Температура испарения, кипения, насыщения

Пар высокой концентрации образуется в результате кипения жидкости низкой концентрации в генераторе пара 1 при давлении р, более высоком, чем давление в испарителе и абсорбере. В генераторе пара для испарения жидкости расходуется теплота при температуре Гь более высокой, чем температура кипения при данных давлении и концентрации. Кроме того, температура подводимой теплоты должна быть выше температуры окружающей среды Го. Пар высокой концентрации направляется в конденсатор 2, где он конденсируется, охлаждаемый вОдой с температурой Го. Полученная насыщенная жидкость дросселируется в редукционном вентиле 3 от давления р до давления р2-В результате дросселирования температура жидкости понижается до температуры более низкой, чем в охлаждаемом объеме. В результате жидкость, поступившая в испаритель 4, установленный в охлаждаемом объеме, начинает испаряться, поглощая теплоту Из испарителя выходит пар, имеющий температуру Га и давление Р2, и направляется в абсорбер 5, где абсорбируется при температуре Го>Гг, отдавая теплоту р", которая отводится охлаждающей водой, имеющей температуру окружающей среды. [c.229]

Процесс кипения начинается при достижении жидкостью определенной температуры, которая называется температурой кипения (насыщения) t и на протяжении всего процесса остается неизменной, поскольку вся подводимая теплота расходуется только на испарение жидкости. Значение зависит от природы вещества и давления, причем с повышением давления увеличивается. Давление, соответствующее температуре 4> называется давлением насыщения Ра- [c.61]

При пленочном кипении насыщенной жидкости тепловой поток, отводимый от поверхности нагрева, расходуется не только на испарение слоев жидкости, расположенных на границе паровой пленки. Часть отводимой теплоты идет также на перегрев пара в пленке, так как средняя температура паровой пленки выше температуры насыщения. [c.319]

При подведении тепла к жидкости она по достижении определенной температуры, называемой температурой кипения при данном давлении, постепенно превращается в пар. Количество тепла в ккал, необходимое для превращения 1 кГ кипящей жидкости при данном давлении и неизменной температуре в сухой насыщенный пар, называется теплотой испарения и обозначается г. Такое же количество теплоты выделяется при переходе пара в жидкость. [c.37]

Парообразование — свойство капельных жидкостей изменять свое агрегатное состояние и превращаться в пар. Парообразование, происходящее лишь на поверхности капельной жидкости, называется испарением. Парообразование по всему объему жидкости называется кипением оно происходит при определенной температуре, зависящей от давления. Давление, при котором жидкость закипает при данной температуре, называется давлением насыщенных паров рв.п, его значение зависит от рода жидкости и ее температуры. [c.14]

Температура кипения (насыщения) и теплота испарения существенно зависят от давления (см. табл. 4,7 и 11). [c.79]

При лотковом режиме течения смеси в трубах имеет место систематическое попадание мелких капель (брызг) воды на верхнюю (сухую) часть трубы с последующим испарением этих капель вплоть до выпадения тех солей, температура кипения насыщенных растворов которых ниже температуры металла. При этом могут отлагаться не только труднорастворимые соли щелочноземельных металлов, но и те легкорастворимые натриевые, которые обладают температурой кипения насыщенного раствора, близкой к температуре кипения котловой воды. Ликвидации этих явлений можно добиться увеличением угла наклона парообразующей трубы к горизонтали до 15—30°. [c.56]

Принцип действия и конструкция. В основу работы паровых термометров положен метод измерения давления насыщенных паров низкокипящей жидкости. К низкокипящим жидкостям относят жидкости с температурой кипения от - -31 до—35" С. Если такую жидкость поместить в замкнутый объем и подогреть до температуры ее кипения, то жидкость будет превращаться в пар. По мере увеличения количества пара будет увеличиваться давление в замкнутом объеме. При некоторой величине давления дальнейшее парообразование прекращается и наступает равновесие. Пространство над жидкостью, в которой не происходит дальнейшего испарения жидкости, называется насыщенным самые пары также называются насыщенными. При дальнейшем повышении температуры испарение жидкости возобновляется до тех пор, пока пространство опять не насытится парами, но уже при более высоком давлении. [c.82]

