Другие осцилляции в условиях МВ

Повышение частоты УЗ-колебаний приводит к тому, что отмеченные стадии процесса разрушения наблюдаются при меньшем числе циклов нагружения. Тот же эффект дают другие изменения условий эксперимента, направленные на концентрацию УЗ-энер-гии в зоне максимальных деформаций, например фокусировка ультразвука, выполнение надреза, который огибает поверхностная волна. На рис. 9.24, б показаны кривые изменения амплитуды прошедшего сигнала поверхностной волны в зависимости от числа циклов нагружения образца с надрезом глубиной 1,025 мм. Вершина надреза имеет полукруглую форму радиусом 0,1 мм. В этом случае осцилляции возникают уже на стадии начального ослабления сигнала. [c.443]

Другие осцилляции в условиях МВ [347] [c.387]

Относительно второго способа заметим, что при таком фиксированном граничном условии задача фактически заменяется другой задачей, имеющей тривиальное рещение (х) = (0) = = 0. (Если на выходной границе берется условие дудх ф О, то для одномерной задачи существует нетривиальное решение, но ограничение на Re< при этом по-прежнему имеет место см. задачу 3.30.) Однако второй способ применим к двух- и трехмерным задачам, не сводя их к тривиальной, и часто используется в расчетах многомерных гидродинамических задач для устранения пилообразных осцилляций. Условия на выходной границе потока, используемые Шапиро и О Брайеном (см. разд. 3.3.7), также устраняют пилообразные осцилляции. (Для одномерной стационарной задачи способ Шапиро — О Брайена сводится к заданию градиентного условия б /бх = 0.) [c.252]

На фиг. 1 представлены профили давления в смеси в различные моменты времени до и после отражения волны от твердой стенки на правом конце. Волна распространяется по смеси не с неизменным начальным состоянием, а по смеси с повышающимся давлением (фиг. 1, а). Это вызвано тем, что в отличие от смесей жидкости с газовыми или паровыми пузырями перед волной постоянно идет процесс испарения капель сжиженного газа в паровой слой и как следствие этого повышается давление в паровом слое и в смеси. Осцилляции в отраженной волне имеют нелинейный характер и максимальную амплитуду, значительно превышающую интенсивность падающей волны (фиг. 1, б). На фиг. 2 представлены профили давления в смеси для случая другого граничного условия на правом конце, а именно р = Ясно видно [c.102]

При низких температурах, когда квТ меньше расстояния между уровнями Ландау, эти периодические колебания восприимчивости, называемые осцилляциями де Гааза — Вак Альфена, являются мощным средством исследования формы поверхности Ферми. Другое условие возникновения этих колебаний состоит в том, что электрон должен достаточно долго оставаться в плоскости, перпендикулярной Н , прежде чем он столкнется с фононом [c.103]

Но даже в условиях полной компенсации разгона увеличившийся уровень мощности реактора вызовет увеличение концентрации изотопа иод-135. В результате распада иода повысится локальная концентрация ксенона-135, что приведет к уменьшению локального потока нейтронов. Таким образом, осцилляции мощности реактора могут происходить с периодом, близким к периоду полураспада иода-135. Будут ли эти осцилляции затухающими или возрастающими, зависит от уровня потока в реакторе и от ряда других условий (о которых речь пойдет ниже). В наиболее тяжелых условиях поток.может увеличиваться без осцилляций [31]. [c.437]

Соотношения, связывающие осцилляции различных термодинамических величин (температуры, магнитострикции и упругих постоянных) с магнитным моментом Л/, выведенные в гл. 4, остаются справедливыми и в условиях МВ. Таким образом, если решена задача о МВ и определено значение намагниченности М как функции Н (или // , если существенна форма образца), то осцилляции других термодинамических величин вычисляются прямым путем. Однако осцилляции скорости ультразвука требуют особого рассмотрения, поскольку осцилляции упругих постоянных на высоких частотах, как оказывается, существенно отличаются от осцилляций в статическом случае. [c.376]

