Сечение взаимодействия дифференциальное эффективное

Рассеяние здесь будет иметь место лишь в случае, когда Ь < (гд + Гв), т. е. В является для А мишенью с эффективной площадью л (га + гв) для процесса рассеяния. Эта площадь мишени называется полным эффективным сечением взаимодействия. Очевидно, полное эффективное сечение взаимодействия не зависит от того, будет ли выбранная система координат связана с центром А или В, или с их общим центром масс. Парциальные или дифференциальные эффективные сечения, связанные с углом рассеяния или импульсом движения рассеянных частиц, будут, конечно, зависеть от системы координат. Рассмотрим, например, систему координат, в которой центр масс находится [c.134]

Рассмотрим это столкновение в лабораторной системе координат, т. е. когда е — находится в состоянии покоя. Электроны взаимодействуют посредством кулоновского отталкивания и благодаря их равной массе возможна передача большой энергии. Тем не менее из выражения для дифференциального эффективного сечения на единицу энергии можно видеть, что малые изменения энергии имеют очень большую вероятность (тождественность частиц не учитывается [5, 17]) [c.139]

Рассмотрим специальный случай электронов, налетающих на оголенный ион, т. е. когда в системе нет связанных электронов. Взаимодействие в этом случае представляет собой чисто кулоновское притяжение, и, пренебрегая малой отдачей, испытываемой ионом, дифференциальное эффективное сечение можно записать формулой Резерфорда [c.158]

Здесь р/ — плотность конечных состояний на единицу энергии и / 1 Я 1 г) — матричный элемент перехода оператора взаимодействия Н (см. 4.4). Для процессов рассеяния при столкновении двух частиц, выражение (Г.1) обычно представляют через дифференциальное эффективное сечение рассеяния. [c.522]

Полученные таким образом уравнения принято называть уравнениями баланса (в литературе на английском языке они называются скоростными уравнениями). Их довольно легко составить. Для вывода следует воспользоваться поперечным сечением поглош,ения (его можно определить экспериментально или вычислить с помош,ью квантовой теории, ср. п. 1.3.3) и выразить изменения населенностей системы уровней и числа фотонов поля излучения, вызванные различными процессами, такими, как индуцированное и спонтанное излучение, поглощение и релаксация. Мы придем таким образом к системе нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных, определяюш,ей изменения всех величин. Рассмотренная выше двухуровневая система оказывается для многих процессов недостаточной, и часто приходится учитывать по крайней мере три или еще больше эффективных уровней. Мы продемонстрируем метод на примере показанной Yia vi . Х. трехуровневой системы, взаимодействующей с двумя волнами, частота которых нахо- [c.23]

К взаимодействию системы в целом, независимо от угла 0, под которым вылетает рассеянная частица. Но имеет очень важное значение и угловое распределение рассеянных частиц, так как оно позволяет судить о механизме взаимодействия. Рассмотрим приращение телесного угла ) dQ, отвечающее увеличению угла в на с1 в (рис. 1.6). Эффективным дифференциальным сечением ст (0) для угла 0 называется часть сечения а, соответствующая этому телесному углу [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...