Дистилляционный метод очистки металлов в вакууме основан на различии упругости паров и скоростей испарения, конденсации основного металла и содержащихся в нем примесей. В результате этого содержание примесей в конденсате отличается от содержания их в исходном металле. Процесс дистилляции включает в себя несколько последовательно протекающих стадий прогрев расплава до температуры испарения, испарение со скоростью, зависящей от параметров испарения, конденсация паров на поверхности конденсатора при заданной температуре. Процесс дистилляции неравновесен. Жидкость в испарителе должна иметь несколько большую температуру, чем температура конденсата, для того, чтобы избыточное давление пара уравновешивало потери давления при движении пара к поверхности конденсации. Учитывая, что дистилляция, как правило, происходит при низком давлении, следует учитывать термическое сопротивление фазового перехода и связанный с этим перепад температуры [3]. При низких давлениях дистилляции гидростатическое давление столба жидкого металла в испарительном сосуде может существенно превышать давление пара металла у поверхности испарения. В области низких давлений температура насыщения сильно зависит от давления. Поэтому температура насыщения у дна сосуда может на сотни градусов превышать температуру насыщения у поверхности жидкости вследствие гидростатического давления. Для возникновения кипения и образования пузырьков пара у обогреваемого дна сосуда нужен соответствующий перегрев. При низких давлениях необходимый для вскипания перегрев может составлять сотни градусов. Такой перегрев в жидком металле обычно невозможен ввиду высокой теплопроводности металлов. Поэтому дистилляция происходит за счет испарения металлов с поверхности без кипения. Как правило, при дистилляции над поверхностью испарения имеется достаточно высокое давление газов и имеет место вязкостное течение пара. В этом случае действительная скорость испарения уменьшается. Большое влияние на скорость дистилляции оказывают состояние и чистота поверхности испарения. Так, присутствие на поверхности пленки нелетучих примесей может существенно снизить коэффициент испарения, уменьшить скорость и даже вообще практически прекратить испарение. Летучие пленки окислов могут увеличить скорость испарения металлов в присутствии остаточного давления кислорода. [c.51]

При высокотемпературных процессах сварки давление насыщенного пара свариваемого металла над ванной может быть весьма значительным. По данным табл. 8.2, кроме давления насыщенного пара, можно найти температуру кипения или разность энтальпии при испарении. [c.261]

При выпуклой поверхности жидкости испарение, наоборот, будет облегчено из-за уменьшения числа молекул, притяжение которых надо преодолеть вследствие этого давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью жидкости, например, над каплей, будет больше, чем над плоской поверхностью. Когда температура жидкости достигает температуры кипения и давление насыщенного пара над поверхностью жидкости в сосуде (которая из-за сравнительно больших размеров сосуда не отличается сколько-нибудь заметно от плоской) становится равным внешнему давлению, давление насыщенного пара внутри паровых пузырьков в жидкости всегда меньше, чем давление насыщенного пара над плоской поверхностью, будет ниже внешнего давления, и поэтому такой паровой пузырек, если он каким-либо образом и возник внутри жидкости, будет раздавлен превосходящим внешним давлением. [c.224]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся внутри нее при кипении, т. в. испарении жидкости, сопровождающемся интенсивным образованием пузырей, заполненных насыщенным паром. Кипение может наступить в покоящейся или движущейся жидкости вследствие повышения температуры выше, чем температура кипения при данном давлении, или вследствие понижения давления до значений, меньших упругости насыщенного пара при данной температуре. [c.22]

