Классификация режимов течения

Эта классификация режимов течения в дальнейшем будет использована при теоретическом анализе процессов переноса в газожидкостных системах. [c.7]

Фиг. .10. Классификация режимов течения при условии минимального

В зависимости от соотношения объемных долей фаз, скорости смеси, ориентации и геометрии канала, направления течения (опускное, подъемное, горизонтальное), а также свойств жидкости и пара (в первую очередь поверхностного натяжения, плотности, вязкости) в канале устанавливаются различные структуры двухфазного потока. Знание структуры (режима течения) для двухфазных систем сопоставимо по важности с установлением границы ламинарного и турбулентного режимов течения однофазной жидкости. Но, к сожалению, классификация режимов течения двухфазной смеси не опирается ни на столь же убедительные эксперименты, как знаменитый опыт Рейнольдса, ни на внушительные теоретические ре- [c.298]

Разнообразие режимов и тот факт, что положение границ течения не может быть точно определено, затрудняют применение уравнений переноса количества движения и энергии к двухфазному потоку. Чтобы избежать этих трудностей, математические модели для переноса тепла, количества движения и массы в двухфазном потоке обычно основывают на геометрии одного данного режима течения. Успех такого приближения зависит от возможности дать описание и предсказать каждый режим течения. Было сделано много попыток классифицировать режимы течения и установить условия их реализации на основании визуальных наблюдений [1, 3, 9, 10, 14, 15, 19—21, 25]. До сих пор ни один из предложенных методов классификации нельзя считать вполне удовлетворительным. К сожалению, большинство методов основано на визуальных наблюдениях. Недавно были предприняты попытки разработать индикатор для классификации режимов течения [7, 8, 11, 13, 17 —19]. Во всех случаях либо индикатор регистрировал только локальные свойства потока, либо полученную информацию можно было трактовать чисто субъективно. [c.9]

В работе [60] исследовано обтекание малых выступов при сверхзвуковых скоростях течения во внешнем невязком потоке. Дана обш ая классификация режимов течений, возникающих при всех возможных комбинациях геометрических параметров и местной [c.263]

Классификация режимов течения [c.265]

В соответствии с обычной процедурой проведем оценки порядков величин функ ций и на их основании получим классификацию режимов течения. Для этой цели удобно частично вернуться (только в этом разделе) к размерным переменным, отмечая индексами О, 1, 2, 3 их характерные величины соответственно в невозмущенном пограничном слое и в областях 1, 2, 3 возмущенной части течения. [c.265]

В данном параграфе представлены результаты исследования влияния резких изменений граничных условий на локальные и глобальные характеристики течения при сильном глобальном взаимодействии исходного пограничного слоя с внешним гиперзвуковым потоком. Показано, что при достаточно большой амплитуде возмущений большая часть пограничного слоя (вне узкого вязкого пристеночного слоя) ведет себя как локально-невязкое течение. Дана классификация режимов течения в зависимости от амплитуды возмущения, найдены параметры подобия, сформулированы соответствующие краевые задачи. Особый интерес представляет течение с большими возмущениями давления, для которого установлены границы безотрывных режимов обтекания ступеньки, обращенной против потока, а также правило отбора решения на основной части тела. В отличие от рассмотренных в пред ше ству ющих разделах течений с разрывными граничными условиями, в рассматриваемой постановке влияние быстрых изменений в граничных условиях оказывает не только локальное, но и глобальное воздействие на течение в пограничном слое от области возмущений вплоть до передней кромки. [c.296]

Общая постановка задачи и классификация режимов течений [c.377]

Классификация режимов течений около неровностей на холодной поверхности [c.403]

Следует отметить, что авторы экспериментальных работ [15, 24—28], излагая результаты опытов с крупными частицами, единодушны не только в констатации самого факта влияния давленая на скорость начала псевдоожижения, но и в описании его характера. По-иному обстоит дело с мелкими частицами. Если в [24, 25, 29, 31] показано существенное влияние давления на скорость начала псевдоожижения слоев из частиц, средний диаметр которых лежит в пределах 0,126—0,37 мм, то в [27, 30] не обнаружено заметного изменения % с ростом давления до 1 и 2 МПа даже для частиц d=0,45 и 0,30 мм соответственно. При этом с целью подтверждения достоверности полученных данных авторы [27, 30] ссылаются на теоретически доказанное отсутствие влияния давления на о в области ламинарного режима течения. Естественно при этом возникает вопрос о классификации материалов [c.42]

