Теплосодержание идеальных газов

Теплосодержание идеальных газов 519 [c.552]

Таким образом, теплосодержание идеального газа при температуре t (или Т) численно равно количеству тепла, которое подведена к газу в процессе нагревания его от О С (или от 0°К) до температуры t (или Т) при постоянном давлении. [c.81]

Следует подчеркнуть, что, согласно уравнению энергии (24), в энергетически изолированном потоке идеального газа существует однозначная зависимость между температурой газа Т (теплосодержанием г) и скоростью течения w. Повышение скорости Б таком потоке всегда сопровождается снижением температуры независимо от изменения других параметров газа. Если в двух сечениях энергетически изолированного потока одинакова скорость течения, то в них будет одинаковой и температура газа, какие бы процессы ни происходили в потоке между рассматриваемыми сечениями. При уменьшении скорости течения до нуля газ приобретает одинаковую температуру Т независимо от особенностей процесса торможения и возникающих при этом необратимых потерь. [c.19]

С другой стороны, уравнение теплосодержания с учетом уравнения состояния идеального газа дает для скачка давления при 15 [c.227]

Введем в уравнение (80.6) величину теплосодержания. Из термодинамики известно, что теплосодержание I идеального газа (в единицах масса, длина, время) может быть выражено через теплоемкости Ср а с а газовую постоянную Я посредством формулы [c.303]

Теплосодержание (энтальпия) идеального газа в тепловых единицах определяется по формуле [c.519]

Экстраполируем изобару атмосферного давления до точки 2 в область насыщения и предположим, что свойства идеального газа сохраняются. Тогда на рис. 7-8, а теплосодержанию уходящих газов применительно к расчету по обычной методике [Л. 7-8], соответствует площадь 1—2— 3—4—1. Если учесть теплоту конденсации водяных паров, то потери физического тепла с уходящими газами возрастут на величину, эквивалентную площади/—5—6—3—2—7. [c.170]

Теперь система уравнений (13.5), (13.6), (13.20) и (13.28) для вектора V и скаляров р, р, Т стала замкнутой для рассматриваемого идеального газа Вместо Т за искомую функцию можно принять и или S, или другую, выражающуюся через р, р, Т термодинамическую функцию ( 10), например энтальпию (теплосодержание) i= pT. [c.188]

Для идеального газа, как было указано, и зависит только от температуры из характеристического уравнения (1-15) видно, что произведение pv для такого газа также зависит только от температуры таким образом, для идеального газа теплосодержание зависит только от температуры. [c.80]

Значение теплосодержания для идеального газа может быть определено и следующим образом. В выражение (2-27) подставим , [c.80]

Необходимо иметь в виду, что для сравнения наблюденных значений теплоемкости и теплосодержания с их вычисленными значениями предварительно нужно ввести поправку к наблюденным значениям, учитывающую отклонение исследуемого газа от идеального. Разности Н к Ср для реального и идеального газов определяются формулами [c.548]

Величина СрТ для совершенного газа, как легко видеть, равна внутреннему теплосодержанию (энтальпии) ) i = U - --1- pip. Заметим, что в случае установившихся адиабатических движений произвольных двухпараметрических идеальных сред. [c.36]

Теплосодержание газов, располагаемое для работы в идеальной машине, [c.614]

Газ из камеры сгорания вытекает в диффузор — генератор электрического тока, взаимодействуя в нем с магнитным полем. В идеальном случае энтропия газа не меняется, а теплосодержание уменьшается, переходя частично в электроэнергию. За диффузором-генератором состояние газа определяется точкой d, температура, в которой должна превышать 2400" С, так как при более низких температурах резко падает степень ионизации газового потока. [c.61]

