Прыжок

Задача 828. Парашютист массой т совершает прыжок с неподвижного вертолета. Сила сопротивления воздуха равна R = kSv, где k — постоянный коэффициент, а S — площадь проекции раскрытого парашюта на плоскость, перпендикулярную направлению движения. Определить величину S, необходимую для того, чтобы скорость парашютиста не превышала заданной величины и р. [c.307]

Ударная волна в текущей по каналу жидкости представляет собой резкий скачок высоты жидкости /г, а с нею н ее скорости V (так называемый прыжок воды). Соотношения между значениями этих величин по обе стороны разрыва можно получить с помощью условий непрерывности потоков массы и импульса жидкости. Плотность потока массы (отнесенная к 1 см ширины канала) есть j pvh. Плотность же потока импульса получается интегрированием р-j-по глубине жидкости и равна [c.570]

Если парашютист прыгает с раскрытым парашютом (прыжок с тренировочной парашютной вышки), то его скорость монотонно возрастает, пока не достигнет значения установившейся скорости (примерно 6 м/сек). Если парашют при прыжке раскрывается не сразу (затяжной прыжок), скорость парашютиста сначала быстро растет, и если затяжка составляет более 700 м, то парашютист достигает установившейся скорости падения без парашюта (примерно 60 м/сек). После раскрытия парашюта сразу возникают очень большие силы, действующие на парашют со стороны воздуха. Поэтому скорость падения быстро уменьшается до установившейся скорости падения с парашютом (6 м/сек). [c.198]

Пример. Сальто. Акробат при прыжке сообщает своему телу некоторый момент количеств движения относительно горизонтальной оси в движении относительно центра масс. Будем предполагать, что прыжок происходит в пустоте, чтобы не рассматривать воздействие воздуха. [c.158]

Обычно столкновение тел из таких упругих материалов, как резина, слоновая кость, сталь, стекло и др., близко к абсолютно упругому удару. Столкновение пластилиновых шариков, прыжок человека на движуш,уюся тележку, захват электрона положительным ионом и другие взаимодействия можно практически рассматривать как абсолютно неупругий удар. [c.58]

Поток переходит из бурного состояния при равномерном движении в спокойное состояние на участке кривой подпора скачкообразно через гидравлический прыжок (рис. 17-5). [c.172]

Прыжок есть промежуточная устойчивая во времени форма движения, возникающая [c.219]

Явление гидравлического прыжка в течение уже многих десятилетий интересует ученых, так как прыжок возникает во многих гидротехнических сооружениях. [c.219]

Наиболее полно изучен гидравлический прыжок русскими и, особенно, советскими учеными. [c.219]

Совершенный прыжок. Это прыжок, возникающий в русле однообразного сечения и уклона с обычной шероховатостью (рнс. 23-8) и имеющий высоту а >1г. В структуре совершенного прыжка ясно выражены растекающаяся и поверхностная зоны. Совершенный прыжок выглядит в виде одной ясно выраженной во. Щы при глубине /г" то 2/ .. [c.221]

П о д п е р т ы й п р ы ж о к — прыжок с развитой поверхностной зоной, подпираемый [c.221]

Из графика также видно, что в данном русле при заданном расходе возможно неограниченное число сопряженных глубин. Следовательно, широки пределы, в которых может возникать прыжок в данном русле. Но каждой заданной глубине А перед прыжком соответствует только одна сопряженная с ней глубина /г" за прыжком, и наоборот. Когда же прыжковая функция имеет минимальное значение, т. е, прн критическом состоянии потока, то А = А" = А, р н возникновение прыжка невозможно. [c.224]

Прямоугольное русло с порогом. В последующих главах встретятся случаи, когда необходимо знать сопряженные глубины совершенного прыжка, после которого в русле имеется порог высотой р (рис. 23-11). Такой прыжок будем называть подпертым. [c.225]

Если перед порогом сформируется совершенный прыжок, то сопряженные глубины такого прыжка будут к и. и к"а = Н + Р. [c.225]

На основании этого Н. Н. Павловский считал возможным воспользоваться гидравлическим прыжком как измерителем расхода — водомером. См. его ст. Гидравлический прыжок как водомер , Известия ВНИИГ, 1931, № 1. [c.225]

