Ускорение свободного касательное

Задача № 8. Камень брошен с поверхности Земли вертикально вверх с начальной скоростью Va = 30 м/с. Определить уравнения и построить графики 1) пути, модуля скорости, касательного ускорения как первой производной величины скорости по времени 2) расстояния, алгебраической скорости и касательного ускорения как первой производной алгебраической скорости по времени. Ускорение свободного падения принять равным 10 м/с . [c.45]

Составим безразмерные комбинации Я для списка параметров I, а, Ь — линейные размеры, V — характерную скорость, р — плотность жидкости. Ар — перепад давления, т — касательное напряжение, д — ускорение свободного падения, р — вязкость, о — поверхностное натяжение, Г — упругость жидкости. [c.139]

Здесь R — радиус трубы и Тот — касательные напряжения на стенке трубы g — проекция вектора ускорения свободного падения на ось трубы. [c.18]

В уравнении (38) вектор массовой силы заменим ускорением свободного падения, а суммарный тензор вязких и турбулентных напряжений представим в виде суммарного касательного напряжения. Тогда уравнение движения для элементарной струи запишется в виде [c.30]

Масса может двигаться (при полном отсутствии трения) по плоскости, касательной к поверхности Земли. Найти период малых колебаний этой массы, происходящих под действием силы тяжести относительно положения равновесия (точки касания плоскости с поверхностью Земли). Радиус Земли / =6350 км, ускорение свободного падения =9,81 м/с. [c.104]

Касательная снла тяги тепловоза при стандартных атмосферных условиях Удельная касательная снла тягн Расход топлива дизелем тепловоза в режиме тяги Ускорение свободного падения Расход топлива дизелем тепловоза на холостом ходу [c.219]

Составим безразмерные комбинации Л для линейных размеров I, а, Ь, характерной скорости v, плотности р жидкости, перепада Ар давления, касательного напряжения т, ускорения g свободного падения, динамического коэффициента вязкости р., поверхностного натяжения а, модуля упругости жидкости [c.129]

В общем случае движения точки по криволинейной траектории ускорение точки а, как мы знаем, удобно разлагать. на две составляющие касательное ускорение а,, направленное по касательной к траектории движения, и нормальное ускорение а , направленное по нормали к центру кривизны траектории. Положим, что к свободной материальной точке М массы т, движущейся со скоростью V, приложена сила F, направление которой образует с направлением скорости v некоторый угол (рис. 201). Точка в этом случае будет Двигаться по криволинейному пути с ускорением а = Р т, направленным одинаково с силой Р. Разложим его на составляющие ускорения [c.272]

Лемма 1. Если q = — модуль скорости, а= q касательное ускорение жидкости, % = кривизна свободной линии тока (ds измеряется вдоль линии тока), то [c.100]

Доказательство. Линии нулевого касательного ускорения являются, согласно соотношению (4.27), линиями уровня гармонической функции dq 4ds-, они начинаются и оканчиваются на границе. Единственными особенностями функции dq lds являются критические точки и, возможно, точки отрыва. Свободные границы сами являются линиями нулевого ускорения и, следовательно, они соединяются с другими такими же линиями в точках, где нормальная производная dq- jds равна нулю, т. е. где касательные производные функции х/<7 равны нулю. [c.107]

В отсутствие поверхностно-активных веществ на границе раздела фаз обтекание газового пузырька жидкостью можно рассматривать как движение жидкости со свободной поверхностью, ибо условие ц ц означает отсутствие касательных напряжений на границе раздела фаз. Применительно к такому движению легко доказать справедливость высказанного в 5.4 положения о том, что нормальные напряжения на границе раздела пузырька одинаковы во всех точках поверхности раздела. Если пузырек всплывает в поле тяжести, то нормальная компонента тензора напряжений, обусловленная силами тяжести на границе пузыря, выражается как (р + pga os0). (Применительно к рис. 5.9 ускорение свободного падения g для всплывающего пузырька совпадает с положительным направлением оси J , Pq — давление при х = 0.) [c.215]

В тех случаях, когда направления ускорений а заданного движения тела совпадают с линией действия ускорения свободного падения вид деформации тела от инерционных сил соответствует виду деформации от собственного веса тела ш от несомых им грузов. Если, кроме последних, к телу не приложено иных нагрузок, то обобщенные динамические силы напряжения (нормальные Од или касательные Тд) и перемещения бд (с учетом инерционных сил) удобно определять через аютветствуквдие величины Р, р н 8, отвечающие статической нагрузке (б инерционных сил), и динамический коэффициент [c.270]

Остановимся на вибрациях, касательных к границе раздела чистой жидкости и сыпучей среды. Такая граница образуется под действием силы тяжести, если полость частично заполнена сыпучей средой и дополнена несжимаемой жидкостью другой плотности. Особенностью динамики сыпучей среды при тангенциальных вибрациях является то, что даже относительно слабое воздействие (вибрационное ускорение сравнимо с ускорением свободного падения) приводит к ожижению верхнего слоя песка, при этом толщина ожиженного слоя быстро увеличивается с увеличением интенсивности вибраций. Динамика виброожиженной сыпучей среды во многом напоминает динамику жидкости. На границе раздела формируется квазистационарный рельеф [6], аналогичный наблюдаемому в опытах с двумя жидкостями [7, 8]. [c.120]

Рис. 3.29. Ускорение Кориолиса во вращающейс . системе координат. Вращающаяся система (Жд, у , 2g) закреплена неподвижно на Земле угловая скорость <о параллельна оси 2д. Предмет, движущийся вертикально вверх от точки Р на поверхности Земли, имеет начальную скорость v. Ускорение Кориолиса 2в х v направлено по касательной к линии широты (параллели), проходящей через Р, как показано на схеме JV —Северный полюс. Если бы предмет свободно падал с какой-то высоты над поверхностью Земли,, то ускорение Кориолиса было бы направлено в противоположную сторону. Почему

Учитывая, что связи — только однородные относительно скоростей (катастатические [84]), имеем интеграл энергии (напомним, что в классической формулировке обобщённые силы отсутствуют), поэтому касательное ускорение равно нулю и принуждение как отклонение движения системы от движения тех же, но свободных материальных точек определяется только нормальными ускорениями. Минимум принуждения [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...