Тела Термодинамические параметры

Рассмотрим термодинамическую систему, представленную схематически на рис. 5.1. По трубопроводу / рабочее тело с параметрами Т, pi, t) подается со скоростью С[ в тепломеханический агрегат 2 (двигатель, паровой котел, компрессор и т.д.). Здесь каждый килограмм рабочего тела в общем случае может получать от внешнего источника теплоту q и совершать техническую работу например, приводя в движение ротор турбины, а затем удаляется через выхлопной патрубок 3 со скоростью сг, имея параметры Гг, pi, vi. [c.43]

Основные термодинамические параметры состояния р, v ч Т однородного тела зависят один от другого и взаимно связаны определенным математическим уравнением вида [c.16]

Традиционные методы геометрии, широко используемые в естественных науках, в том числе в материаловедении и механике деформируемых тел, основаны на приближенной аппроксимации структуры исследуемого объекта геометрическими фигурами, например, линиями, отрезками, плоскостями, многоугольниками, многогранниками, сферами. При этом внутренняя структура исследуемого объекта, как правило, игнорируется, а процессы образования структур и их взаимодействия между собой и с окружающей средой характеризуются интегральными термодинамическими параметрами. [c.29]

Первое и второе начала термодинамики позволяют вычислить химическое сродство W только с точностью до некоторой неопределенной функции /(Г) (см. 48). Чтобы определить эту функцию, нужны в дополнение к обоим началам термодинамики новые опытные данные о свойствах тел. Поэтому Нернстом были предприняты широкие экспериментальные исследования поведения веществ при низкой температуре. В результате этих исследований и было сформулировано третье начало термодинамики, по мере приближения температуры к- О К энтропия всякой равновесной системы при изотермических процессах перестает зависеть от каких-либо термодинамических параметров состояния и в пределе (Г= О К) принимает одну и ту же для всех систем универсальную постоянную величину, которую можно принять равной нулю. [c.91]

Однородное тело. Состояние равновесия однородного тела, определяется двумя независимыми параметрами (в качестве которых можно выбрать любую пару термодинамических параметров, например, удельный объем и и температуру тела Т или давление р и температуру 7" и т. д.) все другие термодинамические параметры в состоянии равновесия могут быть представлены как функции двух независимых параметров. [c.13]

Найдем выражение для максимальной работы, совершаемой телом при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 в условиях когда один из термодинамических параметров сохраняет неизменное значение. [c.96]

Наиболее разработаны методы количественной оценки термодинамических параметров по данным оптических измерений для двумерных и осесимметричных потоков, например для обтекания тел клиновидной и сферической форм, в которых по результатам расшифровки оптических картин расчетным путем можно получить распределение плотности внутри изучаемого объекта. В этом случае плотность или показатель преломления изменяется (вне зоны скачков уплотнения) непрерывно и монотонно в пределах заданной области. [c.216]

Термодинамическими параметрами, описывающими состояние упругого тела, будут компоненты тензора деформации и температура Т = То + 0. [c.68]

Физическое состояние рабочего тела характеризуется величинами, которые называют термодинамическими параметрами состояния. [c.110]

Простейшей термодинамической системой, или простым телом, называют такую равновесную систему, физическое состояние которой вполне определяется значениями двух независимых переменных — функций состояния простого тела, например, значениями температуры и удельного объема (Г, у) или давления и удельного объема (р, у), которые по отдельности и являются основными термодинамическими параметрами простых тел удельный объем (у), давление (р) и температура (I, Т). [c.7]

Температура — важнейший термодинамический параметр состояния вещества. Она характеризует тепловое состояние тела. Тепловое равновесие тел влечет за собой понятие температуры, т. е. тела, находящиеся в тепловом равновесии, имеют одинаковую температуру в любой температурной шкале измерения. Из опыта хорошо известно, что теплота самопроизвольно переходить от тел более нагретых к телам менее нагретым, т. е. к телам с меньшей температурой, независимо от размеров тел, их цвета, запаха и т. п. Поэтому в качестве определения температуры может быть принято утверждение, что температура есть единственный параметр состояния вещества, определяющий направление самопроизвольного теплообмена между телами. [c.8]

При взаимодействии (сопряжении) термодинамической системы (тела) с окружающей средой (подвод к телу теплоты или работы) состояние тела, определяемое параметрами, изменяется. Изменение состояния термодинамической системы, характеризующееся изме- [c.8]