О—2, лежащей правее адиабаты. Точки /ад и 1 изображают состояние газа на выходе из соплового аппарата в идеальном и реальном процессах. Сравнивая реальный и идеальный процессы расширения, протекающие до одного и того же давления, т. е. до изобары р = 02, следует подчеркнуть, что в реальном процессе температура (теплосодержание) и соответственно удельный объем газа оказываются более высокими, чем в идеальном. [c.186]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остаётся неизменной, т. 0. такой процесс является идеальным термодинамическим— изоэнтропическим—процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если движение газа совершается в горизонтальной плоскости (2 =2 ) и нет технической работы (Ь=0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании (54) н (64) имеет следующий вид [c.27]

Н > оператор Гамильтона в приближенин гармонического осциллятора 227 И", теплосодержание идеального газа 543 Д№, теплота реакции 559 [c.634]

В работе Денисона [18] показано, что в области теплосодержаний, не превышающих 2300 ккал/кг для продуктов сгорания углерода, с достаточной степенью точности можно принять уравнение состояния идеального газа, т. е. по сечению пограничного слоя р1 = onst. В этом случае законы трения и теплообмена описываются уравнениями (3.62) и (3.63), причем г] = t x/to- [c.113]

В отличие от идеального газа теплоемкость перегретого пара при p= onst зависит не только от температуры, но и от давления. Аналитические зависимости с =Kp,t) сложны, и пользоваться ими в повседневных расчетах не представляется возможным. В таблицах водяного пара, выпускавшихся в последние годы, значения не приводятся. Вместо них даются значения теплосодержания t перегретого пара (табл. III). Пользуясь этими значениями 126 [c.126]

Так как у идеального газа теплосодернсание — однозначная функция температуры, то при равенстве теплосодержаний в начале и в конце мятия одинаковой остается и температура газа. Таким образом, если мятию подвергается газ, по своим свойствам приближающийся к идеальному газу, то температура его при мятии не меняется. [c.149]

Было бы совершенно неправильно рассматривать отрезок изотермы АВ как линию процесса мятия газа, потому что только точки А В дают действительные состояния газа как равновесные промежуточные же точки действительному процессу не соответствуют. Ввиду адиабатично-сти процесса увеличение скорости в месте сужения получается за счет уменьшения его теплосодержания т. е. сопровождается падением температуры за сужением по мере перехода внешней кинетической энергии в теплоту температура поднимается и на некотором удалении от сужения, где поток получает снова вполне правильный характер, достигает первоначального значения. Таким образом, действительный процесс между точками Л и В проходит при переменных t и t, которые сначала уменьшаются, а потом увеличиваются. Поэтому не вполне правильно, как это иногда делается, определять мятие как процесс при i= onst, а в случае идеального газа и i= onst. [c.219]

Теплосодержание и теплоемкость. Полная внутренняя энергия одного моля идеального газа (включая степени свободы п0 тyпaтe ИJH0Г0 движения И внутреннего движения) равна [c.543]

Теплосодержание одного молн идеального газа есть сумма полной внутренней энергии Е и внешней анергии рУ = ЯТ, т. с. [c.543]

Здесь Щах — потеря тепла от охлаждения в фо Ярх — потеря тепла с уходящими газами в О/о qx — потеря тепла от химической неполноты сгорания в % qx — потеря тепла от механической неполноты сгорания (провала, уноса и пр.) в о/о, 1 — теплосодержание свежего пара в ккал1кг — теплосодержание отработанного пара в /скал кг q — теплосодержание питательной воды в ккал1кг А11 — индикаторная работа машины в ккал кг-, — работа идеальной машины в ккал кг. [c.245]

Если температура уходящих газов понизится в теплофикационном экономайзере со 130 до 60° С при давлении, близком к атмосферному, то процесс охлаждения закончится в точке d, и от продуктов сгорания будет получено тепло AQg. Если тот же процесс охлаждения вести при давлении 2 ama, то он заверщится в точке d, и газы отдадут дополнительное тепло AQi. Охлажденные продукты сгорания могут расщириться в детандере до атмосферного давления. На рис. 6-4 идеальному процессу в детандере соответствует линия d —е. При этом газы еще уменьшают суммарное теплосодержание на величину [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...