Бюргерса вектор вакансии

Вакансии 85, 87 Ван-дер-Ваальса связь 65 Вектор Бюргерса 98 [c.382]

Здесь X — расстояние между дислокациями t — время процесса D = = b i exp (- U/RT) - коэффициент диффузии вакансий Ь - вектор Бюргерса v - частотный фактор ( 10 с" ) U - энергия активации диффузионного перемещения вакансий G - модуль сдвига Со = = ехр (— — равновесная концентрация вакансий —энергия [c.97]

Дислокационная петля образуется при схлопывании плоского скопления вакансий с вектором Бюргерса, перпендикуляр- [c.136]

Здесь h высота препятствия, имеющая порядок размера частицы, ехр -Н /Т — коэффициент диффузии вакансий, Ъ — величина вектора Бюргерса, 10 с — частота Дебая, <т — напряжение сжатия, действующее на дислокацию вблизи частицы, Т — температура в энергетических единицах, Я — энтальпия миграции вакансий. Подставляя (3.79) в (3.78), получаем искомую зависимость скорости краевой компоненты от концентрации вакансий [c.249]

Вектор Бюргерса. Идеальный источник размножения переползанием схематически показан на рис. 4. В этом случае лишняя полуплоскость атомов, связанная с краевой дислокацией, исчезает за счет выделения вакансий. После нескольких циклов действия источника дислокаций должна образоваться серия концентрических петель, причем каждая петля лежит в плоскости, отделенной от плоскости, занимаемой соседней петлей, расстоянием равным одному вектору Бюргерса. [c.293]

Из этого следует, что на любой частице могут образовываться небольшие петли за счет скольжения, при котором 1) винтовые компоненты могут расширяться вокруг цилиндра скольжения, образуя призматические петли, или 2) краевая компонента будет адсорбировать вакансии и действовать как источник переползания. Вектор Бюргерса источника переползания дислокаций будет таким же, как вектор скольжения при выдавливании , т. е. (а/2) <П0>, и петли, возникающие при [c.311]

По современным данным и представлениям о структуре границ зерен (гл, 14), испускание и поглощение вакансий границами зерен связано с движением граничных дислокаций. Вектор Бюргерса граничных дислокаций обычно имеет составляющую, которая лежит в плоскости границы, и составляющую, перпендикулярную ей. Граничные дислокации могут двигаться только в плоскости границы, обычно комбинируя консервативное и неконсервативное движение - скольжение и переползание. Неконсервативное движение граничных дислокаций связано с процессами испускания и поглощения вакансий, которые обусловливают диффузионную ползучесть. Консервативное движение этих дислокаций допускает проскальзывание по границам, [c.182]

В результате пересечения двух дислокаций с противоположными векторами Бюргерса на каждой из них возникают искажения, называемые ступеньками. Плоскость скольжения, связанная со ступенькой, отличается от плоскости скольжения основной дислокации. Это означает, что при скольжении дислокаций обычно происходит переползание ступенек. При температурах, недостаточно высоких для протекания интенсивной диффузии, ступенька при движении оставляет за собой цепочку вакансий или межузельных атомов. Энергия активации для движения ступеньки линейно зависит от напряжения, а именно — от его касательной составляющей в направ-лении скольжения, т. е. [c.298]

Рис. 146. Схема расщепления порога в винтовой дислокации. Линия и вектор Бюргерса дислокации находятся в плоскости (001) край экстраплоскости Э) и линия дислокации совпадают /) и 2) — направления движения порога при образовании вакансии и межузельных атомов соответственно (3) и (4) направления изгиба дислокации при движении вакансионного и межузельного порогов соответственно

Сузуки 93, 222 Баушингера эффект 234 Бюргерса вектор, конт) р 31,32 Вакансии 27 [c.579]

В кристаллах могут существовать и такие линейные дефекты, как ifeno4KH вакансий или междоузельных атомов. Ясно, что контур Бюргерса, проведенный вокруг области, содержащей такую цепочку точечных дефектов, не отличается от соответствующего контура Бюргерса, проведенного вокруг бездефектной области. Другими словами, для цепочки точечных дефектов вектор Бюргерса равен нулю и отличен от нуля только для дислокаций. [c.101]

