Дифференциальное сечение рассеяни

ДС da — эффективный поперечник рассеяния частиц или дифференциальное сечение рассеяния, численно равное площади выделенного кольца. [c.161]

Здесь и далее обозначения идентичны обозначениям гл. IV и V, Для активной зоны до Е) = да% Е). Это уравнение удается решить лишь для некоторых частных случаев зависимости дифференциальных сечений рассеяния о ( -> ). Так, для моно-энергетического источника да(Е)=Ь Е — Е ) в непоглощающей упруго замедляющей среде [с дифференциальным сечением [c.16]

Средняя плотность потока энергии в падающей волне есть pv . Поэтому дифференциальное сечение рассеяния равно отношению [c.419]

Очевидно, что квадрат модуля амплитуды рассеянной волны равен дифференциальному сечению рассеяния [c.492]

Найти соотношение, связывающее дифференциальные сечения рассеяния в лабораторной и в системе центра масс. [c.105]

Дифференциальное сечение рассеяния света. Подставляя [c.278]

Для количественной характеристики процесса рассеяния частиц вводится величина За, имеющая размерность площади и называемая дифференциальным сечением рассеяния [c.127]

В отличие от дифференциального сечения рассеяния der величину а называют эффективным сечением, определяемым как площадь, вероятность попадания в которую равна вероятности столкновения частиц. [c.128]

Дифференциальное сечение рассеяния релятивистского электрона, т. е. электрона с энергией Е т с , на бесспиновом ядре с зарядом Ze дается следующей квантовомеханической формулой ) [c.56]

На рис. 2.14 изображено дифференциальное сечение рассеяния электронов с энергией Е = 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. Видно, что радиальная зависимость (2.29) плотности заряда хорошо воспроизводит измеренное сечение. Радиус половинной плотности оказывается следующим образом зависящим от массового числа А [c.57]

Более детальную информацию о распределении ядерного вещества можно получить из анализа упругого рассеяния нуклонов с энергией ГэВ на ядрах. Очевидно, что необходимым условием этого является существование теоретической формулы, связывающей дифференциальное сечение рассеяния с плотностью распределения ядерной материи. Несмотря на большие неопределенности теоретического анализа частиц, взаимодействующих посредством ядер-ных сил, за последнее десятилетие правдоподобная формула такого рода была получена и апробирована на опыте. Общая картина распределения ядерной материи, найденная из упругого рассеяния ядрами нуклонов с энергией 1 ГэВ, приведена на рис. 2.17. Количественное изучение кривых этого рисунка приводит к заключению, что в целом распределения протонов и нейтронов в атомных ядрах являются одинаковыми. Ядерное вещество характеризуется приблизительно постоянной плотностью внутри ядра, равной 0,17 нуклон/ферми 2,7-10 г/см , и быстрым спаданием плотности на границе ядра в пределах поверхностного слоя толщиной 2,5 ферми. [c.61]

Интегральное сечение характеризует интенсивность реакции. Так, если в реакции получается новый изотоп, то его количество пропорционально интегральному сечению соответствующей реакции. Дифференциальное сечение рассеяния, в отличие от интегрального, зависит от выбора системы координат. Подавляющее большинство экспериментальных исследований проводится в лабораторной системе координат (ЛС), в которой мишень покоится. Теоретические исследования удобнее производить в системе центра инерции (СЦИ), в которой покоится центр инерции сталкивающихся частиц. Формулы перехода из одной системы в другую приведены в приложении И. В ядерных реакциях в узком смысле слова обычно масса налетающей частицы во много раз меньше массы ядра, так что при не очень высоких энергиях центр инерции почти совпадает с координатой ядра, т. е. ЛС и СЦИ практически совпадают. Наиболее сильно эти системы различаются в реакциях при сверхвысоких энергиях, когда кинетическая энергия налетающей частицы во много раз превосходит сумму масс покоя обеих сталкивающихся частиц. В этом случае СЦИ движется относительно ЛС со скоростью, близкой к скорости света. [c.115]

Рис. 5.5. Дифференциальное сечение рассеяния нейтронов на протонах (в СЦИ) при энергии Е налетающего нейтрона, равной 315 МэВ.

Дифференциальное сечение рассеяния da для рассеяния на угол от 8s до 0s + < 9s определяется как отношение числа частиц, рассеянных в единицу времени в этот интервал углов, к интенсивности падающего пучка. Интенсивность же падающего пучка определяется как полное число частиц, падающих на рассеивающий центр, [c.30]

Вычислить дифференциальное сечение рассеяния точечной частицы на потенциальной функции, соответствующей рассеянию на жесткой сфере радиуса а. [c.37]

В физике рассеяния задача отыскания точных выражений для угла рассеяния ф в самом общем случае бессмысленна не только потому, что на пути ее решения могут встретиться непреодолимые трудности, но и потому, что взаимодействие атомов носит сугубо вероятностный, квантовый характер. Значит, в общем случае имеет смысл говорить только о вероятности рассеяния в определенный интервал значений угла ф, иными словами — о дифференциальном сечении рассеяния. [c.26]

Рио, 1. Дифференциальные сечения рассеяния и поляризации для рассеяния протонов на ряде ядер в зависимости от угла рассеяния в в системе центра масс. [c.434]

Из теории столкновений следует, что множитель 2(r,i/, e)dQ связан с дифференциальным сечением рассеяния do(q,e), зависящим, как известно (см., например, [6]), от потенциала взаимодействия, относительной скорости q и вектора е, т. е. от угла рассеяния. Эта связь выражается формулой [c.472]

