Стефана течение

Если мелкая частица п.ли капля испытывает воздействие градиента концентрации пара, например если ее поверхность смочена быстро испаряющейся жидкостью или если происходит конденса-Ц 1я пересыщенного пара на капле, то имеет место относительное движение капли и пара, известное как течение Стефана [242]. Для сферических капли или частицы скорость относительного движения равна [c.45]

Градиент концентрации — течение Стефана [242]. Свободное движение в турбулентном потоке жидкости [c.104]

Чтобы полностью сформулировать рассматриваемую задачу, нужно также привести систему уравнений, описывающих течение и теплопередачу в газовом пограничном слое. Полагая течение в пограничном слое ламинарным, запишем для него систему уравнений неразрывности, диффузии, движения, энергии, состояния и соотношения Стефана—Максвелла. Поскольку рассматривается плоское течение, система уравнений будет иметь вид [c.59]

С течением времени разграничивающая системы поверхность может оставаться неизменной или перемещаться в глубь одной из них. Последние задачи (так называемая задача Стефана) имеют большое практическое значение в металлургии (кристаллизация слитка), строительной теплотехнике и агрофизике (промерзание грунта и стен) и др. [c.497]

Гидродинамический фактор. Для выяснения причин изменения сил адгезии в зависимости от (времени соприкосновения рассмотрим гидродинамические явления, происходящие при сближении и удалении тел. Обычно для этого используют методы, моделирующие адгезию (см. 8), в частности метод плоскопараллельных дисков. Гидродинамический фактор, обусловленный движением жидкости в- зазоре между контактирующими телами и определяющий изменение адгезии с течением времени контакта при взаимодействии плоскопараллельных дисков, может быть учтен уравнением Стефана—Рейнольдса [c.114]

V, /7, 7, р, Ср, v, I, [X — вектор скорости гидродинамического движения, давление, температура, плотность, а также средние изобарная и изохорная теплоемкости, объемная вязкость и молекулярная масса паров Rg — универсальная газовая постоянная къ и Об — постоянные Больцмана и Стефана—Больцмана и М — массы одного электрона и атома индексы п и оо относятся соответственно к характеристикам течения пара без учета каскадной ионизации и условиям на бесконечности Ат Т)—коэффициент молекулярной теплопроводности пара, зависящий от температуры Г Dp — коэффициент термодиффузии электронов а, Са, ра, Ку Ха, eff, Га, /ь —величины, относящиеся к частице и характеризующие ее характерный радиус, удельные плотность и теплоемкость, молекулярные теплопроводность и температуропроводность, эффективную (с учетом теплоты плавления и кинетической энергии пара) удельную теплоту парообразования, температуру поверхности частицы и время ее нагрева до температуры развитого испарения s T)— скорость звука в газовой среде с температурой 7 h — постоянная Планка. [c.156]

Метод поиска симметричных решений применим к континуальной физике вообще. Совсем просто его применение к уравнению диффузии и это мы рассмотрим прежде всего. Для плоско-параллельного течения уравнения Навье — Стокса сводятся к уравнению диффузии ), но наиболее известно применение уравнения диффузии в теории теплопроводности. Ввиду того что переносу тепла и переносу количества движения в вязкой жидкости соответствует одна и та же группа симметрии, в некоторых задачах, относящихся и к теплопроводности и к конвекции, можно применять аналогичные рассуждения. Например, можно рассматривать задачи с изменением фазы на подвижных границах (задача Стефана) или задачи о росте сферических пузырьков пара в равномерно перегретой воде. [c.160]

При неравномерном нагреве и испарении частиц возникает относительное движение частицы и испарившегося материала (течение Стефана) [77]. Сила, вызывающая такое движение, называется иногда реактивной и рассчитывается по формуле [c.67]

Довольно часто вместо диффузионного потока, записанного через обобщенные коэффициенты диффузии, упстреб-ляют соотношения Стефана — Максвелла (3.6.22). Оценивая порядки членов этих уравнений, находим, что для течения многокомпонентного газа в отсутствие термо- и динэдиф-фузии эти соотношения принимают вид [c.380]

