9 полного излучения

Известная неопределенность в спектральных свойствах атомов калия потребовала проведения дополнительных проверочных расчетов. Установлено, что при обрывании красного крыла калия на 12000 см (где кончаются данные [9]) полная поверхностная плотность падающего из объема излучения уменьшалась в начале канала на 30%. [c.234]

Поправки для пирометров полного излучения, определяе.мые экспериментально, часто несколько меньше поправок, рассчитанных по формулам (9.15) — (9.17), так как в пирометрах полного излучения никогда не используется весь спектр (от нуля до бесконечности). При этом в инфракрасном участке спектра отсекается больше энергии, чем в ультрафиолетовом. В результате используемая пирометром энергия возрастает с увеличением температуры быстрее, чем возрастает полная интегральная энергия, что вызывает значительное снижение погрешностей. Это относится, в первую очередь, к пирометрам полного излучения, предназначенным для измерения высоких температур. В них используется сравнительно большая энергия коротковолнового излучения, поэтому допустимо применение стеклянных объективов, [c.326]

Подставляя в формулу (9.20) выражение для определения яркости по закону Стефана — Больцмана, получаем уравнение, описывающее показания пирометра полного излучения в приведенных условиях [c.332]

Погрешности измерения температуры тел в печи даны на рис. 9.6, где показания пиро.метров, измеряющих температуру тела в печи по видимому и полному излучению, приведены в виде функции температуры стенок печи при постоянной действительной температуре тела, равной 1500 К. Показания пирометра спектрального отношения приведены для случая серого тела (Я] = 0,45, Яг = [c.333]

Рис. 9.21. Принципиальная электрическая схема ПП полного излучения ППТ-131 и ППТ-131-01

Рис. 9.22. Принципиальная электрическая схема ПП полного излучения ППТ-121 и ППТ-131-03 (05 07 08)

Рис. 9.23. Принципиальная электрическая схема ПП полного излучения ППТ-142.

Таблица 9.13. Характеристики ПП и пирометров полного излучения

Таблица 9.17. Номинальные статические характеристики ПП полного излучения ППТ-121 и ППТ-131

Рис. 9-5-8. Полное излучение абсолютно черного тела (см. табл. 9-5-8).

Полную полусферическую поверхностную плотность потока собственного излучения диффузной поверхности люжно вычислить путем интегрирования (13. 9) по всем телесным углам [c.280]

Полная схема лазерного анемометра с необходимым минимумом измерительной аппаратуры показана на рис. 3.7. Луч от когерентного источника (лазера) 1 при помощи зеркала 2 направляется на делительную пластинку 3, где раздваивается на примерно равные по мощности пучки. Блок / формирующей и передающей оптики, включающий, кроме пластинки 3, зеркало 4 и линзу б, фокусирует скрещивающиеся лучи в исследуемой точке канала II. Рассеянное на движущихся с потоком частицах излучение улавливается блоком приемной оптики III, состоящим из апертурной диафрагмы 6, объектива 7, диафрагмы поля зре-ни.ч 8 и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) 9. Сигнал с ФЭУ поступает в блок обработки IV, где усиливается широкополосным усилителем II я подается на панорамный анализатор спектра 12. Типичное изображение на экране спектроанализатора показано на рис. 3.6,6. [c.120]

В соответствии с (2-9) и (2-10) полные интенсивность /о и поверхностная плотность Ео равновесного излучения будут равны [c.67]

В табл. 9 приложения приведены значения величины в зависимости от температуры / в ° С. Кривые для определения полной энергии полусферического излучения абсолютно черного тела приведены на рис. 1-8. [c.31]

В результате ослабления этого излучения участком среды, расположенным за данным элементарным объемом, к наружной границе среды будет проникать лишь часть этого излучения, пропущенная указанным слоем. При полной длине пути луча 1 , доля излучения элементарного 9 131 [c.131]

В некоторых химических аппаратах важную роль в общей теплопередаче играет излучение сернистого ангидрида SOj. На рис. 5-9 представлен график для расчета полной энергии излучения Eso в зависимости от произведения ps,oJ и температуры газа t. [c.189]

