Шенка теория

Шарля—Шварца—Салтыкова метод 185 Шахтная плавка 353 Шенка теория 385 Шлаки 379 [c.479]

Кривая, построенная по этому уравнению, изображена на рис. 1.1, 2 пунктирной линией. Постоянные а, р и V получены на основе обработки начальных участков кривых ползучести до деформации 4 %. Величины их равны Р = 0,765 V = 4,64 а = = 3,62-10 с (при а =10 МПа). Как следует [из рис. 1.1, г, луч-шее согласование с опытом дает теория упрочнения. Однако теория течения тоже неплохо описывает деформирование материала в этих условиях. В случае линейности начального участка кривой ползучести (рис. 1.1, а—в), как следует из (1.22), Р = О, и (2.8) и (2.5) совпадают, т. е. в этом случае теории течения и упрочнения дают один и тот же результат, что справедливо не только при степенной, но при произвольной зависимости скорости деформации от напряжения. Поэтому на рис. 1.1, а—в пунктирные линии совпадают со штриховыми. [c.46]

Более детальное соответствие существует между геометрией теории дисклинаций и статикой моментных напряжений. Для боль шей наглядности выпишем соотношения моментной теории упругости и теории дисклинаций. При отсутствии объемных сил и моментов условия равновесия в моментной теории запишем как [c.110]

Появившиеся экспериментальные данные и отмеченные вЫ ше обстоятельства привели к тому, что уже в шестидесятых годах появилась настоятельная необходимость в разработке адекватной теории критического состояния, о которой будет рассказано в следующей главе. [c.84]

Теория Шенка. Металлические частицы должны быть перегретыми, чтобы они смогли подвергаться сварке. [c.640]

КО X может отличаться от ц) Введем понятие дисперсии среднего результата. Пусть мы имеем ц серий опытов, по измерению одной и той же величины х, причем в каждой рии п опытов. В каждой серии опытов возьмем среднее значение х (где к — номер серии). Если д оо, то получим генеральную совокупность из с генеральным средним (X (очевидно, таким же, как и раньше) и генеральной дисперсией о , которая, естественно, должна быть мень-ше, чем Ох. Теория утверждает, что [c.394]

Го= )/2ад/3 (оц —предел текучести при растяжении). Такое вещество переходит в пластическое состояние под одноосным сжатием (а = Оз = О, 03 = — Од) при такой же абсолютной величине напряжения, как и под одноосным растяжением ( х —<3ц, 02 = 03 = 0). Это остается справедливым также и для материала, течение которого начинается, когда максимальное касательное напряжение макс. достигает постоянного значения Тмакс. = °о I (п- 1 настоящей главы). В гл. XV, где рассматривались теории прочности, мы указывали, однако, что оба эти условия пластичности неприменимы к случаям течения материалов, для которых предел текучести при одноосном растяжении отличается от предела текучести при одноосном сжатии. В тех случаях, когда предельное напряжен-ше состояние зависит от среднего нормального напряжения = (а - а2-Ь 03) / 3, можно, например, следуя Мору, предположить, что предельное значение касательного напряжения т, вызывающее пластическую деформацию, является функцией нормального напряжения о для тех плоских сечений образца, близ которых возникают первые тонкие слои пластического скольжения. Как упоминалось в гл. XV, это равносильно предположению, что в предельном пластическом состоянии разность между [c.460]

Советский читатель знаком с книгой С. П. Тимошенко по переводу ее первого издания, вышедшего в США в 1928 г. (С. П. Тн мо-шенко. Теория колебаний в инженерном деле, ОНТИ, М.—Л., 1931—1934). С тех пор книга была дважды переиздана в США (второе издание —в 1937 г. и третье издание —в 1955 г.), причем последнее издание существенно отличается от предыдущих. [c.8]

КИМ законом Дюлонга и Пти (кривая 1) и теорией Эйнштейна (кривая 2) для характеристической температуры 1320 К (эта температура отвечает угловой частоте ШЕ = коТ /Н= 1,73-10 ра,д/с). Хотя согласие между тео1ретичеокими и экспериментальными данными оказалось неидеальным, модель Эйнштейна более справедлива по сравнению с классической. Характеристическая тем1перату ра Те использовалась как регулируемый параметр, обеспечивающий согласие между теорией и опытом в отношении величины Сг,. [c.39]

О применении этих формул для случая движения в сопротивляю-шейся среде см. 100. Другую интересную иллюстрацию дает теория реакции на Луну земных приливов в прелполсжении, что последние замедляются из-за трения. Действие реакции будет заключаться главным образом в сообщений небольшого касательного ускорения /. Мы видим, что если ускорение / положительно, то действие реакции будет заключаться в постепенном увеличении размера лунной орбиты, в то время [c.214]

Вывод основного уравнения. Рассматривается неустановив-шееся движение несжимаемой идеальной жидкости в слое конечной глубины. Делаем предположение, обычное в теории длинных волн (см., например, [9]), что вертикальная составляющая ускорения мала. Тогда третье из уравнений Эйлера (у — вертикальная составляющая скорости, р — плотность, р — давление, g — ускорение силы тяжести) [c.77]

Чтобы определить внутрен]ше силы взаимодействия частиц неравномерно движущегося тела, необходимо к каждоЛ частичке тела приложить дополнительную силу инерции, равную произведению массы частички на ее ускорение, взятое с обратным знаком. Рассматривая тело находящимся в равновесии под действием приложенных к телу внешних сил и сил инерции, можно определить напряженное состояние в любой точке неравномерно движущегося тела обычными методами сопротивления материа-лов или теории упругости, [c.229]

