Давление, плотность и температура

Таким образом, определив по формуле (21) величину для соответствующих значений ф, мы сможем по формулам (22)—(25) полностью рассчитать состояние газа на каждом из лучей, проходящих через вершину угла. При ф = О получается Я = 1, при Ф>0 имеем Х> 1. По мере увеличения полярного угла скорость газа возрастает, а давление, плотность и температура уменьшаются. [c.162]

Здесь би, 65 и бУ характеризуют степень отклонения тела от состояния равновесия, т. е. представляют собой разность значений 6/, 5 и У в данном состоянии и состоянии равновесия. Удобство переменных 1/, 5, У как раз и заключается в том, что в любом состоянии они имеют вполне определенные значения (в отличие от давления, плотности и температуры). Поэтому с их помощью можно характеризовать как равновесные, так и неравновесные состояния. [c.113]

Запас внутренней энергии зависит только от состояния термодинамической системы (газа). Изменение ее полностью определяется начальным и конечным состояниями, но не зависит от характера процесса изменения, поэтому внутреннюю энергию можно рассматривать как один из параметров состояния газа, наряду с давлением, плотностью и температурой. Изменение внутренней энергии выражают через количество работы и теплоты, которыми термодинамическая система обменивается с окружающей средой. Этот обмен подчиняется первому началу термодинамики, согласно которому изменение энергии термодинамической системы равно сумме подведенной к системе теплоты и работы, выполненной над ней окружающей средой. [c.408]

Какая имеется связь между относительными скоростями 1 и соответствующими значениями давлений, плотностей и температур двух потоков с одинаковыми параметрами торможения [c.78]

Давление и температура заторможенного воздушного потока равны соответственно ро = 10 Па и То = 1000 К. Определите критические значения давления, плотности и температуры, учитывая, что течение изэнтропическое и показатель адиабаты постоянен и равен к = Ср/си = 1,4. [c.78]

Как известно, давление, плотность и температура за скачком уплотнения резко возрастают. Чем отличается такое скачкообразное изменение параметров от плавного их возрастания в случае отсутствия скачков [c.100]

Определите параметры газа в точке полного торможения за прямым скачком уплотнения, рассматривая движение за ним как поток несжимаемой среды. Скорость воздуха перед скачком У = 8100 м/с. Сравните полученные значения давления, плотности и температуры с их значениями, найденными обычным расчетом с учетом диссоциации и сжимаемости газа за скачком. При определении параметров газа непосредственно за скачком уплотнения используйте исходные данные и решение задачи 4.58. [c.106]

Существенным отличием процесса перехода газа через скачок уплотнения, сопровождаемого скачкообразным увеличением давления, плотности и температуры, от течения с плавным, постепенным возрастанием указанных параметров является значительная величина работы сил внутреннего трения в газе. В скачке уплотнения на расстоянии, не превышающем нескольких длин свободного пробега молекул, вследствие больших градиентов скорости силы внутреннего трения настолько велики, что необратимо переводят в теплоту значительную часть механических видов энергии газа. Это вызывает заметное возрастание энтропии. В случае течения газа с постепенным возрастанием параметров работа сил внутреннего трения оказывается пренебрежимо малой и процесс считается изэнтропическим. [c.108]

Чтобы определить степень диссоциации воздуха по известным значениям отношения давлений, плотностей и температур для условий и до скачка уплотнения и за ним, необходимо использовать соответствующую зависимость для степени диссоциации от указанных отношений [c.134]

Труба переменного сечения, рассчитанная так, что дозвуковая скорость на входе становится сверхзвуковой на выходе, обычно называется соплом Лаваля. Наиболее узкое сечение сопла называется критическим сечением, а соответствующие параметры потока—критическими (скорость, давление, плотность и температура). [c.142]

Заменив на Mj в формулах для скачков скоростей, давлений, плотностей и температур, получим [c.154]

Четвертый участок — это область, в которой происходит расширение газа. Здесь давление, плотность и температура падают (от их значений в камере высокого давления), а скорость и число М растут от нуля до соответствующих величин в третьем участке. Наконец, в камере высокого давления будет еще область невозмущенного газа — пятый участок, в котором все параметры газа останутся такими же, какими они были до разрыва диафрагмы. Характер изменения параметров газа по всем участкам трубы в момент времени t показан на рис. XVI.3, в. [c.469]

Движение турбулентного, двухмерного потока несжимаемой жидкости. Измерения показали, что в каждой точке турбулентного потока несжимаемой жидкости скорость и давление—пульсирующие величины, а в сжимаемой жидкости пульсирующими величинами являются скорость, давление, плотность и температура. [c.126]

Если в некоторой точке потока газа скорость его становится равной местной скорости звука в этой же точке, то достигнутая скорость газа называется критической, также критическими называются соответствующие критической скорости значения давления, плотности и температуры критические значения всех этих параметров принято отмечать звездочкой в индексе таким образом, р , р, , будут критическими значениями параметров течения газа. [c.295]

