Бюргерса вектор собственные

Здесь ( i, 2, 3 ) вектор Бюргерса дислокации первое слагаемое — собственное поле дислокации, расположенной в начале координат, второе -внешнее невозмущенное поле. [c.140]

Отдельные члены решения (2.82) представляют собой гармонические колебания, а общее решение складывается из бесчисленного множества собственных колебаний типа стоячих волн. Следовательно, в плоскости х хг появятся места, на которых плотность дислокаций равна нулю и которые разделяют области, где дислокации имеют противоположные вектора Бюргерса. С течением времени знак вектора Бюргерса в области изменится на противоположный. Частота каждого колебания определяется как [c.45]

Рассматриваемый вопрос неформален, поэтому выскажем еще следующие соображения. Изучая, например, электрическое поле, мы пользуемся пробным зарядом он должен быть достаточно мал, чтобы вызываемым им возмущением поля можно было пренебречь. Так же и с дислокацией ее вектор Бюргерса предполагается малым. Собственная энергия дислокации Э оказывается второго порядка малости. Заметим, что энергия поля точечного пробного заряда — расходящийся интеграл, как и Э (кратко об электростатике — в гл. 18). [c.271]

Вектор Бюргерса 145 Вес собственный, его влияние 38 Волны упругие 63 Волокно 222 [c.452]

Собственные ЗГД являются необходимыми в границе при данных ее параметрах с точки зрения граничной кристаллогеоме-трии, например для обеспечения отклонения разориентировки от специальной, поэтому они не являются дефектами структуры границы в прямом смысле этого слова. Согласно анализу [173], отклонение поверхности большеугловой специальной границы от плоскости хорошего сопряжения также может осуществляться с помощью системы ЗГД. Структурные ЗГД имеют векторы Бюргерса, соответствующие полной решетке наложения (ПРН) [160, 174], возможны также частичные ЗГД [175-180]. Упругие поля собственных ЗГД взаимно скомпенсированы, поэтому они не создают у границ дальнодействующих напряжений. [c.91]

Внесенные ЗГД не являются кристаллогеометрически необходимыми структурными особенностями границ. Они могут зарождаться непосредственно в границе путем действия какого-либо зернограничного источника. Наиболее достоверно экспериментально установленный путь образования внесенных ЗГД — это взаимодействие решеточных дислокаций с границами [172]. Захваченная границей решеточная дислокация имеет решеточный вектор Бюргер са одного из зерен и представляет собой частный случай внесенных ЗГД. Чисто геометрически решеточный вектор Бюргерса может быть представлен суммой базисных трансляций ПРН [160], поэтому решеточная дислокация может распадаться в границе на ЗГД с ПРН-векторами Бюргерса [181-184]. Эти ЗГД являются внесенными. Такие ЗГД имеют нескомпенсированные упругие поля, следовательно, границы, их содержащие, могут быть определены как неравновесные [146, 173]. Поэтому внесенные ЗГД принято называть неравновесными дефектами в отличие от собственных ЗГД. [c.91]

При анализе искажений кристаллической решетки, создаваемых двуосным дисклинационным диполем, можно выделить два основных эффекта. Первый связан с полями собственных упругих деформаций диполя и , которые на больших расстояниях спадают как деформации от сверхдислокаций с вектором Бюргерса Ьдд = In, где п — единичный вектор нормали к поверхности диполя I — расстояние между дисклинациями разных знаков в диполе. Второй эффект обусловлен наличием переориентированной области кристалла, расположенной между дисклинациями разных знаков. Угол разориентировки этой области ф порядка 5°. [c.270]

Эти результаты показывают, что энергия активации чувствительна к величине вектора Бюргерса. Кэнону н Старку удалось объяснить различие между результатами Аптгроу и Син-нотта и нх собственными. Действительно, указанную разницу в величинах энергии активации для никеля легко понять, если учесть, что энергия связи вакансий с дислокацией зависит от квадрата вектора Бюргерса, [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...