Влияние продольной теплопроводности

Остановимся на не затронутом в Л. 654] влиянии продольной теплопроводности на межфазовый теплообмен в псевдоожиженном слое. Как известно по работам [Л. 27, 416] высокая продольная теплопроводность вызывает в некоторых случаях существенное ухудшение межфазового обмена. [c.54]

В рассматриваемом случае в уравнение введена теплопроводность газа, а не эффективная теплопроводность слоя, но в сторону некоторого преувеличения влияния продольной теплопроводности газа не сделано поправки на загромождение сечения частицами. [c.55]

Вопросы межфазового обмена в плотном слое освещены в [Л. 27]. Роль неравномерности газораспределения по слою, резко снижающей эффективность теплообмена, подчеркнута в (Л, 14]. Отрицательное влияние продольной теплопроводности слоя и некоторые другие общие вопросы меи<фазового теплообмена рассмотрены выше. [c.114]

На рис. 5.2 показано влияние параметра Ре на интенсивность локального теплообмена при постоянной температуре стенки (Bi . Следует отметить некоторые особенности. Для случаев без учета осевой теплопроводности (Ре кривые 1 и 5) при переходе к более заполненному однородному профилю скорости возрастает интенсивность теплообмена как на начальном участке, так и в области стабилизированного теплообмена. Зависимость 2 для Ре = 100 практически совпадает с зависимостью 1, полученной без учета осевой теплопроводности (Ре т. е. при Ре > 100 влияние осевой теплопроводности можно не учитывать. Всем значениям параметра Ре при однородном профиле скорости (кривые 1-4) соответствует одно и то же предельное значение Nu в области стабилизированного теплообмена. Продольный перенос теплоты теплопроводностью (при Ре < 100) увеличивает как интенсивность теплообмена на начальном участке, так и длину этой зоны. [c.102]

Форсированный режим теплообмена отличается значительными массовыми расходами охладителя G и, как следствие, большими значениями параметра Ре = GS /X. Поэтому в нем влиянием продольного переноса теплоты теплопроводностью можно пренебречь ХЭ Г/Э2 = 0. В этом случае 6 Фв, Ь в =0) система уравнений (5.14), (5.15) принимает вид [c.108]

На эффективность теплообменных аппаратов криогенных установок большое влияние оказывают так называемые вторичные эффекты, обусловленные неравномерностью распределения потоков по проходному сечению и продольной теплопроводностью конструкции. [c.268]

Теплопроводность. Значительное влияние на характеристики двигателя оказывает продольная теплопроводность стенки цилиндра, [c.163]

Меньшая степень влияния теплопроводности на скорость резания по сравнению с точением, вероятно, объясняется меньшей ролью температурного фактора в процессе износа фрез в связи с тем, что в отличие от резцов износ фрез идет не по передней грани, где возникают наиболее высокие температуры в контактном слое продольной текстуры стружки, а в основном по задним поверхностям, на которых температуры несколько ниже. [c.172]

Влияние магнитного поля на теплообмен при турбулентном течении связано с двумя гидродинамическими эффектами эффектом гашения турбулентных пульсаций и эффектом Гартмана. Продольное поле вызывает гашение турбулентных пульсаций и переход от более заполненного турбулентного профиля к профилю, менее заполненному, приближающемуся с увеличением числа Гартмана к параболическому. Оба эффекта снижают интенсивность теплообмена. Причем это снижение будет заметным только в определенной области чисел Рейнольдса. В области малых чисел Рейнольдса главную роль будет играть молекулярная теплопроводность конвективный механизм дает незначительный вклад в теплообмен. В области больших чисел Рейнольдса отношение электромагнитных сил к инерционным уменьшается, что приводит к уменьшению влияния поля на гидродинамику и теплообмен. Результаты исследования тепло- [c.78]