Кипением называют процесс фазового перехода жидкость—пар, происходящий под уровнем жидкости. Этим он отличается от испарения со свободной поверхности жидкости. Возникновение парового объема (пузырька) в объеме жидкости сопряжено с образованием новой поверхности раздела фаз и, следовательно, требует преодоления своеобразного энергетического барьера . Практически это означает, что жидкость должна быть перегрета относительно температуры насыщения. [c.340]

В некоторый момент температура жидкости достигнет температуры кипения (точка б ). При кипении пар образуется уже во всей массе жидкости. Имея меньшую, чем у жидкости, плотность, пузырьки пара устремляются к поверхности, и начинается интенсивное испарение жидкости с сильным увеличением объема смеси. Таким образом, отрезок изобары а б соответствует процессу нагревания жидкости при постоянном давлении от О °С до температуры кипения Г . Температуру кипения, при которой жидкость начинает превращаться в пар, называют температурой насыщения, а пар, образующийся при этом, — влажным насыщенным паром. При дальнейшем подводе теплоты количество жидкой фазы уменьшается, а количество пара увеличивается. Температура смеси остается постоянной, так как вся подводимая теплота идет на испарение жидкой фазы. Этот процесс парообразования в координатах р—V изображается линией б —с", которая одновременно является и изобарой, и изотермой. Следовательно, процесс парообразования б —с" является изобарно-изотермическим. [c.63]

Значение А/н зависит от разности концентраций в пределах к.и.с Ас, а также от крутизны кривой, определяющей вид функции температуры насыщения раствора (смеси) от концентрации. При одинаковом Ас значение А н будет тем больше, чем больше производная (1 н/<3с. Если производная dt /d характеризует свойства раствора (смеси), то Ас зависит не только от свойств последних, но и от режимных параметров, ири которых происходит процесс кипения. Так, Ас возрастает с ростом массовой скорости испарения /о, которая, в свою очередь, пропорциональна плотности теплового потока q. Следовательно, A q. С ростом коэффициента диффузии D разность концентраций в к.п.с. уменьшается. Наложение турбулентного обмена на процесс молекулярной диффузии также способствует снижению Ас, поэтому при проведении процесса в условиях вынужденного движения с ростом скорости w разность концентраций Ас уменьшается. [c.345]

Толщина кольцевого слоя и количество распыленной в потоке пара жидкости уменьшаются по длине трубы, при этом часть жидкости выталкивается из пристенного слоя растущими пузырями пара и уносится с потоком. В определенный момент пленка жидкости разрушается (точка Е), а капельки влаги, содержащиеся в потоке, не достигают стенки трубы, т. к. испаряются в перегретом граничном, слое. Кипение на стенке прекращается, стенка высыхает", теплоотдача ухудшается и температура стенки растет. После достижения максимума она снова несколько уменьшается по длине трубы, что связано с интенсификацией теплоотдачи при ускорении потока из-за испарения оставшейся в ядре влаги и увеличения объема протекающей среды. Это зона подсушивания потока и теплоотдачи к влажному пару (участок EF). Когда вся влага в потоке испарится и будет достигнуто х = 1 (сухой насыщенный пар), температура пара и стенки начинает расти вдоль трубы в соответствии с закономерностями теплоотдачи к перегретому пару. [c.172]

Уже при умеренных значениях величины л , а следовательно, и больших расходных средних скоростях потока конвективный перенос теплоты значительно повышается, что приводит к снижению перегрева температуры стенки относительно температуры насыщения. В этих условиях при достаточно высоких значениях X пузырьковое кипение может быть совсем подавлено или будет иметь малую интенсивность и не внесет заметного вклада в суммарный перенос теплоты [801. Теплота на этом участке передается теплопроводностью через тонкий слой пристенной пленки жидкости, а испарение происходит на границе раздела между кольцевой жидкой пленкой и паровым ядром потока [99]. [c.67]

