Вектор Бюргерса. См Бюргерса вектор

Вектор Бюргерса. См Бюргерса вектор [c.521]

Другим важнейшим видом несовершенства кристаллического строения являются так называемые дислокации. Представим себе, что в кристаллической решетке по каким-либо причинам появилась лишняя полуплоскость атомов, так называемая экстраплоскость (рис. 8). Край 3—3 такой плоскости образует линейный дефект (несовершенство) решетки, который называется краевой дислокацией. Краевая дислокация может распространяться на многие тысячи параметров решетки, для нее вектор Бюргерса (см. с. ООО) перпендикулярен экстраплоскости. В реальных металлах дислокации смешанные на некоторых участках — краевые, на других — винтовые. [c.28]

Теория дислокаций предсказывает (гл. II), что наименьшему вектору Бюргерса (см. энергетический критерий Франка) и наиболее плотноупакованным плоскостям соответствует минимальное напряжение Пайерлса. Поэтому монокристаллы и кристаллиты поликристаллов деформируются скольжением по плотноупакованным плоскостям в направлении плотнейшей упаковки. Плоскость скольжения и направление скольжения, лежащее в этой плоскости, образуют систему скольжения. [c.106]

Дислокации с некомпланарными векторами Бюргерса (см. рис. 23) [c.160]

При этом различие между краевой и винтовой дислокациями состоит в том, что для образования краевой дислокации неоднородный сдвиг должен проходить в плоскости скольжения, проходящей через линию дислокации параллельно вектору Бюргерса (см. рис. 13.11), т. е. эта плоскость единственна при образовании винтовой дислокации, напротив, сдвиг может проходить по любой плоскости, проходящей через линию дислокации. [c.427]

Таблица показывает, что направления векторов Бюргерса наиболее устойчивых дислокаций хорошо согласуются с направлением скольжения. Выше уже указывалось, что скольжение в кристаллах осуществляется движением дислокаций, причем в процессе скольжения могут возникать новые и исчезать старые дислокации. Поэтому важными характеристиками являются плотность и распределение дислокаций. Под плотностью дислокаций понимают количество дислокаций, пересекающих площадку в м в кристалле. Для сравнительно совершенных кристаллов металлов (после их отжига, приводящего к уменьшению числа дислокаций, поскольку они представляют собой неравновесные образования) плотность дислокаций составляет 102—jgs см 2, а после пластической деформации может достигать 10 —см" . Дислокации сильно влияют (часто ухудшая) на электрические свойства полупроводников, и поэтому разработаны специальные способы выращивания монокристаллов полупроводников с малой плотностью дислокаций вплоть до бездислокационных. [c.244]

Определение модуля векторов Бюргерса i, Ь2,...,Ье (см. рис. 17) и записи их кристаллографических направлений [c.34]

СИСТЕМЫ СКОЛЬЖЕНИЯ. Металлы с г. ц. к. решеткой деформируются по плотноупакованным октаэдрическим плоскостям 111 в плотноупакованных направлениях <110>-. Для каждой из четырех различно ориентированных плоскостей 111 (см. стандартный тетраэдр Томпсона, рис. 38,6) имеется три направления <110> с вектором Бюргерса полной дислокации 0,5 а [ПО]. Общее число возможных систем скольжения, которое может принимать участие в скольжении, равно 4-3=12. Случаи, когда плоскостью скольжения является плоскость, отличная от октаэдрической, редки и более вероятны при повышенных температурах. Так, в алюминии скольжение наблюдается по трем плоскостям 100), в каждой из которых два направления <110> являются направлениями скольжения, т. е. прибавляется еще 3-2=6 систем скольжения. При повышенных температурах этой системе скольжения в алюминии принадлежит около 40% линий скольжения. [c.106]

В металлах с г. п. у. решеткой наблюдается большое многообразие систем скольжения (см. табл. 6), зависящее от соотношения с/а. Наименьший вектор Бюргерса а/3-<11 0>- лежит в базисной плотноупакованной плоскости 0001 . В этом случае для одной плоскости и трех направлений имеются три системы скольжения. Наличие растянутых дислокаций в плоскости (0001), наблюдаемых в Со, Zn, d, Mg, свидетельствует о низкой энергии дефекта упаковки в этой плоскости. Отношение /fl = 1,633 в г. п. у. решетках соответствует идеальной структуре из плотноупакованных сфер. Для d и Zn оно >1,633 (см. табл. 5), поэтому скольжение идет в базисной плоскости. Несмотря на то что для Mg и Со отношение с/а <1,633 (1,62), скольжение в плоскости (0001) все же происходит благодаря низкой энергии дефекта упаковки. Для Ti и Zr с/а еще меньше расстояние между плоскостями 1010 в них меньше, чем между базисными. Согласно формуле Пайерлса скольжение в этих металлах по плоскостям 1010 , которые называются призматическими, все же протекает. [c.109]

