Рассеяние дифференциальное сечени

ДС da — эффективный поперечник рассеяния частиц или дифференциальное сечение рассеяния, численно равное площади выделенного кольца. [c.161]

Здесь и далее обозначения идентичны обозначениям гл. IV и V, Для активной зоны до Е) = да% Е). Это уравнение удается решить лишь для некоторых частных случаев зависимости дифференциальных сечений рассеяния о ( -> ). Так, для моно-энергетического источника да(Е)=Ь Е — Е ) в непоглощающей упруго замедляющей среде [с дифференциальным сечением [c.16]

Интеграл по всему телесному углу от эффективного дифференциального сечения а (0) называется полным эффективным сечением о рассеяния. [c.27]

Средняя плотность потока энергии в падающей волне есть pv . Поэтому дифференциальное сечение рассеяния равно отношению [c.419]

Очевидно, что квадрат модуля амплитуды рассеянной волны равен дифференциальному сечению рассеяния [c.492]

Рассмотрим теперь зависимость сечения (р — р)-рассеяния от угла 0. Из рис. 224 видно, что экспериментальное сечение (Р — р)-рассеяния изотропно вплоть до энергии падающих протонов Тр = 4 30 Мэе (анизотропия, наблюдающаяся в области малых углов с характерным заходом кривой дифференциального сечения в область ниже плато при 0 10-н20°, объясняется интерференцией с кулоновским взаимодействием). [c.531]

Найти соотношение, связывающее дифференциальные сечения рассеяния в лабораторной и в системе центра масс. [c.105]

Дифференциальное сечение а(п) определяется соотношением da = a Q, ф)с о. Величина а(0, ф) определяет эффективную площадь, в пределах которой у пары частиц вектор относительной скорости V изменится и станет равным vn. Поскольку ДА г — величина инвариантная, то сеченне рассеяния частиц /Пг в лабораторной системе [c.106]

Дифференциальное сечение рассеяния света. Подставляя [c.278]

Для количественной характеристики процесса рассеяния частиц вводится величина За, имеющая размерность площади и называемая дифференциальным сечением рассеяния [c.127]

Рассеяние частиц происходит в сферически симметричном силовом поле, и дифференциальное сечение удобнее выражать через телесный угол, образуемый всеми направлениями рассеяния частиц, заключенных в интервале углов от О до +Зд. Очевидно, величина этого телесного угла определяется размером площади кольцевой зоны на поверхности сферы единичного радиуса бш = 2я з1п ОбО. Вводя телесный угол йш, уравнение (34.13) можно привести к виду [c.128]

В отличие от дифференциального сечения рассеяния der величину а называют эффективным сечением, определяемым как площадь, вероятность попадания в которую равна вероятности столкновения частиц. [c.128]

Рассмотрим случай, когда имеется не одно ядро (рассеивающий центр), а некоторое число их, равномерно распределенных в тонком слое так, что они не перекрывают друг друга. Тогда эффективное сечение рассеяния пучка частиц всеми ядрами будет равно сумме дифференциальных сечений всех ядер в единице объема [c.128]

Обозначим 5i(k, о) фурье-образ функции Kt(r, /). 5[(к, а) определяет дифференциальное сечение некогерентного рассеяния нейтронов. С другой стороны, структурный фактор 5 (к, ш) есть фурье-образ функции К (г, t). 5 (к, со) есть дифференциальное сечение когерентного рассеяния. Хотя величины Ki(r, t) и /С(г, t) можно непосредственно измерить, измерения нельзя провести для всех к и (0, так как они сложны и требуют больших материальных затрат. Поэтому использование метода молекулярной динамики [c.197]

Дифференциальное сечение когерентного рассеяния — 197 [c.239]

В эксперименте мы не можем измерить прицельное расстояние Ь при единичном рассеянии на угол 0. Поэтому необходимо перейти к статистическим характеристикам рассеяния. Дифференциальное поперечное сечение da упругого рассеяния в угол между 0 и 0 -I- d0 определяется в соответствии с формулой (7.1), как отношение числа частиц diV , рассеянных в угол между 0 и 0 -Ь d0, к потоку падающих частиц N [c.82]

