Течение ползущее

Стоксово течение (см. Течение ползущее) [c.335]

Учитывая, что диффузионные процессы в жидкостях характеризуются очень большими значениями чисел Шмидта, особо следует подчеркнуть, что в задачах конвективного массопереноса в жидких средах число Пекле также велико, начиная уже с малых чисел Рейнольдса, при которых реализуется стоксов закон течения ( ползущее течение). [c.107]

Определение обобщенного числа Рейнольдса по уравнению (2-5.25) подразумевает, что при расчетах течения в трубке следует использовать значения К ж п, соответствующие напряжению сдвига на стенке. При распространении на различные задачи ламинарных или ползущих течений необходимо определить ли6<у характеристическую скорость, либо характеристическое напряжение так, чтобы были определены используемые значения п и К. [c.73]

Конечно, ползущие течения можно рассматривать также и применительно к неньютоновским жидкостям, и фактически боль- [c.260]

Решение задачи обтекания системы произвольно расположенных частиц чрезвычайно сложно даже в предельных линейных постановках ползущего движения вязкой жидкости и потенциального движения идеальной жидкости. В последнее время рядом исследователей используется приближенный метод, позволяющий в указанных предельных линейных постановках при не очень больших концентрациях дисперсной фазы учесть возможную неравномерность расположения дисперсных частиц, и, в частности, их хаотичность. При этом используется то обстоятельство, что в указанных предельных постановках течение несущей жидкости при обтекании одной частицы может быть представлено как результат действия некоторой точечной особенности (источника, [c.181]

В работе [3 ] применен отличный от описанного выше подход, в котором ползущее течение около пробной частицы рассматривалось как обтекание ее однородной осредненной жидкостью с эффективной вязкостью смеси и, и средней плотностью р. Для слу- чая осаждения суспензии это приводит к следующему уравнению равновесия [c.184]

Влияние вращения сферической частицы. В рассмотренных в гл. 3 предельных решениях вращение частицы никак не сказывалось на силе /, действующей на нее. При анализе в рамках идеальной жидкости это обусловлено тем, что вращение обтекаемой сферы никак не может передаться несущей жидкости без вязкости, и при анализе в рамках ползущего (стоксова) течения влияние вращения на силу / (см. (3.6.23)) не проявляется при полном не-учете инерционных эффектов. [c.251]

Математическая постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости могут быть осуществ-.лены для случая слабодеформированного пузырька. Сформулируем основные предположения. Будем считать, что Re 1, т. е. течение жидкости является ползущим . Пузырек газа свободно всплывает в жидкости под действием силы тяжести с постоянной скоростью и. Поместим начало координат в центр массы пузырька. Течение жидкости и газа будем считать осесимметричным. Уравнения движения жидкости вне пузырька и газа внутри пузырька будут иметь вид (2. 2. 7). Слабая деформация пузырька может быть описана при помощи малой безразмерной величины С ( os 0), так что уравнение формы поверхности примет вид [c.65]

Таким образом, даже в предельном случае ползущего течения Ве -> о при наличии ПАВ скорость подъема пузырька зависит от напряженности электрического поля. Используя соотношения, связывающие компоненты скорости в сферической системе координат с производными функции тока, и положив в этих соотношениях г=7 , находим выражение для поверхностной скорости течения в виде [c.82]

Течения при Re < I называют ползущими. Они имеют место во многих конструктивных элементах машин, аппаратов и приборов, еслн поперечные размеры каналов малы, а вязкость жидкости велика. В этих случаях оказывается практически допустимым исходить из уравнений Навье—Стокса, не учитывая его конвективные члены [c.305]

Таким образом, давление в ползущих течениях удовлетворяет уравнению Лапласа, т. е. является гармонической функцией. При неустановившемся движении время t, которое явно не входит в уравнение (8.28), играет роль параметра, а уравнение (8.28) определяет мгновенное поле давлений. [c.305]

Оба эти уравнения могут служить для определения поля скоростей плоских ползущих течений. [c.306]

Течения вблизи выступов, изгибов и изломов твердых стенок, как правило, сопровождаются отрывами. Только при весьма малых числах Рейнольдса, когда течение относится к классу ползущих, возможно почти безотрывное обтекание вязкой жидкостью таких препятствий. На рис. 6.26 показаны характерные [c.352]