Влияние диаметра трубы на аср одиночной вертикальной трубы, погруженной в псевдоожиженный слой, наводит на мысль, что и в этом случае решающее значение для эффективности теплообмена имеет не продольное, а поперечное обтекание трубы, хотя казалось бы именно продольное перемешивание должно обеспе-u -iTb малое время контакта частиц с невысокой поверхностью нагрева. Ведь известно, что продольная эффективная теплопроводность слоя много выше поперечной (горизонтальной). Вероятно, что плотный контакт частиц с вертикальной трубой получаем лишь при набегании на нее агрегатов, движуш,ихся перпендикулярно труб.=, т. е. горизонтально. При этом происходит настолько сильное торможение частиц около стенки, что время пребывания их там вовсе не определяется высоким коэффициентом продольной эффективной теплопроводности, измеряемым фактически для ядра слоя, а равно времени поперечного обтекания трубы агрегатом. Заметно Подогретые замедленные частицы около трубы, 404 [c.404]

Результаты опытов, приведенные на рис. 4-33, свидетельствуют об уменьшении сопротивления клее-металлической прослойки с ростом температуры в зоне раздела, при этом зависимость Rm=f(T) более выражена для поверхностей субстратов менее высоких,классов чистоты обработки. Инициирующее влияние на снижение Яш с ростом температуры оказывает процесс формирования сопротивления Я ст.ш, о чем свидетельствует характер расположения. расчетных кривых Яст.ш= (Т) и к.с.ш = f(T). Природа этого явления объясняется заметным повышением теплопроводности дюралюмина с увеличением температуры (в данном диапазоне температур — на 8%). На рис. 4-33 опытные данные Ят сопоставляются с расчетными значениями, полученными по формуле (4-79) при условии отсутствия окисной пленки. При этом для расчетных значений Т1з и е находились согласно соотношениям (4-71) — (4-75) или методом построения кривых опорных поверхностей по продольным и поперечным профилограммам. Как по характеру зависимостей, так и по абсолютной величине термического сопротивления расчетные значения в обоих случаях удовлетворительно согласуются с опытными данными. Такой характер взаимозависимости опытных и расчетных значений Яш сохра- [c.158]

Во внешнем потоке, где влияние вязкости и теплопроводности на изменение параметров потока мало, а характеристики течения являются функциями только продольной координаты, уравнение энергии (1-55) имеет вид [c.22]

За основной поток примем ламинарный стационарный параллельный поток, продольно омывающий бесконечную плоскую стенку от х =— оо до л =+ оо (см. рис. I). В направлении у поток принимается бесконечным. Все характеристики основного потока, которые в общем случае могут зависеть не только от координаты х, будем считать известными. Внутри ламинарного пограничного слоя постоянной толщины о эти характеристики зависят только от координаты у во внешнем потоке они постоянны. В пограничном слое учитывается влияние трения и теплопроводности во внешнем потоке этим влиянием пренебрегают. Движущейся средой является идеальный газ. [c.296]

Выяснению всех перечисленных вопросов и посвящена настоящая работа, которая представляет собой обобщение проведенных ранее исследований на тот случай, когда между телом и газом, движущимся с большими скоростями, существует теплообмен. В работе исследовано влияние поперечной кривизны поверхности на величину коэффициенгов сопротивления и теплопередачи продольно обтекаемого цилиндра (выпуклая поверхность) и начального участка слабо расширяющегося канала с нулевым градиентом давления (вогнутая поверхность). На основе проведенных расчетов построены графики, иллюстрирующие влияние поперечной кривизны выпуклой и вогнутой поверхностей на характеристики осесимметричного турбулентного пограничного слоя при различных значениях чисел Рейнольдса, Маха и температурного фактора. При этом принимается, что молекулярное число Прандтля, равно как и число Прандтля для турбулентного перемешивания, отличны от единицы и, кроме того, в рассматриваемом диапазоне изменений температуры коэффициенты вязкости и теплопроводности не зависят от давления, а теплоемкость газа при постоянном давлении есть величина постоянная. [c.206]

