Модели распределений поглощения

Модели распределений поглощения. В теории переноса рассматривались различные модельные распределения р(а), в основном в связи с построением моделей атмосфер звезд и учетом влияния линий на распределение температуры в них. В случае серой атмосферы [c.205]

Серая в среднем атмосфера. Уравнение (8) записано для некоторого участка спектра, для которого построена функция распределения поглощения. Чтобы рассчитать модель атмосферы, необходимо охватить весь спектр. Поэтому вернемся к исходному уравнению (6), [c.207]

В целом результаты расчетов подтвердили априорные предположения о том, что влияние мелкой фракции аэрозоля весьма несущественно при прогнозе его оптических свойств в видимом диапазоне волн. На рис. 4.2 а в укрупненном масштабе приведены спектральные зависимости объемного коэффициента ослабления Р/(А) в интервале 0,5—1,0 мкм. Можно заметить, что при двух наиболее отличающихся моделях распределения 1а и 1г разность значений Р/(А,) при А, = 0,5 мкм не превышает 4 % при увеличении X разность уменьшается и при А,= 1 мкм практически исчезает. Совершенно аналогично ведут себя объемные коэффициенты рассеяния и поглощения. Несколько более чувствительной к вариации [c.104]

Люминесцентные центры (в частности, молекулы) имеют достаточно сложное строение. Точное распределение зарядов в центре излучения и его изменения при возбуждении еще не известны. Однако опыт показывает, что поведение различных излучателей в первом приближении может быть довольно удовлетворительно описано на основе упрощенных моделей электрического и магнитного диполей, а также электрического квадруполя. В сложных случаях молекула заменяется совокупностью нескольких элементарных моделей, одна из которых описывает поглощение, другая — испускание. Например, поглощающая система может уподобляться электрическому диполю, а излучающая — квадруполю. [c.249]

Используя модель Дагдейла — Баренблатта и величину Д у(дг, 0), которая представляет собой пластическое перемещение фронта трещины, следуя Райсу, можно определить полную поглощенную гистерезисную энергию (форму пластической области и распределение пластических деформаций можно не принимать во внимание) [c.184]

При этом определяются вклады отдельных составляющих в суммарную активность продуктов, выходящих из защитной оболочки в окружающую среду продуктов деления, продуктов активации и трансурановых элементов. Затем определяют распределение концентраций радиоактивных элементов и поглощенных доз в окрестности атомной станции. Для этого используют метеорологические данные и модели перемешивания газовых потоков, диффузии аэрозолей в атмосфере и их осаждения на земной поверхности. [c.99]

Особый интерес с точки зрения обсуждаемых нами проблем представляют способы, при помощи которых производилась работа с полями в окрестности вершины трещины, В самых ранних работах трещина моделировалась просто линией, через которую нельзя передать никаких усилий, а движение трещины по предположению начиналось тогда, когда соответствующая компонента напряжений в узле сетки вблизи вершины трещины на плоскости разрушения достигала некоторой критической величины. В этот момент узловая точка мгновенно освобождалась от связей и вершина трещины скачком перемещалась вперед на одну ячейку. Такое внезапное освобождение от напряжений и скачкообразное изменение длины трещины нельзя, разумеется, точно описать при помощи конечно-разностных аппроксимаций, и поэтому в схемы были внесены надлежащие усовершенствования. Одним из такого рода обычно используемых улучшений является включение в конечно-разностную модель известного распределения напряжений в окрестности вершины трещины при помощи определенных процедур согласования (см,, например, работы [82,22]) или же введение в окрестность вершины трещины некоторых более тонких структур, позволяющих осуществить более плавное освобождение от напряжений и/или поглощение энергии. [c.120]

Знание оптических характеристик аэрозолей в поле мощных лазеров является основой для построения модели нелинейного распространения света через мутные среды. Коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения, рассеяния, индикатриса рассеяния, компоненты матрицы рассеяния, прозрачность при нелинейном взаимодействии излучения с аэрозольной средой становятся функциями вида ф(А., /, а, t), где а — параметр, характеризующий свойства аэрозоля (концентрацию, параметры функции распределения, комплексный показатель преломления). Вид этой зависимости, за исключением частных случаев, удается определить только из специально поставленных экспериментов. [c.121]