Однако опытные данные в потоках при П, ]<3 значительно отклоняются от теоретической кривой. На основании этого приходим к выводу, что к прыжку в потоке, для которого П, 1<3, неприменима формула (23-9). Действительно, в таких случаях прыжок принимает волнистую форму, а сопряженные глубины волнистого прыжка находятся в иной зависимости, чем сопряженные глубины совершенного прыжка. [c.229]

Анализируя прыжок как форму движения, вызываемую переходом бурного потока в спокойный, мы указывали, что этот переход сопряжен с затратой механической энергии потока. [c.229]

Наблюдения показывают, что, когда Пк1< <3 (или, Пк2>0,375), прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (рис. 23-15). Такой прыжок будем называть волнистым прыжком. В таком прыжке нет ярко выраженной поверхностной зоны. [c.232]

Уравнение (23-20) отвечает опытным данным для волнистого прыжка при 1,5<П 1<3. При 1<Пк <1,5, т. е. при весьма малой бурности потока, волнистый прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну малой высоты а = к"—к. [c.232]

Рассмотрим прыжок, показанный на рис. 23-17, ограничив ЗОНУ, охваченную прыжком, сечениями —/ и И—И. [c.233]

ПРЫЖОК В РУСЛАХ ПЕРЕМЕННОГО СЕЧЕНИЯ [c.233]

Прыжок произойдет па втором участке там, где глубина кривой подпора достигает величины, сопряженной Ло2- [c.236]

Внешне прыжок иапомпиает собой остановившуюся волну. Если поток внезапно перекрыть преградой (рпс. 23-2), то перед ней станет резко повышаться уровень, образуя как бы поддер.живаемую преградой волну. [c.219]

Возрастая у преграды, эта волна будет распространяться вверх по течению с убываю1дей скоростью и высотой. В СПОК011НОМ потоке (Г1, <1) волна будет постепенно затухать н сойдет на нет, когда через преграду будет проходить расход, равный расходу прегражденного потока—перед шитом образуется кривая подпора типа а. В бурном потоке (П, >1) эта волна остановится и примет форму прыжка. Поэтому прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемеще-— ни я. [c.219]

Размер зоны прыжка и форма движения в пей зависят от размеров самого прыжка, формы русла, шерохо ватосги и уклона дна этого русла. Гидравлический прыжок сохраняет свою структуру II свойства постоянными в смысле некоторого среднего значения в че-чеиие определенного промежутка времени. Вне этих средних значении прыжок находится в состоянии непрерывной пульсации как по своему местоположению в русле, так п по свои.м горизонтальным и вертикальны м раз.ме-ра.м. [c.220]

Таким образом, постепенный переход в потоке с заданным уклоном от глубин меньше крнтнчески.х к глубинам больше критических в форме ллавпон кривой свободной поверхности физически невозможен. Единственно возможной фор.мой движения на границе перехода бурного потока в спокойный является гидравлический прыжок. [c.221]

То, что переход от бурного потока к спо-ко1 1ному происходит внезапно, в форме прыжка, дает возможность значительно сокра"Ить длину переходного участка, па котором совершалось бы преобразование бурного потока в споко11ны 1, и тем самым уменьшить размеры сооружений или специальных креплений русла. Так гидротехника положительно использует такое явление природы, как гидравлический прыжок. Отсюда понятен тот интерес к прыжку, который проявлялся и проявляется со стороны ученых и самых широких кругов пнжеиеров-гидротехников. В завнси.мо-сти от того, в каких условиях возникает прыжок, он принимает различные виды. Будем различать следующие виды прыжка [c.221]

Прыжок волнистый. Так называется, гидравлическнГ прыжок сравнительно небольшой высоты а[c.221]

Подтопленный прыжок — прыжок с развитой поверхностной зоной, упирающийся в вертикальную преграду (щит) на пути перемещения прыжка вверх против течения. Такой прыжок можно наблюдать при нстеченпи из-под щита с надвинутым прыжком (рис. 23-6). [c.222]

