Системы с сильным взаимодействием

Системы с СИЛЬНЫМ взаимодействием [c.325]

Гл. 6. Системы с сильным взаимодействием [c.328]

Термодинамика газа К. Зная характеристики К., можно получить термодинамич. описание системы мн. частиц с сильным взаимодействием при Т ф О К, исходя (в первом приближении) из картины идеального газа К. В основе такого описания лежит ф-ция распределения К. по импульсам п р), к-рая входит в выражения для полной энергии системы [c.264]

Н. А. Ватолин, Э. А. Пастухов, Ю. С. Козлов [31, с. 110] приводят результаты калориметрических (по теплотам смешения) и рентгеновских исследований сплавов палладия. Сплавы Pd—Si (АЯ= —13 ккал/г-атом) относятся к системам с сильным межчастичным взаимодействием разнородных атомов, сплавы Pd—Сг (ДЯ= —1,3 ккал/г-атом)—к системам со слабым взаимодействием. В расплавах Pd—Ni (АЯ= = 0,54 ккал/г-атом) однородные атомы взаимодействуют сильнее, чем разнородные. Ими предложено некоторое уточнение формулы Кубашевского для количественной оценки теплот смешения расплавов, в которую введены данные, полученные на основании рентгеноструктурного анализа. [c.31]

Модели ядер с сильным взаимодействием. В этих моделях учитывается, что ядро является системой сильновзаимодействующих друг с другом частиц, связанных силами, действующими только на очень малых расстояниях. Свободный, пробег нуклона в ядре X и радиус сил между двумя частицами Го при этом малы по сравнению с размером ядра и Го<Я. Движение нуклона в такой модели определяется не состоянием ядра как целого, а движением небольшого числа его соседей. К такому типу относятся модели капельная, составного ядра, статистическая, модель из а-частиц и другие. [c.59]

Ко II и III классам принадлежат системы с сильно выраженным химическим взаимодействием и образованием частично диссоциированных соединений компонентов. В некоторых случаях по положению сингулярной точки кривых III класса удается определить стехиометрический состав образовавшегося соединения. [c.685]

Сильное взаимодействие понимается далее в смысле теории элементарных частиц, хотя многие из приводимых результатов относятся и к атомно-молекулярным системам с сильным — в буквальном смысле слова — взаимодействием между частицами. [c.270]

До сих пор мы в основном имели дело с системами со слабым взаимодействием, т. е. с системами, в которых взаимодействие между частицами настолько мало, что их движение можно рассматривать как почти свободное, например разреженные газы. Сюда относятся также системы, движение в которых может быть представлено в форме нормальных мод (например, колебания решетки в кристалле). Это наиболее типичные примеры с ними часто приходится сталкиваться в реальных задачах. Вместе с тем во многих случаях (которые, возможно, представляют наибольший интерес) взаимодействие между частицами настолько сильно, что подобные упрощения уже недопустимы. Ярким примером могут служить явления ферромагнетизма и фазовые переходы (в общем смысле). Строгое рассмотрение таких систем чрезвычайно сложно, но могут быть разработаны различные приближенные методы, позволяющие выявить наиболее существенные детали физических явлений, связанных именно с сильным взаимодействием. В настоящей главе будет разобран ряд наиболее типичных задач, которые могут служить введением в более углубленное изучение проблемы. [c.325]

Видно, что с уменьшением расстояния между зеркалами, а следовательно, и радиуса кривизны зеркал (го = 21), радиус фокального пятна также уменьшается. Отмеченные свойства конфокальных резонаторов позволяют использовать их для измерения параметров диэлектрических материалов в диапазоне сантиметровых волн. В то же время, так как фокусирующие системы обеспечивают сильное взаимодействие между веществом и полем, объем исследуемых образцов может быть мал, что важно при их высокотемпературном нагреве. [c.73]

Атомное ядро не является простой совокупностью нуклонов в классическом понимании, а является квантовомеханической системой с ярко выраженными квантовыми свойствами. Ввиду того что нуклоны ядра, в отличие от атомных электронов, сильно взаимодействуют друг с другом, то распределение энергетических уровней ядра существенно отличается от распределения уровней энергии атома. [c.280]

Далее будут рассмотрены результаты применения квантовой теории И. Пригожина к такой сложной системе как атом, являющейся многочастотной квантовой системой с сильным взаимодействием, а также к другим объектам наномира, в том числе к элементарным частицам. [c.67]