Макроскопические величины, характеризующие состояние системы, называют термодинамическими параметрами. Параметры разделяют на внешние (определяемые положением не входящих в систему внешних тел) и внутренние (определяемые положением и совокупным движением входящих в систему частиц). Например, объем системы V является внешним параметром, а внутренняя энергия и — внутренним. Очевидно, значение внутренних параметров зависит от значения внешних параметров системы. [c.31]

Уравнение (1.5), связывающее значения давления р, температуры Т, объема V и других интенсивных термодинамических параметров тела, находящегося в состоянии равновесия, называется термическим уравнением состояния тела, а входящие в него переменные — термическими параметрами. [c.13]

В случае однородного тела в качестве независимых параметров можно выбрать любые два термических параметра, например объем V и температуру тела Т или давление р и температуру Т. Все другие термодинамические параметры в состоянии равновесия могут быть представлены на основании уравнения состояния как функции двух независимых параметров. [c.13]

Теплофизические свойства изменяются в широких пределах в зависимости от природы тела и его термодинамических параметров [15], поэтому экспериментальные методы являются практически единственным способом их получения. Экспериментальные методы определения теплофизических свойств принято разделять на стационарные и нестационарные. [c.183]

К" термодинамическим параметрам относятся физические величины, характеризующие макроскопическое состояние тел термодинамическое давление, термодинамическая (абсолютная) температура и удельный объем. [c.6]

Проблемой исследования свойств макроскопических систем, находящихся в состоянии равновесия, на основании известных свойств образующих такие системы частиц занимается статистическая физика. Основная задача заключается в том, чтобы описать поведение системы, содержащей весьма большое число частиц (например, 1 кг или 1 кмоль реального газа), по свойствам и законам движения отдельных молекул, которые считаются заданными. Поведение макроскопических систем определяется закономерностями особого рода — статистическими закономерностями. Общие равновесные свойства системы (например, термодинамические параметры, характеризующие ее состояние) сравнительно мало зависят от конкретных свойств частиц и законов их взаимодействия. Это обстоятельство позволяет установить общие законы поведения систем и, в частности, законы теплового поведения макроскопических тел в состоянии равновесия например, методами статистической физики можно теоретическим путем получить уравнение состояния (разумеется, в ограниченном числе случаев). Следует отметить, что последовательное применение статистических методов нельзя осуществить на основе классической механики движения частиц. Даже для описания движения сравнительно тяжелых частиц (молекул) в объеме макроскопической системы, когда, казалось бы, справедливы положения ньютоновской механики, приходится использовать теорию движения микрочастиц— квантовую механику. Таким образом, получение уравнения состояния реальных газов теоретическим путем в принципе возможно, но для большинства практически важных случаев связано с непреодолимыми трудностями. Однако теория позволяет обосновать общий вид уравнения состояния. [c.100]

В реальных трибосистемах интенсивность процессов накопления дефектов и увеличения плотностей внутренней энергии и энтропии всегда вьш е, и с течением времени названные термодинамические параметры достигают критических значений, при которых наступает разрушение структуры поверхностного слоя. Эта закономерность является общей для всех нагруженных деформируемых твердых тел независимо от их природы. [c.268]

Давление является термодинамическим параметром состояния системы (тела) и представляет собой силу, действующую по нормали к поверхности тела и отнесенную К единице площади этой поверхности. [c.57]

Состояние рабочего тела или системы характеризуется величинами, которые называются термодинамическими параметра. состояния. К ним относятся температура, давление, удельный объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия. Первые три - Т, v п р - называются основными параметрами. За единицу температуры Т принимают 1 кельвин (К), удельного объема v — объем 1 кг массы вещества (м кг) и давления р — 1 паскаль (Па), причем 1 Па = 1 Н/м = 0,102 кг/м = = 0,102 мм вод. ст. при температуре 277 К. Внесистемной единицей [c.7]

Состояние однородного рабочего тела однозначно определено, если заданы любые два из указанных выше трех основных параметров. Любой третий параметр является однозначной функцией двух заданных параметров. Следовательно, можно написать, что v = f(p, Т), T=параметров рабочего тела однозначно связаны между собой уравнением /(р, и, Т) = 0, которое называется термическим уравнением состояния рабочего тела. Оно характеризует термодинамическое состояние вещества, находящегося в равновесии, т. е. когда во всей его массе устанавливается постоянство термодинамических параметров состояния. Равновесное состояние рабочего тела или термодинамической системы можно изобразить графически в координатах любых двух параметров состояния. Так, в координатах р, v любая точка будет однозначно определять давление и удельный объем. Значение же температуры определится из уравнения состояния. Естественно, что в равновесном состоянии не происходит никаких превращений энергии. [c.8]