Если бы оба сечения как так и о<. были пропорциональны 1/г во всем спектре энергий, то изменение энергии нейтронов, генерируемых при делении, не внесло бы никакого изменения в наш анализ. Однако, если бы и обращались в нуль для всех скоростей выше определенной критической скорости v , время, необходимое нейтронам для того, чтобы замедлиться от скорости, с которой они испускаются при делении, до критической скорости, добавлялось бы к времени, в течение которого нейтроны живут в области 1/у до своего поглощения. Исследуем, каким образом это время замедления должно добавляться к среднему времени жизни теплового нейтрона, возвратясь к модели, не учитывающей явления запаздывания части нейтронов. Предположим, что мы знаем распределение числа нейтронов, входящих в область 1 /и , как функцию времени, прошедшего с момента их испускания при делении. Назовем это распределение К (6) и положим, что мы нормировали К (6) к единице, так что [c.114]

При построении световой модели необходимо соблюдать общие правила моделирования. К ним относятся геометрическое подобие модели и образца и тождественность оптических свойств соответствующих поверхностей. Последние характеризуются определенной величиной коэффициентов поглощения и отражения. Эти условия выполняются путем подбора материалов модели, источников света и соответствующего распределения их [Л. 6, 52, 56, 207, 272]. [c.378]

Адиабатическая теория изменения температуры в атмосфере исходит не только из радиационного ее прогрева за счет поглощения инфракрасного излучения, но и доминирующего влияния конвективного теплообмена. Разработанная математическая модель дает хорошее совпадение расчетного распределения температуры в земной атмосфере с фактическими данными. [c.186]

Следуя той же логике регионального моделирования, К. Я. Кондратьев и др. [16, 17, 22] предложили снова вернуться к усложненной геофизической классификации типовых форм аэрозоля, выделив как самостоятельные аридные и субаридные формации лесные и болотистые районы, полярные широты. В отличие от работ [53, 54], в работах [16, 17] в основу глобальной микрофизической модели положено параметрическое семейство обобщенных гамма-распределений [3]. При этом сохраняется та же проблема адекватного прогноза входных параметров модели f(r). В работе [15] приведен большой объем расчетного материала, касающегося спектрального = 0,13-1-20,0 мкм) и высотного поведения коэффициентов рассеяния и поглощения, индикатрис рассеяния проанализированы оптические свойства составляющих компонент аэрозоля (сульфатов, хлоридов, пылевых фракций различной природы). [c.139]

Согласно (2.9.48), нестационарный нагрев среды, например, с помощью лазерного излучения должен вызывать генерацию волн давления. При этом изменение температуры Т в области оптического воздействия определяется уравнением теплопроводности (2.9.5), которое в плоской геометрии задачи дополнительно упрощается Д Э /Э7 . Мы по-прежнему будем использовать модель (2.9.6) - (2.9.7) ддя описания распределенных тепловых источников, инициируемых поглощением лазерного излучения. Тогда, если длительность оптического импульса Тр существенно меньше характерного времени теплопроводности 1/а х> то влиянием теплопроводности на оптико-акустический эффект можно пренебречь. Действительно, в силу [c.177]

После того как нейтроны источника замедляются в область тепловых энергий, они могут либо приобретать, либо терять энергию в рассеивающих столкновениях с ядрами замедляющей среды. Такие рассеяния приводят нейтроны к тепловому равновесию с ядрами среды, т. е. к максвелловскому энергетическому спектру (см. разд 7.2.1). С другой стороны, поглощение и утечка нейтронов будут, вообще говоря, препятствовать достижению нейтронами полного равновесия с ядрами среды. В результате действительный спектр будет отличаться от максвелловского распределения. Изучая эти отличия, особенно то, как они проявляются в определенных собственных значениях, можно получить информацию, касающуюся тех свойств среды, которые были отмечены выше. Например, можно подтвердить принятые модели рассеяния или определить отклонения от них [79]. [c.290]