Армирующие волокна обладают не только механическими свойствами, превосходящими механические свойства матрицы, но и более высокой теплопроводностью и отличными от матрицы электрическими свойствами. Очевидно, что ориентация волокон относительно вектора потока энергии должна оказывать влияние на соответствующие свойства композиционных материалов. Наблюдаемая при этом анизотропия свойств, связанных с явлениями переноса, является одной из характерных особенностей таких материалов и отличает их от большинства металлических материалов конструкционного назначения. Теплопроводность в продольном направлении композиционного материала (вдоль оси волокна) даже в случае изотропного армирующего наполнителя может быть на 30% выше, чем в поперечном направлении (перпендикулярном оси волокна). Композиционные материалы на основе углеродных волокон имеют отношение теплопроводности в осевом направлении к теплопроводности в поперечном направлении около 50 1. [c.286]

В полной постановке численное решение стационарной задачи получено в работе [81]. Уравнение теплопереноса в этой работе решалось, в отличие от упомянутых выше работ, с учетом поперечного конвективного переноса тепла и продольного переноса тепла теплопроводностью. В вычислительном алгоритме использовался метод Ньютона для решения уравнения Рейнольдса и конечноэлементный метод для решения уравнения теплопереноса. Во входной зоне, где возможно вихревое течение, конвективные члены в уравнении теплопереноса аппроксимировались разностями против потока. Из численных решений следует, что в тяжело нагруженных УГД контактах температура заметно влияет на и это влияние растет с ростом при = О максимальная температура наблюдалась во входной зоне, при = 0,2 — в центре контакта. [c.511]

Настоящая глава посвящена анализу автомодельной задачи о поршне в предположении, что газ является нетеплопроводным, однако на движение газа влияют нелинейные объемные источники или стоки массы, импульса и энергии. Исследование нестационарного течения газа с учетом объемных источников и стоков различной природы представляет большой интерес. Известно, например, какую роль играют при нагреве и сжатии плотной высокотемпературной плазмы энерговыделение от поглощения лазерного излучения, объемные потери энергии на собственное тепловое излучение, выделение тепла от термоядерных реакций и другие физические эффекты [78]. На сжатие и нагрев плазмы осевым магнитным полем (тета-пинч) существенное влияние оказывают потери массы через торцы плазменного шнура и торцевые потери энергии за счет продольной электронной теплопроводности [19]. Вычислительные эксперименты показали [13, 18], что процессы, происходящие в тета-пинчах, могут быть Удовлетворительно описаны в одномерном приближении при моделировании торцевых потерь объемными стоками. [c.197]

Сделаем попытку интерпретировать влияние продольной теплопроводности на межфазовый теплообмен так же, как снижение значений иэфф- Тогда будет удобно рассматривать это влияние и неоднородность газораспределения, как действующие совместно факторы. В действительности у обоих факторов, конечно, нет простой аддитивности, а имеется взаимосвязь. Но для простоты рассмотрим влияние продольной теплопроводности при условном отсутствии всякой неоднородности газораспределения. [c.54]

Случаи в и г в наибольшей степени соответствуют реальному регенератору, однако, к сожалению, их анализ весьма сложен. Шульц, Типлер и Ханеманн (1948 г.) рассмотрели влияние продольной теплопроводности по стенкам каналов регенератора и показали, что в различных случаях это влияние дает незначительный эффект. Саундерс и Смоленик (1948 г.) установили, что для многослойных насадок типа сеток или для огнеупорных насадок влияние теплопроводности незначительно. [c.111]

Влияние анизотропии теплопроводиост проницаемой матрицы. Многие пористые металлы, например из сеток и волокон, обладают ярко вьь раженной анизотропией физических свойств, в том числе и теплопроводности. Исследуем теплообмен в канале с заполнителем (см. рис. 5.1), теплопроводности которого в поперечном и продольном направлениях существенно отличаются, причем Х , > Х , и сравним его с результатами для однородной пористой вставки с одинаковой во всех направлениях теплопроводностью, равной Х ,. Этим самым оценим влияние уменьшения продольной теплопроводности Х при постоянной поперечной у. [c.106]

