Закон Кирхгофа для газов

ЗАКОН КИРХГОФА ДЛЯ ГАЗОВ [c.310]

Если газы поглощают энергию, то, согласно закону Кирхгофа, они и излучают ее. Для определения относительной излучательной способности, представляющей лучеиспускательную способность газов в долях от излучения абсолютно черного тела, или степени черноты газов, служит формула [c.191]

Дальнейшее приспособление формулы (9-4) к практическим потребностям заключается в ее распространении на весь спектр лучеиспускания газа. Так как окружающие газ источники излучения могут иметь и другой произвольный спектр, то общий коэффициент поглощения газа А становится, как разъяснялось выше, случайной для данного газа величиной, и закон Кирхгофа теряет силу. Поэтому в формуле (9-4) можно сохранить только ту ее часть, которая способна отразить физические свойства и состояние газа как излучателя энергии, т. е. [c.214]

Это уравнение показывает, что отношение потока излучения газового объема с температурой Гг на поверхность F t к его поглощательной способности, подсчитанной для черного излучателя с температурой 7 = Гг и поверхностью For, не зависит от природы газа и равно излучению черного тела, имеющего температуру Гг и поверхность Ра. Из уравнения (16-3) следует, что если газ поглощает лучистую энергию, то он должен и излучать ее. Можно показать, что закон Кирхгофа справедлив и для монохроматического излучения газового объема. [c.278]

Коэффициент поглощения А газового объема, ограниченного стенками, не является физической характеристикой лишь одного газа. Он зависит от спектра падающего излучения, оптических характеристик поверхностей и различен при разных температурах окружающих газ стенок. Лишь при условии равновесия (температуры газа и стенок одинаковы) в соответствии с законом Кирхгофа коэффициент поглощения и коэффициент излучения газового объема равны А = е. Для коэффициента поглощения объема изотермического газа с температурой, ограниченного абсолютно черной стенкой с температурой. были получены следующие эмпирические зависимости [c.260]

Раздел 2 — Термодинамика квазистатических (обратимых) процессов и состояний равновесия (обратимые изотермические процессы свободная энергия системы математические теоремы об интегрирующем множителе линейных форм в полных дифференциалах основное уравнение термодинамики обратимых процессов энтропия равенство Клаузиуса следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равновесным состояниям общие формулы, относящиеся к свободной энергии абсолютная термодинамическая температурная шкала цикл Карно следствия второго начала,. касающиеся обратимых процессов расширения и нагревания газа или жидкости связь эффекта Джоуля—Томсона с уравнением состояния применение этого эффекта для охлаждения газов магнитный метод охлаждения термодинамика гальванического элемента равновесное излучение закон Кирхгофа закон Стефана—Больцмана для равновесного излучения характеристические функции). [c.364]

Закон Кирхгофа справедлив и для излучения газов, поэтому [c.324]

Для серого газа закон Кирхгофа имеет вид [c.312]

ЗАКОН [Джоуля — Ленца плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению квадрата плотности тока на удельное сопротивление проводника Дюлонга и ГТти молярная теплоемкость простых химических веществ при постоянном объеме и температуре, близкой к 300 К, равна универсальной газовой постоянной, умноженной на три Кеплера (второй секториальная скорость точки постоянна первый планеты движутся по эллиптическим орбитам, в одном из фокусов которых находится Солнце третий отношение кубов больших полуосей орбит к квадратам времен обращения для всех планет солнечной системы одинаково > Кирхгофа для теплового излучения для произвольных частоты и температуры отношение лучеиспускательной способности любого непрозрачного тела к его поглощательной способности одинаково Кнудсена для течения разряженного газа по цилиндрическому капилляру радиуса г и длины / характеризуется формулой [c.233]

Рассмотрим стационарное полностью развитое течение прозрачного газа внутри круглой трубы при равномерно распределенной плотности теплового потока на стенке qy,. Координата входного сечения трубы х = 0 газ во входном сечении имеет постоянную температуру Tgi и нагревается до средней температуры Tg2 на выходе x — L). На фиг. 7.2 представлены схема течения для рассматриваемой задачи и система координат. Подводимый к стенке тепловой поток отводится от внутренней поверхности трубы конвекцией и излучением, а наружная поверхность теплоизолирована. Температура окружающей среды вблизи открытых концов трубы (х = О и л = L) соответственно равна T l и Гг. Внутренняя поверхность трубы непрозрачная, серая, диффузно излучающая и диффузно отражающая, имеет постоянную степень черноты е. Прёдполагаетсяу что справедлив закон Кирхгофа. [c.259]