Чтобы представить наглядно уровень деформации 10 , можно, несколько упрощая, показать с помощью уравнения (2.4), что для такой степени деформации в отожженном поликристалле с плотностью дислокаций 10 см должны передвинуться на один вектор Бюргерса всего только каждая 20- или даже 30-я дислокация. Приведенные в работе [223] кривые нагружения монокристаллов молибдена а отметками соответствующих уровней деформации (рис. 2.40) также демонстрируют место каждой из указанных областей в общей картине механического поведения материала. [c.94]

Известно, что рост кристаллов тесно связан с винтовыми Дис локациями. Однако, как показали исследования кинетики испарения кристалла путем удаления спиральных слоев, высота которых соответствовала вектору Бюргерса порядка 2-10" см [37], можно пренебречь влиянием со стороны энергии деформации решетки в точке выхода на поверхность винтовой дислокации на скорость испарения. Авторы исследования [37] считают, что расстояние между ступенями, порожденными винтовой дислокацией, быстро растет, достигая такой же величины, как и в случае, когда единственным источником моноатомных ступеней является край кристалла. Поэтому на таких дислокациях ямки травления не образуются. [c.46]

Возникновение дислокации можно представить как результат частичного сдвига в кристаллической решетке, причем различают краевую и винтовую дислокации (рис. 2.8, а и б). Краевая дислокация имеет условное обозначение (рис. 2.9), вертикальная черта в котором указывает расположение лишнего слоя атомов, как бы вдвинутого в кристаллическую решетку, а горизонтальная соответствует расположению плоскости, в которой произошел частичный сдвиг. Смещение слоев атомов вдали от искажения кристаллической решетки характеризуется вектором Бюргерса Ь. В случае простой кубической решетки модуль Ь вектора Бюргерса краевой дислокации с одним лишним атомным слоем (см. рис. 2.8, а) равен одному шагу решетки, а для винтовой дислокации Ь равен шагу винтовой ломаной, которая образуется, если проследить за расположением атомов в зоне искажения (рис. 2.8, в). В общем случае дислокации могут иметь смешанную ориентацию с краевой и винтовой компонентами (см. рис. 2.9). Дислокации возникают при кристаллизации металла и в процессе его неупругого деформирования. [c.83]

Винтовая дислокация также способна двигаться, но в направлении, перпендикулярном к ее оси при наличии проекции на эту ось внешнего касательного напряжения т (см. рис. 2.8, б). Две параллельные винтовые дислокации одинаковых знаков (с одинаково направленными векторами Бюргерса) отталкиваются, а обратных знаков — притягиваются, что напоминает взаимодействие проводников с электрическим током. При слиянии двух дислокаций противоположных знаков искажения кристаллической решетки исчезают и потенциальная энергия кристалла уменьшается, а для слияния винтовых дислокаций одинаковых знаков необходимо произвести работу против сил отталкивания, равную разности энергий объединенной дислокации с модулем вектора Бюргерса 2Ь и двух [c.86]

Применительно к условиям эксперимента b =3,84 10 см - вектор Бюргерса G =6,41 10 кгс/см — модуль сдвига L =2/ =0,215 — коэффициент Пуассона а =4. [c.101]

Интенсивность и направление скольжения характеризуются вектором Бюргерса Ь дислокации (см. рис. 2.3). При линейной дислокации вектор Бюргерса перпендикулярен к плоскости дислокации и параллелен направлению ее движения. При винтовой дислокации вектор расположен в плоскости дислокации и перпендикулярен направлению движения. Линейная и винтовая дислокации могут соединяться друг с другом в том случае, если имеют одинаковые векторы Бюргерса. [c.14]