Дифференциальное сечение рассеяния релятивистского электрона, т. е. электрона с энергией Е т с , на бесспиновом ядре с зарядом Ze дается следующей квантовомеханической формулой ) [c.56]

На рис. 2.14 изображено дифференциальное сечение рассеяния электронов с энергией Е = 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. Видно, что радиальная зависимость (2.29) плотности заряда хорошо воспроизводит измеренное сечение. Радиус половинной плотности оказывается следующим образом зависящим от массового числа А [c.57]

Рис 2.14. Дифференциальное сечение dO/dQ рассеяния электронов с энергией 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. [c.58]

Более детальную информацию о распределении ядерного вещества можно получить из анализа упругого рассеяния нуклонов с энергией ГэВ на ядрах. Очевидно, что необходимым условием этого является существование теоретической формулы, связывающей дифференциальное сечение рассеяния с плотностью распределения ядерной материи. Несмотря на большие неопределенности теоретического анализа частиц, взаимодействующих посредством ядер-ных сил, за последнее десятилетие правдоподобная формула такого рода была получена и апробирована на опыте. Общая картина распределения ядерной материи, найденная из упругого рассеяния ядрами нуклонов с энергией 1 ГэВ, приведена на рис. 2.17. Количественное изучение кривых этого рисунка приводит к заключению, что в целом распределения протонов и нейтронов в атомных ядрах являются одинаковыми. Ядерное вещество характеризуется приблизительно постоянной плотностью внутри ядра, равной 0,17 нуклон/ферми 2,7-10 г/см , и быстрым спаданием плотности на границе ядра в пределах поверхностного слоя толщиной 2,5 ферми. [c.61]

Интегральное сечение характеризует интенсивность реакции. Так, если в реакции получается новый изотоп, то его количество пропорционально интегральному сечению соответствующей реакции. Дифференциальное сечение рассеяния, в отличие от интегрального, зависит от выбора системы координат. Подавляющее большинство экспериментальных исследований проводится в лабораторной системе координат (ЛС), в которой мишень покоится. Теоретические исследования удобнее производить в системе центра инерции (СЦИ), в которой покоится центр инерции сталкивающихся частиц. Формулы перехода из одной системы в другую приведены в приложении И. В ядерных реакциях в узком смысле слова обычно масса налетающей частицы во много раз меньше массы ядра, так что при не очень высоких энергиях центр инерции почти совпадает с координатой ядра, т. е. ЛС и СЦИ практически совпадают. Наиболее сильно эти системы различаются в реакциях при сверхвысоких энергиях, когда кинетическая энергия налетающей частицы во много раз превосходит сумму масс покоя обеих сталкивающихся частиц. В этом случае СЦИ движется относительно ЛС со скоростью, близкой к скорости света. [c.115]

На рис. 4.16 приведено как рассчитанное по оптической модели, так и измеренное на опыте дифференциальное сечение упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ряде ядер. Как видно из рисунка, оптическая модель прекрасно описывает измеренные сечения. Правда, хорошего согласия с экспериментом добиваются [c.149]

Рис. 4.16. Дифференциальные сечения упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ядрах.

Рис, 4,17. Дифференциальные сечения упругого рассеяния ядра изотопа гелия jHe с энергией 130 МэВ на разных ядрах. [c.150]

На рис. 4.17 приведено сравнение экспериментальных и рассчитанных по оптической модели дифференциальных сечений упругого рассеяния ядра изотопа гелия аНе с энергией 130 МэВ на различных ядрах. Как мы видим, оптическая модель прекрасно описывает и рассеяние сложных частиц. Разумеется, гамильтониан взаимодействия для сложных частиц отличается от гамильтониана для нуклонов. [c.151]

Дифференциальное сечение неупругого рассеяния электрона с возбуждением уровня ядра имеет вид, аналогичный формуле (2.27) для упругого рассеяния [c.166]