Приближенная теория фильтрации воды через плотины с наклонными фасами. В гл. VI, п. 6 было показано, что распределение потенциала в плотинах с наклонными фасами может быть почти точно получено с помощью электрических моделей, после экспериментального вырезывания верхнего контура, имитирующего свободную поверхность. При этом каждая модель дает результаты только для единичного напора поглощаемой жидкости, напора вытекающей жидкости и наклонов поверхностей поглощения и стока. Для получения данных в табличном или графическом виде, который бы охватывал широкую область изменения этих переменных, потребовалась бы весьма трудоемкая и очень длительная экспериментальная работа. Поэтому представляет собой некоторую ценность иметь в своем распоряжении такой метод подсчета, который, будучи даже приближенным, даст правильный порядок величины расхода и может быть выполнен для какого-нибудь специфического случая без затраты ненужного труда. [c.281]

Модель Эльзассера. Для молекулярных полос предложено несколько моделей распределения поглощения в них [24,61], В общем случае, если составляющие полосу линии имеют центральные частоты интенсивности Kj и профили то полное погло- [c.202]

Другой механизм поглощения, также имеющий место в большинстве веществ, связан с нелинейным взаимодействием звуковой волны и тепловых колебаний крн-сталлич. решётки, т. е. с взаимодействием звуковых и тепловых фононов. Такое П. з. поэтому часто наз. решёточным или фононным . Оно проявляется на ВЧ в достаточно чистых и бездефектных кристаллах. В зависимости от частоты и соотношения длины волны УЗ и длины свободного пробега тепловых фононов в кристалле (определяемой темп-рой) рассматриваются разл, модели фононного поглощения. На сравнительно низких частотах действует т. н. механизм Ахиезера. Он заключается в том, что звуковая волна, представляющая собой когерентный пучок фононов, нарушает равновесное распределение тепловых фононов, и вызванное ею перераспределение знергпи между фононами приводит к необратимому процессу диссипации энергии. Этот механизм имеет релаксац. характер, причём роль времени релаксации играет время жизни фюпо-на, равное т 1/с 3-к1сус , где I — длина свободного пробега фонона, с — средняя скорость звука. В этом случае коэф. П. з. [c.658]

Одну из первых моделей несерого поглощения предложил В. А. Амбарцумян [2]. В противовес изложенному выше он выбр д периодическое расположение значений поглощения, но не накладывал ограничений на распределение их вероятностей. [c.206]

В практике расчетов атмосферного поглощения широко используются также модели полос поглощения с регулярным распределением спектральных линий внутри интервала (модель Эльзассера), статистические модели с равными интенсивностями линий (модель Пласса) и экспоненциальным распределением интенсивности (модель Гуди) [12]. Основные расчетные формулы этих моделей имеют вид [c.191]

Аэров и Умник [Л. 6] измерили распределение скоростей фильтрации по всему объему плотного слоя шероховатых шариков диаметром 6 мм, определяя продвижение фронта окраски поверхности частиц слоя при поглощении ими специальной примеси из продуваемого газа. Б их опытах скорость у стенок оказалась на 30—70% выше, чем в середине слоя при Re>40. Профиль скоростей в отдельно рассматриваемой центральной части слоя также оказался неравномерным, и максимальное отклонение местных значений от средних достигало 18%. План распределения скоростей в испытанной модели реактора показан на рис. 1-4. Из рис. 1-4 можно сделать заключение, что профили скорости потока в плотном слое, измеренные различными исследователями (,см., например, работу [Л. 963]), вряд ли отличаются точностью и воспроизводимостью. [c.34]

Здесь FI и fj — потоки в окне и интегральные потоки Р/ — = 1,66 — коэффициент диффузности а , а ,, — массовые коэффициенты поглощения пара, капель и кристаллов р, — показатель гамма-распределений, которыми аппроксимировались спектры капель, рассчитанные по уравнениям (13), (14) R, — средний размер капель ао = 550 см /г i = 2,26-10 мкм с-2 = = 8,44-10 мкм . В данной работе учитывались лишь жидкокапельные образования, хотя модель также позволяет рассчитывать и кристаллические. [c.242]

В заключение заметим, что зависимость от температуры весовых коэффициентов как для поглощающих серых газов, так и для лучепрозрачного газа, образующих модель селективно-серого приближения , связана с изменением спектрального распределения энергии излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры, приводящим к изменению долей энергии приходящихся на полосы поглощения газа и его окна прозрачности. [c.38]