Указанные типы дислокаций являются предельными, поскольку предельными (О и я/2) будут углы между векторами Бюргерса и осями дислокаций. Помимо них встречаются промежуточные случаи взаимной ориентации вектора Бюргерса и оси дислокации. Их часто называют смешанными и нередко рассматривают как наложение краевой с вектором Бюргерса 6x=bsina и винтовой с ЬК = 6 os а дислокаций (а — угол между Ь и осью дислокации). Угол а не обязательно постоянен вдоль дислокации, поскольку дислокации могут быть и криволинейными. Однако величина относительного смещения двух частей кристалла неизменна, и поэтому вектор Бюргерса по всей длине любой дислокации остается постоянным. Дислокационные линии могут заканчиваться на поверхности кристалла, границах зерен, других дислокациях, могут образовывать замкнутые петли. Дислокационные линии в виде замкнутой петли называют дислокационной петлей. Характерная особенность — отсутствие точек выхода на поверхность. Такие дислокации возникают, например, за счет схлопывания плоских скоплений вакансий и т. п. Дислокационные петли широко распространены в материалах, подвергнутых радиационному воздействию,] поскольку при бомбардировке кристалла нейтронами или заряженными частицами часть атомов оказывается выбитой из своих мест, в связи с чем возникают вакансии (и межузельные атомы). Одиночные [c.239]

Существенное значение для понимания природы радиационного роста а-урана и других анизотропных материалов имела гипотеза Бакли, согласно которой эффект роста есть результат конденсации дефектов с последующим образованием дополнительных атомных слоев в одних направлениях и слоев сконденсированных вакансий в других [23]. В этом случае легко показать (см., например, [7]), что физический смысл коэффициента радиационного роста сводится к полному числу смещенных атомов, захваченных в петли дислокаций с вектором Бюргерса Vj (ПО) на каждый акт деления. Равенство по абсолютной величине коэффициентов Gjoo и Сщо указывает на то, что конденсация вакансий происходит аналогичным образом на каждый акт деления в петли с вектором Бюргерса [100] захватывается такое же количество вакансий. Дальнейшее исследование механизма радиационного роста подтвердили плодотворность гипотезы Бакли. Это обусловлено не только экспериментальным подтверждением данной гипотезы при электронно-микроскопическом исследовании а-урана, облученного осколками деления [24]. Ценностьгипотезы Бакли заключается главным образом в том, что она позволяет связать микроскопическую сторону явления радиационного роста с более общей проблемой образования дислокационных петель в металлах под облучением. [c.197]

Механизм роста частиц на дефектах упаковки был предложен в работе [205]. Зарождение происходит на растянутой стороне краевой дислокации Франка с вектором Бюргерса а/3<111>. В этом случае петля Франка должна быть типа внедрения, только тогда, она может расширяться в результате образования выделения. Поскольку вектор Бюргерса не лежит в плоскости скольжения, частичная дислокация может только переползать. Для этого к ней должен подходить поток вакансий и, когда создается необходимое пересыщение вакансий, частичная дислокация уходит от выделения и процесс зародышеобразова-ния начинается на новом месте. [c.236]

Расчетную оценку проведем по экспериментальным данным, представленным на рис. 111, 117, г ив табл. 9 для Ge и на рис. 119, 125 для Si. Согласно известным геометрическим соотношениям, используемым обычно для определения концентрации вакансий в закалочных экспериментах, число избыточных вакансий в единице объема равно [639J =mirr bVa , где т — число петель в единице объема г - средний радиус петель Ь — вектор Бюргерса Кд — атомный объем вакансии. Отсюда концентрация избыточных вакансий определится соотношением [c.222]

Различные виды растянутых призматических дислокационных петель были недавно обсуждены Эйкумом и Томасом [37]. Они считают, что конечным стабильным продуктом конденсации вакансий в меди является призматическая петля алмазного типа, растянутая в плоскости, параллельной их полному вектору Бюргерса, подобно тому как было предложено Кимура и Хазигути Они вычислили степень растяжения призматических дислокаций в меди и нашли, что она равна б атомным расстояниям для энергии дефекта упаковки 70 и II атомным расстояниям для энергии дефекта упаковки 40 эрг/см . Такие значения вполне допустимы. Поэтому призматическая петля алмазного типа, очевидно, является более вероятной конфигурацией, чем растянутая гексагональная призматическая петля [c.217]

I v, где Сг, — концентрация вакансий и Ь —величина вектора Бюргерса. Для типичных величин С1,= 10 % и = 3 10- см X получается около 200 Г1мм . при Т—Ю0 К и нулю при температурах около 200° К и выше. [c.235]

Действие источника переползания, механизм которого впервые предложили Бардин и Херринг [8], до некоторой степени аналогично действию источника скольжения, предложенному Франком и Ридом [9]. Возникающая дислокация, закрепленная на концах, двигается в плоскости, перпендикулярной вектору Бюргерса, т. е. переползанием за счет конденсации вакансий, в то время как в случае источника Франка—Рида движение осуществляется в плоскости, содержащей вектор Бюргерса. Так как винтовые дислокации при переползании превращаются в геликоидальные, как было показано выше, только краевые дислокации могут действовать как источник посредством расширения в плоскость переползания за счет сверхравновесных вакансий. Этот процесс схематично представлен на рис. 4, где лишняя полуплоскость той же дислокации удаляется за счет конденсации вакансий. Бардин и Херринг не рассматривали природу точек закрепления дислокационного источника, очевидно, этот источник мо- [c.273]

