Сила плавучести

С целью увеличения сопротивления, оказываемого якорем, в некоторой точке М троса подвешивают дополнительный груз. При этом часть троса AM располагается горизонтально, а угол, составленный с горизонтом касательной в точке уИ к части троса MB, равен р. Определить наименьший вес G груза, натяжения троса в точках М VI В, угол а, составленный с горизонтом касательной к тросу в точке В, а также величину Q силы плавучести, действующей на бочку, если вес части MB троса в воде равен Р. [c.21]

Влияние гравитационных сил при кавитационных течениях проявляется в том, что ось каверны деформируется и ее хвостовая часть всплывает. Сила плавучести каверны уравновешивается [c.216]

Приравнивая ее силе плавучести каверны, найдем [c.221]

Любые частицы в конце концов возвращаются на землю — или сами оседают под действием силы тяжести, или их вымывают из атмосферы осадки. Мы можем воспользоваться несколькими простыми правилами физики, чтобы рассчитать время оседания частиц диаметром свыше 1,3 мкм. Свойства частиц меньшего диаметра близки к свойствам молекул воздуха. Для более крупных частиц общее равновесие сил представляет собой векторную сумму сил плавучести, тяжести и трения (лобового сопротивления) [c.319]

Сила плавучести равна массе вытесненного воздуха [c.319]

В тех случаях, когда в зоне теплообменника (обычно при малых расходах) начинают проявляться силы плавучести, связанные с изменением плотности жидкости при изменении температуры, математическая модель дополняется соотношением pf= = ро(1—РО- Тогда для цилиндрического аппарата (г, г, ф) урав-186 [c.186]

Аг=й /рД7 /ш — Архимеда — мера отношения сил плавучести и инерции в потоке [c.280]

Ра=Ог Рг= рд /(га)—Рэлея — мера отношения сил плавучести и сил вязкости [c.280]

Рассматривается плоская поверхностная струя, выпускаемая над наклонным дном из канала прямоугольного сечения (рис. 2). Внешнее течение может быть направлено вдоль оси выпуска или от берега под некоторым углом к оси выпуска. Сброс осуществляется таким образом, что глубина сбросного канала соответствует глубине водоема в месте выпуска. На некотором расстоянии от источника Xs струя под действием сил плавучести отделяется от дна и растекается по поверхности водоема. Глубина hs, соответствующая точке отделения струи, зависит, как было установлено экспериментально [5], от глубины водоема и начального числа Фруда [c.160]

За точкой отделения струи число Фруда близко к единице, и силы плавучести в этой области течения сильно влияют на конфигурацию теплового потока. В расчетах применяют уравнения осредненного турбулентного движения для двумерных потоков, записанные в местной прямоугольной системе координат X, у, z [c.161]

Инерционные волны представляют собой почти горизонтальные Вихревые движения газа с большими периодами, сравнимыми с периодом вращения Солнца (я 25 сут). На распространение этих волн вдоль радиуса Солнца влияет сила плавучести. В зависимости от частоты они могут распространяться либо в центр, зоне лучистого переноса энергии, где > 0, либо в конвективной зоне (Л < 0). В последнем случае областью захвата является узкий слой в верх, части конвективной зоны, характеризующийся глубоким минимумом N . (область неэффективной конвекции). Захваченные здесь волны могут наблюдаться на иоверхности Солнца. Стоячие инерционные волны ваз. г-модами пока их наблюдать не удалось. [c.581]

Исследованию влияния сил плавучести на среднее и пульсационное движение сред в природных явлениях и в технике посвящена обширная литература. Так, обзор результатов прикладных исследований содержится в [1]. Отметим, что число экспериментальных работ невелико. Это объясняется трудоемкостью организации и проведения эксперимента, связанной с необходимостью иметь рабочие участки большой длины для обеспечения развитого течения, достижения достаточно больших чисел Грасгофа и возможности проводить измерения локальных характеристик потока. [c.696]