Уравнение (8.150) совместно с выражениями (8.148) представляет собой интегральное уравнение для распределения температуры в слое, которое очень трудно решить в обшем случае зависимости коэффициента поглощения от частоты. Если зависимость коэффициента поглощения от частоты приближенно описывается с помощью модели полосы или модели узкой полосы, то уравнение (8.150) можно преобразовать к виду, который легче поддается расчетам. Ниже будет рассмотрено применение модели полосы и модели узкой полосы для решения уравнения (8.150) на основе подхода, принятого в работах Кросби и Ви-скайта [15—17]. [c.314]

Рисунок 1.3 иллюстрирует поведение относительного коэффициента поглощения асо , нормированного на линейный коэффициент поглопдения на соответствующей высоте Я, рассчитанного по (1.21). Высотные распределения давления и температуры выбраны в соответствии со среднеширотной моделью атмосферы [51]. Расчет выполнен для следующих значений i = 2000 К, 2 = = 3380 К, Рю=105 с- атм- Р2о = Рго= 0 с- -гтм- Q= 0 с Х Хгтм ао = 5,2-10 см . [c.18]

При этом обращение в нуль отдельного члена суммы (при 2/гя ) уже не будет обращать в нуль всю энергию, т. е. давать затемнение на экране. Выпадение из белого света луча с одной определенной длиной волны, т.е. определенного цвета, будет вызывать окрашивание света в дополнительный цвет. Так, например, поглощение анализатором зеленого цвета даст на экране красное изображение (по известной оптической шкале). Поэтому на экране появятся не отдельные черные изохромы а сплошная радужная окраска, причем линия каждого цвета соединит точки, в которых разность главных напряжений будет иметь одинаковое значение. Название этих линий — изохромы — оказывается при этом оправданным. Радуж ная окраска изображения модели дает полную картину распределения наибольших касательных напряжений. [c.253]

Модель случайного распределения линий. Другая мо, дель, в противовес модели Эльзассера, принимает, что поглощение распределено в полосе случайным образом, и дает статистическое ее описание [36]. [c.204]

Вопросы о выборе метеорологическгТх моделей обсуждены в [7. С точки зрения учета энергетических потерь оптического излучения за счет поглощения молекулярными газами необходимо иметь информацию о распределении по трассе луча (наряду с основными поглощающими компонентами Н2О, СО2, О3, О2) малых примесей. [c.213]

Множество флуорофоров подвергается реакциям в возбужденных состояниях. К типичным реакциям относятся образование эксимеров и эксиплексов, протонирование и депротонирование, а также перенос энергии. Поглощение фотона вызывает изменение электронного распределения в молекуле флуорофора, что часто меняет его химические или физические свойства и может стимулировать протекание реакций с другими компонентами раствора. Во многих случаях процессы, протекающие в возбужденном состоянии, можно описать простой схемой, включающей реакцию взаимопревращения двух состояний. И этой главе приведено детальное описание спектральных свойств такой модели, составляющих базис, с которым можно сравнивать экспериментальные данные. При желании можио использовать теоретическое описганио этой модели для огь ределения кинетических и спектральных констант системы. [c.388]

Даже при упрощении модели среды количество различных типов волн, подлежащих расчету, мохет быть чрезвычайно велико. Поэтому при решении прямой динамической задачи необходимо оценить наибо-лае интенсивные типы волн, которые в значительной степени определяют вид регистрируемой записи. Для этой цели использована программа [10], позволяющая оценить сравнительную интенсивность различных типов кратных волн при выбранных параметрах распределения коэффициентов поглощения в изучаемых разрезах. [c.49]

Необходимым этапом при решении прямых задач является выбор и ограничение количества и типов сиг тезируемых волн с учетом их интенсивности. Этот этап осуществляется на основании выбранной эффективном модели среды и соответствующего ей распределения пластовых коэффициентов поглощения. Показано, что в рассматриваемых районах йосковской синеклизы значителььая часть интенсивных волн-помех, особенно кратных отражений, связана с верхней частью разреза. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...