Этих недостатков не имеют адиабатные опреснители (рис. 6), в которых нагретая морская вода частично испаряется при входе в так называемые расширительные камеры, где поддерживается температура насыщения на 5—10 град меньше температуры поступающей воды. При этом испарение происходит с поверхности струй или потока морской воды и не сопровождается образованием пены или паровых пузырей. Нагревается вода в конденсаторах и в подогревателе без кипения, так как давление воды в этих теплообменниках достаточно велико. [c.22]

Как уже говорилось, во избежание интенсивного отложения накипи воду желательно испарять при низких температурах. Известно, что испарение воды может происходить при любой температуре существования жидкой фазы, если только над поверхностью раздела парциальное давление паров ниже давления насыщения. Такое испарение называется молекулярным. Оно применяется, в частности, в плавучих аварийных солнечных опреснителях, выполняемых в виде прозрачных буйков. Внутри буйка на зачерненной поверхности, нагреваемой солнцем, испаряется морская вода, а пар конденсируется на наружной поверхности. В обычных условиях скорость молекулярного испарения в десятки раз ниже, чем при кипении. Основной помехой испарению является воздух, молекулы которого препятствуют отводу частиц пара от поверхности раздела. По мере удаления воздуха скорость испарения увеличивается и приближается к таковой при кипении. Для этого нужно либо откачивать воздух, как в вакуумных испарителях, что усложняет установку, либо увеличивать температуру жидкости до значений, при которых парциальное давление пара равно давлению окружающей среды, и воздух таким образом вытесняется паром, как в обычных испарителях избыточного давления. [c.30]

При пленочном кипении тепло передается непосредственно пару, находящемуся в слое, отделяющем жидкость от поверхности нагрева, и далее идет на испарение жидкости с границы раздела фаз. Таким образом, в паровом слое устанавливается непрерывное поле, изменяющееся от температуры поверхности нагрева до температуры насыщения. [c.335]

На фиг. 122 показана зависимость полного времени испарения капли воды от температуры поверхности нагрева Когда температура поверхности нагрева ниже температуры насыщения испаряемого вещества, капля жидкости, попадая на поверхность, растекается по ней тонким слоем и медленно испаряется. Когда температура поверхности нагрева превышает температуру насыщения, то в растекающейся жидкости замечается пузырьковое кипение. С дальнейшим повышением температуры поверхности нагрева пу- [c.362]

Температура кипения жидкости в каждой точке процесса ненасыщенной парогазовой смеси определяется парциальным давлением пара, величина которого ниже давления насыщения, отвечающего температуре смеси. Поэтому в течение всего процесса испарения воды температура ее ниже температуры смеси и медленно повышается, следуя за повышением парциального давления пара. А температура смеси при обособленном массовом воздействии быстро понижается, пока не станет равной при этом парогазовая смесь достигает насыщенного состояния и парообразование прекращается. [c.34]

Насыщенный пар из котла, пройдя сепаратор, обычно направляется в пароперегреватель, куда он должен попадать с влажностью, не превышающей 5 /о. Некоторое количество тепла, передаваемого пару в пароперегревателе, уходит на испарение этой влаги. Остальное тепло, получаемое паром в пароперегревателе, идет на его перегрев, при котором температура пара поднимается выше температуры кипения воды для данного давления. Давление пара при любой величине перегрева не изменяется. [c.50]

Испарение жидкости происходит как с поверхности, так и образованием пузырьков пара (кипением) жидкости во всем ее объеме, причем в отличие от испарения с поверхности жидкости, которое происходит при любой температуре, кипение жидкости происходит лишь при определенных температурах, при которых упругость пара становится равной внешнему давлению (над поверхностью жидкости). Это давление обусловливает так называемую паровую кавитацию, которая наступает в том случае, когда упругость (давление) насыщенного пара равна внешнему давлению. При повышении внешнего давления температура кипения увеличивается, а при понижении уменьшается, причем интенсивность нарастания упругости пара тем выше, чем выше уровень температур. Таблица 1.13 [c.43]

