Гигантские квантовые осцилляции

Рис. i- Гигантские квантовые осцилляции коэффициента поглощения ультразвука в цинке на частоте 220 МГц при r=i,2K.

Осцилляции поглощения ультразвука гигантские квантовые осцилляции [c.202]

Роль запрета на отдельные области значений В при сильном МВ должна стать еще значительней в случае гигантских квантовых осцилляций, хотя до сих пор подобный эффект не наблюдался. Как говорилось в разд. 4.6, в идеальных условиях ГКО должны проявляться в виде 0-образных пиков в затухании ультразвука, которые возникают, когда трубки Ландау проходят через ПФ очень близко от экстремального сечения, т.е. когда [c.391]

Рис. 6.26. Иллюстрация того, как сильное МВ может практически полностью уничтожить гигантские квантовые осцилляции. Реализуемые значения В отмечены прямоугольными рамками при а = 2 и заштрихованы для а - 10. Для максимального сечения эти области отвечают значениям внутри интервалов п л- 1/в т 1/г(1 -Ь а) (во избежание недоразумений области разрешенных значений в случае минимального сечения не показаны). Видно, что даже при значительном уширении пики ГКО, расположенные вблизи значений Г/В = л -Ь 1/г, почти целиком оказываются внутри запрещенных областей даже при а - 2. Чтобы получить зависимость истинной формы линии от для малых участков кривых, попадающих в разрешенные области, следует перестроить шкалу таким образом, чтобы перейти от В к аналогично тому, как разъяснено в подписи к рис. 6.24.

Как было замечено в разд. 9.1, спиновое расщепление уровней энергии в магнитном поле при благоприятных обстоятельствах может проявляться непосредственно как расщепление осцилляций.. Наиболее благоприятные условия реализуются при наблюдении осцилляций с малыми квантовыми номерами, т.е. вблизи квантового предела, и для осцилляций, имеющих форму узких пиков. И на гигантских квантовых осцилляциях затухания ультразвука (рис. 4.4), и на осцилляциях А 7 (рис. 4.1), йМ/6Н (рис. 8.9), (рис. [c.521]

Приложение 11 Ослабление гигантских квантовых осцилляций вследствие рассеяния электронов [c.617]

Ослабление гигантских квантовых осцилляций 619 [c.619]

Для вычисления р-й гармоники в разложении Фурье гигантских квантовых осцилляций нам нужно знать фурье-образ f p 1X1) функции D z) тогда соответствующий понижающий множитель для амплитуды равен 1/Се 1Х1//(0)1 возникает также фазовый сдвиг, равный фазе комплексной величины /Се 1Х1)// (0). Полагая = = ф/рХ и опуская в дальнейшем для удобства знак модуля у величины X, получаем [c.619]

Размерные магнитоакустич, явления также более информативны, чем их аналоги в массивных образцах, т. н. геометрические осцилляции, гигантские квантовые осцилляции, магнитоакустич. резонансы (см. Акусто-алектронное взаимодействие). [c.247]

Осцилляционная зависимость магнитного момента и/или магнитной восприимчивости металла от магнитного поля — тонкий низкотемпературный эффект, характерный для тщательно подготовленных образцов металла. Это перечисление показывает, что, несмотря на всю его информативность и важность для спектроскопии металла, эффект дГвА в каком-то смысле представляет собой камерное явление. Если посмотреть, что конкретно исследуют специалисты по физике металлов, то выяснится, что эффектом дГвА занимается весьма малая часть из них. Но, во-первых, имеется много родственных осцилляционных эффектов, частично описанных в монографии (эффект Шубникова — де Гааза или гигантские квантовые осцилляции в поглощении ультразвука), а частично только упомянутых (магнитооптические осцилляции и др.). Все они родственны не только по существу, но и (в большой мере) по методам исследования (включая обработку экспериментальных данных). Поэтому изучение монографии Д. Шенберга, несомненно, будет полезно широкому кругу физиков, занятых низкотемпературными исследованиями металлов. Во-вторых (и это очень важно), книга Магнитные осцилляции в металлах учит, как ставить эксперимент, как из эксперимента извлекать надежные данные, учит самой сути деятельности физика-экспериментатора. Давно замечено, что лучше учить не логике, а геометрии. Обучающийся при этом учится мыслить логически. Лучший [c.6]