В связи с многообразием явлений в механике реагирующих газов возникает проблема их классификации. Классификация явлений целиком основана на числовых значениях критериев подобия и представляет собой не что иное, как выделение таких режимов течений, при которых существенной является та или иная группа критериев подобия. [c.199]

Рис. 5.1. Режимы течения по классификации Бейкера [5.5] / — расслоенный 2 — волновой 3 — кольцевой 4 — дисперсный 5 — пузырьковый или пенистый 6 —волновой с перемычками 7 — снарядный

В настоящей статье представлен новый, основанный на количественных соотношениях метод определения режима течения. Метод состоит в измерении и анализе спектрального распределения пульсаций давления на стенке. Показано, что эти спектры однозначно определяют режимы течения. Они дают возможность ввести новую, более обоснованную классификацию. В первой статье детально описана техника измерения, представлены результаты экспериментов и предложен метод их классификации. В следующей статье будет обсуждаться использование измерений пульсаций давления на стенке как метод исследования гидродинамики двухфазного потока. [c.9]

Рассмотрим движение вязкой жидкости, полагая, что течение ограничено заданными тем или иным образом твердыми стенками. Мы увидим, что в зависимости от относительной значимости сил вязкости и инерции характер течения и распределения скоростей и давлений сильно отличаются. Это обстоятельство служит основой двух важнейших принципов в классификации типов течений и их аналитическом исследовании. Один из них опирается на различие между л а м и н а р н ы м и и ту р-булентными течениями — двумя возможными режимами движения, другой — на различие между ползущими течениями и тече ниями с пограничным слоем, являющимися крайними случаями проявления эффекта вязкости. Рассмотрим эти понятия. [c.170]

В третьем цикле ведется отмывка или медленное вытеснение продуктов регенерации по направлению и со скоростью раствора при регенерации. При завершении отмывки в режиме вытеснения подача потока воды прерывается и слой свободно оседает в течение 5—10 мин. Во время оседания (четвертый цикл) ионит опускается на дно послойно. Внутри движущегося вверх свободного пространства (рис. 4.36) происходит классификация зерен, и вся ионитная мелочь переходит по окончании осаждения в верхнюю часть слоя, удаляясь из фильтра в операции зажатие . Наиболее отрегенерированная [c.163]

Для течения с координатами источника х, = -1.5, у, = -0.6 распределения давления и тепловых потоков вдоль поверхности тела представлены на фиг, 4, На фиг. 5 изображены поле числа М, линии тока и выделены области дозвукового течения. Так как между линиями тока проходят равные расходы газа, то отчетливо видно разрежение потока за источником, расположенным вниз по потоку от косого скачка. Торможение потока в ударной волне перед источником оттесняет поток вверх так, что струйка тока с системой косых скачков проходит мимо тела (темная полоса на фиг. 5) и течение соответствует режиму V по классификации [13]. Пик давления и с ним пик тепловых [c.141]

Приведенная выше классификация течений является весьма общей. При изучении конкретных задач может быть дана более подробная классификация течений. Рассмотрим, в частности, гнперзвуковое обтекание осесимметричного затупленного тела радиуса в окрестности лобовой кри тической точки (рис. 5.4.2) и дадим классификацию режимов течений по Пробстину. [c.204]

Разработан новый метод классификации и определения режимов течения двухфазной смеси, основанный на иснользовании спектрального анализа пульсаций давления на стенке. Этот метод имеет основное преимущество при классификации режима течения, так как в нем используется только одно измерение с помощью устройства, которое не требуется помещать в поток. Метод позволяет заменить визуальные описания режимов течения, имеющие субъективный характер, измерением распределения энергии в спектре пульсаций давления на стенке. Принцип метода простой, и его применение не связано с какими-либо трудностями, а для получения экспериментальных данных используется достаточно хорошо разработанная аппаратура. [c.28]

Не совсем точно, что связано с расшифровкой сигнала зонда, можно было также зафиксировать переход от одного режима к другому. Например, когда отдельные пузыри начинают сливаться в более крупные пузыри, регистрирующие приборы записывают кривые, подобные кривым первой фотографии фиг. 4. Этот случай был определен как переход от пузырькового течения к снарядному. Отчетливо различимое снарядное течение существует в довольно ограниченной области изменения паросодержанпя. При появлении признаков разрушения паровых снарядов теченпе становится вспененным или нолукольцевым. В настоящей работе считалось, что снарядное течение существует до тех пор, пока наблюдаются довольно регулярно чередующиеся паровые снаряды заметной протяженности. Когда паровые снаряды не являлись больше основной формой движения жидкости в канале, считалось, что наступал переход снарядного течения к кольцевому. Поскольку ни один из упомянутых переходов не существовал в достаточно широких пределах изменения паросодержанпя, они не рассматривались как отдельные режимы течения. Безусловно, классификация режимов течения до некоторой степени произвольна, однако из практических соображений желательно установить минимальное число режимов. [c.40]

