Расчет лучистого теплообмена между телами

Полученное уравнение широко используется при расчете лучистого теплообмена между телами. [c.231]

При расчетах лучистого теплообмена между телами широкое применение нашел разработанный Г. Л. Поляком [Л. 52] метод поточной алгебры. Этот метод сводит задачу к обычным алгебраическим уравнениям и базируется на следующих общих свойствах лучистых потоков. [c.106]

Первый раздел посвящен теории излучения. В нем сообщаются также сведения по радиационным характеристикам твердых тел и сред, необходимые для разработки методов расчета теплообмена. Во втором разделе рассмотрен вопрос о луч истом теплообмене между. телами при неподвижной среде. Изложена теория взаимного лучистого теплообмена. Даны методы определения коэффициентов взаимного лучистого теплообмена и поглощательных способностей среды и описаны методы расчета лучистого теплообмена между телами с учетом отражения от поверхностей. В третьем разделе приведена теория поля излучения и рассмотрены дифференциальные методы расчета лучистого теплообмена. [c.10]

РАСЧЕТ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА МЕЖДУ ТЕЛАМИ [c.190]

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами допустимо принять [c.64]

Формулы (5-15) и (р) применимы для тел любой формы, лишь бы меньшее из них было выпуклым. В частности, они применимы для расчета лучистого теплообмена между длинными цилиндрами, а также когда выпуклое и вогнутое тела образуют замкнутое пространство (рис. 5-13,6, в). Во всех случаях в качестве расчетной принимается меньшая из поверхностей. [c.164]

Когда спектры излучения поверхностей значительно отличаются от серого излучения, расчет по формуле (5-14) неправомерен, он может приводить к значительным погрешностям. В этом случае необходимо знать спектральную плотность потока излучения и поглощательную способность тел при соответствующих температурах Ti и Та- Эти сведения могут быть получены экспериментальным путем. Расчет лучистого теплообмена между такими плоскостями проводится по соотношению [c.176]

Формулы (5-15) и (р) применимы для тел любой формы, лишь бы меньшее из них было выпуклым. В частности, они применимы для расчета лучистого теплообмена между длинными цилиндрами, а также, когда выпуклое и вогнутое тела образуют замкнутое про- [c.177]

Расчет лучистого теплообмена между дого тела (стенкой) производится по [c.237]

Таким образом, задача о расчете лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, разделенными диатермической средой, сводится, но существу, к определению взаимной поверхности излучения [c.81]

Таким образом, в отличие от абсолютно черных тел, при расчетах лучистого теплообмена между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, помимо взаимной поверхности излучения Нц, необходимо для каждого конкретного случая определять также величину приведенной степени черноты системы е р. Для определения приведенной степени черноты е р по заданным значениям степени черноты поверхностей и необходимо предварительно установить значения угловых коэффициентов (pi и ф21 для данной системы тел (например, из табл. 3-1). [c.113]

В силу большой сложности селективного спектра излучения топочных газов получение расчетных уравнений, учитывающих фактические характеристики этого спектра, затруднительно. Поэтому на практике расчет лучистого теплообмена между селективно излучающей средой и ограничивающими телами обычно производится по уравнениям, справедливым для серых сред. Есть предложения по учету селективности излучения газов с помощью уравнений, включающих поглощательную способность сред по отношению к эффективному излучению окружающих тел [Л. 194, 97, 65], спектральный состав которого при несерых телах или средах отличается от черного или серого излучения и наперед (перед расчетом) задан быть не может. Поэтому в строгой постановке вопроса этот метод практически не может быть использован. В качестве приближенного метода он может быть использован, если задаться поглощательной способностью тел или среды по отношению к черному излучению. [c.300]

Расчет лучистого теплообмена между газом, содержащим в качестве излучающих компонентов только СО2 и Н2О, и окружающей его поверхностью твердого тела (стенкой) производится следующим образом [Л. 50]. [c.312]

Расчет лучистого теплообмена между газом, содержащим в качестве излучающих компонентов только СО2 и Н2О, и окружающей его поверхностью твердого тела (стен- [c.194]

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами величину допустимо рассчитывать по формуле gj. [c.84]

ПРИМЕРЫ РАСЧЕТА ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА МЕЖДУ ТВЕРДЫМИ ТЕЛАМИ [c.93]

За 10 лет, прошедших со времени издания этой книги, в области лучистого теплообмена проведено много новых исследований выполнены расчеты взаимного лучистого теплообмена между объемами и между объемом и поверхностью, что позволяет построить более совершенную, по существу законченную, теорию взаимного лучистого теплообмена между телами исследованы расчеты излучения газов при неравновесных температурах, а также изучено селективное излучение значительно продвинулась вперед разработка методов расчета лучистого теплообмена промышленных агрегатов освоено применение зонального метода расчета лучистого теплообмена к промышленным агрегатам с движущейся средой и т. д. [c.8]