Поверх и о с т п ы й п р ы ж о к — прыжок с развитым донным вальцом, возникающим в начале пр]лжка. Он может образоваться, например, при сходе струн с плотин, имеющих специальный уступ (рис. 23-7). Для него характерно иное распределение скорости по сечению, чем в совершенном прыжке, и наличие так называемого донного вальца. [c.222]

В настоящей главе рассматриваются более подробно совершенный прыжок и прыжок волнистый. Поверхностный прыжок будет рассмотрен ниже при изучении сопряжений переливающейся через водослив струи с нижним бьефом, подтопленный— при ]1зученин истечения из-под щита и подпертый — при расчете водобойных колодцев н стенок. [c.222]

Изучая прыжок, мы преследуем цель выяснить п установить условия его возникновения, высоту и длину его, местоположение в. потоке и величину потерь энергии в прыжке. Для выяснения этих вопросов необходимо установить связь между сопряженными глубинами. Были попытки установить эту связь на основе уравнения Бернулли, пренебрегая потерями эпергпи в прыжке. Но полученные зависимости не совпадали с наблюденными. Это естественно, так как потери энергии в прыжке столь значительны, что пренебрегать ими нельзя. [c.222]

Буде.м рассматривать прыжок в призматп-ческо.м русле (рис. 23-8), ограничив его сечениями /—I и II—II в начале и в конце прыжка. Согласно теореме об изменении количества движения известно, что проекция приращения количества движения материальной системы в единицу времени на какое-либо направление равна проекции на то же направление всех внешних сил, действующих на систему. Буде.м проектировать приращение количе- [c.222]

Совершенный гидравл.ический прыжок довольно. летально изучен рядом иссле.ловаге-лен в гидравлических лабораториях, где легко воспроизводить гидравлический прыжок желаемого вида. На основе данных этих лс-следований проф. хМ. Д. Чертоусов составил график, показанный на рис, 23-12. График построен для удобства в виде зависимости отношения замеренных взаимных глубин к" к от корня квадратного из параметра кинетач-пости в сечении перед прыжком [c.228]

Рассмотрим прыжок, для которого получены формулы (23-7), т. е. прыжок в канале с уклоном дна =0. Из уравнения Бернулли относительно плоскости, совпадающей с дном канала, для двух сечеппй /—/ и //—II полу-чг м [c.229]

Длину участка, па котором в основном завершаются эти резкие изменения, назовем длиной прыжка (lap). Этот участок пе-ско.чько больше длины поверхностного вальца он расположен между сечением с глубиной / /, в котором прыжок возникает, и сечением после вальпа, в котором глубина практически достигает значения второй сопряженной глубины /г". [c.229]

Безразмерный коэффициент к, очевидно, должен отражать начальные условия, которыми один гидравлический прыжок отличается от другого. Эти начальные условия должны зависеть только от параметра киистнч-ностн П ь так как большой фактический материал о свободных турбулентных струях свидетельствует, что [c.231]

До сих пор мы рассматривали прыжок, возникающий в руслах призматической формы постоянного сечения. В гн,лротехппческой практике приходится встречаться с сопрялсениом бурного потока со спокойным в руслах переменного сечения, например в быстротоках с расширяющейся выходной частью или в постепенно сужающихся лотках. [c.233]

Прел<де чем приступить к выводу уравнения прыжка, укалсем, что прыжок в расширяюще.чся русле бу-,лет устойчив в изложенном выше понятии только в том случае, если глубина перед прыжко.м будет одинакова по всей ширине расширяющегося русла. Лабораторные исследования растекания бурного потока показывают, что прыжок. может зани.мать нормальное к оси потока положение только в руслах, угол расходимости которых При 0 7 прылгок принимает [c.233]

При этом режим в первом канале не будет нарушен и его глубина ко сохранится на всем верховом участке. Поток вступит на низовой участок в бурном состоянии. Так как уклон второю участка го2<Фь то скорость потока начнет уменьшаться, а глубина возрастать. В связи с этим удельная энергия потока будет у.меяьшаться вниз по течению,. а свободная поверхность примет форму кривой по,дпора типа Сь Глубина будет увеличиваться Еипз по течению до тех пор, пока не станет равной /гфг, сопряженной с глубиной Ао2. в этом сечении закончится кривая подпора и образуется прыжок, у которого вторая сопряженная глубина к" = 1цч. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...