Потери давления двухфазного потока определяются паросодержанием и распределгние.м фаз в нем и тесным образом связаны с режимами течения. Поэтому, строго говоря, потери давления должны определяться отдельно для каждого режима течения, реализующегося при определенных условиях в парогенераторе. На сегодняшний день даже для прямотрубных парогенерирующих каналов не установлено достаточно строгих количественных взаимосвязей между режимами течения и местными параметрами потока [63, 721. Существующая классификация режимов течения построена в основном по результатам визуального изучения картин течения [801. [c.58]

В этой главе рассмотрены течения около малых неровностей на поверхности тела, обтекаемого сверхзвуковым потоком вязкого газа. При использовании метода сращиваемых асимптотических разложений установлены основные параметры, определяющие физические особенности течений, виды уравнений и краевых условий, приведена классификация режимов течений. Показано, что малые неровности могут приводить к появлению локальных областей отрыва, к значительному повышению напряжения трения и тепловых потоков не только в окрестности самой неровности, но и в более протяженных областях [Боголепов В.В., Нейланд В.Л., 197Г [c.377]

Существующая классификация режимов течения пароводяной смеси в трубах Л. 40, 44, 58] основана на визуальных наблюдениях за движением водовоздушных смесей, проведенных мнотами исследователями, а также на наблюдениях за температурным режимом работы металла [c.16]

Однако для анализа пределов и характера влияния давления и других факторов на скорость начала псевдоожижения классификацию частиц, вероятно, следует производить, исходя из данных, характеризующих режим течения. Так, например, согласно [21, 34] (рис. 2.1), ламинарным можно считать течение при Reo<10, Tw6y-лентным —при Reo>200 и переходным при 10течения газа в зернистом слое, [c.43]

В зависимости от условий течения, концентрации и агрегатного состояния компонентов, образующих гетерогенную среду, реализуются различные структурные формы потока. Например, в парожидкостных потоках различают пузырьковый (пенистый), снарядный, стержневой, расслоенный (пленочный), волновой, дисперсный режимы течения. Дисперсными называют также газовые потоки с твердыми включениями. В зависимости от концентрации частиц в потоке различают слабозапыленные потоки (ф<0,00035), потоки газовзвеси (<р=0,00035-т-0,03), флюидные потоки (ф=0,03-н0,30) и потоки в плотной фазе (ф>0,3). Дисперсные потоки могут быть многокомпонентными и содержать различные по составу частицы твердой и жидкой фаз. Кроме перечисленных форм течения неоднородных сред существует много переходных форм, связанных со структурными превращениями вследствие теплообмена между составляющими поток компонентами и внешней средой, действием инерционных сил и прочих воздействий. Подробные сведения о различных структурных формах течения неоднородных сред и их классификации приводятся в [4, 5, 9, 10]. [c.239]

Этот случай полностью соответствует третьему режиму течения по классификации Цянь-Сюэ-Сэня [23]. [c.205]

Последний режим по классификации Пробстина—режим однократных столкновений — соответствует свободно-молекулярному режиму течения по классификации Цяня. [c.205]

Изуч ение теплообмена в двухфазных потоках представляет собой весьма трудную задачу ввиду сложности гидродинамической структуры потока, взаимного, порой определяющего влияния теплообмена и гидродинамики, Случайных отклонений от гидродинамической и термодинамической неравновесности. Режимы течения определяются рядом факторов давлением, общим расходом потока и соотношением между фазами, свойствами фаз, тепловым потоком, предысторией потока и др. По имеющейся классификации основными режимами течения являются пузырьковый, снарядный, расслоенный, эмульсионный дисперсно-кольцевой и обращенный дисперсно-кольцевой (пленочное кипение недогретой жидкости). Четких границ между ними не наблюдается, и существуют целые области переходных режимов. Пока не имеется детальной информации для всех режимов течения по таким основным характеристикам потока, как распределение фаз, скоростей и касательных напряжений. Поэтому основой для понимания явления служат визуальные наблюдения и некоторые экспериментальные данные по распределению фаз, их полям скоростей, уносу и осаждению, гидравлическому сопротивлению и т. д. К настоящему времени накоплена достаточная информация о режимах течения адиабатных потоков, однако мало данных по диабатным (с подводом тепла) потокам при высоких давлениях, тепловых нагрузках и большом различии теплофизических свойств. Подавляющее большинство исследований выполнено на пароводяных и воздуховодяных смесях. [c.120]

