Электрический Формулы

Выделение коэффициента 1/4зт предпринято для исключения величины 4л в большинстве электрических формул за счет введения этой величины в ряд других формул (как, например, в данном случае в закон Кулона). Это — все, что сделала рационализированная система. Постоянная б,, называется диэлектрической постоянной (или диэлектрической проницаемостью ) вакуума. [c.513]

Коэффициенты полезного действия ТЭЦ брутто — по производству электрической т) Р и тепловой т) энергии — находятся по формулам [c.189]

Электрический ток, проходя по детали как по проводнику, встречает сопротивление, в результате чего деталь нагревается. Количество тепла Q можно подсчитать по известной формуле [c.314]

Логические схемы СУ, составленные из электрических ЛЭ, называются релейно-контактными. На рис. 5.25 приведена принципиальная электрическая схема релейно-контактной СУ, реализующая логическую формулу включения (5.21) и соответствующая функциональной логической схеме 5.18, б. Входными ЛЭ являются конечные выключатели с механическими входами Х и х , выход / управления осуществляет катушка электромагнитного реле. Все рассмотренные электрические ЛЭ являются контактными. В настоящее время в машинах-автоматах широко применяют и бесконтактные электрические ЛЭ, например герконовые, управляемые магнитом. [c.184]

Электрическая энергия, потребляемая дугой, в основном превращается в тепло. Тепловую мощность дуги можно принять равной тепловому эквиваленту Q (кал/с) электрической энергии, пренебрегая теплом, идущим на химические реакции в дуговом промежутке и несколько меняющим тепловой баланс дуги. Тепловой эквивалент электрической мощности можно определить по формуле [c.19]

Определить тепловой эквивалент электрической мощности дуги, эффективную тепловую мощность и к. п. д. сварочной дуги по формулам (4), (5), (6). [c.23]

Если электрическое сопротивление испытуемых образцов до и после кипячения имеет одно и то же значение или его изменение соответствует уменьшению сечения образца, что указывает па отсутствие в стали склонности к межкристаллитной коррозии. Изменение электросопротивления вследствие уменьшения сечения образца во время кипячения рассчитывается по формуле [c.346]

Зависимость у от внешнего поля Е, рассчитанная по формулам (4. 4. 32) я (4. 4. 33), показана на рис. 49 для различных значений диэлектрической проницаемости газа Видно, что если е /е < 20 (кривые 1,2), то пузырек газа может неограниченно удлиняться под действием электрического поля. Однако он может стать неустойчивым с точки зрения сохранения поверхностной энергии и распасться на несколько пузырьков. Если 20 (кривая 4), то существует критическое значение напряженности электрического поля при котором пузырек теряет устойчивость. [c.147]

Полученная в данном разделе теоретическая зависимость отношения длин полуосей эллипсоида, форму которого принимает газовый пузырек под действием электрического поля, от величины напряженности поля была экспериментально проверена в [52]. На рис. 50 точками показаны полученные экспериментальным путем значения у (Е) для пузырьков воздуха в бензоле, деформирующихся под действием электрического поля. Для сравнения на том же рисунке приводится теоретический вид зависимости у (Е), рассчитанной по формуле (4. 4. 32). Хорошее совпадение экспериментальных и теоретических результатов является под- [c.147]

Если выход на режим равномерного всплывания пузырей происходит в слое толщиной 8 то электрическую индукцию можно рассчитать приближенно по формуле [c.230]

Зарядка поля. Если радиус частицы а значительно больше средней длины свободного пробега ионов (а 5 1 мк), то беспорядочным движением ионов можно пренебречь и общий электрический поток г] через сферу определяется по формуле [c.436]

Из формул (2.3) и (2.6) видно, что электрическая проводимость прямо пропорциональна числу свободных электронов п, пробегу к и обратно пропорциональна скорости v, которые могут меняться от вещества к веществу. Пробег электрона ограничен тепловыми колебаниями атомов и наличием у кристалла различного рода дефектов. [c.34]

Формула (2.13) есть вариант записи знаменитой формулы Найквиста. Обычно в ней фигурирует не время инерционности т , а так называемая полоса частот пропускания прибора чем больше т , тем более медленными должны быть колебания электрического напряже- [c.47]