В этом разделе будет проанализирована роль излучения при не полностью термически развитом течении пробки поглощающего, излучающего и изотропно рассеивающего газа между двумя бесконечными параллельными пластинами, отстоящими друг от друга на расстоянии 2L. Для точного решения радиационной части задачи будет использован метод разложения по собственным функциям. Пробка однородного газа, имеющего температуру Го, входит в нагреваемую часть канала, начинающуюся при X = 0. При X > О стенки поддерживаются при некоторой постоянной температуре Т . На фиг. 14.4. показана схема течения и система координат. Пластины считаются непрозрачными, серыми, диффузно излучающими и зеркально отражающими. Кроме того, примем, что степени черноты обеих пластин одинакавы и выполняется закон Кирхгофа. Такая задача была решена в работе [18]. Ниже удут даны постановка задачи, обсуждение метода решения и некоторые результаты. [c.590]

По видам излучения И. с. разделяются на два класса 1) И. с. температурного, или калорического, излучения, в к-рых излучение света есть следствие нагревания светящегося тела до высокой темп-ры. В зависимости от рода излучающего тела этот класс И. с. может быть разделен на 3 группы а) И. с. черного излучения, б) И. с. серого излучения, в) И. с. избирательного (или селективного) излучения. Основой теории излучения И. с. этого класса являются законы излучения черного тела (законы Планка, Вина и закон Стефана-Больцмана, см. Излучение) и общим законом для всех трех групп, объединяющим излучения нечерных тел с черным излучением, — закон Кирхгофа. 2) И. с. люминесцирующего излучения, работающие на принципе одного из видов люминесценции, процесса, связанного с излучением света путем возбуждения атомов за счет какого-либо вида энергии, непосредственно воздействующего на вещество. Из различных видов люминесценции в И. с., используемых на практике, наиболее применима электролюминесценция (светящийся разряд в газах) кроме того в природе встречаются явления, связанные с хемилюминесценцией, или выделением лучистой энергии ва счет энергии химич. превращений (свечение медленного окисления — свечение живых организмов). Класс люминесцирующих И. с. является по преимуще ству классом И. с. холодно I о свечения. Повышение темп-ры, имеющее место при работе подобных И. с., служит побочным фактором, не участвующим активно п процессе излучения радиаций. В нек-рых случаях однако наряду с процессом люминесценции зыделение тепла при работе И. с. достигает таких размеров, что излучение может иметь смешанный характер к подобным И. с. например м. б. отнесены лампы с вольтовой дугой (см.), обладающие лю-минесцирующим свечением дуги и темп-рным излучением раскаленных электродов теория люминесцирующего свечения тесно связана с теорией строения атома и теорией спектров. Электролюминесцирующие И. с. могут быть разделены на группы в зависимости от рода газового разряда (дуговой, тлеющий, без-электродный) и в зависимости от характера излучающей среды (пары металлов, перманентный газ). [c.242]

Одновременно с разверткой спектра свечения исследуемого газа были получены осциллограммы интенсивности излучения для длины волны 5840 А (рис. 5), что позволило увязать излучательную способность газа с экспериментально измеренной температурой. Поскольку фотоэлектрический канал был проградуирован при помощи эталонного источника света в абсолютных единицах, то можно было на основании закона Кирхгофа вычислить степень черноты газа. Зависимость интенсивности излучения в абсолютных единицах оттемпера-туры, измеренной экспериментально, приведена на рис. 6 (Х = 5840 А, ДА,= 10 А). Точность измерения излучательной способности была 20%. Вследствие небольшой точности измерения температуры и излучательной способности газа точность измерения степени черноты невелика, так что можно говорить лишь о порядке величины. Значения степени черноты приведены в таблице, из которой видно, что и степень черноты остается практически постоянной. Таким образом, поскольку масса газа во всей серии опытов не изменялась, то в первом приближении можно считать, что и коэффициент поглощения на единицу массы остается неизменным. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...