В благоприятных условиях спиновое расщепление, описываемое формулой (9.1), можно наблюдать и изг ерять непосредственно как расщепление пиков осцилляций в магнитном поле вблизи квантового предела. Чаще, однако, наблюдаемые осцилляции соответствуют большим квантовым числам и гармонические составляющие в них выражены слабо. В этом случае наложение друг на друга осцилляций со спином по полю и против поля не дает расщепленных пиков, но приводит к изменению амплитуды основной гармоники и первых гармоник, описываемому множителем os(У2p гgm/mQ) [см. (2.148)]. Поэтому измерение абсолютной амплитуды осцилляций в принципе позволяет определить -фактор. Ниже описаны практически используемые методы, основанные на этой идее. [c.505]

РЕЗОНАНСНАЯ КОНВЕРСИЯ НЕЙТРИНО — гипо-тетич. процесс перехода одного типа нейтрино в другой при распространении в среде с монотонно изменяющейся плотностью. Переход осуществляется непрерывно, в соответствии с вариациями плотности и в осн. при пересечении слоя с т. н. резонансной плотностью. Необходимым условием Р. к. в. является смешивание нейтрино, участвующих в конверсии. Возможность Р. к. н. была показана С. П. Михеевым и А. Ю. Смирновым в 1985 [1], при этом использовались результаты Л. Вольфенстайна [2] 1978—80 по осцилляциям нейтрино в веществе с пост, плотностью (в литературе Р. к. н. часто называют МСВ-эффектом, по именам Михеева, Смирнова, Вольфенстайна). [c.311]

Важно следующее. Нетрудао убедиться в том, что именно при выполнении условия (Vj, > д число осцилляций экспоненциального множителя в (1.34) на размере источника велико, и оказьгоается возможным оценивать угловое распределение по формуле (1.35) с другой стороны, именно при таких р, когда д > г, члены с становятся пренебреж1Шо малыми, и Д)1я углового распределения можно пользоваться форму лой (1.29) с подстановкой и Хх, yi ) Л(л ь ji), пренебрегая кривизной фронта. [c.52]

В хорошем согласии с этими данными находятся и результаты по выполнению определенного вида зависимости o d) в разных температурных областях. Так, при высоких Гисп, как отмечалось выше, выполняется зависимость а d . Это обусловлено тем, что в данных условиях из-за проскальзывания зерен по всему периметру и, как следствие, отсутствия невязки на границах зерен не происходит перераспределение напряжений на ГЗ от релаксационных поворотных процессов. В результате в выражении (4.4) К2 < < К. В предельном случае, например при сверхпластичности, Кч должно быть равно нулю, так как зерна достаточно свободно пере-меш аются друг относительно друга и перераспределение напряжений не происходит, уравнение Холла — Петча вообще не выполняется. При понижении температуры вначале закрепляются стыки зерен. В результате возникает осцилляция напряжений на границах, а следовательно, и их перераспределение от релаксационных поворотных процессов, что соответствует закону а При низ- [c.90]

Другую разновидность релаксационной полярографии представляют собой осциллографические методы анализа, выполняемого в потенциостатическом или гальваностати-ческом режиме с использованием осциллографа для снятия полярограмм. В то время как в классических поляро-графах регистрация вольтамперных кривых производится на большом числе капель при медленном линейном изменении поляризационного напряжения (около 0,01 В/с), в осциллографических полярографах напряжение поляризации изменяется значительно быстрее (1 В/с) и на одной капле ртути можно получить одну или несколько полярограмм. Это позволяет избавиться от осцилляций тока и повысить чувствительность анализа на один-два порядка (особенно при использовании разностной осциллографи-ческой схемы) при разрешающей способности 10 —10 . Важное достоинство осциллографических полярографов, проявляющееся, например, при биомедицинских исследованиях, заключается в возможности исследования неустойчивых веществ, а также веществ, быстро разрушаемых при условиях анализа. [c.281]