При течениях реальных газов переход от одного режима к другому сопровождается возникновением скачка уплотнения, так называется явление внезапного (скачком) изменения в некотором сечении параметров течения (скорости, давления, плотности и температуры) газа. [c.301]

Таким образом, пологая волна сжатия будет постепенно трансформироваться в крутую волну (рис. 175, в), на фронте которой будут иметь место резкие — скачком — изменения давления, плотности и температуры. [c.302]

Формулы (4.2) показывают, что центр симметрии является особой точкой, в которой плотность, давление и температура, вообще говоря, бесконечны. С одной стороны, это обстоятельство в известном смысле может отражать действительное положение вещей, так как в центре звезды плотность, давление и температура имеют максимум и достигают весьма больших значений. С другой стороны, из физических соображений следует, что давление, плотность и температура [c.295]

Следовательно, для газа, находящегося в равновесии, любая горизонтальная плоскость, проведенная внутри занимаемого газом объема, будет поверхностью равного давления (рис. 1.16). Изменение давления в газе будет, как это следует из уравнения (1.20), зависеть не только от координаты г точки М внутри сжимаемой жидкости, но и от того, как связаны между собой давление, плотность и температура газа. Эта связь устанавливается на основании уравнения газового состояния [c.59]

Решение. С подъемом на высоту барометрическое давление, плотность и температура понижаются. В пределах тропосферы (до высоты 11 км) законы понижения эти х величин могут быть описаны следующими формулами [c.9]

Предположим, что отклонение состояния тела от равновесного невелико. Будем считать для определенности, что AU, AS и ДУ характеризуют степень отклонения тела от состояния равновесия, т. е. представляют собой разность значений I/, 5 и V в данном состоянии и состоянии равновесия. Удобство переменных U, S, V как раз и заключается в том, что в неравновесном состоянии [/, 5 и V имеют вполне определенные значения (в отличие от давления, плотности и температуры), так же как и в равновесном состоянии, почему с их помощью можно характеризовать и неравновесные состояния. [c.118]

Из интеграла Бернулли (5.2) и (5.1) видно, что давление, плотность и температура с ростом скорости вдоль линии тока падают. [c.37]

Отношения давлений, плотностей и температур за прямым скачком (Рг, Р2> Т2) к соответствующим значениям до скачка (pi, Pi, T l) определяются в зависимости от числа Маха перед скачком =v, /а i (или от коэффициента скорости Xj) по формулам [c.183]

Для звуковых волн очень важной характеристикой является зависимость скорости звука от частоты возмущений (дисперсия звука). Причинами дисперсии в двухфазных средах, в частности, являются наличие сдвига по фазе между волнами давления, плотности и температуры, фазовый сдвиг между изменением давления и скоростью частиц жидкой фазы, протекание различных неравновесных процессов. Если масса жидкой фазы достаточно мала, а ча- [c.79]

Для объяснения влияния пульсаций скорости, а также связанных с ними давления, плотности и температуры применим известный в ма-252 [c.252]

Распределение давления плотности и температуры находится, например, с помощью таблиц, по известным скоростям [c.111]

Три термодинамических параметра (давление, плотность и температура) связаны между собой для совершенных газов уравнением состояния [c.20]

Необходимо иметь некоторые условные законы изменения давления, плотности и температуры, которые позволяли бы сравнивать между собой опытные и расчетные данные. В качестве таких условных законов приняты зависимости, полученные в результате статистической обработки многолетних метрологических наблюдений в средних широтах. Атмосфера, в которой температура, давление и плотность изменяются с высотой по этим условным законам, является Международной стандартной атмосферой. [c.33]

Состояние системы определяется параметрами состояния системы. Два состояния системы являются идентичными, если все параметры состояния совпадают в обоих случаях. Состояние системы определено, если задано достаточное число независимых параметров состояния. Например, для газа, находящегося в состоянии покоя, достаточно задать два из таких трех параметров, как давление, плотность и температура, с тем, чтобы определить его состояние и установить все другие параметры (свойства). [c.77]

Если где-нибудь в потоке газа скорость V станет равна местной скорости звука а, то такая скорость газа V = а называется критической, критическими будут называться и соответствующие значения р, р, Т давления, плотности и температуры. [c.106]

Из приведенных кривых видно, что давление, плотность и температура газа на срезе изменяются монотонно, а расход газа достигнет в какой-то момент времени MaK w ii. w. [c.49]