Чем больше коэффициент ослабления луча Ki, тем меньшая толщина л обусловливает практическую бесконечность слоя. Считая формулу (9-3) качественно верной для твердых тел и учитывая, что для них коэффициент ослабления луча несопоставимо велик по сравнению с газами, мы находим объяснение тому, что уже в весьма тонких слоях твердых тел происходит полное поглощение внедряющейся сквозь поверхность лучистой энергии. Соответственно, в испускании энергии наружу принимает участие лишь тончайший поверхностный слой вещества, излучение же глубинных элементов не достигает поверхности тела. Таким образом, излучение твердых тел является поверхностным явлением. Именно поэтому способ обработки поверхности, ее чистота или загрязненность, покрытие краской и тому подобные факторы имеют решающее влияние на поглощательные и лучеиспускательные свойства твердых тел. [c.213]

Из данных таблицы видно, что пространственно-независимые константы дают наибольшую погрешность из рассмотренных примеров, особенно в 21-групповом приближении. Если и возможно использование ПНК, то только в многогрупповом представлении с числом групп Q 40. В случае пространственно-зависимых констант, видимо, сказался не очень удачный выбор характерных спектров усреднения, что было отмечено выше. Предложенный в работе метод усреднения сечений дал наименьшие погрешности расчета полного потока излучения по сравнению со всеми рассмотренными подходами. При увеличении числа зон до 9 (зоны боковой защиты и натриевого бассейна разбивались на 3 и 4 пространственные зоны соответственно), как и ожидалось, предложенный метод показал результаты, близкие к интегральным (ИЗС). [c.277]

Полный поток излучения, падающий на элементарную площадку dF, равен сумме обоих потоков (9-34) и (9-35) [c.143]

Р-частиц обеспечивается малыми толщинами поглотителя для полного поглощения а-частиц с макс, пробегом 8—9 см воздуха достаточен лист бумаги, для (1-частиц с макс, пробегом до 1 м воздуха достаточен слой А1 толщиной 5—7 мм. В случае у-излучения каждый акт рассеяния сопровождается выведением фотона из пучка. Для расчёта Р. з. от узкого пучка у-излуче-Ния используют Ламберта закон [c.201]

Полная энергия излучения в объеме V в соответствии с (9-5) равна [c.193]

Вращающийся сектор представляет собой металлический диск с несколькими срезанными сегментами. Диск вращается вокруг своего центра так, что пучок света прерывается 30— 40 раз в 1 сек. Если 6 — полный суммарный угол срезанных участков, то интенсивность излучения, попадающего на пирометр, уменьшается в 9/2 раза. Из уравнения Вина следует, что [c.115]

Плоские солнечные коллекторы используют обычно в системах, где уровень нагрева теплоносителя не превышает 80 °С. В том случае, когда необходим нагрев до более высоких температур, используют вакуумные коллекторы. В вакуумном коллекторе объем, в котором находится черная поверхность, поглощающая солнечную радиацию, отделен от окружающей среды вакуумированным пространством, что позволяет значительно уменьшить потери теплоты в окружающую среду за счет теплопроводности и конвекции. Потери на излучение в значительной степени подавляются путем применения селективного покрытия. Так как полный коэффициент потерь в вакуумном коллекторе мал, теплоноситель в нем можно нагреть до более высоких температур (120—150 °С), чем в плоском коллекторе. На рис. 9.10 показаны примеры конструктивного выполнения вакуумных коллекторов. [c.489]

Классические формулы Планка позволяют рассчитать кривые, следующие закону Вина. На рис. 9 представлен согласный с этими законами классический график зависимости изотерм излучения, испускаемого черным телом, от температуры. Табл. 7 показывает процентные соотношения полной энергии, излучаемой черным телом на различных участках спектра при различных температурах. [c.36]

В квазимонохроматическом пирометре, созданном на основе инфракрасного излучения (Л = 2,5 мкм), а также в пирометре полного излучения необходимо, чтобы > 0,9. Без учета поправки эти пнромбтры пригодны только для сравнительно грубых измерений. Коэффициент излучательной способности материалов в инфракрасной области уменьшается с увеличением длины волны, за исключением многих окислов, у которых он возрастает. [c.326]

ПП без модуляции потока излучения выпускаются двух типов полного излучения термоэлектрические (ППТ) и частичного излучения фотодиодные (ПЧД) (рис. 9,19). В преобразователях ППТ в качестве приемника излучения используется хромель-коиелевая тер-1Мобатарея из фольги. Для уменьшения погрешности, вызванной воздействием окружающей температуры, предусмотрена температурная компенсация. В преобразователях ПЧД в качестве приемника излучения используются германиевый (д-тя номинальной статической характеристики ДГ) и кремниевый (для номинальной статической характеристики ДК) фотодиоды. В преобразователях ПЧД-121 и ПЧД-131 фотодиоды ми кротермоста тированы. [c.346]