В гл. 3 описаны экспериментальные методы изучения эффекта дГвА, т.е. в данном случае осцилляций намагниченности Л/ и ее производных по полю. Другие виды магнитных осцилляций будут рассмотрены в гл. 4 сначала осцилляции термодинамических величин (кроме намагниченности), которые могут быть получены из свободной энергии (тепловые и механические свойства), а затем осцилляции других величин, в частности эффект Шубникова—де Гааза и гигантские квантовые осцилляции ультразвукового поглощения. Для каждого эффекта будут приведены соответствующая теория, методика эксперимента и иногда некоторые экспериментальные результаты. В гл. 5 обсуждается, как можно определить размеры и форму поверхности Ферми, зависимость от механического [c.44]

Ко второй категории относятся неравновесные свойства, которые нельзя получить, используя только термодинамический потенциал. Однако их осцилляторные зависимости от поля Н обусловлены той же основной причиной, а именно прохождением трубок Ландау через поверхность Ферми, и поэтому они имеют существенно тот же период, что и осцилляции термодинамических свойств. Поскольку теория этих неравновесных свойств неизбежно оказывается более сложной, чем для термодинамических величин, мы ограничимся только достаточно упрощенным анализом и обсудим более подробно лишь два эффекта — осцилляции электрического сопротивления (эффект Шубникова — де Гааза) и осцилляции поглощения ультразвуковых волн (включая так называемые гигантские квантовые осцилляции ). Осцилляции других свойств, например оптических, и ядерный магнитный резонанс будут только кратко упомянуты. [c.173]

Можно видеть, что при понижении поля, хотя 1X4 остается значительно больше, чем X,, наступает момент, когда становится меньше, чем (7 1X4 ) . Однако для 1X4 /Х3 - 25(Ю это происходит только при 1X4 > 12 000 (для/7 = 1), когда амплитуда осцилляций поглощения составляет, несомненно, менее 1% от среднего значения Го, так что осцилляции едва заметны. В любом случае, вероятно, существуют другие механизмы, приводящие к слабому осциллирующему поглощению, помимо механизма, дающего гигантские квантовые осцилляции, так что формула (4.64), скорее всего, не будет точно справедливой в той области, где решающее значение имеет фактор Дингла Если подставить выражения для параметров X и для ф в явном виде, то формула (4.64) принимает вид [c.212]

До сих пор обсуждалось влияние МВ только на осцилляции, которые связаны термодинамическими соотношениями с осцилляциями свободной энергии и намагниченности. Однако нетрудно распространить рассмотрение на другие осцилляторные эффекты, имеющие ту же периодичность, т.е. на эффект Шубникова — де Гааза и гигантские квантовые осцилляции (ГКО) поглощения звука, если допустить, что МВ проявляется только в одном в необходимости рассматривать осцилляции как функцию поля В, гие Н (или Н , если существенна форма образца). Исходя из уже построенной теории, описывающей связь В с в условиях МВ, на следующем этапе можно получить форму осцилляций как функцию //g. Существенным обстоятельством при сильном МВ является то, что при изменении //g ббльшая часть значений В оказывается исключенной (см. рис. 6.6,6) и вследствие этого (как и при эффекте дГвА) выживает только малая часть осцилляций. [c.387]

Яркое проявление интерференц. природы П. м.— т. я. гигантские осцилляции кинетич. коэф. Они возникают в случае конфигураций, к-рые состоят из квааикласенч. орбит размерами связанных между собой аномально малыми орбитами. Последние являются квантовы-, ми затворами , прозрачность к-рых благодаря интерференции квазиклассич. волк, отражённых от центров П. м. на малой орбите, периодична с частотой, равной сП /ей, где — площадь малой орбиты. Осцилляции прозрачности, управляя движением электронов, приводят к гигантским осцилляциям, наиб, изученным для гальваномагн. характеристик металлов (рис. 6, 7), тер-моэдс и резонансного поглощения звука (рис. 5). Гигантские осцилляции кинетич. коэф. оказываются особо чувствительными к явлению анизотропии II. м. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...