Естественно предположить, что частицы внедрения способствуют образованию источников. В данном случае природа частицы неизвестна и неизвестно на какой стадии роста частицы образуется дислокационный источник. Вестмакотт и др. предполагают, что дислокационная петля с правильной геометрией и целым вектором Бюргерса может возникать на стадии когерентного выделения частиц по соседству с зоной скопления атомов магния. С другой стороны, Эмбери и Никольсон предполагают, что частицы являются или равновесной р-фа-ЗОЙ (Mg2Alз) или близкой к ней переходной фазой и что исходный источник дислокаций лежит на границе раздела частица — матрица и переползает за счет поглощения сверхравновесных вакансий в область части- [c.309]

Модель [350] исходит из предположения о том, что дислокации, образованные внутри зерна, перемещаются в граничную зону скольжением [367]. Вдоль границы эти дислокации движутся, комбинируя скольжение и переползание. Скорость проскальзывания пропорциональна составляющей вектора Бюргерса, пЕфаллельной плоскости границы, и определяется переползанием, зависящим от объемной диффузии. Поскольку проскальзывания вызываются движением тех же дислокаций, скольжение которых ведет к деформации зерна, естественно ожидать линейной зависимости между деформацией, обусловленной проскальзыванием, и общей деформацией ползучести е. Такая зависимость, действительно, часто наблюдалась [341-344]. В работе [350] предполагалось также, что либо расстояние от дислокащи до границы- (рис. 14.11) очень мало, либо дислокация перемещается в плоскости границы. Расстояние между дислокациями а рис. 14.11) определяется условием равновесия поля напряжения дислокации и приложенного скалывающего напряжения а 1/т. Скорость неконсервативного движения дислокаций зависит от испускания и поглощения вакансий [368]. Внешнее напряжение определяет только равновесную концентрацию вакансий вблизи ядра дислокации. Путем использования уравнения для скорости переползания изолированной дислокации в бесконечном кристалле разд. 2.1.2) получено уравнение [350] для скорости деформации, вызываемой проскальзыванием [c.218]

И равенство п- щ соответствует равновесной концентрации вакансий. Следовательно, п-1пе По/Пв. Поскольку дополнительный порог (суперпорог) винтовой дислокации перемещается на величину вектора Бюргерса, приходящуюся на р образовавшихся вакансий, то скорость перемещения [c.277]

Вакансия 19 Вектор Бюргерса 21 Видманштеттова структура 65 Вискеризагщя 424 Внутреннее окислите 236 Возврат 115 Водород в стали 136 Волокна 407. 410, 423 Волокнит 410 Вулканизация 434 [c.487]

При Ь = О линейный дефект не является дислокацией (если только не возникает такая ситуация, когда контур окружает две дислокации с равными по величине и противоположно направленными векторами Бюргерса). Линейная цепочка вакансий удовлетворяет критериям 1 и 2, но она не представляет собой дислокацию. (Если удалить какой-нибудь ион из области, которую окружает нижняя кривая на фиг. 30.16, контур все равно останется зал1кнутым.) [c.250]

Эти результаты показывают, что энергия активации чувствительна к величине вектора Бюргерса. Кэнону н Старку удалось объяснить различие между результатами Аптгроу и Син-нотта и нх собственными. Действительно, указанную разницу в величинах энергии активации для никеля легко понять, если учесть, что энергия связи вакансий с дислокацией зависит от квадрата вектора Бюргерса, [c.211]

Робинсон и Петерсон [8] рассматривали в ГЦК кристалле дислокацию с вектором Бюргерса Ь [100]. в ядре которой находится меченый атом. Направление диффузии (ось X) параллельно направлению <100> и линии дислокации. Они рассмотрели узлы, окружающие меченый атом, в которых возможно появление вакансий (рис. 7,2), и выделили три группы таких узлов. В группу I входят узлы в ядре дислокации, группа П состоит из ближайших соседей узлов группы I в упруго Дф формированной области вокруг ядра (те и другие узлы покдав [c.211]

Вакансии, 89 Вектор Бюргерса, 98 Вицинальные грани, 183 Включения второй фазы, 116 Выращивание кристаллов из газообразной фазы, 250 лимитирующая стадия, 254 массоперенос в вакууме, 251 [c.366]

Энергию активации диффузии обычно рассматривают как сумму энергий активации образования и движения вакансий. Рассматриваемый случай диффузии предусматривает наличие в кристаллической решетке только вакансий. Однако реальные твердые тела содержат большое количество линейных несовершенств — дислокаций. Скорость диффузии по дислокационному ядру зависит от величины вектора Бюргерса и может достигать больших значений. Границы зерен также можно рассматривать как области несовершенного кристаллического строения. В соответствии с этим измэргнныг энергии активации диффузии по границам зерен примерно в 2 раза меньше энергии активации для объемной диффузии. Низкую [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...