Принципиальные электрические и блок-схемы пирометров комплекса АПИР-С. ПП полного излучения без модуляции потока излучения (ППТ-121, ППТ-131 и ППТ-142) работают в комплекте с ПВ типа ПВ-0. Подключение первичных преобразователей в излгеритель-ную схему производится с помощью разъемов типа РС-4. Электрические принципиальные схе.мы первичных преобразователей приведены на рис. 9.21—9.23. [c.347]

В предыдущих главах мы предполагали, что заряженная частица движется в среде равномерно и прямолинейно. Однако в. действительности частица всегда испытывает рассеяние на атомах вещества среды. Это рассеяние в первую очередь приводит к возникновению тормозного излучения. Кроме того, как впервые указали Гарибян и Померанчук [59.6] и Пафомов [60.9], если вблизи границ среды на длине зоны формирования переходного излучения частица испытывает достаточно заметное многократное рассеяние, то образование переходного излучения будет происходить несколько иначе. Очевидно, непосредственно наблюдаемым всегда является некоторое полное излучение, испускаемое из рассматриваемого слоя вещества. Интенсивность этого наблюдаемого полного излучения отличается от интенсивности тормозного излучения, возникающего в безграничной среде на длине, равной толщине рассматриваемого слоя вещества (тормозное излучение без учета границ). Отличие обусловлено влиянием границ (для простоты в настоящей главе мы имеем в виду только частоты,, при которых г < 1, так что излучение Вавилова—Черенкова отсутствует), поэтому разность указанных выше двух интенсивностей является естественной количественной характеристикой этого> влияния. Эту величину будем называть краевым эффектом [76.3, 76.4, 77.7, 80.3, 82.14]. Таким образом, понятие краевого [c.205]

Пирометр полного излучения с линзовой оптикой 11.39 Пирометр портативный Ц.7п Пирометр радиационный 11. Збп Пирометр с диафрагменной оптикой 11.37 Пирометр с зеркальной оптикой 11.38 Пирометр с исчезающей нитью 11.14 Пирометр с линзовой оптикой 11-39 Пирометр с серым клином 11,14п Пирометр сканирующий 11.5 Пирометр спектрального отношения 11.50 Пирометр спектрального распределения 11.49 Пирометр стационарный Ц.6 Пирометр треххроматический 11.51п Пирометр трехцветный 11.51п Пирометр фотоэлектрический 11.2п Пирометр цветовой 11.50п Пирометр частичного излучения 11.11 Пирометр энергетический 11.10 Пирометр яркостный 1Ы2п Пироскоп 9.9п Плавление 1.62 Пластина шкальная 5.21 Плато 2.38 Пленка термоиндикаторная 9.23 Плотность спектральная 1,52 Плотность теплового потока 1,26 Площадка 2.38 Площадка фазового перехода 2,38 Площадь теплового контакта 4.5 Поверхность изотермическая 1.8 Поглощение 1.51 Погрешность динамическая 4.19 Погрешность пирометра методическая 11.53 [c.68]

Актинометры, соляриметры и пиргелиометры для измерения интенсивности солнечных лучей или полного излучения, принимаемого с неба. [c.113]

Поскольку время нахождения электрона в ондуляторе конечно и равно NT, излучение следует характеризовать полной излученной энергией. Спектрально-угловое распределение энергии излучения исходя из (9.20), (9.21) может быть лредставлено в виде [c.123]

Хе 31-144) которьщ при определенных условиях, могут быть опасными источниками внешнего облучения. Наиболее долгоживущие из них —(7 1/2=10,76 лет) и Хе Т 2 = Ъ,29 дня). Первый из них характерен для выброса радиохимических заводов, перерабатывающих выдержанные отработанные твэлы, а Хе1 з —для выброса АЭС. Более полные данные о у-излучении продуктов деления приведены в.работах [Г, 9]. [c.174]

Наиболее полные данные о радиационных характеристиках смеси продуктов деления приведены в работах [1, 9]. При проектировании защиты от у-излучения этих источников накла- [c.189]

Продукты сгорания органического топлива заполняют камеру нагревательной печи, имеющую размеры 2x3, 5x5 м. Определить поток собственного излучения газов на стенки печн, если в составе газов 16 % СО. и 9% Н О (по объему), полное давление газов 0,102 Л Па, температура 1500 К. [c.288]