Первый малый скачок скорости и давления произойдет па плоскости, следом которой является прямая СК-, так как давление при этом падает, то согласно теории скачков нормальная к плоскости С К составляющая скорости увеличивается ввиду неизменности тангенциальной составляющей скорости поток немного изменяет свое направление, отклоняясь от плоскости скачка разрежения в сторону, противоположную топ, в которую он отклонился бы в скачке сжатия. Итак, за плоскостью СК слабого скачка разрежения поток получил несколько большую скорость, немного отклонился в соответствующем направлении, а давление, плотность и температура газа слегка уменьшились. Возмущение, распространяющееся пз области более низких давлений, теперь уже должно быть ограничено новой характеристикой СК, которая вследствие отклонения потока и увеличения числа М располагается правее прежней характеристики СК. Левее характеристики СК никакие возмущения не проникают, поэтому вдоль линии СК, так же как перед этим вдоль липпи СК, параметры газа и скорость движения неизменны. [c.157]

Переходя к изучению турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости, отметим следующее современные знания о механизме турбулентного переноса количества движения и теплоты недостаточны для того, чтобы аналитически определить трение (т. е. коэффициент трения j) и теплообмен (т. е. коэфф1щиент теплоотдачи ос). Поэтому во всех созданных методиках расчета в той или иной форме используются экспериментальные данные. Ранее, в гл. 7, уже отмечалось, что для математичес у0Г0 исследования турбулентного движения целесообразно разложить его на осредненное и пульсационное движения. В турбулентном течении сжимаемой жидкости происходят пульсации скорости, давления, плотности и температуры. [c.217]

Определить барометрическое давление, плотност> и температуру воздуха на высоте 9500 м, если известнс, что на уровне моря давление составляет 101 325 Па, а те -пература 273,15 К. [c.9]

Одно из первых обобш.ений заключается в предположении, что термодинамические функции и параметры сохраняют свое значение и смысл для неравновесных состояний. Для таких функций, как внутренняя энергия и энтропия, подобное обобш,ение представляется естественным, так как ясно, что при неравновесном состоянии внутренняя энергия и энтропия имеют определенные значения. Это относится и к объему неравновесной системы и к некоторым другим внешним параметрам. Более сложным является вопрос о давлении (плотности) и температуре, которые в разных частях неравновесной системы могут иметь разное значение и поэтому для системы в целом неопре-делены. В этом случае целесообразно разбить систему на части (подсистемы), которые с достаточной степенью приближения будут характеризоваться определенными значениями давления и температуры. При таком подходе любая система представляется совокупностью находящихся в локальном равновесии подсистем. Другая возможность заключается в введении при рассмотрении необратимого процесса некоторых внешних силовых и температурных полей, с помош,ью которых можно осуществить равновесное состояние с таким же распределением давления и температуры, как и в неравновесном состоянии [2]. [c.154]

Следует обратить внимание на то, что выражение (1.28) относится к равновесным процессам, когда р = р, а изменение объема происходит настолько медленно, что внутри рабочего тела не возникает никаких местных различий в давлении, плотности и температуре. В реальных необратимых процессах изменения объема рабочего тела, сопровождаюш,ихся также трением, завихрением и происходящими с конечной скоростью, часть работы расходуется на преодоление этих сопротивлений поэтому эффективная удельная работа будет меньше теоретической, т. е. [c.22]

Состояние движущейся среды (в наиболее общем случае — газа с высокой скоростью) описывается с помощью функции р, Т, с, и, V, W, (J, (X, X, определяющих соответственно распределение давления, температуры, теплоемкости, скорости, плотности, вязкости, теплопроводности жидкости. Связи между этими функциями устанавливаются девятью уравнениями. Три уравнения механики выражают закон сохранения импульса, а четвертое уравнение — закон сохранения массы вещества. Термодинамика дает уравнение состояния, связывающее давление, плотность и температуру. Кроме того, сюда относится уравнение энергии, выражающее закон сохранения энергии, а также уравнения, устанавливающие зависимость вязкости, теилоемкости и теилопроводности от температуры. [c.5]

Пример 1. В качестве иллюстрации эффективности алгоритмов рассмотрим задачу об устойчивости формы равновесия гг=у=ш=0 ортот-ропной усеченной конической оболочки, обтекаемой изнутри сверхзвуковьпя потоком газа (рис. 7.4.1, а). Невозмущенное установившееся течение газа будей трактовать как одномерное. Давление, плотность и температуру газа вычисляем по известным формулам прикладной. газовой динамики [c.486]

Измерение давления в волновых течениях осуществляется с помощью манометрических преобразователей — датчиков чувствительный элемент которых реагирует на изменение основных термодинамических величин (давления, плотности и температуры) за фронтом ударной волны. Известны следующие преобразователи непрерывного действия пьезоэлектрические и пьезорезисторные датчики, датчики на основе эффектов ударной поляризации, ударного намагничивания, размагничивания и термоЭДС. Обзор экспериментальных и теоретических результатов по методам измерения давления в ударных волнах дан в [29, 30]. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...