Понятие о теории рассеяния

Понятие о теории рассеяния [c.26]

Курс современной экспериментальной ядерной физики (даже в элементарном изложении) должен содержать много вопросов, тесно примыкающих к теории, например понятие о теориях а- и р-распада, представление об изотопической инвариантности нуклон-нуклонных и мезон-нуклонных взаимодействий, понятие о странности описание различных моделей атомного ядра, элементы теории рассеяния и пр. [c.13]

Теория о взаимодействии витка и металла служит отправной базой при построении более общей теории для катушек любых типов, использующей физическую картину взаимодействия катушки с металлом и понятие о коэффициенте рассеяния. [c.22]

Понятие о теориях процессов накопления рассеянных микродефектов [c.579]

Расширен раздел книги, посвященный замедлению нейтронов (описаны деформация спектра нейтронов с ростом числа соударений, роль неупругого рассеяния и химической связи дано понятие о возрастном приближении теории замедления). [c.10]

Постановка и классификация задач о рассеянии волн. Задача о дифракции на многих телах относится ко многим физическим явлениям, связанным с рассеянием волн на неоднородностях. (В оптике —критическая опалесценция смесей жидкостей, явление красной зари и голубого цвета неба, явление Тиндаля, когда ярко проявляется рассеяние поляризованного света в определенных направлениях, и-т. д. в ядерной физике —рассеяние нейтронов в теории металлического состояния —рассеяние электронных волн, Сюда же относят все случаи дифракции рентгеновских лучей.) Несмотря на то что эти явления принадлежат к различным областям физики, методы изучения рассеяния на совокупности неоднородностей сходны, поэтому повсюду применяют одинаковую терминологию. Рассмотрим основные понятия оби ей теории рассеяния волн на совокупности рассеивателей. Задача о рассеянии волн на многих частицах сложна и поддается анализу в двух крайних случаях. Когда поперечник рассеяния меньше геометрического сечения частицы (например, рассеяние длинных волн на жестких частицах, взвешенных в воде), то следует говорить о слабом рассеянии. Если поперечник рассеяния значительно больше, чем геометрическое поперечное сечение отдельных неоднородностей, то следует говорить о сильном рассеянии (например, рассеяние звука на газовых пузырьках в жидкости). [c.314]

Как известно, тепловое движение атомов твёрдого тела рассматривают как совокупность нормальных малых колебаний кристаллической решётки. В квантовой теории вместо этих колебаний вводится понятие о фононах как о некоторых распространяющихся по решетке квазичастицах, обладающих определенными энергиями и направлениями движения. Если частота возбуждающего света попадает в область прозрачности кристалла, то в результате взаимодействия света с веществом происходит рассеяние с той же частотой или с изменённой частотой. Процессы рассеяния света в теории рассматриваются как процессы второго порядка, проходящие через промежуточные виртуальные состояния. При релеевском рассеянии процессы поглощения и излучения когерентно связаны такое рассеяние является упругим соударением фотона с атомами кристалла. При комбинационном рассеянии происходит неупругое столкновение фотона с фононами. Из-за изменения частоты когерентность нарушается, однако сохраняются кинематические соотношения, обусловленные выполнением законов сохранения энергии и импульса. [c.14]

В настоящее время наблюдается прогресс в построении теорий объемного разрушения [111, 167, 178]. При применении этих теорий для расчета изделий в условиях неоднородного напряженного состояния должны быть использованы такие понятия, как фронт разрушения или условия зарождения магистральной трещины [85]. Данные о соотношении времени инкубационного периода и времени прорастания трещины для различных материалов противоречивы. В ряде работ показано, что время заключительной стадии меньше инкубационного периода [139, 169]. Как отмечено в [143], вопрос о переходе рассеянного разрушения в стадию распространения магистральной трещины в настоящее время не может считаться удовлетворительно решенным ни в физическом, ни в механическом смысле. [c.270]

Такая возможность кажется в особенности удивительной, если учесть крайнюю простоту задачи о потенциальном рассеянии по сравнению с обычной теорией поля. После появления понятия 5-матрицы эта простота привлекла к данной задаче внимание [c.15]

Оптика атмосферы в значительной мере определяется рассеянием света на молекулах и частицах [27]. При решении задач теории рассеяния света аэрозолями принято считать, что в любом локальном объеме воздуха при нормальных условиях их можно представить как систему однородных сферических частиц различного размера. В связи с этим в пределах настоящей главы излагаются теория и численные методы решения обратных задач светорассеяния полидисперсными системами сферических частиц. Разумеется, указанная система частиц рассматривается не более как морфологическая модель (если акцентировать внимание на форме рассеивателей, играющих важную роль в подобных задачах) реальной дисперсной рассеивающей среды. Оптическое соответствие модели и среды требует надлежащей проверки, о чем подробно говорится в заключительном разделе главы. В основе аналитических построений излагаемой ниже теории лежит понятие оператора перехода, осуществляющего преобразование одного элемента матрицы полидисперсного рассеяния в другой. В результате для матрицы Мюллера, адекватно описывающей прямые задачи светорассеяния системами частиц, удается построить матрицу интегральных (матричных) операторов взаимного преобразования ее элементов. [c.14]