Конечно, переменность скорости и по пространственной координате и большая размерность задачи могут привести к количественному изменению описанного поведения решения. В частности, при переменной скорости и можно допускать, чтобы сеточное число Рейнольдса превышало значение Re > 2 вне окрестности выходной границы, причем пилообразные осцилляции не возникают, если вблизи границы Re < 2. Выводы проведенного здесь исследования оказались приемлемыми для двумерных гидродинамических задач. Используя полные уравнения Навье — Стокса для двумерных расчетов течения нескольких жидкостей в пограничном слое, А. Руссо (личное сообщение) столкнулся с одномерными пилообразными осцилляциями в каждом из направлений — параллельном стенке и перпендикулярном ей. Пилообразные осцилляции в каждом из направлений устранялись либо путем изменения граничного условия на условие Неймана, либо путем перехода к схеме с разностями против потока в одном таком направлении. Другим эффективным средством, нримененным Руссо, является локальное уменьшение шага сетки вблизи стенки (см. разд. 6.1), что локально приводило к уменьшению сеточного числа Рейнольдса до значений Re < 2. Полджер [1971] устранил пилообразные осцилляции в рещении вблизи стенки, учитывая диффузию только с узла, отстоящего на один шаг от стенки. Он проводил расчеты по схеме Лакса (разд. 5.5.4), но схема с разностями против потока (разд. 3.1.8) в этом случае также работала бы. (В линейной одномерной задаче, представленной на рис. 3.26, применение схемы с разностями против потока при г= 10 почти полностью устраняет пилообразные осцилляции.) [c.252]

Хотя теория направлен на получение осциллирующего термодинамического потенциала 12, в процессе вычислений мы также получим осциллирующую намагниченность М и осцилляции плотности состояний и энергии Ферми. На каждой стадии результаты для произвольного закона дисперсии е к) иллюстрируются с помощью модели газа свободных электронов, свойства которого обычно можно вывести более элементарным способом. Обсуждение осцилляций тепловых и механических свойств, которые, как и М, выводятся из 12, а также других видов осцилляций мы отложим до гл. 4. В заключение будут кратко рассмотрены многочастичные эффекты, которые, как выясняется, только при экстремальных условиях существенно меняют вид формулы ЛК, хотя параметры, входящие в формулу, могут заметно измениться. [c.49]

Значит, в типичных условиях можно с хорошей точностью считать осцилляции простой гармоникой. Как мы увидим ниже, понижающие множители, обусловленные другими механизмами размытия фазы, еще больше снижают содержание высших гармоник в типичных осцилляциях дГвА. [c.91]

Можно видеть, что форма осцилляций величины (как функции 1/Я) будет, вообще говоря, совершенно отличной от формы осцилляций Л/, поскольку коэффициенты / (гХ) могут существенно отличаться друг от друга и поскольку при нечетных значениях к синус в формуле (3.30) превращается в косинус того же аргумента в формуле (3.31). В общем случае для восстановления первоначальной формы осцилляций (3.30) выходной сигнал как функцию 1/Я нужно разложить в ряд Фурье, разделить каждый коэффициент на J r ) и вновь синтезировать, взяв все компоненты с соответствующими фазами 0 , определенными при разложении. Однако в частном случае достаточно слабой модуляции коэффициенты JЛr ) пропорциональны и вид осцилляций величин Vf и d M/dH в точности совпадает на самом деле нетрудно проверить, что в этом пределе выражение (3.31) сводится как раз к /г-му слагаемому формулы (3.20). Практически в условиях слабой модуляции амплитуды высших гармоник слишком малы, чтобы их можно было использовать. Таким образом, непосредственно записать без искажений можно только осцилляции величины dM/dH (и, возможно, d M/dH ) при детектировании на частоте со (или 2оо) и при малой амплитуде модуляции. Легко показать, что, для того чтобы коэффициент У,(гХ) отличался от (УгУХ менее чем на 1%, величина гХ должна быть меньше 0,28 это и есть критерий достаточно слабой модуляции, при которой зависимость величины 1> верно воспроизводит зависимость dM/dH. [c.143]