Приборы с индуктивными преобразователями. В этих приборах изменение контролируемой величины преобразуется в изменение индуктивности электрической цепи в соответствии с формулой [c.155]

Учет заряда фаз и составляющих не меняет, как видно, общей схемы расчета химических и фазовых равновесий полученные в этом разделе выводы и формулы не отличаются принципиально от результатов 16, достаточно заменить химические потенциалы на электрохимические. Специфика электрохимических равновесий проявляется в более сложных системах — электрохимических цепях. Последние широко используются в экспериментальной термодинамике для электрических измерений термодинамических свойств веществ. В рассмотренной двухфазной системе разность ф —<рР, мембранный потенциал, не может быть измерена, поскольку, как говорилось, нет возможности выделить из общей работы переноса заряженной массы из одной фазы в другую ее электрическую часть. Можно, однако, добавить к такой системе еще две фазы одинакового химического состава и измерять разность электрических потенциалов между ними, а рассчитывать при этом разность химических потенциалов в интересующих фазах. Схему такого электрохимического элемента можно представить в виде [c.151]

Формулы Френеля. Определим теперь распределение интенсивности света между отраженными и преломленными световыми волнами. С этой целью удобно разложить вектор напряженности электрического поля (световой вектор) у всех трех волн на два взаимно перпендикулярных вектора — один в плоскости падения, [c.48]

Эти формулы называются формулами Френеля. Впервые они были выведены Френелем в 1823 г. на основе его теории, согласно которой свет представляет собой колебание упругой среды — эфира. Свободный от противоречий вывод формулы Френеля, как мы видели выше, основан на электромагнитной теории света, где световые колебания отождествляются с колебаниями электрического вектора. Если обратить внимание на тот факт, что действия света в основном обусловлены электрическим (световым) вектором, то подобное отождествление можно считать законным. [c.49]

Формула (3.35) позволяет нам более детально разобрать взаимодействие световой волны с металлом. Так как интенсивность света пропорциональна квадрату напряженности электрического поля Е световой волны, то исходя из (3.35) для амплитуды напряженности электрического поля имеем [c.63]

Если нагрузочный график имеет паузы tg и содержит периоды пуска /п и электрического торможения (т, то эквивалентный ток рассчитывают по формуле [c.128]

Формула (38.6) применяется для расчетов напряженности электрического поля около заря- [c.135]

Если потенциал поля на бесконечно большом расстоянии от точечного электрического заряда в вакууме принимается равным нулю, то на расстоянии г от заряда он определяется по формуле [c.139]

Уравнение (66.6), определяющее значение периода свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре, называется формулой Томсона. [c.234]

Формула Томсона показывает, что период свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре прямо пропорционален корню квадратному из значений индуктивности катушки и электроемкости конденсатора. [c.234]

Эти формулы соответствуют хорошо известным модельным представлениям о силовых линиях электрического поля, начинающихся на положительных зарядах и заканчивающихся на отрицательных, тогда как линии магнитного поля замкнуты и охватывают породившие их токи. Введение понятия линий электрического и магнитного полей совершенно не обязательно (смысл законов содержится в приведенных формулах), но, как и во многих других случаях, наглядность модельных представлений помогает пониманию явления. [c.17]

Таким образом, если ранее Е и Н рассматривали как равноправные компоненты электромагнитной волны, то при исследовании воздействия электромагнитной волны на вещество можно установить различие между ними. Это, впрочем, понятно, так как физический процесс подобного рода сводится к воздействию поля на элементарные заряды (в первую очередь свободные и связанные электроны). Такое воздействие количественно описывается формулой Лоренца f = сЕ +(e/ j[vH]. Обычно v с и второе слагаемое в формуле мало. Поэтому вектор Е и отвечает за движение электрических зарядов под действием электромагнитного поля. Тем самым подводится база под довольно неопределенное понятие светового вектора , которым часто пользуются при описании оптических явлений. Можно считать вектор Е таким световым вектором , ясно отдавая себе отчет в том, что в старой волновой теории смысл этого понятия был совсем иным. [c.79]