Разумеемся, данное определение подчиненности операторов Яо, Я зависит от отождествления J, но мы не будем это каждый раз оговаривать. В приложениях при Tio = Ti, J = / часто бывает достаточно условий Т> Н) = Т> Но) или Т> Н ) = Т>(н1 ) при Я О, Яо О, гарантирующих взаимную подчиненность операторов Яо и Я. Применение понятия подчиненности в теории рассеяния основано на следующем элементарном наблюдении [c.257]

Электроны, проходя через вещество, теряют энергию, главным образом, на ионизацию, возбуждение атомов вещества и на тормозное излучение. В каждом акте взаимодействия с атомными электронами для падающего электрона велика вероятность потерять существенную долю своей энергии и выбыть из пучка вследствие рассеяния на большой угол. Поэтому для электронов нет понятия среднего пробега в веществе, а говорят лишь о максимальной глубине проникновения (или экстраполированном пробеге). Достаточно точной теории, позволяющей получить формулу потерь энергии для электронов, нет. [c.1170]

Принципиально возможность воспроизведения поля света, рассеянного объектом, следует из работы голландского физика Христиана Гюйгенса Трактат о свете , изданной в 1690 году. В отличие от Ньютона, предполагавшего, что свет переносят летящие сквозь пустоту частицы, Гюйгенс утверждал, что свет представляет собою возмущение, передаваемое через некую промежуточную среду эфир . Хотя утверждение Гюйгенса известно под названием Волновая теория света , сам Гюйгенс понятие волна не использовал. Сущность его воззрений и их отличие от корпускулярной теории света Ньютона можно проиллюстрировать следующим примером (рис. 5). [c.16]

В этой главе дается краткая сводка некоторых понятий и формальных правил вычислений квантовой механики и статистики, которые понадобятся в дальнейшем для описания процессов излучения и рассеяния света веществом. В 2.1 дается рецепт перехода от классических уравнений движения к квантовым и обсуждается связь наблюдаемых и вычисляемых величин. В 2.2 вводятся удобные обозначения Дирака и геометрическая интерпретация квантовой механики. В 2.3 рассматриваются представление взаимодействия и теория возмущений. 2.4 посвящен важной закономерности статистической физики, называемой флуктуационно-диссипативной теоремой (ФДТ). Наконец, в 2.5 вводятся понятия релаксации и термостата и выводится простейшее кинетическое уравнение, отличающееся от динамических уравнений учетом взаимодействия с термостатом. Это взаимодействие приводит к затуханию и тепловым шумам, которые при Т Ф О добавляются к квантовым шумам. [c.44]

Вскоре стало ясно, что понятия непрозрачности и малой толщины совместимы только в случае полностью отражающих экранов. В теории Максвелла (ср. разд. 14.1) не существует черного и тонкого экрана. Таким образом, была сформулирована задача, являющаяся частным случаем проблемы рассеяния, определенной в п. 2. Это — задача о решении уравнений Максвелла со специальными граничными условиями на поверхностях экрана. Когда эти условия были сформулированы корректно, стала разрешима задача для полос и отверстий произвольного размера. Условие полного отражения формально можно заменить заданием поверхностного импеданса. [c.39]

А. Эйнштейн положил в основу теории рассеяния света в жидкостях и газах именно мысль М. Смолуховского о рассеянии на флуктуациях показателя преломления среды. Идея подхода состоит в том, что среду можно разбить на объемчики малые по сравнению с кубом длины световой волны, в каждом из которых содержится много молекул. К этим объемчикам можно применять макроскопическ ое описание, используя понятие показателя преломления. Тогда флуктуации показателя преломления в этих объемчиках играют роль макроскопических неоднородностей, на которых происходит рассеяние света. [c.143]