Наиболее информативной представляется работа [7], в которой систематизированы результаты по исследованию влияния сил плавучести на интегральные и локальные характеристики течения в вертикальных обогреваемых трубах, полученные авторами ранее, и содержатся новые результаты. Измерения проводились с использованием лазерного доплеровского анемометра и термоанемометра. Получен большой объем информации по профилям скорости и температуры, а также распределениям одноточечных вторых моментов пульсаций скорости и температуры, характеризующим энергию пульсаций и турбулентный перенос импульса и тепла. [c.697]

Проведенный анализ экспериментальных работ [4-8] показал, что, ввиду отличия полученных в них результатов, нельзя ограничиться какой-либо одной из работ для сравнения с расчетами. Поэтому сравнение проводилось с различными экспериментальными данными, с привлечением также опытных данных, полученных при слабом влиянии сил плавучести. [c.697]

Для проверки соотношения (1.8) для дх в случае слабого влияния сил плавучести воспользуемся экспериментом [12] по развитию решеточной турбулентности с постоянным градиентом средней скорости и температуры. Согласно [12], отношение дх/(1у на достаточном удалении от нагреваемой решетки выходит на постоянное значение хЫу — 2.2. В экспериментах по течению в вертикальных трубах с обогревом [14, 15] для области 0.2 < г/го < 0.8 отношение — ж/% составляет соответственно 1.5 1.8 и 2 2.5. [c.701]

Прежде чем перейти к изложению результатов расчета течения и теплообмена и сравнению их с экспериментальными данными, остановимся на некоторых результатах расчетов при слабом влиянии сил плавучести. Эти расчеты позволили установить следующее. [c.703]

Чтобы исключить влияние длины входного участка на результаты расчетов при наличии сил плавучести, во всех последующих расчетах в качестве начальных профилей скорости и характеристик турбулентности на входе в обогреваемый участок использовались профили, полученные на длине входного участка Ьо/б = 60. Отметим, что в экспериментах [4-8] длины входных участков составляли от 13 [5] до 70 [8] калибров. [c.703]

При слабом влиянии сил плавучести, когда подогрев газа мал, профиль скорости г /г o, где г o — скорость на оси трубы, по длине обогреваемого участка изменяется незначительно, а профиль температуры 0 = —Т) Ту — То), где и То — температуры на стен- [c.703]

Перейдем к изложению результатов расчета при существенном влиянии сил плавучести и сравнению их с экспериментальными данными [4-8]. [c.705]

В принципе уравнение (8.3.36) можно использовать теперь для получения системы из п уравнений, определяющих силы, действующие на каждую частицу, в виде функции от скоростей оседания каждой частицы. Дополнительное условие, согласно которому гидродинамическая сила, действующая на каждую частицу, должна быть равна силе тяжести за вычетом силы плавучести,, позволяет тогда вычислить лг скоростей оседания .. . , [c.441]

Чистый вес погруженного тела равен истинному весу ми-нус сила плавучести, т. е. [c.41]

В положении равновесия вес тела должен быть равен подъемной силе плавучести. Следовательно, вес ареометра = [c.41]

Гидростатическая сила плавучести для тел, погруженных [c.184]

Гидростатическая сила плавучести тела, погруженного в жидкость, рассматривается отдельно от динамических (подъемной и лобовой) сил, вызванных движением жидкости относительно тела. [c.393]

Для турбулентной струи Рго оо, для факела Рго 0. в реальных условиях непосредственно за соплом влияние инерции является доминирующим, а на некотором удалении от сопла доминируют силы плавучести. [c.210]

Основной участок турбулентной плавучей струи разграничивают условно на области поло- -жительного и отрицательного вовлечения, которые разделяются равновесным уровнем Х(. Под действием инерции сил плавучести струя поднимается до своего предельного уровня х , а затем начинает опускаться. В определенной области происходит взаимодействие противоположно направленных потоков жидкости, в результате чего формируется колоколообразное облако, которое растекается в периферийном направлении от оси струи и образует промежуточный слой. [c.210]