Рассеяние одной частицы на другой характеризуется дифференциальным сечением da/dQ (см. гл. I, 5), зависящим от угла рассеяния, энергии столкновения и ориентации спинов ). Однако при низких энергиях описание рассеяния существенно упрощается. [c.176]

Главное упрощение происходит за счет того, что при низких энергиях в системе центра инерции существенно только S-рассеяние, поскольку длина волны де Бройля в этом случае превышает радиус действия сил (см. 1, п. 5 и гл. IV, 2, п. 4). Поэтому угловое распределение в СЦИ будет изотропным, т. е. дифференциальное сечение не будет зависеть от углов и выразится через полное сечение о соотношением [c.177]

Рис. 5.5. Дифференциальное сечение рассеяния нейтронов на протонах (в СЦИ) при энергии Е налетающего нейтрона, равной 315 МэВ.

Соотношение между дифференциальными сечениями вЛС и СЦИ получается приравниванием числа частиц, рассеянных в соответствующие друг другу элементы телесного угла в двух системах отсчета, т. е. [c.694]

Основная физическая величина в теории рассеяния - дифференциальное сечение рассеяния в телесный угол находится по асимптотике рассеянного поля (1.52) [c.23]

Выражения для компонент /нат.ал, /а.).маг И /уг ,, рассчитэн-ные при сделанных выще ограничениях, записаны в табл. 12.3. Здесь Z — порядковый номер материала защиты Пц — число атомов в единице объема (б )—дифференциальное сечение комптоновского рассеяния энергии на один электрон у — коэффициент истинного поглощения энергии для квантов источника в материале защиты. [c.160]

Формула для вычисления дифференциального сечения компто-новского рассеяния была получена Клейном и Нишина и советским физиком И. Е. Таммом. Она имеет следующий вид [c.249]

Решение. Пусть дифференциальное сечение неупругого рассеяния частиц Ь на частицах а равно а. Вероятность неупругого взаимодействия (в течение интервала dt) частиц, движущихся с относительной скоростью = а—Vft, dW = nbavdt, где пь — концентрация частиц сорта Ь. Если с мишенью взаимодействует не одна, а Na частиц, то число столкновений в элементе объема dV в течение времени dt dv = aunaribdidV. Следовательно, удельная мощность реакции [c.105]

Обратная задача рассеяния. Восстановить энергию взаимодействия иЦгг—ri ) частиц по известной зависимости дифференциального сечения от угла рассеяния. [c.107]

Решение. Из рис. 2.13 следует, что прицельный параметр Ь и угол рассеяния 6 связаны соотношением Ь = асоз6/2, где а — радиус шарика. Следуя определению дифференциального сечения рассеяния [c.109]

Если1 51=11)2 и соответственно oi= o2, то выражение (12.1.18) дает дифференциальное сечение когерентного рассеяния света (так называемая дисперсионная формула) [c.279]

Дифференциальное сечение резерфордовского рассеяния daldil, фм ср, нерелятивистской частицы с массой т, зарядом ге и энергией Е на ядре с массой М и зарядом Ze вычисляется по формуле [c.1069]

Возникает естественный вопрос можно ли хотя бы в принципе полностью определить форму ядерных межнуклонных сил по полной совокупности данных о задаче двух тел. Теоретические исследования дают на этот вопрос следующий ответ. Если для системы двух бесспиновых частиц известны все связанные состояния и дифференциальное сечение рассеяния при всех энергиях, то силы взаимодействия, т. е. квантовый гамильтониан взаимодействия, можно восстановить по этим данным точно, но лишь тогда, когда эти силы не зависят от скоростей. Можно ожидать, что наличие у частиц спинов не повлияет на этот теоретический результат, хотя и сильно осложнит как экспериментальные измерения, так и математические расчеты. [c.169]

Рис. 7.38. Экспериментальная зависимость дифференциального сечения dajdpj рассеяния а-частиц на ядрах (а) и протонов на протонах (б).

Согласно (1.53) отсюда следует, что дифференциальное сечение daldQ рассеяния выражается через амплитуду следующим образом [c.693]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...