Краевая дислокация распространяется на тысячи параметров кристаллической решетки в I см кристалла число дислокаций достигает миллиона. Протяженность промежуточной области X называется шириной дислокации. Вектор Ь, или отрезок разомкнутости, определяет одновременно величину и направление смещения и называется вектором Бюргерса. Вектор Бюргерса в случае краевой дислокации перпендикулярен линии дислокации. На рис. 19 вектор Бюргерса по величине равен параметру решетки если вектор Бюргерса равен половине параметра [c.34]

Существенное значение для понимания природы радиационного роста а-урана и других анизотропных материалов имела гипотеза Бакли, согласно которой эффект роста есть результат конденсации дефектов с последующим образованием дополнительных атомных слоев в одних направлениях и слоев сконденсированных вакансий в других [23]. В этом случае легко показать (см., например, [7]), что физический смысл коэффициента радиационного роста сводится к полному числу смещенных атомов, захваченных в петли дислокаций с вектором Бюргерса Vj (ПО) на каждый акт деления. Равенство по абсолютной величине коэффициентов Gjoo и Сщо указывает на то, что конденсация вакансий происходит аналогичным образом на каждый акт деления в петли с вектором Бюргерса [100] захватывается такое же количество вакансий. Дальнейшее исследование механизма радиационного роста подтвердили плодотворность гипотезы Бакли. Это обусловлено не только экспериментальным подтверждением данной гипотезы при электронно-микроскопическом исследовании а-урана, облученного осколками деления [24]. Ценностьгипотезы Бакли заключается главным образом в том, что она позволяет связать микроскопическую сторону явления радиационного роста с более общей проблемой образования дислокационных петель в металлах под облучением. [c.197]

Различают следующие типы дисло- ь каций. Во-первых, это винтовые дислокации (см. рис. 10.3), для которых вектор Бюргерса параллелен оси дислокации. В этом случае изначальная (до возникновения дислокации) последовательность параллельных плоскостей, перпендикулярных оси дислокации, преобразуется в спиральную с Рис. 10.5. Схематическое изоб-шагом Ь. ражение краевой дислокации [c.239]

В частности, для металлов модель простой кубической решетки, положенная здесь в основу рассмотрения, мало реальна. Наибольший интерес представляют дислокации, расположенные в кристаллографических плоскостях скольжения с вектором Бюргерса, направленным в сторону возможного скольжения. Для гранецентрированной кубической решетки, например, таких систем скольжения (плоскость и направление в этой плоскости) всего двенадцать. Геометрическая теория поведения дислокаций в пересекающихся системах скольжения представляет собою раздел физики твердого тела, она излагается в многочисленных руководствах и здесь затронута не будет (см. например Ван Бюрен). [c.456]

В ядре дислокации диаметром приблизительно два межатомных расстояния с центром в самой дислокации наблюдается наибольшее искажение кристаллической решетки (см. рис. 15). Мерой искаженности кристаллической решетки, а также величины связанного с дислокацией сдвига является вектор Бюргерса. Он характеризует энергию дислокации и силы, действующие на нее. Вектор Бюргерса — отрезок, замыкаюш,ий разрыв [c.31]

Из приведенных примеров (см. рис. 17, табл. 4) видно, что вектор Бюргерса Ъ характеризует полную дне-локацию, векторы 64 и меньше параметра решетки и характеризуют частичную дислокацию, а векторы Ьг, Ьг и Й5 кратные и характеризуют супердислокации. [c.33]

Х -о=0) (см. рис. 14), то nLo=0 и пЬ—0. Последнее равенство — признак консервативности движения дислокации, вектор Бюргерса которой параллелен дислокаци- [c.34]

ЕДИНИЧНЫЕ И ЧАСТИЧНЫЕ ДИСЛОКАЦИИ В Г. п. у. и О. Ц. К. РЕШЕТКАХ. Плоскостью плотнейшей упаковки г. п. у. кристаллов является чаще всего базисная плоскость с расположением атомов в каждом слое аналогично г. ц. к. кристаллу (см. рис. 35,6), но с чередованием слоев АВАВАВ... (см. рис. 7). Минимальный единичный вектор этой решетки а/3 <[12Г0]>, его модуль равен а. Дислокационная реакция диссоциации единичной дислокации на две частичные дислокации Шокли при расположении векторов Бюргерса аналогично рис. 35,6 записывается так (а/3) [1210] = (а/3) [0П0]+(а/3)[Г100]. [c.78]