Когда в рабочем теле или системе изменяется хотя бы один из основных параметров состояния, то говорят, что тело совершает термодинамический процесс. Термодинамический процесс, при котором рабочее тело или система проходит непрерывный ряд равновесных состояний, называется равновесным термодинамическим процессом. Очевидно, только равновесный термодинамический процесс можно изобразить графически в виде кривой в координатах двух термодинамических параметров состояния. [c.8]

Внутренняя энергия тела U представляет собой энергию, обусловленную движением и силами взаимодействия частиц рабочего тела (молекул, атомов, электронов, атомных ядер), и, следовательно, равна сумме кинетической и потенциальной энергий этих частиц. Отсюда следует, что для реальных рабочих тел внутренняя энергия является функцией основных термодинамических параметров состояния т. е. и = f (р, v), и = (р(р, Т) и и = v /(ii, Г). Для идеальных газов потенциальная энергия мельчайших частиц рабочего тела равна нулю и, следовательно, внутренняя энергия их равна кинетической энергии, которая, в свою очередь, является функцией только температуры. Отсюда следует, что внутренняя энергия идеального газа есть функция температуры, т. е. и = j (Т). Молекулярно-кинетическая теория вещества дает для идеального газа следующую конкретную зависимость внутренней энергии одного киломоля от температуры [c.12]

Термодинамические параметры состояния в начале и конце этих процессов находятся или непосредственно из lis-диаграммы, или из таблиц сухого насыщенного и перегретого пара. Во втором случае необходимо прежде всего определить состояние рабочего тела в начале и в конце процесса. Для изобарного, изохорного и изотермического процессов эти состояния определяются путем сравнения заданного [c.39]

Теперь можно сказать, что критическими параметрами рабочего тела при течении его в канале называются термодинамические параметры в том сечении его, где скорость потока равна местной скорости звука. [c.48]

Макроскопические величины (т. е. величины, которые характеризуют рабочее тело в целом), описывающие физические свойства рабочего тела в данный момент, называются термодинамическими параметрами состояния. Последние разделяются на интенсивные (не зависящие от массы рабочего тела) и экстенсивные (пропорциональные массе рабочего тела). [c.10]

Различают равновесное и неравновесное состояния, стационарное и нестационарное состояния рабочего тела системы). Состояние, в которое приходит внешних условиях и характеризуемое неизменностью термодинамических параметров и отсутствием в системе [c.11]

Под влиянием подвода или отвода энергии в форме теплоты или работы термодинамические параметры рабочего тела (или системы) в общем случае изменяются. Однако при условии постоянства внешних воздействий может установиться такое состояние, при котором распределение значений параметров в различных частях системы хотя и не является равномерным, но с течением времени не меняется. [c.11]

Под воздействием подвода или отвода энергии в форме теплоты или работы происходит изменение состояния рабочего тела (или термодинамической системы),т. е. происходит изменение значений термодинамических параметров. Изменение состояния системы (или рабочего тела), характеризуемое изменением термодинамических параметров, называют термодинамическим процессом. [c.12]

Уравнение, связывающее термодинамические параметры системы в равновесном состоянии, называют уравнением состояния. Для простого тела (системы) связываются три параметра, являющиеся попарно независимыми. Запишем уравнение состояния в общем виде. [c.13]

Изменение состояния рабочего тела вследствие воздействия на него внешней среды в термодинамике называется процессом. Термодинамический процесс характеризуется изменением основных параметров рабочего тела. Термодинамические процессы могут быть равновесными и неравновесными. [c.12]

В результате взаимодействия термодинамической системы с окружающей средой состояние системы изменяется. Применительно к газу, используемому в тепловом двигателе в качестве рабочего тела, изменение состояния газа будет в общем случае проявляться в изменении его температуры, удельного объема и давления. Эти характерные для данной системы величины называют основными термодинамическими параметрами ее состояния. Таким образом, результатом взаимодействия системы с окружающей средой будет также и изменение параметров состояния системы и, следовательно, судить о том, взаимодействует ли термодинамическая система с окружающей средой, можно по тому, изменяются ли ее параметры состояния или нет. [c.12]