Под сильно нелинейной с11стемой обычно понимают либо динамическую систему, не допускающую линеаризации в малом, либо систему, в которой проявляются нелинейные эффекты, не обнаруживаемые квазилинейной теорией. К таким системам относятся релейные системы автоматического регулирования, динамические системы с ударным взаимодействием, системы с люфтом и сухим трением и др. Одним из эффективных методов изучения динамики сильно нелинейных систем, поведение которых описывается дифференциальными уравнениями (4.1) с кусочно-гладкими правыми частями, является метод точечных отображений. Этот метод, зарождение которого связано с именем А. Пуанкаре и Дж. Биркгофа, был введен в теорию нелинейных колебаний А. А. Андроновым. Установив связь между автоколебаниями и предельными циклами А. Пуанкаре и опираясь на математический аппарат качественной теории дифференциальных уравнений, А. А. Андронов сущест-Еенно расширил возможности метода припасовывания и сформулировал принципы, которые легли в основу метода точечных отображений и позволили эффективно использовать этот метод при исследовании конкретных систем автоматического регулирования и радиотехники. С помощью метода точечных отображений оказалось возможным полностью решить ряд основных задач теории автоматическою регулирования и, в первую очередь, классическую задачу И. А. Вышнеградского о регуляторе прямого действия с сухим трением в чувствительном элементе [1, 2J. Была рас- [c.68]

При рассмотрении асфальтенового ассоциата с точки зрения модели ССЕ, во внимание принимается вся совокупность компонентов нефтяного пека. Когда же рассматривается процесс образования фрактальных кластеров, в основном, выделяются компоненты системы, обладающие сильными взаимодействиями, которые именно по этой причине первыми начинают образовывать новую фазу. Это могут быгь парамагнитные соединения (асфальтены, карбены, карбоиды), а точнее - их парамагн1ггные центры (ПМЦ). Таким образом, возникает модель взаимопроникающих н неразрывно связанных между собой структур (рис. 3.24). [c.167]

Модели, основанные на коллективных степенях свободы ядра, принято называть моделями с сильным взаимодействием между частицами, а модели, основанные на учете одночастичных степеней свободы, часто называют моделями независимых частиц. К возникновению такой терминологии привело уже обсуждавшееся выше уподобление ядра сплошной среде. Действительно, с точки зрения физики сплошных сред коллективные эффекты проявляются в таких состояниях вещества, когда свободный пробег каждой частицы мал по сравнению с размерами системы, так что главную роль играют частые и интенсивные взаимодействия частицы с ее ближайвдимн [c.82]

Особенности волновых процессов в нелинейных системах удобно пояснить на примере одномерных возмущений в энергетически пассивной, слабонелине1шой однородной среде, когда спектральный язык ещё не утрачивает свою пригодность. В линейном приближении поле В. есть суперпозиция нормальных гармонич. В. с частотами й) и волновыми числами к, подчиняющихся дисперс. ур-нию (8). А в нелинейном режиме гармонич, В. взаимодействуют, обмениваясь энергией и порождая В, на новых частотах. В частности, затравочное возмущение на частоте ш сопровождается появлением высших гармоник на частотах 2<в, Зи и т. д. Энергия колебаний как бы перекачивается вверх по спектру. Эффективность этого процесса зависит от дисперс. свойств системы м может быть велика даже при очень слабой нелинейности. Действительно, если дисперсии нет. то В. всех частот распространяются синхронно с одинаковыми Уф, и их взаимодействие будет иметь резонансный, накапливающийся характер, поэтому на достаточно больших длинах (в масштабе к) перекачка энергии может осуществляться весьма эффективно. Если дисперсия велика, то фазовые скорости гармонич. возмущений, имеющих разные частоты, не совпадают, с.т1едовательно, фаза их взаимных воздействий будет быстро осциллировать, что приведёт на больших длинах к ничтожному результирующему эффекту. Наконец, возможны специальные, промежуточные случаи, когда я системе с сильной дисперсией только две (или несколько) избранные В. с кратными частотами имеют одинаковые 1 ф и поэтому эффективно взаимодействуют. В ряде случаев достигается своеобразное спектральное равновесие, когда амплитуды всех синхронных гармоник сохраняются неизменными и суммарное поле имеет вид стационарной бегущей Б, вида (1), при этом в случае сильной дисперсии ф-ция f x—vt) близка к синусоиде, а при слабой — она может содержать участки резкого изменения поля (импульсы, ступеньки и др.), поскольку число гармоник в её спектре велико. [c.324]

Ключ к пониманию О. м. я., а также метода Харг-ри — Фока с эфф. силами дают теория ферми-шидкости Ландау и построенная на её принципах теория конечных ферми-системы (ТКФС) [3]. Основа этих теории — концепция квазичастиц, согласно к-рой в ферми-сис-теме с сильным взаимодействием между частицами существует ветвь одночастичных фермионных возбуждений — квазичастиц, движущихся в ср. поле, создаваемом др. частицами. Если энергия квазичастичного возбуждения невелика, то оно может жить достаточно долго вероятность испытать неупругое столкновение мала из-за действия принципа Паули, резко ограничивающего число допустимых конечных состояний. Свойства таких возбуждений похожи на свойства возбуждения газа невзаимодействующих фермионов, помещённых в потенциальную яму. Так, спин их равен 2, заряды по отношению к электрич. полю равны е для протонной квазичастицы и 0 — для нейтронной. Все эти утверждения следуют из точных законов сохранения. [c.380]