НО ДОСТИЧЬ одновременного подавления четырех различных частот дГвА. Как уже отмечалось, подавление доминирующей частоты или нескольких частот одновременно может служить для наблюдения гораздо более слабых осцилляций на другой частоте. Особое преимущество метода наклона модулирующего поля и приемной катушки заключается в том, что он позволяет выделять одну из двух почти совпадающих частот Р при условии, что их угловые зависимости достаточно различаются. [c.146]

Наличие у ферромагнетиков большой намагниченности насыщения приводит к возникновению новых интересных черт в зависимости эффекта дГвА от напряжений, как и в самом эффекте при обычных условиях. Прежде всего существует сравнительно очевидное усложнение, связанное с тем, что эффективным полем является В [см. (5.9)], и, хотя приложенное поле постоянно, В меняется при приложении давления или напряжения в любой другой форме, поскольку от давления зависит магнитный момент насыщения М , Это приводит к небольшому, но существенному сдвигу фазы осцилляций дГвА при наложении давления, который следует учитывать при точном определении зависимости от давления площади сечения ПФ А, Более фундаментальной особенностью является существование специфического магнитного вклада в зависимость от давления площади А в дополнение к зависимости, которая имелась бы у немагнитного металла с подобной зонной струк- [c.298]

С другой стороны, >0 дается отношением хДВ/ДЯ, где ДВ — раз-ность значений поля, соответствующая измеренной постоянной разности частот резонансов в доменной области, АН — период осцилляций дГвА (т.е. 2ж/к), Найденное значением оказалось равным примерно 2,6, что представляется вполне разумной величиной для образца хорошего качества в условиях этих экспериментов (90 кГс и 1,4 К). Как видно, экспериментальные точки на рис. 6.9 лежат близко к предсказываемым значениям, вычисленным при этом значении а, если принять во внимание, что значение коэффициента размагничивания п для пластины заметно отличается от 1 (для вписанного сплюснутого эллипсоида п 0,84). Небольшие расхождения могут быть связаны с усложнением картины из-за одновременного присутствия осцилляции дГвА для орбит на розетках . Дополнительным подтверждением существования доменов служит зависимость от поля амплитуд двух резонансов, которые изменяются в соответствии с соотношением объемор + - и - -доменов, как и должно быть. Вне области доменов амплитуды резонансов падают, поскольку вследствие изменения В с Н фиксированные частоты возбуждающих колебаний все больше отличаются от резонансных. [c.335]

Другие аспекты влияния низкочастотных осцилляций на высокочастотные в условиях МВ были исследованы в экспериментах на свинце. В РЬ низкочастотные 7-осцилляции относительно более интенсивны, чем осцилляции, обязанные шейкам в Аи. Кроме того, благодаря длиннопериодным биениям (поскольку 7-осцилляции содержат две слегка различающиеся частоты) роль амплитуды низкочастотных осцилляций удобно изучать, изменяя магнитное поле в пределах периода биений. С другой стороны, отношение частот высокочастотных а- и низкочастотных 7-осцилляций составляет всего 8,8, а не 30, как для отношения частот, обязанных пузу и шейке в Аи. Поэтому в некоторых случаях приближения, использующие условие к/к > 1, для РЬ оказываются хуже, чем для Аи. Тонкие эксперименты, проведенные Аоки и Огавой [24, 23] изучавшими а- и 7-осцилляции в РЬ, не только продемонстрировали справедливость основной формулы (6.85), но и показали, что, согласно полученным результатам, МВ следует учитывать до, а не после введения размытия фаз. В этих экспериментах проводился фурье-анализ осцилляций таким образом, возможно было определить амплитуду каждой фурье-компоненты в (6.85) и ее зависимость от амплитуды низкочастотных осцилляций. [c.359]