Рис. 152. Ползущее течение вязкой жидкости между параллельными плоскостями (ламинарная аналогия плоского потенциального течения)

Метод ламинарной аналогии основан на свойствах весьма медленных (ползущих) течений тонкого слоя вязкой жидкости между параллельными поверхностями. Такие течения обладают 298 [c.298]

ПЛОСКИЕ ПОЛЗУЩИЕ ТЕЧЕНИЯ [c.340]

Дальнейшие упрощения уравнений (8-56) можно произвести, отбрасывая малые члены. При этом основной исходной предпосылкой является допущение, что вязкостные и инерционные члены имеют один и тот же порядок малости. Если бы мы пренебрегли инерционными членами, то получили бы уравнения ползущего течения, пригодные только при малых числах Рейнольдса. Если же полностью отбросить вязкостные члены, то получим уравнения идеальной жидкости, решения которых не могут удовлетворять граничным условиям на твердых поверхностях (условиям прилипания). В связи с этим, стремясь получить уравнения, пригодные для пограничного ламинарного слоя при больших числах Рейнольдса, мы должны удержать как вязкостные, так и инерционные члены. Произведем оценку порядка их величины, принимая во внимание известный уже факт малости относительной толщины пограничного слоя Ых, из которого следует, что и . Введем [c.361]

Такие течения называются ползущими.) [c.191]

Вращение сферической частицы. Влияние вращения сферы на силу f, действующую на нее со стороны обтекаемого потока, проявляется за счет совместного действия вязких и инерционных сил. При анализе в рамках идеальной жидкости вращение обтекаемой сферы не может передаться несущей жидкости без вязкости, а при анализе в рамках ползущего (стоксова) течения влияние вращения на силу f не проявляется при полном неучете инерционных эффектов. [c.153]

Известное практическое значение имеет решение задачи о воздействии вязкой жидкости на перемещающееся в ней тело при весьма малых значениях числа Рейнольдса (порядка единицы и менее единицы) течение в этих условиях называют ползущим и исследование его производят, отбрасывая инерционные слагаемые в уравнениях Навье — Стокса. [c.143]

Для фундаментальных законов гидравлического сопротивления из (2-6) следуют частные зависимости (с точностью до постоянного коэффициента) область ползущего течения, [c.28]

Области ползущего течения соответствует зависимость [c.32]

Ползущий или вязкий режим течения вокруг сферы характеризуется областью чисел Рейнольдса [c.32]

Изменение размеров ползущего металла влечет за собой появление микропустот и микротрещин, развитие их в течение длительного времени, концентрацию напряжений около этих трещин, ослабление поперечного сечения образца и, в заключение, его разрыв [47, 54]. [c.14]

Для некоторых задач инерционные силы могут быть очень малыми по сравнению с силами вязкости. Отбрасывая в уравнениях (2.47) все члены в левой части, вместо нелинейной системы приходим к неоднородным линейным уравнениям Пуассона, решения которых известны. Этот путь линеаризации наиболее прост, но применим только к очень медленным ползущим течениям, представляющим малый практический интерес. [c.151]

Методика, примененная выше к задаче ламинарного течения через круглую трубку, была распространена на другие задачи ламинарных течений, такие, например, как стекание по наклонной плоскости [12]. В литературе [14, 15] были также обсуждены некоторые задачи ползущих течений. Гидромеханика обобщенной ньютоновской жидкости была подробно рассмотрена в книге-Скелланда [9]. [c.73]

Анализ движения ньютоновских жидкостей, обтекающих погруженные в них тела, в предельном случае исчезающе малого числа Рейнольдса проводится в приближении ползущего движения, когда в уравнениях движения полностью пренебрегают инерционным членом pDv/Dt. Если число Рейнольдса не слишком мало, можно приближенным путем ввести поправку к решению для ползущего течения, используя разложение озееновского типа. Это основано на следующих соображениях. [c.262]

При реализации этой процедуры может оказаться, что рассматриваемый тип течения не контролируем. Тем не менее часто при помощи отбрасывания инерционных членов (в приближении ползущего течения) или некоторых геометрических аппроксимаций удается провести анализ до конца, считая его почти корректным. Под этим подразумевают, что истинное течение отличается от предполагаемого некоторым наложенным движением, которое, как полагают, в некотором смысле мало . Частный лример может пояснить этот вопрос. [c.272]

