубе, носящая название геометрической дисперсии скорости звука. В практически важном случае жестких стенок и волн, обладающих радиальной симметрией, т.е. отсутствием узловых диаметров, из фаничного условия обращения в нуль нормальной составляющей колебательной скорости на границе со стенкой трубы следует [c.57]

Из сопоставления видно, что хорошая дис)зракционная решетка имеет разрешающую способность, близкую к разрешающей способности хороших интерференционных спектроскопов, но обладает преимуществом несравненно большей области применения (области дисперсии). Ее недостаток — большая сложность в обращении, [c.218]

Вторым типом композиций е дисперсным наполнителем являются так называемые обращенные дисперсии, в которых жесткость дисперсной фазы ниже жесткости полимера, такие как пенопласты и термопласты, содержащие частицы эластомера. Модули упругости таких композиций меньше, а их относительное удлинение при разрыве и ударная прочность обычно выше, чем ненаполнен-ных полимеров. [c.255]

Широкополосное параметрическое усиление позволяет во многих случаях увеличить энергию ЧМ импульсов на пять — шесть порядков без искажения их частотных характеристик. Кроме того, сопутствующая генерация фазосопряженного импульса на холостой длине волны позволяет реализовать обращение частотной модуляции в пикосекундном диапазоне длительностей. По существу, мы имеем дело с временным аналогом обращения волнового фронта. Обращение частотной модуляции, в частности, дает возможность использовать в качестве компрессоров среды с нормальной дисперсией групповой скорости. [c.194]

Значительного повышения эффективности обжатия соответственно при уменьшении длины волны излучения можно добиться, с одной стороны, за счет большей степени поглощения греющей энергии, большего абляционного давления ( сдирающего оболочку мишени) и уменьшения концентрации и нагрева горячих электронов, с другой — ирн одновременном использовании успешно развиваемого обращения волнового фронта (ОВФ) [122]. ОВФ методом четырехзолнового смешения использует кубичную нелинейность, присущую всем центросимметричным средам, например сероуглероду. ОВФ необходимо для самокомпенсации искажений изображения (в частности, профиля лазерного пучка) в световоде и компенсации временного расплывания импульсов в среде с дисперсией. Эти особенности ОВФ оказываются предельно необходимыми и полезными в ЛТЯС, когда с его помощью обеспечивается [c.244]

Выше речь шла о волнах в сплошной среде. В ограниченных твердых телах могут распространяться волны других типов. Например, волны в стержнях, волны на свободной границе твердых тел (рэлеевские волны), из-гибные волны и волны других типов. Вопрос о том, в какой мере нелинейные эффекты проявляются при их распространении, частично рассматривался в [31—33]. В [33] был рассмотрен ряд случаев распространения волн конечной амплитуды в ограниченных твердых телах. В пластине возможно, как известно, возникновение волн продольных, поперечных и изгибных, причем для каждого типа волн имеется набор различных мод (или нормальных волн). Волны (или моды) с дисперсией фазовой скорости в [33] не рассматриваются (наличие дисперсии приводит к тому, что непрерывно нарастаюш их решений второго приближения нет). Из всех нормальных волн только две волны — нулевая продольная волна и нулевая поперечная волна, поляризованная в плоскости пластинки,— не имеют дисперсии. Нулевая продольная волна, как показывает анализ, будет искажаться, причем при направлении распространения волны вдоль оси X объемная сила имеет такой же вид, как первый член в правой части (8.41), а в граничных условиях (обращение в нуль соответствующих напряжений на свободных границах) также должны быть учтены члены второго порядка малости из (8.16). Нулевая поперечная волна в пластине, как и в случае сплошной среды, искажаться не будет, так как возникающая объемная сила ортогональна к смещениям во второй гармонике. [c.332]

Аномальная дисперсия. Дисперсионная кривая на рис. 56 построена в соответствии с формулой (15.23), которая получена из (15.17) без учета затухания колебаний (у = 0). Это привело к обращению в бесконечность в точках со = со ,. Если принять во внимание затухание (у ф 0), то дасперсионная кривая в окрестностях точек (0 становится непрерывной и не уходит на бесконечность при 0)г=с0о,. Представим показатель преломления в виде (15.18). Если I n мало отличается от единицы, то из (15.17) получаем [c.91]

Интерферометр Фабри — Перо проще в обращении и обеспечивает более высокую разрешающую силу, чем приборы с большими дифракционными решетками. Основной его недостаток — малая величина свободной области дисперсии. Система из двух последовательных интерферометров, толщины которых находятся в простом кратном отношении (мультиплекс), имеет область дисперсии, ха- [c.326]

Метод регуляризации (сглаживания), рассмотренный в разд. 22.6, для получения устойчивого решения требует разумного выбора параметров 71 и 72. Статистический метод, описанный в разд. 22.7, опирается на знание статистических свойств ошибок измерений и неизвестных величин. Эти требования не относятся к числу серьезных недостатков. Фактически во многих прикладных задачах эти требования оказываются легко выполнимыми. В 1970 г. Бакус и Гильберт предложили метод обращения, не требующий априорной информации о неизвестной функции. Кроме того, он позволяет найти разрешение (уширение) и точность (дисперсию) как функции ошибки измерения и тем самым позволяет управлять выбором уширения и дисперсии. В этом разделе мы дадим краткое описание этого метода [7, 71, 290, 375]. [c.262]

Усложненные, полные, уравнения обычно отличаются от упрощенной предельной гиперболической системы наличием дополнительных членов в тех же уравнениях (в более сложных случаях возникает необходимость введения новых переменных и новых уравнений). Эти дополнительные члены, обеспечивающие непрерывность решений, обычно представляют диссипативные процессы, связанные с производством энтропии, а также процессы, связанные с дисперсией волн. Надо отметить, что, если диссипация отсутствует, а имеется только дисперсия, то опрокидывание волн Римана может не приводить к чему-либо, напоминающему образование разрыва, как это выявлено при изучении решений уравнения Кортевега-де Вриза (Карпман [1973], Уизем [1977]). При обращении к более полным моделям по сравнению с гиперболическими системами законов сохранения мы будем предполагать всегда наличие диссипативных механизмов. [c.79]

Отсутствие особенностей у е,-у гарантирует аналитичность коэффициентов уравнения (2.22). Поэтому корень ф может обратиться в бесконечность лишь в случае обращения в нуль коэффициента при п , т. е. при хорошо знакомом нам условии e JSlSj = 0 (см. (2.37), (2.38)). Согласно (1.35) для равновесной среды без пространственной дисперсии это условие соблюдаться не может (при о)" 0). Поэтому у могут появиться особенности лишь типа точек ветвления. Это и имеет место при наличии существенного кратного корня 2 (см. п. 2.4). Для кристаллов, кроме кристаллов низших сингоний (ромбической, моноклинной и триклинной), существенные кратные корни появиться не могут. Таким образом, для всех кристаллов, не принадлежащих к низшим сингониям, т. е. для оптически изотропных и одноосных кристаллов, для каждой из нормальных волн 1 и 2 (обыкновенной и необыкновенной) справедливы диспер- [c.84]

Смотреть страницы где упоминается термин Дисперсии обращенные : [c.75] [c.513] [c.411] [c.231] [c.232] [c.232] [c.250] [c.300] [c.300] [c.305] [c.307] [c.4] [c.633] [c.120] [c.492] [c.8] [c.102] [c.251] [c.537] [c.17] [c.92] [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...