До сих пор обсуждалось влияние МВ только на осцилляции, которые связаны термодинамическими соотношениями с осцилляциями свободной энергии и намагниченности. Однако нетрудно распространить рассмотрение на другие осцилляторные эффекты, имеющие ту же периодичность, т.е. на эффект Шубникова — де Гааза и гигантские квантовые осцилляции (ГКО) поглощения звука, если допустить, что МВ проявляется только в одном в необходимости рассматривать осцилляции как функцию поля В, гие Н (или Н , если существенна форма образца). Исходя из уже построенной теории, описывающей связь В с в условиях МВ, на следующем этапе можно получить форму осцилляций как функцию //g. Существенным обстоятельством при сильном МВ является то, что при изменении //g ббльшая часть значений В оказывается исключенной (см. рис. 6.6,6) и вследствие этого (как и при эффекте дГвА) выживает только малая часть осцилляций. [c.387]

Хотя в большом числе случаев формула (8.2) оказывается действительно справедливой, это соотношение может нарушаться по ряду причин главным образом либо потому, что механизм затухания более сложен, чем мы предполагаем, либо потому, что условия эксперимента оказались неблагоприятными. Наиболее очевидной проверкой справедливости (8.2) служит линейность графика Дингла в максимальном диапазоне наблюдения осцилляций по магнитному полю другая возможность контроля — совпадение значений х, определенных для разных гармоник и при различных температурах. Если при таких проверках обнаруживается расхождение и есть уверенность, что оно не связано с неудачными условиями проведения экспериментов, то это означает, что мы имеем дело с интересной ситуацией, позволяющей кое-что узнать о механизме, определяющем уменьшение амплитуды. [c.444]

Подобная ситуация реализуется в разбавленных сплавах Сг в Си, в которых наблюдались необычные особенности осцилляций дГвА [88]. Поскольку для чистой меди значение gm/mQ близко к 3 для осцилляций на пузе и близко к 1 на шейках , то оказывается возможным осуществить условия спинового нуля , изменяя поле Н до тех пор, пока значение (g — Н /Н)(т/П1о) не станет точно равным 3 или 1. Это обстоятельство иллюстрируется рис. 9.12. Видно, что экспериментально установленная зависимость амплитуды осцилляций от поля хорошо описывается формулой (9.38) при соответствующем подборе параметра. Другая возможность обнаружения этого же эффекта связана с наблюдением осцилляций при повороте образца в неизменном поле. Было обнаружено, что спад амплитуды до нуля вследствие спинового расщепления происходит при разных ориентациях для разных напряженностей поля и эти направления отличаются от направлений для чистой меди (рис. 9.13). [c.550]

Простейшим О. р. явл. интерферометр Фабри — Перо, состоящий из двух плоских параллельных зеркал. Если допустить, что между этими зеркалами, расположенными на расстоянии Ь друг от друга, нормально к ним распространяется плоская волна, то в результате отражения её от зеркал в пр-ве между ними образуются стоячие волны. Условие резонанса имеет вид Ь= дк12, где д — целое число, наз. продольным индексом колебания (продольные моды). Собств. частоты О. р. образуют арифметич. прогрессию с разностью с 2Ь (э к в и-дистантный спектр). В действительности из-за влияния краёв О. р. поле колебаний зависит от поперечных координат и характеризуется разл. поперечными индексами т и п, определяющими число осцилляций электрич. и магн. полей в поперечных направлениях и распределение токов на поверхности зеркал (рис. 1). Чем больше индексы т и п, тем число осцилляций больше и тем выше затухание колебания, обусловленное излу- [c.499]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...