Из определения понятия основных термодинамических параметров состояния рабочего тела следует, что их значения не зависят от того, каким путем рабочее тело пришло в рассматриваемое состояние. Это свойство параметров состояния является одной из их специфических особенностей. [c.14]

Первые два вида потерь связаны с процессом теплоооб[лена при конечной разности температур. При этом в рабочем теле не будет равновесного состояния во всей массе и цикл будет в е ш н е необрати м. (При внешне необратимых процессах состояние рабочего тела в каждой точке мало отличается от равновесного и характеризуется определенными значениями термодинамических параметров так же, как это имеет место в равновесных процессах.) [c.187]

Внутреннюю энергию тела можно представить как сумму кинетической и потенциальной энергий лшкрочастиц (атомов и молекул). Кинетическая энергия обусловлена скоростью движения и массой частиц, потенциальная — силами взаимодействия между частицами, сами силы зависят от взаимного расположения частиц. Каждое тело (термодинамическая система) в заданном состоянии обладает некоторой внутренней энергией И. Значит, внутренняя энергия может характеризовать состояние тела наряду с величинами р, и, Т и может рассматриваться как параметр или функция состояния. Изменение MJ внутренней энергии тела массой т (кг) [c.16]

Так как внутренняя энергия есть функция основных термодинамических параметров состояния, то она сама является функцией состояния и, следовательно, внутренняя энергия единицы массы может быть рассмотрена как термодинамический параметр состояния. В технической термодинамике за параметр состояния принята внутренняя энергия одного килограмма рабочего тела, т. е. и = Uftn, Дж/кг. [c.13]

Термодинамические параметры подразделяются на внешние (т. е. описывающие внещние воздействия на систему и являющиеся характеристиками внешних по отношению к рассматриваемой системе тел) и внутреинне (описывающие внутреннее состояние системы при заданных внешних параметрах). [c.10]

В самом деле, всякий равновесный процесс изменения состояния тела представляет собой совокупность последовательно проходимых телом состояний равновесия, и поэтому в любой момент времени термодинамические параметры, в частности термические параметры тела р, Т и V, имеют вполне определенные значения, равные значениям их в состоянии равновесия. Благодаря этому каждое из состояни й тела в равновесном процессе может быть изображено в термодинамическом пространстве в виде точки с координатами, равными значениям давления, температуры и объема тела в данный момент. Совокупность этих точек образует в термодинамическом пространстве непрерывную линию, которая и представляет собой графическое изображение равновесного процесса вид этой линии зависит от закона, по которому происходит изменение состояния тела. [c.20]

Найдем выражение для максимальной работы, совершаемой телом при переходе из начального состояния I в конечное сотояние 2 в условиях, когда один из термодинамических параметров сохраняет неизменное значение. Начальное и конечное состояния, естественно, предполагаются равновесными, а максимальная работа, как мы уже знаем из 3-5, производится при обратимом процессе. При этом производимая телом максимальная полезная внешняя работа по абсолютной величине равняется минимальной работе, которую должен затратить внешний источник работы для того, чтобы вернуть тело в тех же самых условиях из конечного состояния 2 в исходное состояние 1. [c.108]

Граничными или краевыми условиями к уравнению (7-14) являются равенство нулю скорости движения среды на поверхности твердого тела (условие прилиЛания ) и распределение скоростей и каких-либо из двух термодинамических параметров на входе в рассматриваемый участок трубы или пластины, которую обтекает газ. [c.261]

В общем случае любые два термодинамических параметра из трех в процессе могут изменяться произвольно (независи.мо). Однако изучение работы тепловых машин показывает, что наибольший интерес для практики представляют некоторые частные случаи, к которым относятся изохорный процесс, протекающий без изменения объема рабочего тела (da = Q, v = onst), изобарный процесс, протекающий при постоянном давлении (dp = О, р = onst) изотермный процесс, протекающий при постоянной температуре (dT = О, Т = onst) адиабатный процесс, протекающий без теплообмена рабочего тела с окружающей средой (dp = 0), н политропный процесс, который при определенных условиях может рассматриваться в качестве обобщающего по отношению ко всем предыдущим термодинамическим процессам. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...