В процессе кипения пар образуется по всей массе жидкости. При нагревании жидкости гюнижается растворимость в ней газов, в результате чего на дне и стенках сосуда, в котором находится вода, образуются пузырьки. В процессе нагревания внутрь пузырьков начинает испаряться жидкость, и ири определенной температуре давление насыщенного пара внутри пузырьков становится равным наружному давлению. В этот момент пузырьки отрываются, и жидкость начинает кипеть. Таким образом, если испарение происходит с поверхности жидкости при любой температуре, то кипение — при одной, вполне определенной для данного давления температуре. Эта температура называется температурой кипения или температурой насыщения и обозначается [c.192]

Испарение со свободной поверхности жидкости при температуре, меньшей чем температура кипения (насыщения), возникает тогда, когда парциальное давление пара у поиерхностн жидкости р" [ата (принимаемое равным давлению насыщения при температуре этой поверхности) больше парциального давления пара [ата] в основной массе (ядре потока) влажной, т. е. содери<ащей пар, газовой среды. [c.188]

Схематическое изображение калориметра Тонга и Кеньона дано на рис. 24. Реакция полимеризации протекала в ампуле 1, помещенной в пробирку < , которая заполнялась хлористым углеродом, бензолом, толуолом или другой жидкостью. Та же жидкость помещалась в нижнюю часть прибора 2. Нагреватель 6 дает возможность энергично кипятить эту жидкость. Насыщенный пар ее омывает пробирку 3 и нагревает помещенную в ней жидкость до температуры ее кипения. Однако жидкость из пробирки 3 не испаряется, так как она находится в атмосфере своего насыщенного пара. Проволочкой 5 пробирка 3 подвешена к коромыслу весов, второе плечо которых уравновешено, как при обычном взвешивании, разновесом. В таких условиях опыта вся теплота, выделяющаяся при процессе полимеризации, происходящем в ампуле 1, идет на испарение жидкости из пробирки <3. По изменению ее веса, зная теплоту испарения этой жидкости, можно определить не только интегральный [c.101]

Карбюрационные свойства характеризуют способность бензина обеспечивать легкий пуск двигателя, испарение и сгорание горючей смеси. Эти свойства оцениваются по фракционному составу (температуре начала кипения, температурам перегонки 10, 50 и 90 % бензина), а также по давлению насыщенных паров. [c.117]

Карбюрационные свойства характеризуют способность бензина обеспечивать легкий пуск-, полноту испарения и сгорания топлива. Карбюрационные свойства бензина оценивают по его фракционному составу температуре начала кипения, температуре перегонки 10, 50 и 90%, а также по величине давления насыщенных паров бензина. [c.414]

Различные виды кипения соогветствуют различны м областям на графике, изображающем зависимость теплового потока от разности температур между нагретой поверхностью и насыщенной жидкостью (т. е. А7 нас = 7 и —7 нас). Рассмотрим, например, рис. 4.4, на котором приведена типичная зависимость теплового потока от ДГнас для кипения в большом объеме азота. Крайний левый участок кривой описывает режим конвективной теплоотдачи вследствие циркуляции перегретой жидкости, поднимающейся к поверхности раздела, на которой происходит испарение. Теплоотдача в этом режиме рассчитывается с помощью методов, описанных в гл. 3. Увеличение температуры стенки приводит к образованию пузырьков пара в небольшом числе отдельных центров парообразования на поверхности. Эти пузырьки исчезают из-за конденсации пара, не достигнув поверхности жидкости, что соответствует режиму кипения с недогревом. Одновременно с первым появлением пузырьков зависимость теплового потока начинает отклоняться вверх от слабо возрастающей зависимости, характерной для режима естественной конвекции, что указывает на начало кипения. Дальнейшее увеличение температуры стенки приводит к интенсивному образованию пузырьков пара, которые поднимаются к поверхности раздела, и пар выходит из жидкости в окружающую среду. Таким образом, быстро достигается со1стояние полностью развитого кипения насыщенной жидкости при этом наблюдается быстрое возрастание теплового потока при сравнительно небольшом увеличении температуры стенки. Такое быстрое увеличение теплового потока связано с ростом пузырьков и перемешиванием жидкости. Этот режим теплоотдачи будет обсуждаться в гл. 5. [c.105]