Изучению испарения (или конденсационного роста) капель, состоящих из чистого вещества, посвящен ряд работ (см. обзор в [1, 2]). Вообще говоря, задача об испарении капли существенно нестационарна из-за того, что радиус капли меняется с течением времени. Но вследствие того, что плотность пара много меньше плотности жидкости, а также потому, что скорость испарения определяется распределением плотности пара на расстоянии нескольких радиусов капли от ее поверхности, для решения этой задачи, начиная с Максвелла и Стефана, применяется ква-зистационарное приближение, позволяющее решать задачу в два этапа вначале при заданном радиусе капли находят поле плотности пара, а затем, подставляя найденное выражение для плотности пара в уравнение для изменения радиуса капли, определяют его зависимость от времени. Как показано в [3, 4], такой метод расчета дает результат с точностью порядка 5/р, где 5— плотность насыщенных паров р — плотность воды. [c.65]

Эти соотношения по структуре полностью аналогичны соотношениям Стефана-Максвелла (2.3.69), выведенным термодинамически Колесниченко, Тирский, 1976) и газокинетически Маров, Колесниченко, 1987) для ламинарного режима течения жидкости и плазмы. [c.231]

Д. газов и паров исследовалась двумп экспериментальными методами. Первый метод, кинетический, использованный в особенности Лошмитом и Обермайером, состоит в измерении парциального давления или концентрации одного из компонентов в одном определенном слое диффузионного сосуда (днф-фузиометра) с течением времени. Второй, стационарный, метод (Стефана) состоит в том, что в концах сосуда концентрации искусственно поддерживаются все время постоянными в нижней части поддерживается максимальная концентрация тяжелого компонента, напр, соответствующая этому компоненту в чистом виде (Д., как всегда, производят против действия силы тяжести), а в верхней части с этого компонента поддерживается равной нулю. Тогда устанавливается стационар- [c.459]

Уравнения вязкого ударного слоя (уравнения неразрывности для всей смеси, сохранения количества движения в проекции на оси х и г/, сохранения энергии и массы а-комнонента, а так1ке соотношения Стефана — Максвелла и уравнение состояния) для осесимметричных и плоских течении имеют внд [16—18] [c.14]

Довольно часто вместо диффузионного потока, выраженного через коэффициенты многокомпонентной днффузпи Оаь, употребляют соотпошеппя Стефана — Максвелла, которые для осесимметричных течении многокомнонентного газа в пограничном слое имеют вид [c.17]

Получены две однопараметрические серии действительных решений, описывающие процесс торможения и разгона вязкопластичной среды под действием переменного во времени градиента давления. Задача осесимметричного нестационарного вязкопластичного течения сведена к решению краевой задачи типа Стефана для уравнения теплопроводности с нелинейным условием на границе квазитвердого ядра. Использована автомодельная замена переменных, с помощью которой указанная задача приведена к обыкновенному дифференциальному уравнению второго порядка. Решения последнего выражены через Бесселевы и элементарные функции. В результате получены две однопараметрические серии решений. Первая описывает процесс разгона вязкопластичной среды в трубе, а вторая - процесс торможения ее под действием переменного во времени градиента давления. [c.13]

ТЕМПЕРАТУРА (от лат. temperatura — надлежащее смешение, нормальное состояние), физич. величина, характеризующая состояние термодинамич. равновесия макроскопич. системы. Т. одинакова для всех частей изолированной системы, находящейся в равновесии термодинамическом. Если изолированная система не находится в равновесии, то с течением времени переход энергии (теплопередача) от более нагретых частей системы к менее нагретым приводит к выравниванию Т. во всей системе (первый постулат, или нулевое начало термодинамики). В равновесных условиях Т. пропорциональна ср. кинетич. энергии ч-ц тела (см. Статистическая физика). Т. определяет распределение образующих систему ч-ц по уровням энергии (см. Больцмана статистика) и распределение ч-ц по скоростям (см. Максвелла распределение) , степень ионизации в-ва (см. Саха формула), спектральную плотность излучения (см. Планка закон излучения) полную объёмную плотность излучения (см. Стефана — Больцмана закон излуче- [c.741]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...