Бенневиц и Рётгер [10] измерили внутреннее трение в немецких серебряных язычках при поперечных колебаниях. Результаты нх экспериментов показаны на фиг. 29 вместе с теоретической кривой, полученной с помощью уравнения (5.60). При построении этой кривой не были использованы никакие произвольные параметры, причем соответствие между теорией и экспериментом поразительно хорошее. Ясно, что в области частот около Л1о (приблизительно гц) теплопроводность в язычке является основной причиной внутреннего трения. Видно также, что при частотах, далеких от ЛГо, экспериментальные значения внутреннего трения выше тех, которые предсказываются теорией, и это указывает на то, что здесь становятся относительно более важными другие влияния. Продольное напряжение будет поро- [c.119]

Симонс ) показал, что сохранение энергии и одновременное выполнение соотношения (5.35) приводят к тому, что продольные волны не могут участвовать в процессах переброса и, следовательно, формула (9.6) применима лишь к поперечным волнам. Так как продольные и поперечные волны сильно взаимодействуют посредством трехфононных процессов, то это не оказывает влияния на общую теплопроводность при условии а < которое удовлетворяется при всех существенных частотах. [c.247]

Более быстрое изменение теплопроводности с температурой по сравнению с зависимостью вида l/T" можно объяснить также изменением фононных частот с температурой, как это предположил Ренингер [195], или упомянутым в п. 1а 1 гл. 7 влиянием 4-фонон-ных процессов на теплопроводность, обусловленную низкочастотными продольными фононами (Клеменс и Экседи [128]). Так как эти объяснения носят весьма общий характер, Логачев и Васильев [149] предположили, что в германии, кремнии и полупроводниках типа существенную роль играют 3-фононные [c.255]

В безотрывных течениях около тел при больших числах Рейнольдса и умеренных числах Маха вязкость и теплопроводность газа обычно играют существенную роль лишь в узких областях ударных волн и пограничного слоя, оставляя поле течения вне этих зон практически невязким и не подверженным их влиянию. Это дает возможность разделить задачу обтекания тел на две самостоятельные части определение внешнего поля течения на основе уравнений движения невязкого газа и расчет течения в пограничном слое с известным продольным градиентом давления. Однако-такая картина течения может перестать соответствовать действительности, при уменьшении числа Рейнольдса, а также при больших сверхзвуковых скоростях, когда число Маха невозмущенного потока М Э 1- Это прежде-всего связано с тем, что оба эти эффекта приводят к возрастанию толщины пограничного слоя в первом случае из-за увеличения относительной роли сил трения, во втором случае из-за интенсивного роста температур и уменьшения плотности газа в пограничном слое. В результате этого-возрастает вытесняющее воздействие пограничного слоя на внешний поток, а на поверхности тела реализуется новое распределение давления, которое в свою очередь оказывает влияние на течение внутри пограничного слоя. Описанное явление обычно называется взаимодфствием гюграничного-слоя с внешним невязким потоком. [c.530]

В домах повышенной этажности с многослойными наружными стенами внутренний бетонный фактурный слой из условия прочности увеличен с 2—3 до 8—13 см. Это оказало положительное влияние на температурный режим стыков, так как более теплопроводный бетонный фактурный слой подводит к теплопроводному включению или стыку больше тепла и температура в узле или в месте теплопроводного включения повышается. Из данных табл. 5 видно, что с увеличением толщины фактурного слоя и уменьшением ширины теплопроводного включения температурный режим внутренней поверхности стыка улучшается. Температурный режим внутренних поверхностей наружных стсн, а также мест примыкания к ним внутренних железобетонных перегородок приведен в табл. 6. Температурный режим вертикального стыка продольных панелей, как поданным расчета температурного поля, так и по натурным наблюдениям, оказался весьма благоприятным. Это объясняется наличием стояков отопления в железобетонных перегородках, примыкающих к вертикальному стыку. Минимальная температура в углу примыкания перегородок к стене составила 31,2° С. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...