Ускорение Кориолиса касательное

Ускорение Кориолиса == 2о) X г направлено перпендикулярно к плоскости рисунка от нас Vg, согласно сделанному предположению, направлено по касательной к проволоке в точке Л1 вверх). Следовательно, кориолисова сила инерции Jg направлена перпендикулярно к плоскости рисунка на нас и по модулю равна [c.130]

Найдем теперь ускорение Кориолиса по (9.3). Вектор угловой скорости перпендикулярен к плоскости рисунка и направлен к читателю. Относительная скорость направлена по касательной к окружности в сторону движения часовой стрелки. Следовательно, [c.268]

Допустим, что в меридиональном направлении с юга на север, в северном полушарии движется поезд со скоростью дг (рис. 199). Так как Земля вращается с Запада на Восток, то угловая скорость бз направлена по оси Земли от южного полюса к северному (при правой системе координат). При таком расположении векторов и г и 65 ускорение Кориолиса направлено на Запад по касательной к параллели — влево, если смотреть по направлению движения поезда. Давление же поезда [c.234]

Ускорение точки относительно инерциальной системы отсчета можно разложить на составляющие по осям декартовой системы координат, а также на касательное и нормальное ускорения и на переносное, относительное ускорение и ускорение Кориолиса, если движение точки считать сложным, состоящим из переносного и относительного.Соответственно силу инерции Ф можно разложить на такие же составляющие Ф = Фр + Фу -1- ФД = Фх -1 - Фя = Фе 1- Фл + Фк (48 [c.341]

Первое ускорение есть ускорение относительное, направленное к центру Земли вдоль её радиуса второе ускорение есть ускорение переносное, расположенное в плоскости параллели и направленное по радиусу параллели к её центру третье ускорение есть ускорение Кориолиса, расположенное в плоскости параллели вдоль касательной к параллели в направлении, обратном направлению вращения Земли. [c.375]

Решение. Применим теорему Кориолиса. В переносном движении точка движется по окружности, поэтому переносное ускорение может быть задано касательной н нормальной составляющими [c.96]

Давление точки на поверхность равно по величине и противоположно по направлению силе реакции N, которая зависит от активных сил, действующих на точку, и ускорения, с которым движется точка. Для определения давления требуется знать проекцию ускорения точки на нормаль к поверхности конуса. Определяя ускорение при помощи теоремы Кориолиса, заметим, что относительное ускорение направлено по образующей конуса, а в переносном движении точка движется по окружности, плоскость которой ортогональна к оси г и имеет касательную и нормальную составляющие ускорения (рис. 171). Нор- [c.283]

Решение. Сила Кориолиса Р от переносного ускорения направлена от осп вращения и по величине равна тсо зша, где г — радиус окружности. Действие на точку силы Р и силы тяжести может быть уравновешено только силой реакции N. которая направлена по радиусу окружности к ее центру. Для равновесия необходимо и достаточно, чтобы проекции сил Р и тц на касательную к окружности были равны и противоположны по знаку, т. е. [c.288]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Ускорение а ) направлено к центру кривизны траектории относительного движения, т. е. к центру шара О. Относительное касательное ускорение al — s , где S = я/2 = onst = 1,6 м/с . Следовательно, = 1,6 м/с . Так как s положительно, то al направлено в сторону возрастающих значении s по касательной к траектории относительного движения, т. е. по относительной скорости. Относи-тельное движение оказалось ускоренным в рассматриваемый момент времени, Ускорение Кориолиса определяем по правилу Жуковского. Его модуль = 2йш. где и/ — проекция Up на плоскость, перпендикулярную оси переносного вращения Ог. Имеем [c.193]

Отклонение движущихся тел вправо в северном полушарии. В Северном полушарии из-за дополнительного действия силы инерции Кориолиса, вызванной вращением Земли, все движущиеся тела должны смещаться в правую сторону, если смотреть в направлении движения. Пусть материальная точка движется со скоростью щ относительно Земли по касательной к меридиану с севера на юг (рис. 18). Определим проекцию щ этой скорости на плоскость, перпендикулярную оси вращения Земли. Повернув вектор вокруг оси, параллельной оси вращения земного шара, на 9(/ в направлении его вращения, получим, согласно правилу Жуковского, направление ускорения Кориолиса йь- по касательной к параллели с запада на во ток. Сила инерции Кориолиса 0 = — соответственно направлена с востока на запад, Г. е. вправо от направления движения. Действне такой силы вызовет у движущейся точки дополнительное ускорение относительно Земли в направлении этой силы, а следовательно, и ее перемещение, если точка дВйжСтея в течение некоторого времени. Движение точки может [c.254]

Рис. 3.29. Ускорение Кориолиса во вращающейс . системе координат. Вращающаяся система (Жд, у , 2g) закреплена неподвижно на Земле угловая скорость <о параллельна оси 2д. Предмет, движущийся вертикально вверх от точки Р на поверхности Земли, имеет начальную скорость v. Ускорение Кориолиса 2в х v направлено по касательной к линии широты (параллели), проходящей через Р, как показано на схеме JV —Северный полюс. Если бы предмет свободно падал с какой-то высоты над поверхностью Земли,, то ускорение Кориолиса было бы направлено в противоположную сторону. Почему

Откладываем это ускорение от полюса Ра в виде отрезка р п параллельно АО2 в направлении от точки А к точке Оз- Затем проводим через точку п линию перпендикулярно АО . Эта линия параллельна направлению касательного ускорения ал . Так как ве-, личина ускорения ял. неизвестна и величина следующего слагаемого а л,А, также не может быть определена, то в равенстве (4.51) перегруппируем геометрическую сумму, и к концу отрезка рдОз пристроим ускорение Кориолиса в виде отрезка ka . [c.81]

Для построения плана ускорений звена 2 из полюса II плана ускорения (рис. 230, в) откладываем вектор ускорения точки С . В точке С] прикладываем вектор ускорения Кориолиса. К точке к прикладываем вектор ЯсаС Величины ускорений а СзС, СгСх определяются по формулам (5.24) и (5.27). Ускорение а гС направлено по нормали М1Я от точки С1 к точке О, являющейся центром кривизны кривой Ь — Ь ь точке С1. Ускорение 0 201 также направлено по нормали NN в направлении, определяемом по правилу, указанному на рис. 224. Затем через полюс к проводим прямую в направлении ускорения т. е. параллельную прямой т — /га, а через точку п — в направлении касательной I — 1. Пересечение этих прямых дает точку Са- Фигура тсс кпс и есть план ускорений звена 2. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...