Понятие а. для упругого взаимодействия тяжелых частиц может сохранить объективный смысл при нек-рых условиях. Так, папр., в классич. кинетич. теории газов, исследуя явления переноса, вводят понятие о столкновении молекул, заменяя реальное взаимодействие столкновением идеально твердых упругих шариков такого поперечного сечения, чтобы вычисленные теоретически коэфф. переноса совпадали с измеренными на опыте. Определенные таким образом С. а. и соответствующие им 0 и X называют газокинетическими. Однако между подобного рода С. а., отражающими определ. макроскопич. свойства газа, и С. а., измеренными нри исследовании однократных процессов, напр, по ослаблению пучка, нет однозначной связи. Дело в том, что в процессах переноса участвует не полное 0, а т. п. 0 для передачи импульса или тормозящее 0, определяемое таким образом, чтобы средняя доля кинетич. энергии, передаваемая прп каждом С. а., вычисленная по угловому распределению рассеянных частиц, составляла 2т,т / (ту -f -f // г) , где Шу и т.2 — массы сталкивающихся частиц. Т. о., для каждого упругого С. а. movkho определить тормозящее 0, если из эксперимента известно угловое распределение рассеянных частиц. В отличие от полного 0, к-рое практически имеет конкретный смысл лишь для легких частиц, тормозящее 0 имеет коне Ч-ную величину для всех процессов (за исключением кулоповского рассеяния). [c.88]

Эффект смежных мест и другие эффекты проявления имеют следующий механизм на проявление тех участков изображения, где образуется большое количество серебра, расходуется довольно большое количество проявителя. Одновременно образуются в значительном количестве продукты окисления проявителя, сильно тормозящие процесс проявления. Эти продукты окисления диффундируют к тем участкам изображения, экспозиция которых была меньше, и тормозят проявление этих участков. Кроме того, в интенсивно проявляющихся местах изображения расходуется проявитель из окружения. Как показано в работе Хендеберга [58], эффект смежных мест можно в значительной степени ослабить, используя проявление с кистью. Однако нельзя говорить о том, что эффект смежных мест нежелателен во всех случаях, так как 04 способствует усилению резкости снимка. Поскольку при проявлении с эффектом смежных мест не могут выполняться предположения, позволяющие применять теорию передачи, для этих случаев необходимы соответствующие понятия и методика измерений. Полученные таким образом кривые передачи модуляции приведены на фиг. 16. Кривая а представляет собой типичную ФПМ при проявлении с эффектом смежных мест. Эту результирующую кривую ФПМ можно разложить на отдельные составляющие ФПМ рассеяния света в слое (кривая б) и ФПМ эффекта смежных мест (кривая в). [c.35]

ТОЧНО большой оказывается уже область Оо, но это пока не доказано. Поэтому, чтобы сделать определение понятия поля достаточно гибким и пригодным в разных ситуапдях, мы не будем фиксировать область О более, чем это требуется предположениями, перечисленными в I. В утешение заметим, что состояния рассеяния и матрица рассеяния в теории определяются однозначно полями, заданными в области Оо (см. [5] и [15]). Кроме того, можно доказать, что инфмитезимальные операторы группы Пуанкаре п имеют единственные самосопряженные расширения, когда они определены только на Оо. В начале раздела 3-2 будет показано, что существует область О1 большая, чедт [c.138]

АМПЛИТУДА РАССЕЯНИЯ в квантовой теории столкновений, величина, количественно описывающая столкновение микрочастиц. Пучок падающих на мишень ч-ц (с определ. импульсом р) рассеивается при этом ч-цы могут отклониться в любом направлении. Относит. число ч-ц, вылетающих под нек-рым углом к направлению пер-вонач. пучка, зависит от закона вз-ствия сталкивающихся ч-ц. Волн, ф-ция рассеянных ч-ц может быть представлена в виде набора расходящихся волн. Амплитуда волны /(О, р) для угла и есть А. р. квадрат модуля А. р. определяет вероятность (или эфф. сечение) рассеяния ч-цы под углом 1 (см. Рассеяние микрочастиц). В квант, теории поля вводится более общее понятие амплитуды процесса. [c.22]

Началом А.ф. явились великие открытия кон. 19 в.— рентг. лучей (1895), радиоактивности (1896, франц. физик А. Беккерель) и эл-на (1897, англ. физик Дж. Дж. Томсон). Результаты изучения радиоактивности (франц. физики П. и М. Кюри) окончательно опровергли представление о неизменности и неделимости атома. В 1903 англ. уч.ёные Э. Резерфорд и Ф. Содди истолковали радиоактивность как превращение хим. элементов, а в 1911 Резерфорд на основе изучения рассеяния а-частиц атомами тяжёлых элементов предложил планетарную модель атома, состоящего из тяжёлого ядра и окружающих его эл-нов. Устойчивость атома в рамках этой модели могла быть понята только на основе квант, представлений и впервые была объяснена в теории атома, данной дат. физиком Н. Бором в 1913. Дальнейшее развитие А. ф. неразрывно связано с развитием квант, теории (см. раздел История создания квантовой механики в ст. Квантовая механика). До 40-х гг. А. ф. охватывала проблемы, связанные со строением ат. ядра и св-вами элем, ч-ц впоследствии эти области знаний вы- [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...