Имеется еще один подход, предложенный Бринкманом и обсуждаемый Тэмом [41], в котором при анализе ползущего течения вязкой жидкости около пробной частицы воздействие вторичных частиц учитывается дополнительной распределенной в жидкости силой сопротивления, пропорциональной и/— fo. В результате поправка в силе fg получается промежуточной между (3.8.5) и [c.184]

В рамках ползущего или стоксова течения влияние радиального движения при а = onst получено в работе А. М. Головина [14]. Здесь рассматривался случай [c.254]

Рассмотрим движение одиночного газового пузырька с постоянной скоростью и в неограниченной вязкой жидкости. Поскольку значение критерия Рейнольдса мало, можно считать, что за частицей отсутствует кильватерный след. Поскольку течение осесимметрично, теоретический анализ движения пузырька удобно проводить в терминах функции тока ф.. Сначала рассмотрим случай так называемого ползущего течения (Не 0). Решение данной задачи впервые было получено независимо Адамаром [8] и Рыбчинским [9] и является одним из наиболее важных аналитических решений задачи о движении пузырьков газа в жидкости. [c.21]

Уравнение (2. 3. 1) справедливо лишь для Re = 0. Для любого конечною значения Ве пренебрежение инерционными членалш верно лпшь па расстояниях порядка ii/Re от частицы. На больших расстояниях инерционные члены в уравнении Навье—Стокса становятся сравнимы по величине с вязкими, и приближение ползущего течения перестает быть справедливым. Линеаризованное уравнение, учитывающее инерционные эффекты, было пред.ложено Озееном [c.26]

Дальнейшие упрош,ения уравнений (8.65) можно произвести, не учитывая малые члены. При этом основной исходной предпосылкой является допуш,ение, что вязкостные и инерционные члены имеют один и тот же порядок малости. Если бы мы пренебрегли инерционными членами, то получили бы уравнения ползущего течения, пригодные только при малых числах Рейнольдса. Если же полностью отбросить вязкостные члены, то получим уравнения идеальной жидкости, решения которых не будут удовлетворять граничным условиям на твердых поверхностях (условиям прилипания). Поэтому, стремясь получить уравнения, справедливые для пограничного ламинарного слоя при больших числах Рейнольдса, необходимо в них учитывать как вязкостные, так и инерционные члены. Произведем оценку их порядка, принимая во внимание, что относительная толщина пограничного слоя Ых является малой величиной и, следовательно, u,j м. Введем следующие обозначения (рис. 8.21) и , Uy — проекции скорости (y = Uj. y=fi — продольная составляющая скорости на границе пограничного слоя I — характерный продольный размер (например, хорда обтекаемого профиля) б — толщина пограничного слоя. Сразу можно опеределить порядок основных величин х у б, Uj L/. Порядок производных, входящих в систему [c.329]

Оба эти уравнения могут служить для определения плоских ползущих течений вязкой жидкости. Однако воспользоваться уравнением (8-31) затруднительно, так как обычно не известны граничные условия для вихря й. К то.му же отыскание поля скоростей по известному полю вихрей представляет непростую задачу. Обычно для расчетов плоских ползущих теченн используют бнгар-моническое уравнение (8-30). [c.341]

Течения вблизи выступов, изгибов и изломов твердых стеиок, как правило, сопровождаются отрывами. Только при весьма малых числах Рейнольдса, когда течение относится к классу ползущих, возможно почти безотрывное обтекание вязкой жидкостью таких препятствий. На рис. 79 показаны характерные конфигурации линий тока при обтекании уступа, а на рис. 80 — фотоснимок течения через прямоугольный выступ. [c.387]

Здесь полагалось, что составляющие приведенного напряжения Oj производят работу на перемещениях со скоростью Vi или Va в соответствии с тем, на каком перемещении эти составляющие ироизводят работу в точных формулах для случая потенциального течения невязкой несжимаемой жидкости и ползущего течения очень вязкой жидкости. В результате эта формула обобщает указанные две предельные ситуации. [c.72]

В области ползущего (стоксова) течения >12 и учет гидравлического сопротивления росту пузыря необходим. Следует учитывать это обстоятельство при истечении под вакуумом и при истечении очень легких газов при околоатмосферном давлении. [c.47]

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.260 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.340 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.170 , c.173 , c.178 , c.187 , c.205 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.152 , c.203 ]

Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.337 , c.349 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...