Уравнение (15.29а) можно использовать для расчета лучистого теплообмена между двумя телами, одно из которых находится в полости другого (фиг. 15.8). Однако в этом случае [c.336]

На рис. 4.13—4.15 представлены результаты численного эксперимента по определению плотности падающего лучистого теплового потока на вертикальные конструкции в соответствии с изложенной моделью и сравнение этих результатов с экспериментальными данными й результатами расчета по традиционному методу. Экспериментальные данные, приведенные на рис. 4.13—4.15, охватывают область локальных пожаров при горении керосина с определяющим размером очага пожара 0=0,9 1,2 2,4 3 м и локальные пожары, моделируемые на фрагментах зданий, описание которых приведено в гл. 3, разд. 3.3.1, при горении керосина с характерным размером очага 1 и 2 м и при горении древесины с характерным размером 1,1 и 2,57 м. В работе П. И. Романенко и др. приведен метод расчета лучистого теплообмена между очагом пожара и тепловоспринимающей конструкцией, основанный на известных законах лучистого теплообмена между двумя твердыми серыми телами произвольной формы и ориентаций в пространстве, находящимися в оптически прозрачной газовой среде. Средние по поверхности коэффициенты облученности определяются с помощью принципа суперпозиций и соотношений взаимности для угловых коэффициентов. Как следует из рис. 4.13—4.15, разработанная модель лучистого теплообмена хорошо согласуется с экспериментальными данными во всем приведенном диапазоне экспериментальных исследований. Результаты, полученные по методу, приведенному в учебнике П. И. Романенко и др., дают практически подобные результаты для очагов пожара [c.179]

Уравнение (13.37) можно использовать для расчета лучистого теплообмена между двумя телами любой формы и произвольного их расположения, только в каждом частном случае для определения приведенных степени черноты и поверхности (вместо Н ) имеются свои расчетные выражения. [c.180]

Лучистый теплообмен в суш ествуюш их стационарных энергетических реакторах имеет второстепенное значение по сравнению с конвективным теплообменом и теплопроводностью. При этом во многих случаях оказывается возможным ограничиться расчетом лучистого теплообмена между двумя телами, разделенными прозрачной средой. Поэтому в настояш ей главе изложены лишь основные понятия и законы теплового излучения и приведены наиболее простые расчеты лучистого теплообмена в системе двух тел. [c.325]

Из рассмотрения этих примеров следует, что средняя по различным направлениям яркость мало отличается от ее постоянного значения при О 60°. Поэтому при технических расчетах лучистого теплообмена между шероховатыми телами обычно принимают, что закон Ламберта выполняется для всех направлений. Тогда оказывается возможным доказать, что угловой коэффициент ф2 1 носит чисто геометрический характер, т. е. зависит только от размеров и взаимного расположения обеих сфер. Следовательно, значение не зависит от температур Tj и Т 2 и может быть определено в условиях равновесного теплообмена, когда оба тела имеют одинаковую температуру (Гх = = Т), Подставив последнее условие в соотношение (11.17), получим [c.332]

Рис. 5-13. Схема лучистого теплообмена Рис. 5-14. К выводу формулы для между телами в замкнутом простран- расчета лучистого теплообмена стве. между элементами dFi и dFj и

Рассмотренные выше случаи лучистого теплообмена между двумя плоскопараллельными телами конечных размеров показывают, что расчет его в системе ограниченных тел неизбежно требует знания угловых коэффициентов. Нередко наибольшие трудности расчетов по лучистому теплообмену вызываются недостаточностью сведений по угловым коэффициентам и методам их определения. [c.88]

В инженерных расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, для которых известны качества поверхности, размеры и температура. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. Так как количество тепла, отдаваемого телом, есть разность между количеством излучаемой и количеством поглощаемой телом лучистой энергии, расчетная формула для лучистого теплообмена между двумя параллельными плоскостями имеет вид [c.119]

Все тела постоянно испускают и поглощают лучистую энергию. Однако при низких температурах количество излучаемой энергии невелико и может не учитываться при расчете теплообмена между телами. При повышении температуры тел излучение их резко возрастает, вследствие чего при высоких температурах перенос тепла излучением становится преобладающим по сравнению с теплопроводностью и конвекцией. Роль лучисто,го теплообмена также возрастает при понижении плотности среды, заполняющей пространство между телами, а в условиях глубокого вакуума он становится единственно возможным видом теплообмена. Поэтому значение лучистого теплообмена особенно велико в современных областях техники, связанных с применением высоких температур или глубокого вакуума, таких, как ракетно-космическая и авиационная, ядерная. плазменная, металлургия и др. [c.282]