Дифференциальное сечение рассеяния нейтронов протонами в системе координат, где покоится центр инерции сталкивающихся частиц, определяется общей формулой (3.1). Волновой вектор k равен при этом [c.21]

Дифференциальное сечение рассеяния медленных нейтронов протонами для обеих ориентаций спинов определяется согласно (3.4) и (3.7) формулами [c.25]

Дифференциальное сечение рассеяния, сопровождающегося переходом молекулы из состояния J, v, S в состояние J, v. S, имеет следующий вид [c.58]

Используя эти соотношения, получим следующие выражения для дифференциального сечения рассеяния нейтронов свободными и связанными протонами [c.70]

Дифференциальное сечение рассеяния с излучением определяется формулой [c.81]

Подставляя сюда вместо (9.4) и производя суммирование по поляризациям и интефирование по углу вылета у-кванта, получим следующее выражение для дифференциального сечения рассеяния с излучением [c.81]

Для получения дифференциального сечения рассеяния с учётом действия ядерных сил нужно выражение (10.8 ), [c.88]

Таким образом, при очень малых углах дифференциальное сечение рассеяния стремится к постоянному пределу. Если [c.193]

Умножив квадрат модуля /(6) на элемент телесного угла, найдём дифференциальное сечение рассеяния [c.197]

Умножив квадрат модуля /(9) на элемент телесного угла do, получим дифференциальное сечение рассеяния, которое может быть представлено в виде [c.211]

Дифференциальное сечение рассеяния при Рав- [c.213]

Заметим, что дифференциальное сечение рассеяния, при котором конечная энергия нейтрона лежит в интервале ( , Е равна согласно (17.19) [c.367]

Чтобы найти дифференциальное сечение рассеяния нейтрона в телесном угле rfo, которое сопровождается излучением в телесном угле фонона с импульсом, лежащим в интервале (/,/ j-d/), нужно квадрат модуля матричного элемента (40.3) умножить на [c.385]

Далее необходимо, так же как и при вычислении сечения упругого рассеяния, усреднить полученное выражение по магнитным квантовым числам и возможным распределениям изотопов в решётке. В результате мы получим следующее выражение для отнесённого к одному ядру дифференциального сечения рассеяния с испусканием фонона [c.385]

Дифференциальное сечение рассеяния, при котором поглощается фонон с импульсом f, может быть получено из формулы (40.4), если заменить в ней rig- - на и f на—f. Эго сечение имеет следующий вид [c.386]

Рассмотрим более подробно некогерентное рассеяние, определяемое вторым слагаемым формулы (40.4). Найдём дифференциальное сечение рассеяния, при котором конечная энергия нейтрона находится в интервале dE. Интегрируя второе слагаемое (40.4) по направлениям импульса испущенного фонона и суммируя по состояниям его поляризации, получим [c.388]

Проинтегрируем (40.10) по углам do. Не учитывая теплового фактора, мы получим следующее выражение для отнесённого к одному ядру дифференциального сечения рассеяния нейтрона с потерей энергии между Е — Е и E — E dE [c.388]

Отношение dN/ф представляет собой величину, широко используемую в теории рассеяния она называется дифференциальным сечением рассеяния da рассматриваемого процесса столкновения. Следовательно, [c.29]

Дифференциальное сечение рассеяния можно выразить через угол отклонения %. Если потенциал имеет такой вид, что, согласно формуле (И.4,10), X оказывается монотонно убывающей функцией Ъ, то эту зависимость можно обратить и представить dxs в виде [c.29]

Решение. Из рис. 2.13 следует, что прицельный параметр Ь и угол рассеяния 6 связаны соотношением Ь = асоз6/2, где а — радиус шарика. Следуя определению дифференциального сечения рассеяния [c.109]

Возникает естественный вопрос можно ли хотя бы в принципе полностью определить форму ядерных межнуклонных сил по полной совокупности данных о задаче двух тел. Теоретические исследования дают на этот вопрос следующий ответ. Если для системы двух бесспиновых частиц известны все связанные состояния и дифференциальное сечение рассеяния при всех энергиях, то силы взаимодействия, т. е. квантовый гамильтониан взаимодействия, можно восстановить по этим данным точно, но лишь тогда, когда эти силы не зависят от скоростей. Можно ожидать, что наличие у частиц спинов не повлияет на этот теоретический результат, хотя и сильно осложнит как экспериментальные измерения, так и математические расчеты. [c.169]

Характерветикн рассеяния света. Наиб, употребляемая количественная характеристика Р. с. на частицах — дифференциальное сечение рассеяния определяемое отношением рассеян- [c.278]

Рис. 4. Зависимость отношения Д = о(е -1-р- е +адро-ны)/а м от квадрата переданного электроном 4-им-нульса ( 1 для угла рассеяния электронов 0= 10 и для различных значений полной энергии IV адронов конечного состояния в системе центра масс (а м — дифференциальное сечение рассеяния электронов на ТОЧЕЧНОЙ частице). Ослабление зависимости R от при увеличении W указы- вает на постепенный переход к точечноподобному характеру глубоко неупругого рассеяния электронов на протоне. Штрихпунктирная кривая демонстрирует кардинально иное поведение R для упругого рассеяния электронов на протоне, в котором последний выступает как целое.

Предположим, что на частицу действуют центральные силы. В этом случаг дифференциальное сечение рассеяния определяется следующей формулой [c.21]

Разделив вероятность перехода на, где Dots — относительная скорость нейтрона и протона в начальном состоянии, получим дифференциальное сечение рассеяния da. В случае связанных протонов Vo n = Vo, где Vq—начальная скорость нейтронов в лабораторной системе. В случае свободных протонов Voik — 2vq, где — начальная скорость нейтронов в системе центра инерции. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...