Ve ii +Е - и, наоборот, зная Е, можно разложить его на две взаимно перпендикулярные компоненты. В качестве направлений таких компонент Е удобно выбрать следующие первая лежит в плоскости падения — будем обозначать ее и, вторая Е колеблется перпендикулярно этой плоскости. Запись граничных условий для амплитуд и последующий вывод формул Френеля будем проводить раздельно для этих двух взаимно перпендикулярных направлений колебаний вектора напряженности электрического поля. [c.82]

Таким образом, для инфракрасной области спектра наблюдается удовлетворительное согласие теории, развитой Друде, с данными эксперимента и открывается возможность вычисления а и с по формулам (2.27) из экспериментально найденных оптических констант металла п и лае. Следует отметить, что обратный путь (получение п и пае из измерения а и е) не приводит к успеху, так как в области столь высоких частот отсутствуют достаточно точные методы определения этих электрических констант. [c.106]

Не будем учитывать действия на данный электрон поля, создаваемого всеми другими электронами. Это пренебрежение справедливо при малой плотности изучаемого вещества. В дальнейшем будет показано, как видоизменяются формулы при учете взаимодействия электрических зарядов [см. 4.10)]. [c.139]

Считая г / пХ) = f фокусом системы, мы получаем формулу линзы. Возможность фокусировки излучения (например, раскаленной нити электрической лампочки) легко проверяется при использовании зонной пластинки, просто изготовляемой фотографическим методом. В этом опыте, полностью описываемом [c.260]

Даже когда показатель преломления исправлен таким способом, все же остаются серьезные расхожденр. Следует, однако, обратить внимание на то, что такого рода исправление получается путем экстраполяции электрической формулы,, выводимой для ряда длин волн видимого спектра, и что электромагнитная теория имеет так много других подтверждений, что скорее следует допустить существование погрешности эмпирической формулы, нежели отбросить всю электромагнитную теорию. [c.34]

В соответствии с законом Кулона сила взаимного притяжения (или отталкивания) двух заряженных частиц также определяется формулой (39), но коэффициент а в этом случае будет иным. Поэтому задача об электрическом взa fMoдeй твии тоже приводит к исследованию движения в центральном поле с потенциальной энергией, которая выражается формулой (40). Такого рода поля называются кулоновыми. [c.89]

Средняя т сометрическая частота делит диапазон частот любой волны мозга на высокочастотную и низкочастотную области. Отношение этих областей - постоянная величина для данной длины волны. Для (3-ритма, ответственного за умственную деятельность человека, эта величина близка к золотой пропорции. При изучении ритмов мозга Я.А. и А.А. Соколовы (см. ссылку [5]) пришли к формуле, которая описывает электрические колебания мозга [c.168]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

При проверке соотношения (4.8) следует учитывать, что предположение об отсутствии взаимодействия между излучающими электронами справедливо лишь при исследовании разреженных газов, а также ряда веществ, в которых концентрация излучающих центров достаточно мала. При большой плотности вещества наше предположение неверно. В этом случае кроме внешнего поля Е нужно учесть еще электрическое поле, создаваемое в той точке, где находится электрон, всеми остальными электрическими зарядами. Такое рассмотрение ( а именно учет поля Лоренца ), как известно, приводит к своеобразной зависимости диэлектрической проницаемости от свойств среды (формула Клаузиуса — Мосоти). Учитывая, что г. == и проводя совер шенно аналогичные рассуждения, легко получить следующее со- [c.143]

Теперь учтем сделанное вьшш предположение, что в активном веществе Ццр илев- Запишем выражение для волны, распространяющейся в активном веществе д -компонента напряженности электрического поля ( х)акт ( х)пр + ( хЬев. а /-компонента (Еуккт = ( y)rfp + (Еу)лев Вместо о в (4. 28) нужно ввести другую амплитуду Ео. меньшую Eq, так как часть энергии отразилась при входе в среду. Известно, как можно подсчитать по формулам Френеля Е о при определенной идеализации явления (например, при отсутствии поглощения), но сейчас нас эта проблема не интересует. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...