Когда температурное равновесие между телами или участками вогнутой поверхности одного и того же тела отсутствует, g О и возникает необходимость расчета распределения q(P) путем решения задачи теплообмена излучением. Однако во многих случаях такая задача не может быть решена независимо от задачи теплопроводности, так как поток собственного излучения зависит от температуры Т(Р), а поток падающего на каждый участок поверхности излучения формируется посредством эффективного излучения других тел или участков вогнутой поверхности рассматриваемого тела. В этих случаях приходится решать сопряженную задачу кондуктивно-лучистого теплообмена, когда сопряжение температурных полей в твердых телах определяется условиями теплообмена излучением между их поверхностями. [c.23]

Разработаны и более общие мегоды расчета лучистого теплообмена между телами. Например, в случае замкнутой системы, состоящей из /V изотермных диффузно поглощающих и излучающих серых поверхностей, порядок расчета следующий (диффузным называется излучение, испускаемое и распространяющееся с одинаковой интенсивностью по различным направлениям). [c.130]

В книге кратко изложены основные законы теплового излучения. Рассмотрены некоторые практически важные задачи расчета лучистого теплообмена между телами. Приведены расчетные формулы, графики, номограммы, таблицы, необходимые для выполнения практических расчетов. Изложена методика ятих расчетов. [c.2]

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами Епр допустимо рассчитывать по формуле Er,p = eie2. При б1 и ег>0,8 ошибка таких расчетов меняется от О до 20 % при изменении отношения FifF i от 1 до 0. Ошибка возрастает с уменьшением ei или е2. [c.93]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

Рис. 14-4. Схема к расчету лучистого теплообмена между двумя абсолютно черны-ЛТ1Г телами, произвольно расположенными в пространстие

Таким образом, при расчете лучистого теплообмена между серыми телами необходимо определять приведенную степень черноты системы Коэффициенты облученности tpi2 и взаимные поверхности излучения Я,2, как и для черных тел, вычисляются по формулам (14-20), (14-21) и (14-22) или принимаются из табл. 14-1. [c.220]

Таким образом, расчет лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, произвольно располсженнг>[ми в пространстве, по сугцеству сводится к определению взаимной повсрх-Бости излучения Я ,, которая является геометрической характеристикой системы. [c.296]

В настоящем издании рассмотрены физические основы излучения, лучистый обмен между телами, теория поля и дифференциальные методы исследования явлений излучения. Одисаны методы расчета лучистого теплообмена в печах й топочных камерах. [c.2]

При расчете теплообмена излучением между телами важное значение имеет результирующее излучение, представляющее собой разность между лучистым потоком, попадающим на тело, и лучистым потоком, который оно испускает в окружающее пространство. Чтобы определить поверхностную плотность потока результирующего излучения рреэ, составим уравнение баланса энергии, проходящей через плоскости а-а и Ь-Ь, одна из которых расположена внутри, а другая — снаружи этого тела вблизи его поверхности (рис. 19.1). Для плоскости а-а [c.231]

Задачи лучистого теплообмена. Этот класс объединяет все задачи лучистого теплообмена внутри газов, между газами и твердыми телами, между твердыми телами. Наиболее сложная часть задач данного класса — задачи излучения газов — связана с рен1ением интегродифференциальных уравнений теплообмена. Используются численные методы, разработанные для решения задач пограничного слоя и дополненные интегральными методиками (по частотам и простзанству) расчета оптических свойств среды [8]. В большом числе практически важных задач лучистый теплообмен достаточно учитывать только в граничных условиях для уравнения энергии. Это случаи, когда лучистый поток без изменений идет через оптически прозрачную среду, и тогда рассмотренные выше методы поиска решений применимы и к задачам конвективного теплообмена с лучистым потоком теплоты. [c.188]

Чтобы воспользоваться выражением (4.46), нужно знать функцию еэ(7 ст/ Тел, бел). Для ее расчета вернемся к результатам, полученным в подпараграфе 4.4.4. Применительно к условиям теплообмена неизотермиче-ского псевдоожиженного слоя с погруженной поверхностью плоский слой дисперсной среды соответствует неизотермичной зоне между-поверхностью теплообмена и ядром слоя. В эквивалентной этому слою модели стопы (см. рис. 4.7, а) О и N+1 ограничивающие поверхности представляют собой стенку теплообменника и ядро слоя с температурами Т ст и Тел- При фиксированной толщине неизотермичной зоны (число Л ), заданных степени черноты частиц и средней порозности слоя характеристики элементарного слоя стопы по-прежнему определяются формулами и уравнениями, приведенными в подпараграфе 4.4.2. Решение системы уравнений (4.38) позволяет найти возможное стационарное распределение температуры и величину лучистого потока по формуле (4.41). С помощью этого соотношения можно получить в явном виде функцию Еэ Тст, 7 сл, бел). Действительно, потоку, испускаемому псевдоожиженным слоем, соот- [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...