На рис, 9.8 показан средний уровень излучения на оборудовании первого контура АЭС Шиппингпорт (первая кампания) в зависимости от энерговыработки. Мощность дозы практически полностью определяется распадом Со и возрастает на 2 мр/ч за месяц работы на полной мощности. Флюктуации средней [c.316]

Как уже упоминалось, теоретической основой светового моделирования является идентичность уравнений радиационного обмена во всем диапазоне частот электромагнитного излучения. Анализ уравнений и условий подобия радиационного теплообмена изложен в гл. 9. Результаты этого анализа в полной мере применимы и для светового моделирования теплообмена излучением. Однако тот факт, что для светового моделирования используется не весь возможный диапазон частот от v = = 0 до оо, а весьма ограниченный участок видимого спектра, заставляет отказаться от выполнения подобия )аспределения спектральных характеристик по частоте, ными словами, световое моделирование строго справедливо для спектрального и серого излучения и его использование для селективных излучающих систем сопряжено с необходимостью дополнительных расчетов осредненных по частоте оптических параметров и последующего анализа возникающих при этом погрешностей. Эти обстоятельства следует иметь в виду при использовании методов светового моделирования. [c.299]

В этих условиях применение уравнений (21-9), (21-12) и (21-13) может првести к значительным неточностям расчета, поэтому приходится применять более сложные методы расчетного анализа. Из них широкие возможности открывает зональный метод при совместном использовании результатов физического моделирования и вычислительной техники [Л. 8]. В дальнейшем остановимся на некоторых простейших инженерных схемах и приемах расчета теплопередачи излучением применительно к условиям, полнее (по сравнению с рассмотренным выше случаем) приближающимся к реальным условиям рабочих или топочных камер различных огнетехнических установок, [c.371]

При 0i > 0 , коаф. отражения становится комплексным, поскольку в твёрдом теле вблизи границы образуется неоднородная волна. При углах падения, заключённых между критич. углами Gj, и Gy, часть падающего излучения проникает в глубь твёрдого тела в виде преломлённой поперечной волны. Поэтому для 6х,< <0Х<67-величина Л 0 ) <1 лишь при 0 = 0 поперечная волна не образуется и ) Д = 1. Участие неоднородной продольной волны в Армировании отражённого излучения обусловливает, как и на границе двух жидкостей, фазовый сдвиг у отражённой волны. При 0i>0r имеет место полное внутр. отражение Л(0 ) = = 1.6 твёрдом теле вблизи границы образуются лишь экспоненциально спадающие в глубь тела неоднородные волны. Фазовый сдвиг у отражённой волны для углов 9 >0у связан в основном с возбуждением на границе раздела вытекающей Рэлея волны. Такая волна возникает на границе твёрдого тела с жидкостью при углах падения, близких к углу Рэлея 0д = = ar sin ( / ), где — скорость волны Рэлея на поверхности твёрдого тела. Распространяясь вдоль поверхности раздела, вытекающая волна полностью пе-реизлучается в жидкость. [c.506]

Для отражения звуковой волны от бесконечной твёрдой пластины, погружённой в жидкость, характер отражения, описанный выше для жидкого слоя, в общих чертах сохранится. При переотражениях в пластине дополнительно к продольным будут также возбуждаться сдвиговые волны. Углы и 0(г, подк-рыми распространяются соответственно продольные и поперечные волны в пластине, связаны с углом падения законом Снелля. Угл. и частотная зависимости 1Л будут представлять собой, как и в случае отражения от жидкого слоя, системы чередующихся максимумов и минимумов. Полное пропускание через пластину возникает в том случае, когда падающее излучение возбуждает в ней одну из нормальных волн, представляющих собой вытекающие Лэмба волны. Резонансный характер О. з. от слоя или пластины стирается по мере того, как уменьшается отличие их акустич. свойств от свойств окружающей среды. Увеличение акустич. затухания в слое также приводит к сглаживанию зависимостей Л(9) и 1Л(/Й) . [c.508]

Энергетическое разрешение. Мерой разрешающей способности сиектрометрич. установки является полная ширина пика на половине высоты в распределении импульсов по энергии. Для сцинтилляционных детекторов её принято выражать величиной (%), для полупроводниковых — Д . Для рентгеновского и у-излучения приводят Д/ для энергий = 5,9 кэВ, 122 кэВ и 1332 кэВ. [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...