Рост и охлопывание паровых пузырьков — два разных процесса, которые управ.ляются соответственно испарением и конденсацией. Первый может происходить таким образом, что пар образуется на поверхности раздела между паровой и жидкой фазами. Это возможно в том случае, когда теплота парообразования передается жидкости непосредственно на ее поверхности и в результате пар образуется в виде пузырьков, которые вырастают и всплывают в жидкости. Такой вид испарения называется кипением. Конденсация — процесс, обратный кипению. Она происходит, когда температура жидкости ниже температуры насыщения и поэтому пузырьки начинают охлопываться. Эти два процесса и сопутствующие им явления теп.лообмена будут рассмотрены более подробно в следующих разделах. [c.130]

Пусть мы имеем 1 кг воды в момент получения ее из твердого состояния, т. е. при температуре плавления. Все параметры жидкости при температуре плавления будем обозначать индексом О . Изобразим это состояние жидкости, в частности воды, при некотором давлении р графически в системе координат р, v некоторой точкой а, имеющей координаты р и Vo (рис. 1.11). Если теперь при постоянном давлении р сообщить ей теплоту, то, как показывает опыт, температура ее будет непрерывно повышаться до тех пор, пока она не достигнет температуры кипения Гн, соответствующей данному давлению р. Одновременно с этим, как правило, будет увеличиваться и удельный объем от vo до v (исключение имеет вода, при нагревании которой от О до 4°С удельный объем уменьшается до минимального, после чего непрерывно увеличивается вплоть до v ). Все параметры кипящей жидкости, кроме давления, будем обозначать одним штрихом. Как показывает опыт, при подводе теплоты к кипящей жидкости происходит постепенное превращение ее в пар. Этот процесс испарения происходит не только при постоянном давлении, но и при постоянной температуре до тех пор, пока последняя частица жидкости не превратится в пар удельного объема и", который называется сухим насыщенным паром (на графике в координатах р, v его состояние обозначено точкой с). Следовательно, сухил/ насыщенным паром называется пар, имеющий температуру насыщения при данном давлении и не содержащий жидкой фазы. Впредь все параметры сухого насыщенного пара будем обозначать двумя штрихами. Следует отметить, что вообще насыщенным паром называется пар, находящийся в термическом равновесии с жидкостью, из [c.31]

Полное выкипание воды при Т = onst произойдет в точке с при удельном объеме и". Таким образом, в интервале удельных объемов v" — v (be) сохраняется смесь воды и пара, называемого влажным насыщенным. Жидкость и пар находятся в равновесии так, что непрерывно одна часть молекул переходит из жидкости в пар (испарение), другая — из пара в жидкость (конденсация). В состоянии, характеризуемом точкой Ь, все количество вещества является жидкостью при Т — Тц — температуре насыщения (кипения, конденсации), в точке с все количество вещества выкипело и пере-щло в пар. Такой пар называется сухим насыщенным. [c.34]

Сжатый воздух охлаждается в рекуперативном теплообменнике РТ до 7 2=162К 62=457.6 кДж/кг и дросселируется до давления Рз=0,6 МПа. После дросселя Др в процессе 23, который изображен на рис. 27.4. штриховой линией, воздух переходит в состояние влажного пара (7 з=100 К, 1—х= =0,125, ез=319,6 кДж/кг) и направляется, в разделительную (ректификационную) колонну РК. Принцип работы колонны основан на различии температур кипения кислорода Оа и азота N2- При кипении жидкого воздуха из него испаряется преимущественно азот, имеющий более низкую) температуру кипения. Многократно повторяя испарение и конденсацию в разделительной колонне, добиваются достаточно полного разделения кислорода и азота, которые выходят из колонны в состоянии сухого насыщенного пара при давлении, близком к атмосферному [c.258]