Кроме мгновенных у-линий в солнечной атмосфере генерируются т. я. задержанные у-линии 2,22 МэВ и 0,51 МэВ. Задержка обусловлена конечным временем захвата нейтронов (см. PaduaifuouHuu захват) водородом (линия 2,22 МаВ) и аннигиляции позитронов (линия 0,51 МэВ). Нейтроны образуются в оси. в ядерныхi реакциях Не(р, рп) Не и Ше (р, 2pn) D. Эти нейтроны сначала тормозятся в солнечном веществе до тепловых скоростей, а затем поглощаются протоном с генерацией у-линии 2,22 МэВ либо ядром ге-лия-3[ Не (п, р) Н) без генерации у-квантов. Время торможения порядка неск. минут, и, как следует из теорий, захват нейтронов имеет место в достаточно плотной среде (концентрация атомов более 10 см ). Интенсивность у-линии 2,22 МэВ даёт уникальную информацию о концентрации гелия-3 в фотосфере. Источником другой задержанной линии — анвигиляц. линии 0,51 МэВ являются позитронно-активные ядра С, 0, 0, Ne, к-рые генерируются в ядер- [c.597]

ВЬ Ше излучалось только установившееся обтекание неподвижных решеток. Использованные в данной главе методы теории гармонических функций позволяют решить более общую задачу неустано-вившегося потенциального обтекания. Будем считать известными [c.182]

В действительном потоке кинетическая энергия вторичного течения составляет весьма малую долю вторичных потерь, обусловленных в основном трением на стенках и отрывом пограничного слоя на спинке лопатки. Успех теории индуктивного сопротивления крыла конечного размаха в отличие от решетки объясняется тем, что у крыла отсутствуют ограничивающие стенки. Кроме того, в последнем случае есть бол1)Ше оснований для проведения линеаризации, так как основной поток не испытывает поворота, и дополнительные скорости вторичного потока относительно меньше, чем в межлопаточных каналах решетки. [c.440]

В заключение этот параграфа мы весьма кратко рассмотрим одно важное направление в теории фазовых переходов, получив шее широг кое развитие и основанное на так называемой гипотезе подобия, или скейлинге (более подробно см. [26, 32, 33]). [c.445]

Изменение свойств собственно аустенита при легирова НИИ в общих чертах описывается теориями упрочнения твердых растворов Так, упрочнение, определяемое пара метром несоответствия по размерам, хорошо иллюстриру ется рис 24, на котором представлена зависимость изменения твердости AHV от параметра решетки Аа хромонике левого аустенита при введении в него 1 % легирующих элементов замещения и внедрения Упрочнение тем боль ше, чем больше это несоответствие Однако для элементов внедрения (С, N) и замещения (Мп, V, Со, Мо, W, А1, Сг, Ni, Si) эффективность упрочнения при одинаковых значе ИЯХ Да различна Наибольший вклад в упрочнение аусте яита вносят элементы внедрения, особенно азот В отличие от а железа растворимость азота в легированном аустени те значительно выше и может превышать 1 % при комнат ной температуре [c.50]

Теория пологих оболочек. Для большого класса задач оболозек, к которым применима эта теория оболрчек сохраняют свой вид все силы и моменты, но в выражениях для них и в уравнениях равновесия отбрасываются члены, которые оказываются малыми по сравнению с другими членами, когда наиболь шее из значений отношения длины полуволны к радиусу кривизны меньше единицы. Хотя возможных на этой основе пренебрежений не очень много, тем не менее в результате получаются очень важные упрощения, и в этот класс попадает множество важных практических задач. [c.450]

В области магнитных и электромагнитных методов контроля в институте сформировалась группа в составе отдела № 6 (отдел автоматики). Научное руководство работами осуществлялось Маратом Моисеевичем Ше-лем, который работал заведующим отделом № 6. Это был исключительно одаренный человек, талантливый специалист. Он является автором многих изобретений, внес большой вклад в теорию электромагнитных методов контроля, руководителем работ по созданию новых магнитных и электромагнитных приборов для контроля остаточных напряжений, дефектоскопии. Он был фактически главным специалистом по магнитным методам контроля в отрасли химического машиностроения, т.к. наш институт был определен ведущим в Минхиммаше в этом направлении. [c.181]

Для объяснения перечисленных выше свойств была создана мезонная теория ядерных сил. В соответствии с этой теорией (X. Юкава, 1935 г.) ядерные силы возникают из-за обмена тг-мезона-ми, частицами с массой порядка 300 Ше. Впервые гипотезу о том, что обменные силы между нуклонами вызваны передачей заряженных частиц, выдвинул И.Е. Тамм. Развивая идеи Тамма, Юкава предло- [c.496]

Для соответствия с законами сохранения энергии и спина была выдвинута гипотеза (В. Паули, 1931 г.) о том, что при / -распаде вместе с электроном вылетает еще одна нейтральная частица с нулевой массой (скореее 10 Ше) покоя и спином 1/2. Гипотеза о существовании нейтрино (антинейтрино) помогла создать корректную теорию / -распада (Э. Ферми, 1934 г.). Экспериментально наличие нейтрино было доказано лишь в 1956 году. [c.503]

В настоящее время, благодаря работам Н. Д. Томашова, теория многоэлектродных элементов Г. В. Акимова получила даль-н шее развитие и дает более правильное пошшание работы мяогоэлектродных систе1м с любым количеством электродов. [c.39]

Масса электрона Ше = 0,5 МэВ приблизительно в 200 раз меньше массы следующего заряженного лентона и приблизительно в 3 500 раз меньше массы г-лентона. Современная теория еще не решила проблему масс частиц, и, в частности, она не может объяснить столь большое различие масс этих трех лентонов. В то же время, если бы величина гпе была в несколько раз больше (а все остальные параметры частиц теми же самыми), мир был бы не похож на тот, в котором мы живем. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...