Существ, отклонения от теории Ландау возникают также в системах с Сг <к 1 в непосредств. окрестности точки перехода ( t характеристики системы испытывают аномалии, к-рые обычно описывают степенными законами с нецелыми показателями (см. Критические показатели). Критич. показатели (КП) обладают свойством универсальности, т. е. не зависят от физ. природы вещества и даже от физ. природы Ф, п., а определяются типом спонтанного нарушения симметрии (так, КП сверхтекучего Ф. п. совпадают с КП ферромагн. Ф. п. в магнетике с анизотропией типа лёгкая плоскость ). Вычисление этих КП, крк и выяснение общих закономерностей Ф, п, 2-го рода вне области применимости теории Ландау, является предметом флуктуационной теории Ф, п. 2-го рода, В этой теории (основанной, как и теория Ландау, на понятии спонтанного нарушения симметрии) аномальное поведение физ, величин вблизи Тс связывается с сильным взаимодействием флуктуаций параметра порядка. Радиус корреляции if , этих флуктуаций растёт с приближением к точке Ф. п. и обращается в бесконечность при Т=Т . Поэтому оказывается невозможным разделить систему на статистически независимые подсистемы, в силу чего флуктуации на всех пространств, масштабах оказываются существенно негауссовыми. [c.272]

Переходя к кинетической теории плотных квантовых систем с сильным взаимодействием между частицами, мы должны иметь в виду, что динамику многочастичных корреляций и эволюцию одночастичной матрицы плотности теперь приходится описывать, по существу, на одной и той же шкале времени ). Если в начальном состоянии отсутствуют корреляции между частицами, то для восстановления всех долгоживущих корреляций требуется значительное время. Иначе говоря, квантовая кинетическая теория, основанная на граничном условии, которое вводится с помощью квазиравно-весного статистического оператора (4.1.32), будет существенно немарковскощ т. е. в кинетическом уравнении для одночастичной матрицы плотности важную роль будут играть эффекты памяти. Решать немарковские кинетические уравнения очень сложно. В большинстве задач эффекты памяти удается учесть только в первом приближении, т. е., фактически, для слабо неидеальных систем ). Поэтому кажется разумным попытаться сохранить марковский вид уравнений эволюции, расширив набор базисных динамических переменных. В контексте классической кинетической теории эта идея уже обсуждалась в разделе 3.3.4. Теперь мы хотим распространить ее на квантовые системы. [c.288]

Метод точечных отображений позволил изучить многие конкретные сильно нелинейные и в первую очередь кусочно-линейные системы. В силу этого исследование особенностей склеенных систем в значительной мере связано с методом точечных отображений. Эти особенности состоят, в частности, в появлении так называемых скользящих движений, в разрывности или негладкости правых частей дифференциальных уравнений, в появлении состояний равновесия нового типа (на поверхности разрыва). При этом естественно выделился некоторый общий класс динамических систем (Ю. И. Неймарк, 1958), включающий в себя кусочно-линейные системы, системы с ударными взаимодействиями, импульсные системы и системы в идеализации, приводящей к так называемым разрывным колебаниям, к которому оказывались применимыми методы исследования, возникшие первоначально при исследовании конкретных систем. [c.152]

Из приведенных данных следует, что уравнения, учитывающие концентрационную зависимость энергий межатомного взаимодействия и являющиеся следствием теории окруженного атома , позволяют с достаточной степенью точности оценивать энтальпии образования жидких оплавов с сильным взаимодействием компонентов. К таким системам,, в частности, относятся рассмотренные аплавы кобальта с германием и никеля с бором. [c.77]

Колебания по Г. Фрелиху [91] связаны с сильным взаимодействием поляризационных волн в определенной полосе, лежащей в-области частот порядка 10 Гц, с тепловым резервуаром и обеспечивается притоком энергии от метаболических источников. Пр этом в биологических системах с низкочастотными коллективными колебаниями создаются благоприятные условия для явлений типа бозе — эйнштейновской конденсации, в ходе которой происходит перераспределение энергии между различными степенями свободы и концентрация в низкочастотных видах колебаний. Конденсация определяет возможность целенаправленного конформационного превращения. Доказать наличие именно такого механизма генерации Г. Фрелих не мог (см. ниже). К тому же в период, когда им была выдвинута гипотеза, роль когерентных колебаний для функционирования клетки, а следовательно, и их необходимость для последней не были известны. Лишь в одной из поздних работ [21] он осторожно предполагает, что биологические системы сами как- [c.55]

Для системы Изинга с сильным взаимодействием эта формула, конечно, несправедлива. Однако, преобразуя тождества (1.20), можно получить замкнутую аппроксимацию для функции корреляции между ближайшими соседями при наличии дальнего порядка [c.179]

Модель Гольдгабера считает, что сильно взаимодействующими частицами являются нуклоны, я-мезоны и /С-мезоны. Существует специфическое чрезвычайно сильное взаимодействие (притяжение) между антика-частицами (К и и нуклонами. Согласно этой модели следует рассматривать гипероны как системы, состоящие из нуклонов и антика-мезонов по схеме [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...