Если темлература теплоотдающей ловерхности ьше температуры насыщения, то центры парообразования могут генерировать паровую фазу и в том случае, когда основная масса жидкости не-догрета до температуры насыщения. Кипение переохлажденной жидкости называют поверхностным, кипением, так как при этом процесс испарения локализуется непосредственно в пристенном перегретом слое. В пределах пристенного перегретого слоя температура жидкости меняется от температуры стенки до температуры насыщения. За его пределами температура жидкости ниже температуры насыщения. [c.254]

Вторая причина, почему kpi при кипении смеси больше, чем кр1 при кипении чистых компонентов, связана с обогащением смеси ВК-компонентом в к. п. с. и с повышением вследствие этого ее температуры насыщения у поверхности пузыря на, Д/ц. Действительно, в условиях Д/н>0 необходимо затрачивать большее количество теплоты на подогрев подтекающей в зону испарения смеси исходной концентрации и, следовательно, с избыточной энтальпией перегретой жидкости от единицы теплоотдающей поверхности отводится больший тепловой поток, чем при кипении однокомпонентной жидкости [163]. Как и в первом случае, значение Д<7пер увеличивается с ростом Дс НК и Крутизны Кривой н = /(Снк )- [c.366]

Интенсивность теплообмена при пузырьковом кипении недогретой до температуры насыщения жидкости в условиях вынужденной конвекции определяется в основном локальными течениями, вызванными пузырьками, движением основной массы жидкости и переносом тепла паровой фазой при испарении у поверхности нагрева и конденсации в жидкости. Корреляционные соотношения обычно учитывают в той или другой форме эти процессы. Однако соотношения, полученные суперпозицией данных по теплообмену при вынужденной конвекции в отсутствие кипения и данных по кипению в большом объеме, по-видимому, не могут быть достаточно универсальными, так как они не учитывают третью составляющую процесса, а механизмы развитого кипения в объеме и кипения движущейся недогретой жидкости существенно различаются [5.15]. [c.131]

Тепло, затраченное для нагревания 1 кг воды от 0°С до температуры кипения, называется теплосодержанием кипящей воды. Тепло, затраченное на превращение га-кипевщей воды (в сухой насыщенный пар той же тем пе-ратуры, называется скрытой теплотой испарения (парообразования), а все тепло, израсходованное [c.21]

Схематически этот способ [Л. 5-5] изображен на рис. 5-7. Часть насыщенного пара направляется в конденсатор, конструкция которого принципиально напоминает поверхностный пароохладитель, устанавливаемый на стороне насыщенного пара. Тепло испарения пара отдается питательной воде, которая подводится к конденсатору после экономайзера, если вода в нем значительно недогревается до кипения, или после первой ступени кипящего экономайзера. С этой схемой связаны некоторые энергетические потерн иногда развивают хвостовые поверхности нагрева котла, чтобы избежать повышения температуры уходящих газов вследствие дополнительного подогрева питательной воды в конденсаторе. Однако эти недостатки в той или иной мере практически присущи [c.147]

Рассмотрим в диаграмме s — Г на рис. 27 процесс парообразования при некотором постоянном давлении р и соответствующей ему температуре кипения . Нагрев воды от температуры 0°С (точка I) до температуры кипения (точка II) в диаграмме и зк бражается изобарой /—II. Процесс превращения воды в пар при давлении р происходит при неизменной температуре кипения Тп, поэтому он изображается в диаграмме прямой II—III, которая, будучи изобарой, является в то же время и изотермой. Точка III соответствует моменту испарения последней капли воды, т. е. характеризует состояние сухого насыщенного пара с давлением р и температурой Т . Дальнейшее перегревание этого пара при том же постоянном давлении р связано с ростом температуры и энтропии. Оно изображается в диа1гра1мме линией [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...