Если температура окружающего воздуха понижается с высотой так, что ее вертикальный градиент больше адиабатического, что бывает при солнечной погоде и сильном прогреве Земли и приземного слоя воздуха, то движущийся снизу объем воздуха получает ускорение за счет сил плавучести и образующиеся конвективные токи поднимаются на большую высоту, вызывая интенсивное вертикальное перемешивание слоев воздуха. Такие условия называются неустойчивыми, конвективными. [c.36]

С математической точки зрен71Я, изложенный вывод сводится к доказательству самосопряженности системы уравнений (57, 2—4). С физической точки зрения, происхождение этого результата можно пояснить следующими соображенпямп. Пусть при возмущении элемент жидкости смещается, например, наверх. Попав в окружение менее нагретой жидкости, он будет охлаждаться за счет теплопроводности, оставаясь все же более нагретым, чем окружающая среда. Поэтому действующая на него сила плавучести будет направлена вверх и элемент будет продолжать движение в том же направлении — затухающее или ускоряющееся в зависимости от соотношения между градиентом температуры и диссипативными коэффициентами. В обоих случаях ввиду отсутствия возвращающей силы колебания не возникают. Отметим, что при наличии свободной поверхности возвращающая сила возникает за счет поверхностного натяжения, стремящегося сгладить деформированную поверхность при учете этой силы сделанные утверждения уже не справедливы. [c.313]

Угол атаки определяется исходя из условия равновесия каверны. Приравнивая подъемную си.лу крыла силе плавучести каверны, папдем [c.223]

Такая идеализация не вносит принципиальных ошибок в кс-следование. Обозначим (рис. 9.1) G — вес ТА Q = АР — сила плавучести или подъемная сила для подводных и летательных ТА R — сила сопротивления среды Р — сила тяги ТА V — объем ТА ж — ось симметрии ТА 1 з — угол дифферента а — угол атаки х — угол траектории h — высота подъема или глубина хода L — дальность беззаправочного движения ТА. [c.176]

Наряду с силами упругости восстанавливающими свойствами обладает также сила плавучести. На рис. 1.6 сплошными линиями показаны прямостенное (рис. 1.6, а) и непрямостенное (рис. 1.6, б) плавающие тела в положении равновесия, а штриховыми линиями — отклоненные положения этих тел. Здесь предполагается. [c.12]

Выше были рассмотрены номинальные режимы теплообменников, в которых как влияние теплопроводности (Реэф), так и влияние сил плавучести (Аг) незначительны. Однако при малых скоростях теплоносителя средняя теплопередача в теплообменниках существенно уменьшается. [c.214]

Взаимодействие поля силы тяжести и среды с переменной плотностью приводит к появлению сил плавучести (архимедовых сил), которые являются причиной возникновения движения в случае свободной конвекции и оказывают воздействие на вынужденное движение среды при смешанной конвекции. Если движение является турбулентным и пульсации плотности среды скоррелированы с пульсациями скорости, то сила тяжести может непосредственно оказать влияние и на характеристики турбулентности. [c.696]

Из изложенного способа вычисления вертикальной составляющей силы гидростатического давления вытекает закон Архимеда, утверждающий, что на погруженное тело действует подъемная сила плавучести (выталкивающая сила), равная весу вытесненной жидкости. Интеграл от hdSz, взятый по поверхности полностью погруженного тела, равен объему тела. Обозначая объем через Wn, получаем для силы плавучести Fn выражение [c.40]

В табл. 14.6 представлены схемы плавучих турбулентных струй с малым начальным импульсом в неподвижной линейно-стратифицированной среде и в сносящем потоке. Если начальный импульс настолько существенен, что можно пренебречь силами плавучести по сравнению с силами инерции, используютсд зависимости, приведенные в табл. 14.5 для расчета [c.210]

Архимедовы силы (или силы плавучести), которые воздействуют на поток совместно с гидродинамическими силами другого происхождения, изменяют запас турбулентной энергии отдельных частиц и потока в целом. В одних случаях действие архимедовых сил ведет к росту энергии турбулентности, в других — к гашению. [c.214]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...