Разработке моделей двухфазного потока ири различных режимах течения посвящен ряд исследований. В литературе имеется описание такпх режимов течения, как снарядный, пробковый, пенистый, волновой, гребневой, кольцевой, нолукольцевой, пузырьковый и т. д. Одной из проблем является описание режима течения и условий его реализации. Было сделано много попыток классифицировать реншмы течения и получить расчетные соотношения. В последние годы предпринимались усилия для разработки методов классификации, но не было предложено нп одного достаточно удовлетворительного метода. Недостатком большинства методов является то, что они основываются на субъективных визуальных наблюдениях. Количественное описание режимов течения должно базироваться на использовании параметра, не связанного с визуальными наблюдениями при определении режима течения и условий его реализации. Оказалось, что такой параметр, как распределение спектральной илотности пульсаций давления на стенке, вполне подходит для характеристики режима течения. [c.8]

В процессе поиска масштабов областей и функций течения систематически применяются оценки, при получении которых используются физические соображения и уравнения Навье-Стокса. Этот подход вполне аналогичен подходу Л. Прандтля в основополагаюш ей работе 1904 г. Заметим, что при дальнейшем построении асим птотических разложений контроль правильности получаемых оценок в определенной степени осуществляется при сращивании асимптотических разложений. Как будет видно из дальнейшего, такой подход часто позволяет построить классификацию возможных режимов течения, что особенно важно в тех случаях, когда предельный пере ход осуществляется по нескольким малым параметрам. [c.13]

Поскольку в настоящее время отсутствует классификация режимов двухфазных течений апециально для криогенных жидкостей, инженер-конструктор вынужден обращаться к обсуждавшимся выше диаграммам течений, не упуская из виду присущих им ограничений. [c.118]

Таким образом, характер течения различается по геометрическим признакам. В силу того, что существует единственное решение уравнений (6.31), (6.32), соответствующее знаку плюс и обозначаемое и, будем различать режим в соответствии с корнями U+. Удобной мерой при классификации рещений служит величина /3 / /г - /lod v 2A j . Подчеркнем, что величина /3 / /г - Лоо /2j4 считается неизменной для всех режимов, поскольку, как уже отмечалось, предполагается, что отступающий мениск описывается монотонной функцией. [c.126]

В середине 1950-х гг. Г. Г. Черный создал асимптотический метод интегрирования уравнений газовой динамики применительно к гиперзвуковым течениям с сильными ударными волнами. И тогда, и много позже, пока компьютеры и численные методы не достигли должного совершенства, этот метод оказался широко востребован. Во всем мире он вызвал появление обширной литературы, насчитыва-югцей сотни работ. Все основные качественные результаты теории гиперзвукового обтекания тел, подтвержденные затем результатами вычислительной газовой динамики, первоначально были получены методом Г. Г. Черного. Этим методом, с привлечением нестационарной аналогии, Г. Г. Черный исследовал особенности гиперзвукового обтекания тел с малым затуплением. Найденные им параметры подобия в настоягцее время считаются универсальными. Выполненное Г. Г. Черным исследование пространственного обтекания крыльев позволило ему дать полную классификацию возможных режимов гиперзвукового обтекания треугольных крыльев на больших углах атаки. [c.10]

На фиг.. 3 представлены поле числа Маха и линии тока, рассчитанные при М = 6, Р = 22.67°. = 0.22. Эти параметры соответствуют IV режиму по классификации Эдни [13 . Расстояние между линиями тока соответствует равным расходам. Линиями М = ] выделены области дозвукового течения. На фиг. 4 приведены распределения по по- [c.140]

Рекомёндациями СЭВ по стандартизации (РС 5138 — 75) установлена классификация механизмов грузоподъемных машин по группам режимов работы. Все механизмы в зависимости от условий эксплуатации зачисляются в одну из шести групп режимов работы, определяемых классом использования и классом нагружения. Классы использования определяются среднесуточньш временем работы механизма в часах (табл. 5), устанавливаемым на основании времени работы механизма в течение одного года службы машины. Под временем работы механизма понимается время, в течение которого механизм находится в движении. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...