II скоплений дислокаций, по данным Р. Бернера и Г. К. Кронмюллера, каким-то образом исчезает. Это вызывается поперечным скольжением винтовых дислокаций. Так как их вектор Бюргерса параллелен линии винтовой дислокации, то они не привязаны к какой-то определенной плоскости скольжения, а поэтому винтовые дислокации обтекают препятствия, переходя в другие плоскости того же семейства 111 , т. е. в плоскости поперечного скольжения (см. гл. II) и далее в плоскость, параллельную первоначальной, где влияние препятствия уже достаточно ослаблено. Таким образом, поперечное [c.194]

Безопасного срока эксплуатации расчет 298 Безопасности коэффициент 153, 154 Безопасных повреждений расчет 167, 298 Бельтрами гипотеза см. Полной удельной энергии деформации гипотеза разрушения Браве классификация пространственных решеток 27, 28 Бринелирование 15, 17 Бюргерса вектор 52, 54, 56 [c.615]

На этих рисунках движущая сила первичной рекристаллизации F ANGb , где F — движущая сила, дин-см" N—плотность дислокаций Ь — вектор Бюргерса G — модуль сдвига, дин-см AN — разность в плотности дислокаций Gb — энергия единицы длины дислокаций, дин-см-. [c.86]

По температурной зависимости критического напряжения сдвига была определена величина активационного объема Va = b lS = U/т р, где Ь — вектор Бюргерса I — длина двойного перегиба дислокации S — полуишри-на барьера Пайерлса-Набарро U - энергия активации движения дислокаций Ткр — критическое напряжение сдвига при абсолютном нуле, которое можно получить из экстраполяции кривой на рис. 105, а (I и S выражены в единицах Ь). Оценка этой величины по данным рис. 105 дала значение Va = 480-10 " см , что почти на порядок выше, чем для объемной деформации [456,457]. [c.177]

Определить этот вектор можно с помощью контура Бюргер-са. В совершенной решетке кристалла (нижний контур на рис. 1.8) такой контур оказывается замкнутым прямоугольником в случае наличия краевой дислокации внутри контура (верхний контур на рис. 1.8) он имеет разрыв, величина и направление которого определяют вектор Бюргерса дислокации. Дислокация движется (под действием механических напряжений) в плоскости скольжения, которая касательна к линии дислокации и перпендикулярна экстраплоскости. Вектор Бюргерса краевой дислокации параллелен направлению скольжения дислокации, перпендикулярен линии дислокации и равен межатомному расстоянию в направлении скольжения. Краевая дислокация обозначается символом, в котором вертикальная риска указывает, с какой стороны плоскости скольжения (горизонтальная риска) находится экстранлоскость. Например, символ 1 показывает, что экстраплоскость находится сверху (см. рис. 1.8). [c.27]

В ГЦК металлах (медь, серебро, золото, алюминий, никель, аустенитная сталь и др.) скольжение всегда происходит в направлениях <110>, отвечаюш,их наиболее плотноупакованным рядам, по плотноупакованным плоскостям 111 . Наблюдаемая система скольжения <110> 111 в ГЦК металлах отвечает критериям теории дислокаций 1) вектор Бюргерса 1/2 <110> — наименьший из всех возможных векторов в ГЦК металлах для полной дислокации, движению которой соответствует наименьшее напряжение Пай-ерлса 2) дефекты установки образуются в наиболее плотно-упакованных плоскостях 111 ГЦК решетки. В аспекте электронного строения особая прочность плотноупакованных рядов и их сохранение при пластической деформации заключается не только в кратчайших расстояниях между атомами в таких рядах, но прежде всего в максима льной силе связи между ними. Нетривиальность этого факта заключается в том, что именно в плотноупакованных рядах на кратчайших расстояниях между ближайшими соседями перекрытие s-орбиталей или (dxy, rf z)-op-биталей внешних коллективизированных электронов соседних атомов в ГЦК структуре максимально, что и обеспечивает наиболее сильные металлические связи между ними (см. рис. 11). Сохранение плоскостей скольжения 111 при пластической деформации также обусловлено максимальной прочностью плотноупакованной плоскости, каждый атом которой связан с шестью соседями сильными, короткими связями (см. рис. 7). [c.63]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор Бюргерса. См Бюргерса вектор : [c.300] [c.423] [c.39] [c.25] [c.366] [c.32] [c.35] [c.69] [c.76] [c.77] [c.90] [c.142] [c.326] [c.172] [c.15] [c.209] [c.112] [c.95] [c.238] [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...